FÍSICA

VOLUMEN I

INTERACTIVO

FÍSICA
VOLUMEN I

INTERACTIVO



Juan Guillermo Rivera Berrío
Institución Universitaria Pascual Bravo

Obra derivada de

University Physics
Volumen I

Samuel J. Ling
Truman State University

Jeff Sanny
Loyola Marymount University

Bill Moebs

Fondo Editorial Pascual Bravo

Medellín

Título de la obra
Física - Volumen I

Juan Guillermo Rivera Berrío
2018



Diseño del libro: Juan Guillermo Rivera Berrío
Diseño de cubierta: Margarita Patiño Jaramillo
Librería turn.js: Emmanuel García
Herramienta de edición: DescartesJS
Fuente: Amaranth

Fondo Editorial Pascual Bravo
Calle 73 73A-226
PBX: (574) 4480520
Apartado 6564
Medellín, Colombia
www.pascualbravo.edu.co


ISBN: 978-958-56858-0-2


Para generar esta obra derivada se ha tomado como referencia OpenStax University Physics, University Physics Volume 1, OpenStax CNX. 23 feb. 2018 Textbook content produced by OpenStax University Physics is licensed under a Creative Commons Attribution License 4.0 license.

Tabla de contenido

1. Unidades y medición13

1.1 Introducción15

1.2 El alcance de la Física16

1.3 La escala de la física21

1.4 Unidades y estándares31

1.5 Conversión de unidades43

1.6 Análisis dimensional50

1.7 Estimaciones y cálculos de Fermi58

1.8 Cifras significativas64

1.9 Resolviendo Problemas en Física75

1.10 Preguntas y respuestas - Capítulo I81

2. Vectores83

2.1 Introducción85

2.2 Escalares y Vectores86

Álgebra de vectores en una dimensión93

Álgebra de vectores en dos dimensiones103

2.3 Sistemas de coordenadas y componentes de un vector115

Coordenadas Polares129

Vectores en tres dimensiones133

2.4 Algebra vectorial139

2.5 Productos de Vectores159

Producto punto159

Producto cruz167

2.6 Preguntas y respuestas - Capítulo II185

iii

3. Cinemática - Movimiento en una línea recta187

3.1 Introducción189

3.2 Posición, desplazamiento y velocidad promedio190

3.3 Velocidad instantánea y Rapidez200

3.4 Aceleración promedio e instantánea212

3.5 Movimiento uniformemente acelerado226

3.6 Caida libre254

3.7 Encontrando la velocidad y el desplazamiento a partir de la aceleración267

3.8 Preguntas y respuestas - Capítulo III274

4. Cinemática - Movimiento en dos y tres dimensiones277

4.1 Introducción279

4.2 Vectores de desplazamiento y velocidad280

4.3 Vector de aceleración295

4.4 Movimiento parabólico (Tiro de proyectil)304

4.5 Movimiento Circular Uniforme329

4.6 Movimiento relativo en una y dos dimensiones343

4.7 Preguntas y respuestas - Capítulo IV353

5. Dinámica - Leyes del movimiento de Newton355

5.1 Introducción357

5.2 Fuerzas358

5.3 Primera Ley de Newton: Ley de inercia369

5.4 Segunda Ley de Newton379

5.5 Masa y peso403

5.6 La tercera Ley de Newton411

5.7 Fuerzas comunes424

iv

5.8 Dibujando diagramas de cuerpo libre447

5.9 Preguntas y respuestas - Capítulo V456

6. Dinámica - Aplicaciones de las leyes de Newton459

6.1 Introducción461

6.2 Solución de problemas con las leyes de Newton462

6.3 Fricción496

6.4 Fuerza centrípeta523

6.5 Fuerza de arrastre y velocidad terminal543

6.6 Preguntas y respuestas - Capítulo VI563

7. Trabajo y energía cinética565

7.1 Introducción567

7.2 Trabajo568

7.3 Energía cinética589

7.4 Teorema del trabajo-energía598

7.5 Potencia607

7.6 Preguntas y respuestas - Capítulo VII615

8. Energía potencial y conservación de la energía617

8.1 Introducción619

8.2 Energía potencial de un sistema620

8.3 Fuerzas conservadoras y no conservadoras640

8.4 Conservacion de la energia649

8.5 Diagramas de energía potencial y estabilidad664

8.6 Fuentes de energía673

8.7 Preguntas y respuestas - Capítulo VIII681

9. Momento lineal y colisiones 683

9.1 Introducción685

9.2 Momento lineal686

v

9.3 Impulso y colisiones689

9.4 Conservación del momento lineal720

9.5 Tipos de colisiones743

9.6 Colisiones en múltiples dimensiones762

9.7 Centro de masa773

9.8 Propulsión de cohetes804

9.9 Preguntas y respuestas - Capítulo IX817

10. Gravitación819

10.1 Introducción821

10.2 Ley de gravitación universal de Newton823

10.3 Gravitación cerca de la superficie de la Tierra 835

10.4 Energía potencial gravitacional y energía total 851

10.5 Órbitas satelitales y energía864

10.6 Las leyes de movimiento planetario de Kepler880

10.7 Fuerzas de marea897

10.8 La teoría de la gravedad de Einstein908

10.9 Preguntas y respuestas - Capítulo X925

Lista de interactivos927

Lista de vídeos929

vi

Prefacio

Este libro digital interactivo se ha diseñado con fundamento en la filosofía del Proyecto Descartes: "Trabajando altruistamente por la comunidad educativa de la aldea global", que sólo busca desarrollar contenidos educativos para el provecho de la comunidad académica, esperando únicamente como retribución el uso y difusión de estos contenidos. El contenido del libro, al igual que los objetos interactivos se han diseñado de tal forma que se puedan leer en ordenadores y dispositivos móviles sin necesidad de instalar ningún programa o plugin. El libro se puede descargar para su uso en local sin dependencia con la red, a excepción de los ocho vídeos incluidos en el texto. Algunos de los objetos interactivos se han diseñado con el Editor DescartesJS.

La herramienta Descartes se caracteriza por una innata interactividad, por permitir realizar representaciones de objetos bi y tridimensionales, por gestionar expresiones de texto y de fórmulas, por integrar objetos multimedia como imágenes, audios y vídeos, por tener la posibilidad de reflejar casos concretos y también potenciar la conceptualización de tareas y procedimientos mediante la utilización de semillas aleatorias y controles numéricos, gráficos y de texto, y con ellos poder abordar la evaluación de manera automática, tanto la correctiva como la formativa. Con Descartes es posible el diseño y desarrollo de objetos educativos que promueven el aprendizaje significativo, posibilitando esa deseada construcción del conocimiento.1


El contenido del libro se basa en un recurso de OpenStax, organización sin fines de lucro de la Universidad de Rice, cuya misión, similar a la nuestra, es mejorar el acceso de los estudiantes a la educación. El libro ha sido desarrollado para cumplir con el alcance y la secuencia de la mayoría de los cursos de física universitarios y proporciona una base para una carrera en matemáticas, ciencias o ingeniería.

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Este primer volumen del libro de texto de Física Universitaria se adhiere al alcance y la secuencia de un primer curso de física. Se ha trabajado para hacer que la física sea interesante y accesible para los estudiantes, manteniendo el rigor matemático inherente a la materia. Con este objetivo en mente, el contenido de este libro de texto ha sido desarrollado y organizado para proporcionar una progresión lógica de conceptos fundamentales a más avanzados, basándose en lo que los alumnos ya han aprendido y enfatizando las conexiones entre los temas y entre la teoría y las aplicaciones. El objetivo de cada sección es permitir que los estudiantes no solo reconozcan conceptos, sino que trabajen con ellos de manera que sean útiles en cursos posteriores y carreras futuras. La organización y las características pedagógicas fueron desarrolladas y revisadas con comentarios de educadores de ciencias dedicados al proyecto.

A lo largo del libro encontrarás derivaciones de conceptos que presentan ideas y técnicas clásicas, así como también aplicaciones y métodos modernos. La mayoría de los capítulos comienzan con observaciones o experimentos que colocan el material en un contexto de experiencia física. Las presentaciones y explicaciones se basan en años de experiencia en el aula por parte de profesores de física de larga data, que luchan por un equilibrio de claridad y rigor que ha demostrado ser exitoso con sus alumnos. Las figuras históricas clave y los experimentos se discuten en el texto principal, manteniendo un enfoque en el desarrollo de la intuición física. Las ideas clave, las definiciones y las ecuaciones se destacan en el texto.

Los ejemplos y las imágenes de apertura de capítulos a menudo incluyen aplicaciones contemporáneas de la vida cotidiana o de la ciencia y la ingeniería modernas con las que los estudiantes se pueden relacionar, desde teléfonos inteligentes hasta Internet y dispositivos GPS.

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El texto original, desarrollado por Ling S., Sanny J. y Moebs B., ha sido publicado en versiones html y pdf. Esta obra derivada, en español y como libro interactivo, creada por Rivera J.G., presenta las siguientes aportaciones: traducción al español, diseño en formato flipbook, incorporación de 56 objetos interactivos de aprendizaje, 36 de ellos diseñados con el editor DescartesJS, y ocho vídeos. Para evitar, al máximo, la dependencia con la conectividad en la red, las expresiones matemáticas se han construido recurriendo al diseño de algunas clases en la hoja de estilos (style.css) y, en algunos casos, al editor DescartesJS.

Se ha conservado la propuesta pedagógica en los ejemplos presentados en cada uno de los capítulos, los cuales incluyen: formulación del problema, estrategia de solución, solución, explicación o sentido de los resultados obtenidos y, en la mayoría de los ejemplos, un problema propuesto, denominado "Comprueba tu aprendizaje". Al final de cada capítulo se han incluido tanto los problemas propuestos como las respuestas.

Capítulo i

Unidades y medición

1. Unidades y medición

1.1 Introducción

Figura 1.1 Esta imagen puede mostrar cualquier cantidad de cosas. Puede ser un remolino en un tanque de agua o tal vez un collage de pintura y cuentas brillantes hechos para la clase de arte. Sin saber el tamaño del objeto en unidades que todos reconocemos, como metros o pulgadas, es difícil saber qué estamos viendo. De hecho, esta imagen muestra la galaxia Whirlpool (y su galaxia compañera), que tiene unos 60,000 años luz de diámetro (6 × 1017 km de diámetro aproximadamente ). (crédito: S. Beckwith (STScI) Hubble Heritage Team, (STScI / AURA), ESA, NASA)

Como se indica en la leyenda de la figura, la imagen de apertura de este capítulo es de la galaxia Whirlpool. Las galaxias son tan grandes como pequeños son los átomos, pero las mismas leyes de la física las describen a ambos, junto con el resto de la naturaleza.

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Las leyes de la física son sorprendentemente pocas, lo que implica una simplicidad subyacente a la aparente complejidad de la naturaleza. En este libro, aprenderás sobre las leyes de la física. Puede parecer que las galaxias y átomos están muy alejados de tu vida diaria, pero a medida que comienzas a explorar este vasto tema, pronto te darás cuenta de que la física juega un papel mucho más importante de lo que creías, sin importar los objetivos de tu vida, o elección de carrera.

1.2 El alcance de la Física

La física está dedicada a la comprensión de todos los fenómenos naturales. En la física, tratamos de comprender los fenómenos físicos en todas las escalas, desde el mundo de las partículas subatómicas hasta el universo entero. A pesar de la amplitud del tema, los diversos subcampos de la física comparten un núcleo común. La misma formación básica en física te preparará para trabajar en cualquier área de la física y las áreas relacionadas de ciencia e ingeniería. En esta sección, investigamos el alcance de la física; las escalas de longitud, masa y tiempo durante las cuales las leyes de la física han demostrado ser aplicables; y el proceso por el cual opera la ciencia en general, y la física en particular.

Dale otro vistazo a la imagen de apertura de capítulo. La galaxia Whirlpool contiene miles de millones de estrellas individuales y enormes nubes de gas y polvo. Su galaxia compañera también es visible a la derecha. Este par de galaxias se encuentran en un asombroso billón de billones de millas (1.4 × 1021mi) de nuestra propia galaxia (que se llama la Vía Láctea). Las estrellas y los planetas que componen la Galaxia Whirlpool pueden parecer lo más alejado de la vida cotidiana de la mayoría de la gente, pero la Whirlpool es un gran punto de partida para pensar en las fuerzas que mantienen unido al universo. Se cree que las fuerzas que causan que la Galaxia Whirlpool actúe como lo hace, son las mismas fuerzas con las que lidiamos aquí en la Tierra, ya sea que planeemos enviar un cohete al espacio o simplemente levantar las paredes para un nuevo hogar.

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Se cree que la gravedad que causa que las estrellas de la Galaxia Whirlpool giren y giren es la misma que hace que el agua fluya sobre las represas hidroeléctricas aquí en la Tierra. Cuando miras hacia las estrellas, date cuenta de que las fuerzas que existen son las mismas que aquí en la Tierra. A través de un estudio de física, puedes obtener una mayor comprensión de la interconexión de todo lo que podemos ver y conocer en este universo. Piensa, ahora, sobre todos los dispositivos tecnológicos que usas regularmente. Podrían venir a la mente computadoras, teléfonos inteligentes, sistemas de posicionamiento global (GPS), reproductores de MP3 y radio satelital. Luego, piensa en las tecnologías modernas más interesantes de las que has oído hablar en las noticias, como los trenes que levitan por encima de las vías, las "capas de invisibilidad" que doblan la luz a su alrededor y los robots microscópicos que combaten las células cancerosas en nuestros cuerpos. Todos estos avances revolucionarios, comunes o increíbles, se basan en los principios de la física. Además de jugar un papel importante en la tecnología, profesionales como ingenieros, pilotos, médicos, fisioterapeutas, electricistas y programadores de computadoras aplican conceptos de física en su trabajo diario. Por ejemplo, un piloto debe comprender cómo las fuerzas del viento afectan una trayectoria de vuelo; un fisioterapeuta debe comprender cómo los músculos en el cuerpo experimentan fuerzas a medida que se mueven y se doblan. Como aprenderás en este texto, los principios de la física están impulsando nuevas y emocionantes tecnologías, y estos principios se aplican en una amplia gama de carreras.

El orden subyacente de la naturaleza hace que la ciencia en general, y la física en particular, sean interesantes y agradables de estudiar. Por ejemplo, ¿qué tienen en común una bolsa de papas fritas y una batería de automóvil? Ambos contienen energía que se puede convertir a otras formas. La ley de la conservación de la energía (que dice que la energía puede cambiar de forma pero nunca se pierde) vincula temas tales como calorías de alimentos, baterías, calor, luz y muelles de observación. Comprender esta ley hace que sea más fácil aprender sobre las diversas formas que toma la energía y cómo se relacionan entre sí.




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Aparentemente, temas no relacionados están conectados a través de leyes físicas ampliamente aplicables, lo que permite una comprensión más allá de la mera memorización de listas de hechos.

La ciencia consiste en teorías y leyes que son las verdades generales de la naturaleza, así como el cuerpo de conocimiento que abarcan. Los científicos intentan continuamente expandir este cuerpo de conocimiento y perfeccionar la expresión de las leyes que lo describen. La física, que proviene del griego phúsis, que significa "naturaleza", se refiere a describir las interacciones de la energía, la materia, el espacio y el tiempo para descubrir los mecanismos fundamentales que subyacen a cada fenómeno. Esta preocupación por describir los fenómenos básicos en la naturaleza define esencialmente el alcance de la física.

La física tiene como objetivo comprender el mundo que nos rodea en el nivel más básico. Hace hincapié en el uso de un pequeño número de leyes cuantitativas para hacer esto, lo que puede ser útil para otros campos que impulsan los límites de rendimiento de las tecnologías existentes. Considera un teléfono inteligente (Figura 1.2). La física describe cómo la electricidad interactúa con los diversos circuitos dentro del dispositivo. Este conocimiento ayuda a los ingenieros a seleccionar los materiales adecuados y el diseño del circuito al construir un teléfono inteligente. El conocimiento de la física subyacente a estos dispositivos es necesario para reducir su tamaño o aumentar su velocidad de procesamiento. O piense en un GPS. La física describe la relación entre la velocidad de un objeto, la distancia sobre la que viaja y el tiempo que lleva recorrer esa distancia. Cuando usas un GPS en un vehículo, se basa en ecuaciones de física para determinar el tiempo de viaje de un lugar a otro.

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Figura 1.2 El iPhone de Apple es un teléfono inteligente común con una función de GPS. La física describe la forma en que la electricidad fluye a través de los circuitos de este dispositivo. Los ingenieros usan sus conocimientos de física para construir un iPhone con características que los consumidores disfrutarán. Una característica específica de un iPhone es la función de GPS. Un GPS usa ecuaciones de física para determinar el tiempo de conducción entre dos ubicaciones en un mapa.

El conocimiento de la física es útil en situaciones cotidianas, así como en profesiones no científicas. Puede ayudarte a comprender cómo funcionan los hornos de microondas, por qué no deben colocarse metales y por qué podrían afectar los marcapasos. La física te permite comprender los peligros de la radiación y evaluar estos peligros de forma racional y más fácil. La física también explica la razón por la cual un radiador de automóvil negro ayuda a eliminar el calor en el motor de un automóvil, y explica por qué un techo blanco ayuda a mantener fresco el interior de una casa.

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Del mismo modo, la operación del sistema de encendido de un automóvil y la transmisión de señales eléctricas a través del sistema nervioso de nuestro cuerpo son mucho más fáciles de entender cuando se piensa en ellos en términos de física básica.

La física es un elemento clave de muchas disciplinas importantes y contribuye directamente a las demás. La química, por ejemplo, que se ocupa de las interacciones de átomos y moléculas, tiene estrechos vínculos con la física atómica y molecular. La mayoría de las ramas de la ingeniería se preocupan por el diseño de nuevas tecnologías, procesos o estructuras dentro de las limitaciones establecidas por las leyes de la física. En arquitectura, la física está en el corazón de la estabilidad estructural y está involucrada en la acústica, el calentamiento, la iluminación y el enfriamiento de los edificios. Algunas partes de la geología dependen en gran medida de la física, como la datación radioactiva de rocas, el análisis de terremotos y la transferencia de calor dentro de la Tierra. Algunas disciplinas, como la biofísica y la geofísica, son híbridos de la física y otras disciplinas.

La física tiene muchas aplicaciones en las ciencias biológicas. En el nivel microscópico, ayuda a describir las propiedades de las células y sus entornos. En el nivel macroscópico, explica el calor, el trabajo y la potencia asociados con el cuerpo humano y sus diversos sistemas orgánicos. La física participa en diagnósticos médicos, como radiografías, imágenes de resonancia magnética y mediciones de flujo sanguíneo ultrasónico. La terapia médica a veces involucra la física directamente; por ejemplo, la radioterapia contra el cáncer utiliza radiación ionizante. La física también explica los fenómenos sensoriales, como la forma en que los instrumentos musicales hacen el sonido, cómo el ojo detecta el color y cómo los láseres transmiten información.

No es necesario estudiar todas las aplicaciones de la física formalmente. Lo más útil es conocer las leyes básicas y desarrollar habilidades en los métodos analíticos para aplicarlas. El estudio de la física también puede mejorar tus habilidades para resolver problemas.

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1.3 La escala de la física

Hasta ahora, debe quedar claro que para lograr sus objetivos en cualquiera de los diversos campos dentro de las ciencias naturales y la ingeniería, es necesaria una sólida base en las leyes de la física. La razón de esto es simplemente que las leyes de la física gobiernan todo en el universo observable en todas las escalas mensurables de longitud, masa y tiempo. Ahora, eso es bastante fácil de decir, pero para entender lo que realmente significa, necesitamos ser un poco cuantitativos. Entonces, antes de examinar las diversas escalas que la física nos permite explorar, veamos primero el concepto de "orden de magnitud", que usamos para llegar a un acuerdo con los vastos intervalos de longitud, masa y tiempo que consideramos en este libro (Figura 1.3).

Figura 1.3 (a) Utilizando un microscopio de efecto túnel, los científicos pueden ver los átomos individuales (diámetros alrededor de 10-10m) que componen esta hoja de oro. (b) El fitoplancton diminuto nada entre los cristales de hielo en el Mar Antártico. Van desde unos pocos micrómetros (1 μm es 10-6 m) hasta 2 mm (1 mm tiene 10-3 m) de longitud. (c) Estas dos galaxias en colisión, conocidas como NGC 4676A (derecha) y NGC 4676B (izquierda), reciben el sobrenombre de "Los ratones" debido a la cola de gas que emana de cada una. Se encuentran a 300 millones de años luz de la Tierra en la constelación de Coma Berenices (crédito a: modificación del trabajo por Erwinrossen; crédito b: modificación del trabajo por el profesor Gordon T. Taylor, Stony Brook University; NOAA Corps Collections; crédito c: modificación del trabajo por la NASA, H. Ford (JHU), G. Illingworth (UCSC / LO), M. Clampin (STScI), G. Hartig (STScI), el equipo científico de ACS y ESA).

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Orden de magnitud

El orden de magnitud se refiere a la escala (o tamaño) de un valor. Cada potencia de 10 representa un orden de magnitud diferente. Por ejemplo, 101, 102, 103, y así sucesivamente, son todos órdenes de magnitud diferentes, como lo son 100 = 1, 10-1, 10-2, y 10-3. Para encontrar el orden de magnitud de un número, toma el logaritmo de base 10 del número y redondéalo al entero más cercano, entonces el orden de magnitud del número es simplemente la potencia resultante de 10. Por ejemplo, el orden de magnitud de 800 es 103 porque log10800 ≈ 2.903, que se redondea a 3. De forma similar, el orden de magnitud de 450 es 103 porque log10450 ≈ 2.653, que se redondea a 3 también. Por lo tanto, decimos que los números 800 y 450 son del mismo orden de magnitud: 103. Sin embargo, el orden de magnitud de 250 es 102 porque log10250 ≈ 2.397, que se redondea a 2.

Una forma equivalente pero más rápida de encontrar el orden de magnitud de un número es primero escribirlo en notación científica y luego verificar si el primer factor es mayor o menor que √10 = 100.5 ≈ 3.10. La idea es que √10 = 100.5 está a medio camino entre 1 = 100 y 10 = 101 en una escala logarítmica base 10. Por lo tanto, si el primer factor es menor que √10, lo redondeamos a 1 y el orden de magnitud es simplemente cualquier potencia de 10 que se requiera para escribir el número en notación científica. Por otro lado, si el primer factor es mayor que √10, lo redondeamos a 10 y el orden de magnitud es una potencia de 10 más que la potencia necesaria para escribir el número en notación científica. Por ejemplo, el número 800 se puede escribir en notación científica como 8 × 102. Como 8 es mayor que √10 ≈ 3,10 ≈ 3, decimos que el orden de magnitud de 800 es 102 + 1 = 103. El número 450 se puede escribir como 4.5 × 102, por lo que su orden de magnitud es también 103 porque 4.5 es mayor que 3. Sin embargo, 250 escrito en notación científica es 2.5 × 102 y 2.5 es menor que 3, entonces su orden de magnitud es 102.

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El orden de magnitud de un número está diseñado para ser una estimación aproximada de la escala (o tamaño) de su valor. Es simplemente una manera de redondear los números consistentemente al poder más cercano de 10. Esto hace que sea más fácil hacer cálculos mentales difíciles con números muy grandes y muy pequeños. Por ejemplo, el diámetro de un átomo de hidrógeno es del orden de 10-10 m, mientras que el diámetro del Sol es del orden de 109 m, por lo que tomaría aproximadamente 109 / 10-10 = 1019 átomos de hidrógeno para estirar a través del diámetro del sol. Esto es mucho más fácil de hacer en tu cabeza que usar los valores más precisos de 1.06 × 10-10m para un diámetro de átomo de hidrógeno y 1.39 × 109m para el diámetro del Sol, para encontrar que lo haría tome 1.31 × 1019 átomos de hidrógeno para estirar a través del diámetro del Sol. Además de ser más fácil, la estimación aproximada también es casi tan informativa como el cálculo preciso.

Rangos conocidos de longitud, masa y tiempo

La vastedad del universo y la amplitud a la que se aplica la física se ilustran mediante la amplia gama de ejemplos de longitudes, masas y tiempos conocidos (dados como órdenes de magnitud) en la Figura 1.4. Examinar esta tabla te dará una idea del rango de posibles temas en física y valores numéricos. Una buena forma de apreciar la vastedad de los rangos de valores en la Figura 1.4 es tratar de responder algunas preguntas comparativas simples, como las siguientes:

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Al estudiar la Figura 1.4, tómate un tiempo para formular preguntas similares que te interesen y luego intenta responderlas.

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En el siguiente vídeo observa la amplia gama de escalas de longitud en nuestro universo. En la escala podrás ver cientos de organismos y objetos.

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La construcción de modelos

¿Cómo llegamos a conocer las leyes que gobiernan los fenómenos naturales? A lo que nos referimos como las leyes de la naturaleza son descripciones concisas del universo que nos rodea. Son declaraciones humanas de las leyes o reglas subyacentes que siguen todos los procesos naturales. Tales leyes son intrínsecas al universo; los humanos no las crearon y no pueden cambiarlas. Solo podemos descubrirlas y entenderlas. Su descubrimiento es un esfuerzo muy humano, con todos los elementos de misterio, imaginación, lucha, triunfo y decepción inherentes a cualquier esfuerzo creativo (Figura 1.5).

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La piedra angular del descubrimiento de las leyes naturales es la observación; los científicos deben describir el universo tal como es, no como imaginamos que es.

Figura 1.5 (a) Enrico Fermi (1901-1954) nació en Italia. Al aceptar el Premio Nobel en Estocolmo en 1938 por su trabajo sobre la radioactividad artificial producida por neutrones, llevó a su familia a Estados Unidos en lugar de regresar a casa con el gobierno en el poder en ese momento. Se convirtió en ciudadano estadounidense y fue un participante destacado en el Proyecto Manhattan. (b) Marie Curie (1867-1934) sacrificó activos monetarios para ayudar a financiar su investigación inicial y dañó su bienestar físico con la exposición a la radiación. Ella es la única persona que gana premios Nobel tanto en física como en química. Una de sus hijas también ganó un Premio Nobel. (crédito a: Departamento de Energía de los Estados Unidos)

Un modelo es una representación de algo que a menudo es demasiado difícil (o imposible) de mostrar directamente. Aunque un modelo está justificado por pruebas experimentales, solo es preciso al describir ciertos aspectos de un sistema físico.

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Un ejemplo es el modelo de Bohr de átomos de un solo electrón, en el que el electrón se representa como una órbita alrededor del núcleo, análoga a la forma en que los planetas orbitan el Sol (Figura 1.6). No podemos observar las órbitas de los electrones directamente, pero la imagen mental ayuda a explicar algunas de las observaciones que podemos hacer, como la emisión de luz de los gases calientes (espectros atómicos). Sin embargo, otras observaciones muestran que la imagen en el modelo de Bohr no es en realidad a qué se parecen los átomos. El modelo es "incorrecto", pero sigue siendo útil para algunos propósitos. Los físicos usan modelos para una variedad de propósitos. Por ejemplo, los modelos pueden ayudar a los físicos a analizar un escenario y realizar un cálculo o pueden usarse modelos para representar una situación en forma de simulación por computadora. En última instancia, sin embargo, los resultados de estos cálculos y simulaciones deben verificarse por otros medios, a saber, la observación y la experimentación.

Figura 1.6 ¿Qué es un modelo? El modelo de Bohr de un átomo de un solo electrón muestra el electrón que orbita al núcleo en una de varias posibles órbitas circulares. Como todos los modelos, captura algunos, pero no todos los aspectos del sistema físico.

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La palabra teoría significa algo diferente para los científicos de lo que a menudo se entiende cuando la palabra se usa en la conversación cotidiana. En particular, para un científico, una teoría no es lo mismo que una "adivinanza" o una "idea" o incluso una "hipótesis". La frase "es solo una teoría" parece absurda y tonta para los científicos porque la ciencia se basa en la noción de teorías. Para un científico, una teoría es una explicación comprobable de patrones en la naturaleza respaldados por evidencia científica y verificados varias veces por varios grupos de investigadores. Algunas teorías incluyen modelos para ayudar a visualizar los fenómenos mientras que otros no. La teoría de la gravedad de Newton, por ejemplo, no requiere un modelo o imagen mental, porque podemos observar los objetos directamente con nuestros propios sentidos. La teoría cinética de los gases, por otro lado, es un modelo en el que se considera que un gas está compuesto de átomos y moléculas. Los átomos y las moléculas son demasiado pequeños para ser observados directamente con nuestros sentidos, por lo tanto, los imaginamos mentalmente para comprender lo que los instrumentos nos dicen sobre el comportamiento de los gases. Aunque los modelos están destinados solo a describir ciertos aspectos de un sistema físico con precisión, una teoría debe describir todos los aspectos de cualquier sistema que caiga dentro de su dominio de aplicabilidad. En particular, cualquier implicación comprobable experimentalmente de una teoría debe ser verificada. Si un experimento alguna vez demuestra que una implicación de una teoría es falsa, entonces la teoría es descartada o modificada adecuadamente (por ejemplo, limitando su dominio de aplicabilidad).

Una ley usa lenguaje conciso para describir un patrón generalizado en la naturaleza respaldado por evidencia científica y experimentos repetidos. A menudo, una ley se puede expresar en forma de una ecuación matemática única. Las leyes y las teorías son similares en que ambas son declaraciones científicas que resultan de una hipótesis probada y están respaldadas por evidencia científica. Sin embargo, la ley de designación generalmente se reserva para una declaración concisa y muy general que describe fenómenos en la naturaleza, como la ley de conservación de la energía, o la segunda ley de movimiento de Newton.

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Una teoría, por contraste, es una declaración menos concisa del comportamiento observado. Por ejemplo, la teoría de la evolución y la teoría de la relatividad no pueden expresarse lo suficientemente concisas como para ser consideradas leyes. La mayor diferencia entre una ley y una teoría es que una teoría es mucho más compleja y dinámica. Una ley describe una sola acción, mientras que una teoría explica todo un grupo de fenómenos relacionados. En general, las declaraciones menos aplicables se denominan principios (como el principio de Pascal, que solo se aplica a los fluidos), pero a menudo la distinción entre leyes y principios no se hace con cuidado.

Los modelos, teorías y leyes que diseñamos a veces implican la existencia de objetos o fenómenos que aún no se observan. Estas predicciones son notables triunfos y tributos al poder de la ciencia. Es el orden subyacente en el universo que permite a los científicos hacer predicciones tan espectaculares. Sin embargo, si la experimentación no verifica nuestras predicciones, entonces la teoría o ley es incorrecta, sin importar cuán elegante o conveniente sea. Las leyes nunca pueden conocerse con absoluta certeza porque es imposible realizar todos los experimentos imaginables para confirmar una ley para cada escenario posible. Los físicos operan bajo el supuesto de que todas las leyes y teorías científicas son válidas hasta que se observe un contraejemplo. Si un experimento de buena calidad y verificable contradice una ley o teoría bien establecida, entonces la ley o teoría debe ser modificada o derrocada por completo.

El estudio de la ciencia en general, y la física en particular, es una aventura muy parecida a la exploración de un océano inexplorado. Los descubrimientos están hechos; modelos, teorías y leyes están formuladas; y la belleza del universo físico se hace más sublime por los conocimientos adquiridos.

En la siguiente página, podrás observar algunos modelos sobre el átomo. La escena interactiva fue diseñada por Claudio Francisco Nebbia Rubio. Esta escena hace parte del proyecto Telesecundaria, publicado por la Red Descartes.

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1.4 Unidades y estándares

Como vimos anteriormente, la gama de objetos y fenómenos estudiados en física es inmensa. Desde la increíblemente corta vida de un núcleo hasta la edad de la Tierra, desde los diminutos tamaños de partículas subnucleares hasta la vasta distancia hasta los bordes del universo conocido, desde la fuerza ejercida por una pulga saltadora hasta la fuerza entre la Tierra y el Sol, hay suficientes factores de 10 para desafiar la imaginación de incluso el científico más experimentado. Dar valores numéricos para cantidades físicas y ecuaciones para principios físicos nos permite comprender la naturaleza mucho más profundamente que las descripciones cualitativas solos. Para comprender estos vastos rangos, también debemos haber aceptado unidades en las que expresarlos. Encontraremos que incluso en la discusión potencialmente mundana de metros, kilogramos y segundos, aparece una profunda simplicidad de la naturaleza: todas las cantidades físicas se pueden expresar como combinaciones de solo siete cantidades físicas básicas.

Definimos una cantidad física ya sea especificando cómo se mide o indicando cómo se calcula a partir de otras mediciones. Por ejemplo, podríamos definir la distancia y el tiempo especificando los métodos para medirlos, como usar un metro y un cronómetro. Entonces, podríamos definir la velocidad promedio indicando que se calcula como la distancia total recorrida dividida por el tiempo de viaje.

Las mediciones de las cantidades físicas se expresan en términos de unidades, que son valores estandarizados. Por ejemplo, la longitud de una carrera, que es una cantidad física, se puede expresar en unidades de metros (para velocistas) o kilómetros (para corredores de distancia). Sin unidades estandarizadas, sería extremadamente difícil para los científicos expresar y comparar valores medidos de una manera significativa (Figura 1.7).

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Figura 1.7 Las distancias dadas en unidades desconocidas son enloquecedoramente inútiles.

En el mundo se utilizan dos sistemas principales de unidades: unidades SI (para el sistema francés Système International d'Unités), también conocido como el sistema métrico, y unidades inglesas (también conocidas como sistema consuetudinario o imperial). Las unidades inglesas se usaron históricamente en naciones una vez gobernadas por el Imperio británico y todavía se usan ampliamente en los Estados Unidos. Las unidades en inglés también pueden denominarse sistema pie-libra-segundo (fps), a diferencia del sistema centímetro-gramo-segundo (cgs). También puedes encontrar el término unidades SAE, que lleva el nombre de la Sociedad de Ingenieros Automotrices. Productos como sujetadores y herramientas automotrices (por ejemplo, llaves inglesas) que se miden en pulgadas en lugar de en unidades métricas se conocen como sujetadores SAE o llaves SAE.

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Prácticamente todos los demás países del mundo (excepto los Estados Unidos) ahora usan unidades SI como estándar. El sistema métrico es también el sistema estándar acordado por científicos y matemáticos.

Unidades SI: Base y Unidades Derivadas

En cualquier sistema de unidades, las unidades para algunas cantidades físicas se deben definir a través de un proceso de medición. Éstas se llaman las cantidades base para ese sistema y sus unidades son la base del sistema. Todas las demás cantidades físicas pueden expresarse como combinaciones algebraicas de las cantidades base. Cada una de estas cantidades físicas se conoce como una cantidad derivada y cada unidad se denomina unidad derivada. La elección de cantidades base es algo arbitraria, siempre que sean independientes entre sí y todas las demás cantidades puedan derivarse de ellas. Por lo general, el objetivo es elegir cantidades físicas que se puedan medir con una precisión alta como las cantidades base. La razón de esto es simple. Como las unidades derivadas se pueden expresar como combinaciones algebraicas de las unidades base, solo pueden ser tan precisas como las unidades base de las que se derivan.

Sobre la base de tales consideraciones, la Organización Internacional de Normalización recomienda utilizar siete cantidades básicas, que forman el Sistema Internacional de Cantidades (ISQ). Estas son las cantidades base utilizadas para definir las unidades base SI. La Tabla 1.1 enumera estas siete cantidades de base ISQ y las unidades base SI correspondientes.

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Tabla 1.1 Cantidades base de ISQ y sus unidades SI

Probablemente ya estés familiarizado con algunas cantidades derivadas que se pueden formar a partir de las cantidades base en la Tabla 1.1. Por ejemplo, el concepto geométrico de área siempre se calcula como el producto de dos longitudes. Por lo tanto, el área es una cantidad derivada que se puede expresar en términos de unidades base SI, utilizando metros cuadrados (m × m = m2). Del mismo modo, el volumen es una cantidad derivada que se puede expresar en metros cúbicos (m3). La velocidad es la longitud por unidad de tiempo; entonces, en términos de unidades base SI, podríamos medirlo en metros por segundo (m/s). La densidad de masa del volumen (o solo la densidad) es la masa por volumen, que se expresa en términos de unidades de base SI, como kilogramos por metro cúbico (kg / m3). Los ángulos también pueden considerarse cantidades derivadas porque se pueden definir como la relación de la longitud del arco subtendida por dos radios de un círculo al radio del círculo. Así es como se define el radián. Dependiendo de tus antecedentes e intereses, es posible que puedas obtener otras cantidades derivadas, como la tasa de flujo másico (kg/s) o la tasa de flujo volumétrico (m3/s) de un fluido, carga eléctrica (A·s), densidad de flujo de masa [kg / (m2· s)], y así sucesivamente.

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Veremos muchos más ejemplos a lo largo de este libro. Por ahora, el punto es que cada cantidad física se puede derivar de las siete cantidades base en la Tabla 1.1, y las unidades de cada cantidad física se pueden derivar de las siete unidades base SI.

En su mayor parte, usamos unidades SI en este libro. Las unidades que no son SI se usan en algunas aplicaciones en las que son de uso común, como la medición de la temperatura en grados Celsius (°C), la medición del volumen de líquido en litros (L) y la medida de energías de partículas elementales en electronvolts (eV). Siempre que se debatan unidades que no pertenecen al SI, están vinculadas a unidades del SI a través de conversiones. Por ejemplo, 1 L es 10-3m3.

Unidades de tiempo, longitud y masa: el segundo, el metro y el kilogramo

Los capítulos iniciales de este libro de texto están relacionados con mecánica, fluidos y ondas. En éstos, todas las cantidades físicas pertinentes se pueden expresar en términos de las unidades base de longitud, masa y tiempo. Por lo tanto, ahora pasamos a una discusión de estas tres unidades básicas, dejando la discusión de las otras hasta que las necesites más tarde.

El segundo

La unidad SI para el tiempo, el segundo (abreviado s), tiene una larga historia. Durante muchos años se definió como 1/86,400 de un día solar medio. Más recientemente, se adoptó un nuevo estándar para obtener una mayor precisión y para definir el segundo en términos de un fenómeno físico no constante o constante (porque el día solar se hace más largo como resultado de la desaceleración gradual de la rotación de la Tierra). Se puede hacer que los átomos de cesio vibren de manera constante, y estas vibraciones se pueden observar y contar fácilmente.

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En 1967, el segundo fue redefinido como el tiempo requerido para que ocurran 9,192,631,770 de estas vibraciones (Figura 1.8). Ten en cuenta que esto puede parecerte más preciso de lo que alguna vez necesitarías, pero no es así: los GPS dependen de la precisión de los relojes atómicos para poder darte indicaciones paso a paso en la superficie de la Tierra, lejos de los satélites. transmitiendo tu ubicación.

Figura 1.8 Un reloj atómico como este, utiliza las vibraciones de los átomos de cesio para mantener el tiempo con una precisión superior a un microsegundo por año. La unidad de tiempo fundamental, el segundo, se basa en dichos relojes. Esta imagen mira hacia abajo desde la parte superior de una fuente atómica de casi 30 pies de altura. (crédito: Steve Jurvetson).

El metro

La unidad SI para la longitud es el metro (abreviado m); su definición también ha cambiado con el tiempo para volverse más precisa.

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El metro se definió por primera vez en 1791 como 1/10,000,000 de la distancia desde el ecuador hasta el Polo Norte. Esta medida se mejoró en 1889 al redefinir el metro para que fuera la distancia entre dos líneas grabadas en una barra de platino-iridio, que ahora se mantiene cerca de París. Para 1960, ya era posible definir el metro con mayor precisión en términos de la longitud de onda de la luz, por lo que nuevamente se redefinió como 1.650.763,73 longitudes de onda de luz naranja emitidas por átomos de criptón. En 1983, el metro recibió su definición actual (en parte para una mayor precisión) a medida que la luz de distancia viaja en el vacío en 1/299,792,458 de segundo (Figura 1.9). Este cambio se produjo después de saber que la velocidad de la luz era exactamente 299.792.458 m/s. La longitud del metro cambiará si la velocidad de la luz se mide algún día con mayor precisión.

Figura 1.9 El metro se define como la distancia que la luz viaja en 1/299,792,458 de segundo en el vacío. La distancia recorrida es la velocidad multiplicada por el tiempo.

El kilogramo

La unidad SI para masa es el kilogramo (abreviado kg). Se define como la masa de un cilindro de platino-iridio mantenido con el viejo estándar del metro en la Oficina Internacional de Pesos y Medidas cerca de París. Las réplicas exactas del kilogramo estándar también se guardan en el Instituto Nacional de Estándares y Tecnología (NIST) de EE.UU., Ubicado en Gaithersburg, Maryland, en las afueras de Washington DC y en otros lugares del mundo.

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Los científicos del NIST están investigando actualmente dos métodos complementarios para redefinir el kilogramo (ver Figura 1.10). La determinación de todas las otras masas se puede remontar finalmente a una comparación con la masa estándar.

Figura 1.8 Redefiniendo la unidad de masa SI. Se están investigando métodos complementarios para su uso en una próxima redefinición de la unidad de masa SI. (a) El balance de vatios del Instituto Nacional de Estándares y Tecnología de EE.UU. es una máquina que equilibra el peso de una masa de prueba con la corriente y el voltaje (el "vatio") producido por un potente sistema de imanes. (b) El Proyecto Internacional Avogadro está trabajando para redefinir el kilogramo basándose en las dimensiones, la masa y otras propiedades conocidas de una esfera de silicio. (crédito a y b: Instituto Nacional de Estándares y Tecnología).

Prefijos métricos

Las unidades SI son parte del sistema métrico, que es conveniente para cálculos científicos y de ingeniería porque las unidades se clasifican por factores de 10.

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La Tabla 1.2 enumera los prefijos y símbolos métricos utilizados para indicar varios factores de 10 en unidades SI. Por ejemplo, un centímetro es una centésima de un metro (en símbolos, 1 cm = 10-2 m) y un kilómetro es de mil metros (1 km = 103 m). De manera similar, un megagramo es un millón de gramos (1 Mg = 106 g), un nanosegundo es una milmillonésima de segundo (1 ns = 10-9 s) y un terámetro es un billón de metros (1 Tm = 1012 m).

Tabla 1.2 Prefijos métricos para potencias de 10 y sus símbolos
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La única regla al usar prefijos métricos es que no puedes "duplicarlos". Por ejemplo, si tienes medidas en petámetros (1 Pm = 1015 m), no es apropiado hablar de megagigómetros, aunque 106 × 109 = 1015. En la práctica, el único momento en que esto se vuelve un poco confuso es cuando se habla de masas. Como hemos visto, la unidad de masa SI básica es el kilogramo (kg), pero los prefijos métricos deben aplicarse al gramo (g), porque no se nos permite "ponerle un doble" a los prefijos.

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Por lo tanto, mil kilogramos (103 kg) se escribe en megagramos (1 Mg) desde

103kg = 103×103g = 106g = 1Mg

Por cierto, 103 kg también se llama tonelada métrica, abreviada t. Esta es una de las unidades fuera del sistema SI que se considera aceptable para su uso con unidades SI. Como veremos en la siguiente sección, los sistemas métricos tienen la ventaja de que las conversiones de unidades involucran solo potencias de 10. Hay 100 cm en 1 m, 1000 m en 1 km, y así sucesivamente. En sistemas no métricos, como el sistema inglés de unidades, las relaciones no son tan simples: hay 12 pulgadas en 1 pie, 5280 pies en 1 milla, y así sucesivamente.

Otra ventaja de los sistemas métricos es que la misma unidad se puede usar en rangos de valores extremadamente grandes simplemente escalando con un prefijo métrico apropiado. El prefijo se elige por el orden de magnitud de las cantidades físicas que se encuentran comúnmente en la tarea en cuestión. Por ejemplo, las distancias en metros son adecuadas para la construcción, mientras que las distancias en kilómetros son apropiadas para el transporte aéreo, y los nanómetros son convenientes para el diseño óptico. Con el sistema métrico no hay necesidad de inventar nuevas unidades para aplicaciones particulares. En cambio, reescalamos las unidades con las que ya estamos familiarizados.

Ejemplo 1.1

Usando prefijos métricos

Convierte la masa de 1.93 × 1013kg usando un prefijo métrico de modo que el valor numérico resultante sea mayor que uno pero menor que 1000.

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Estrategia

Como no tenemos permitido "duplicar" los prefijos, primero tenemos que volver a expresar la masa en gramos reemplazando el símbolo del prefijo k por un factor de 103 (consulta la Tabla 1.2). Entonces, deberíamos ver qué dos prefijos en la Tabla 1.2 están más cerca de la potencia resultante de 10 cuando el número está escrito en notación científica. Usamos cualquiera de estos dos prefijos que nos da un número entre uno y 1000.

Solución

Reemplazando la k en kilogramos con un factor de 103, encontramos que

1.93 × 1031kg = 1.93 × 1013 × 103g = 1.93 × 1016g.

De la Tabla 1.2, vemos que 1016 está entre "peta" (1015) y "exa" (1018). Si usamos el prefijo "peta", entonces encontramos que 1.93 × 1016g = 1.93 × 101Pg, ya que 16 = 1 + 15. Alternativamente, si usamos el prefijo "exa" encontramos que 1.93 × 1016g = 1.93 × 10-2 Eg, ya que 16 = -2 + 18. Como el problema pide el valor numérico entre uno y 1000, usamos el prefijo "peta" y la respuesta es 19.3 Pg.

Verificación

Es fácil hacer tontos errores aritméticos al cambiar de un prefijo a otro, por lo que siempre es una buena idea verificar que nuestra respuesta final coincida con el número con el que comenzamos. Una forma fácil de hacerlo es poner los dos números en notación científica y contar potencias de 10, incluidas las ocultas en los prefijos. Si no cometimos un error, las potencias de 10 deberían coincidir.

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En este problema, comenzamos con 1.93 × 1013 kg, así que tenemos 13 + 3 = 16 potencias de 10. Nuestra respuesta final en notación científica es 1.93 × 101 Pg, así que tenemos 1 + 15 = 16 potencias de 10. Entonces, todo se comprueba. Si esta masa surgió de un cálculo, también deseamos verificar si una masa así de grande tiene sentido en el contexto del problema. Para esto, la Figura 1.4 podría ser útil.

Comprueba tu aprendizaje 1.1

Convierte 4.79 × 105 kg usando un prefijo métrico de manera que el número resultante sea mayor que uno pero menor que 1000.

Puedes comprobar tu resultado usando el siguiente objeto interactivo, diseñado por Juan Guillermo Rivera B. Selecciona los prefijos en los menú correspondientes y escribe el valor a convertir en las casillas de texto.

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1.5 Conversión de unidades

A menudo es necesario convertir de una unidad a otra. Por ejemplo, si está leyendo un libro de cocina europeo, algunas cantidades pueden expresarse en unidades de litros y debe convertirlas en tazas. O tal vez está leyendo las indicaciones para ir de un lugar a otro y le interesa saber cuántos kilómetros va a caminar. En este caso, puede necesitar convertir unidades de pies o millas a kilómetros.

Consideremos un ejemplo simple de cómo convertir unidades. Supongamos que queremos convertir 80 m a kilómetros. Lo primero que debe hacer es listar las unidades que tiene y las unidades a las que desea convertir. En este caso, tenemos unidades en metros y queremos convertir a kilómetros. Luego, necesitamos determinar un factor de conversión que relacione metros a kilómetros. Un factor de conversión es una proporción que expresa cuántos de una unidad son iguales a otra unidad. Por ejemplo, hay 12 pulg. en 1 pie, 1609 m en 1 milla, 100 cm en 1 m, 60 s en 1 min, y así sucesivamente. Consulta las tablas de conversión para obtener una lista más completa de los factores de conversión. En este caso, sabemos que hay 1000 m en 1 km. Ahora podemos configurar nuestra conversión de unidad. Escribimos las unidades que tenemos y luego las multiplicamos por el factor de conversión para que las unidades se cancelen, como se muestra:

Ten en cuenta que la unidad metro no deseada se cancela, dejando solo la unidad kilométrica deseada. Puedes usar este método para convertir cualquier tipo de unidad. Ahora, la conversión de 80 m a kilómetros es simplemente el uso de un prefijo métrico, como vimos en la sección anterior, por lo que podemos obtener la misma respuesta con la misma facilidad al notar que 80 m = 80 x 10-3 km = 0.080 km.

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Sin embargo, el uso de factores de conversión es útil cuando se convierten entre unidades que no son métricas o cuando se convierten entre unidades derivadas, como ilustran los siguientes ejemplos.

Ejemplo 1.2

Conversión de unidades no métricas a métricas

La distancia desde la universidad hasta el hogar es de 10 millas y generalmente lleva 20 minutos conducir esta distancia. Calcula la velocidad promedio en metros por segundo (m/s). (Nota: la velocidad promedio es la distancia recorrida dividida por el tiempo de viaje).

Estrategia

Primero calculamos la velocidad promedio usando las unidades dadas, luego podemos obtener la velocidad promedio en las unidades deseadas escogiendo los factores de conversión correctos y multiplicando por ellas. Los factores de conversión correctos son aquellos que cancelan las unidades no deseadas y dejan las unidades deseadas en su lugar. En este caso, queremos convertir millas en metros, por lo que necesitamos saber el hecho de que hay 1609 m en 1 mi. También queremos convertir minutos a segundos, por lo que usamos la conversión de 60 s en 1 min.

Solución

  1. Calcula la velocidad promedio. La velocidad promedio es la distancia recorrida dividida por el tiempo de viaje. (Toma esta definición como dada por ahora. La velocidad promedio y otros conceptos de movimiento se tratarán en capítulos posteriores). En forma de ecuación,

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Velocidad promedio = Distancia/Tiempo

  1. Sustituye los valores dados por distancia y tiempo:

Velocidad promedio = 10 mi/20 min = 0.50 mi/min

  1. Convierte millas por minuto en metros por segundo multiplicando por el factor de conversión que cancela millas y cancela los metros, y también por el factor de conversión que cancela los minutos y deja segundos:

Verificación



Verifica la respuesta de las siguientes maneras:

  1. Asegúrate que las unidades en la conversión se cancelan correctamente. Si el factor de conversión de la unidad se escribió al revés, las unidades no se cancelan correctamente en la ecuación. Vemos que las "millas" en el numerador en 0.50 mi/min cancela la "milla" en el denominador en el primer factor de conversión. Además, el "min" en el denominador en 0.50 mi/min cancela el "min" en el numerador en el segundo factor de conversión.
  2. Verifica que las unidades de la respuesta final sean las unidades deseadas. El problema nos pedía que resolviéramos la velocidad promedio en unidades de metros por segundo y, después de las cancelaciones, las únicas unidades que quedan son un metro (m) en el numerador y un segundo (s) en el denominador, por lo que efectivamente las hemos obtenido unidades.

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Comprueba tu aprendizaje 1.2

La luz viaja alrededor de 9 Pm en un año. Dado que un año es de aproximadamente 3 × 107 s, ¿cuál es la velocidad de la luz en metros por segundo?

Ejemplo 1.3

Convertir entre unidades métricas

La densidad del hierro es 7.86 g/cm3 en condiciones estándar. Convierta ésto a kg/m3.

Estrategia

Necesitamos convertir gramos a kilogramos y centímetros cúbicos a metros cúbicos. Los factores de conversión que necesitamos son 1kg = 103g y 1cm = 10-2m. Sin embargo, estamos tratando con centímetros cúbicos (cm3 = cm × cm × cm), por lo que tenemos que usar el factor de la segunda conversión tres veces (es decir, tenemos que ponerlo en el cubo). La idea es aún multiplicar por los factores de conversión de tal forma que cancelen las unidades de las que queremos deshacernos e introduzcan las unidades que queremos conservar.

Solución

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Verificación

Recuerda, siempre es importante verificar la respuesta.

  1. Asegúrate de cancelar las unidades en la conversión de la unidad correctamente. Vemos que el gramo ("g") en el numerador en 7.86 g/cm3 cancela la "g" en el denominador en el primer factor de conversión. Además, los tres factores de "cm" en el denominador en 7.86 g/cm3 se cancelan con los tres factores de "cm" en el numerador que obtenemos al dividir el segundo factor de conversión.
  2. Verifica que las unidades de la respuesta final sean las unidades deseadas. El problema nos pidió que convirtiéramos a kilogramos por metro cúbico. Después de las cancelaciones que acabamos de describir, vemos que las únicas unidades que nos quedan son "kg" en el numerador y tres factores de "m" en el denominador (es decir, un factor de "m" en cubos o "m3"). Por lo tanto, las unidades en la respuesta final son correctas.

Comprueba tu aprendizaje 1.3

Sabemos por la Figura 1.4 que el diámetro de la Tierra es del orden de 107 m, por lo que el orden de magnitud de su superficie es de 1014 m2. ¿Qué es ésto en kilómetros cuadrados (es decir, km2)? (Intenta hacer ésto tanto convirtiendo 107 m en km y luego convirtiendo 1014 m2 directamente en kilómetros cuadrados. Deberías obtener la misma respuesta en ambos sentidos).

Las conversiones de unidades pueden no parecer muy interesantes, pero no hacerlas puede ser costoso. Un ejemplo famoso de esta situación fue visto con Mars Climate Orbiter. Esta sonda fue lanzada por la NASA el 11 de diciembre de 1998.

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El 23 de septiembre de 1999, mientras intentaba guiar la sonda hacia su órbita planeada alrededor de Marte, la NASA perdió el contacto con ella. Investigaciones posteriores mostraron que un software llamado SM_FORCES (o "fuerzas pequeñas") registraba los datos de rendimiento del propulsor en las unidades inglesas de libra-segundos (lb-s). Sin embargo, otras piezas de software que utilizaron estos valores para las correcciones de los cursos esperaban que se grabasen en las unidades SI de newton-segundos (N-s), tal como se establece en los protocolos de la interfaz del software. Este error provocó que la sonda siguiera una trayectoria muy diferente de la que la NASA pensó que estaba siguiendo, lo que probablemente causó que la sonda se quemara en la atmósfera marciana o se disparara al espacio. Esta falla en prestar atención a las conversiones de unidades cuesta cientos de millones de dólares, sin mencionar todo el tiempo invertido por los científicos e ingenieros que trabajaron en el proyecto.

Comprueba tu aprendizaje 1.4

Dado que 1 lb (libra) es 4.45 N, ¿los números que SM_FORCES emitía eran demasiado grandes o demasiado pequeños?

Aplicativo para conversión de unidades

Existe una gran variedad de aplicativos gratuitos, en línea, para realizar conversiones. Uno de ellos es Js Measurements Converters, que hemos modificado en la siguiente página. Con dicho aplicativo, puedes verificar tus resultados en los ejercicios propuestos. Por ejemplo, si deseamos convertie 7.86 g/cm3 a kg/m3, con el aplicativo hallamos el factor de vonversión, así:

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En este caso, hemos seleccionado unidades de densidad, encontrando que el factor de conversión de 1 g/cm3 a kg/m3 es 1000, es decir, 7.86 g/cm3 = 7860 kg/m3

Ahora, haz tu la prueba:

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1.6 Análisis dimensional

La dimensión de cualquier cantidad física expresa su dependencia de las cantidades base como producto de símbolos (o potencias de símbolos), que representan las cantidades base. La Tabla 1.3 enumera las cantidades base y los símbolos utilizados para su dimensión. Por ejemplo, se dice que una medida de longitud tiene una dimensión L o L1, una medición de masa tiene una dimensión M o M1, y una medición de tiempo tiene una dimensión T o T1. Como las unidades, las dimensiones obedecen las reglas del álgebra. Por lo tanto, el área es el producto de dos longitudes, por lo que tiene una dimensión L2 o una longitud al cuadrado. Del mismo modo, el volumen es el producto de tres longitudes y tiene una dimensión L3 o longitud al cubo. La velocidad tiene una longitud de dimensión en el tiempo, L/T o LT-1. La densidad de masa volumétrica tiene una dimensión M/L3 o ML-3, o masa sobre la longitud al cubo. En general, la dimensión de cualquier cantidad física se puede escribir como LaMbTcIdΘeNfJg para algunas potencias a, b, c, d, e, f, y g. Podemos escribir las dimensiones de una longitud en esta forma con a = 1 y las seis potencias restantes son todas iguales a cero: L1 = L1M0T0I0Θ0N0J0. Cualquier cantidad con una dimensión que se pueda escribir de modo que las siete potencias sean cero (es decir, su dimensión es L0M0T0I0Θ0N0J0) se denomina adimensional (o a veces "de dimensión 1", porque cualquier elemento elevado a la potencia cero es uno). Los físicos a menudo llaman cantidades absolutas a los números puros.

.

Los físicos a menudo usan corchetes alrededor del símbolo para una cantidad física para representar las dimensiones de esa cantidad. Por ejemplo, si r es el radio de un cilindro y h es su altura, entonces escribimos [r] = L y [h] = L para indicar que las dimensiones del radio y la altura son ambos de longitud, o L.

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De forma similar, si usamos el símbolo A para el área de superficie de un cilindro y V para su volumen, entonces [A] = L2 y [V] = L3. Si usamos el símbolo m para la masa del cilindro y ρ para la densidad del material del que está hecho el cilindro, entonces [m] = M y [ρ] = ML-3.

Tabla 1.3 Cantidades base y sus dimensiones
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La importancia del concepto de dimensión surge del hecho de que cualquier ecuación matemática que relacione cantidades físicas debe ser dimensionalmente consistente, lo que significa que la ecuación debe obedecer a las siguientes reglas:

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Si se viola cualquiera de estas reglas, una ecuación no es dimensionalmente coherente y no puede ser una declaración correcta de la ley física. Este simple hecho se puede usar para verificar errores tipográficos o de álgebra, para ayudar a recordar las diversas leyes de la física e incluso para sugerir la forma que las nuevas leyes de la física podrían tomar. Este último uso de las dimensiones está más allá del alcance de este texto, pero es algo que indudablemente aprenderás más adelante en tu carrera académica.

Ejemplo 1.4

Usar dimensiones para recordar una ecuación

Supongamos que necesitamos la fórmula para el área de un círculo para algún cálculo. Al igual que muchas personas que aprendieron geometría hace mucho tiempo para recordar con certeza, dos expresiones pueden aparecer en nuestra mente cuando pensamos en círculos: πr2 y 2πr. Una expresión es la circunferencia de un círculo de radio r y la otra es su área. Pero, ¿cuál es cuál?

Estrategia

Una estrategia natural es consultarlo, pero ésto podría tomar tiempo para encontrar información de una fuente acreditada. Además, incluso si pensamos que la fuente es respetable, no debemos confiar en todo lo que leemos.

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Es bueno tener una forma de verificarlo solo por pensarlo. Además, podríamos estar en una situación en la que no podamos buscar las cosas (como durante una prueba). Por lo tanto, la estrategia es encontrar las dimensiones de ambas expresiones haciendo uso del hecho de que las dimensiones siguen las reglas del álgebra. Si cualquiera de las expresiones no tiene las mismas dimensiones que el área, entonces posiblemente no sea la ecuación correcta para el área de un círculo.

Solución

Sabemos que la dimensión del área es L2. Ahora, la dimensión de la expresión πr2 es

[πr2] = [π]·[r]2 = 1·L2 = L2

,

ya que la constante π es un número puro y el radio r es una longitud. Por lo tanto, πr2 tiene la dimensión del área. Del mismo modo, la dimensión de la expresión 2πr2πr es

[2πr]=[2]·[π]·[r] = 1·1·L = L,

ya que las constantes 2 y π son adimensionales y el radio r es una longitud. Vemos que 2πr tiene la dimensión de longitud, lo que significa que no puede ser un área. Descartamos 2πr porque no es dimensionalmente consistente con ser un área. Vemos que πr2 es dimensionalmente consistente con ser un área, por lo que si tenemos que elegir entre estas dos expresiones, πr2 es la que hay que elegir.

Verificación

Esto puede parecer un ejemplo tonto, pero las ideas son muy generales.

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Mientras sepamos las dimensiones de las cantidades físicas individuales que aparecen en una ecuación, podemos verificar si la ecuación es dimensionalmente consistente. Por otro lado, sabiendo que las ecuaciones verdaderas son dimensionalmente consistentes, podemos unir las expresiones de nuestras memorias imperfectas con las cantidades para las cuales podrían ser expresiones. Hacer esto no nos ayudará a recordar los factores adimensionales que aparecen en las ecuaciones (por ejemplo, si ha confundido accidentalmente las dos expresiones del ejemplo en 2πr2, entonces el análisis dimensional no es de ayuda), pero nos ayuda a recordar la correcta forma de las ecuaciones.

Comprueba tu aprendizaje 1.5

Supongamos que queremos la fórmula para el volumen de una esfera. Las dos expresiones comúnmente mencionadas en las discusiones elementales de esferas son 4πr2 y 4πr3/3. Uno es el volumen de una esfera de radio r y el otro es su área de superficie. ¿Cuál es el volumen?

Ejemplo 1.5

Comprobación de ecuaciones para la consistencia dimensional

Considere las cantidades físicas s, v, a y t con dimensiones [s] = L, [v] = LT-1, [a ] = LT-2, y [t] = T. Determine si cada una de las siguientes ecuaciones es dimensionalmente consistente: (a) s = vt + 0.5at2; (b) s = vt2 + 0.5at; y (c) v = sen (at2/s).

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Estrategia

Por la definición de consistencia dimensional, necesitamos verificar que cada término en una ecuación dada tenga las mismas dimensiones que los otros términos en esa ecuación y que los argumentos de cualquier función matemática estándar sean adimensionales.

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Verificación

Si confiamos en las personas, este tipo de controles dimensionales puede parecer innecesario. Pero, tenga la seguridad, cualquier libro de texto sobre un tema cuantitativo como la física (incluido éste) casi con seguridad contiene algunas ecuaciones con errores tipográficos. Comprobar las ecuaciones de forma rutinaria mediante análisis dimensional nos ahorra la vergüenza de usar una ecuación incorrecta.

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Además, verificar las dimensiones de una ecuación que obtenemos a través de la manipulación algebraica es una gran manera de asegurarnos de que no cometimos un error (o detectar un error, si hicimos uno).

Comprueba tu aprendizaje 1.6

¿Es la ecuación v = at dimensionalmente consistente?

Otro punto que debe mencionarse es el efecto de las operaciones de cálculo en las dimensiones. Hemos visto que las dimensiones obedecen las reglas del álgebra, al igual que las unidades, pero ¿qué sucede cuando tomamos la derivada de una cantidad física con respecto a otra o integramos una cantidad física sobre otra? La derivada de una función es solo la pendiente de la línea tangente a su gráfico y las pendientes son razones, por lo que para las cantidades físicas v y t, tenemos que la dimensión de la derivada de v con respecto a t es solo la relación de la dimensión de v sobre el de t:

Igualmente, dado que las integrales son solo sumas de productos, la dimensión de la integral de v con respecto a t es simplemente la dimensión de v por la dimensión de t:

[ vdt] = [v]• [t]

Las reglas análogas son válidas para las unidades de cantidades físicas derivadas de otras cantidades por integración o diferenciación.

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1.7 Estimaciones y cálculos de Fermi

En muchas ocasiones, los físicos, otros científicos e ingenieros necesitan hacer estimaciones para una cantidad en particular. Otros términos utilizados a veces son estimaciones aproximadas, aproximaciones de orden de magnitud, cálculos de respaldo de la envolvente o cálculos de Fermi2. ¿Encajará ese equipo en la parte trasera del automóvil o necesitamos alquilar un camión? ¿Cuánto tiempo llevará esta descarga? ¿Qué tan grande será la corriente en este circuito cuando esté encendido? ¿Cuántas casas podría una planta de energía soportar? Ten en cuenta que estimar no significa adivinar un número o una fórmula al azar. Más bien, la estimación significa usar la experiencia previa y un razonamiento físico sólido para llegar a una idea aproximada del valor de una cantidad. Debido a que el proceso de determinación de una aproximación confiable generalmente implica la identificación de principios físicos correctos y una buena suposición acerca de las variables relevantes, la estimación es muy útil para desarrollar la intuición física. Las estimaciones también nos permiten realizar "controles de cordura" sobre los cálculos o las propuestas de políticas al ayudarnos a descartar ciertos escenarios o números poco realistas. Nos permiten desafiar a otros (así como a nosotros mismos) en nuestros esfuerzos por aprender verdades sobre el mundo.

Muchas estimaciones se basan en fórmulas en las cuales las cantidades de entrada son conocidas solo con una precisión limitada. A medida que desarrollas habilidades de resolución de problemas de física, también desarrollarás habilidades para estimar. Desarrollas estas habilidades pensando más cuantitativamente y estando dispuesto a asumir riesgos. Como con cualquier habilidad, la experiencia ayuda. La familiaridad con las dimensiones y las unidades también ayudan.

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Para avanzar en la estimación, debes tener algunas ideas claras sobre cómo se relacionan las variables. Las siguientes estrategias pueden ayudarte a practicar el arte de la estimación:

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(102 × 103)0.5 = 102.5 = 100.5 × 102 ≈ 3×102 kg.

Cuanto más ajustados sean los límites, mejor. Además, no hay reglas irrompibles en lo que respecta a la estimación. Si crees que el valor de la cantidad es probable que esté más cerca del límite superior que el límite inferior, entonces puedes querer aumentar su estimación de la media geométrica en un orden o dos de magnitud.

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Ejemplo 1.6

Masa de los océanos de la tierra

Estima la masa total de los océanos en la Tierra.

Estrategia

Sabemos que la densidad del agua es aproximadamente 103 kg/m3, por lo que comenzamos con el consejo de "obtener masas a partir de densidades y volúmenes". Por lo tanto, necesitamos estimar el volumen de los océanos del planeta. Usando el consejo de "obtener áreas y volúmenes a partir de longitudes", podemos estimar el volumen de los océanos como el área de la superficie por la profundidad promedio, o V = AD.

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Conocemos el diámetro de la Tierra de la Figura 1.4 y sabemos que la mayor parte de la superficie de la Tierra está cubierta de agua, por lo que podemos estimar que el área de la superficie de los océanos es aproximadamente igual a la superficie del planeta. Siguiendo el consejo de "obtener áreas y volúmenes de longitudes" de nuevo, podemos aproximar a la Tierra como una esfera y usar la fórmula para el área de superficie de una esfera de diámetro d, es decir, A = πd2, para estimar el área de la superficie de los océanos. Ahora, solo tenemos que estimar la profundidad promedio de los océanos. Sabemos que los puntos más profundos del océano están a unos 10 km y que no es raro que el océano esté a más de 1 km, por lo que la profundidad promedio puede estar alrededor de (103 × 104)0.5 ≈ 3 × 103 m. Ahora, sólo tenemos que poner todo junto,

Solución

Estimamos que el área de superficie de la Tierra (y por lo tanto el área de la superficie de los océanos de la Tierra) es aproximadamente

A = πd2 = π (107 m)2 ≈ 3 × 1014 m2.
A = πd2 = π (107 m)2 ≈ 3 × 1014 m2.

A continuación, utilizando nuestra estimación de profundidad promedio de D = 3 × 103 m, que se obtuvo mediante el límite, estimamos que el volumen de los océanos de la Tierra será

V = AD = (3 × 1014m2)(3 × 103m) = 9 × 1017 m3.
V = AD = (3 × 1014 m2)(3 × 103 m) = 9 × 1017 m3.

Por último, estimamos que la masa de los océanos del mundo será

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M = ρV = (103 kg/m3)(9 × 1017 m3) = 9 × 1020 kg.
M = ρV = (103 kg/m3)(9 × 1017 m3) = 9 × 1020 kg.

Por lo tanto, estimamos que el orden de magnitud de la masa de los océanos del planeta es 1021 kg.

Verificación

Para verificar nuestra respuesta lo mejor que podamos, primero debemos responder a la pregunta: ¿Tiene sentido esto? De la Figura 1.4, vemos que la masa de la atmósfera de la Tierra es del orden de 1019 kg y la masa de la Tierra es del orden de 1025 kg. Es tranquilizador que nuestra estimación de 1021 kg para la masa de los océanos de la Tierra se encuentre entre estos dos. Entonces, sí, parece tener sentido. Ocurre que hicimos una búsqueda en la Web de "masa de océanos" y los resultados de búsqueda principales indicaron 1.4 × 1021 kg, que es del mismo orden de magnitud que nuestro cálculo. Ahora, en lugar de tener que confiar ciegamente en quien primero colocó ese número en un sitio web (la mayoría de los otros sitios probablemente solo lo copiaron, después de todo), podemos tener un poco más de confianza en él.

Comprueba tu aprendizaje 1.7

La Figura 1.4 dice que la masa de la atmósfera es 1019 kg. Suponiendo que la densidad de la atmósfera es de 1 kg/m3, estima la altura de la atmósfera de la Tierra. ¿Crees que tu respuesta es una subestimación o una sobreestimación? Explicar por qué.

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1.8 Cifras significativas

La Figura 1.11 muestra dos instrumentos utilizados para medir la masa de un objeto. La báscula digital ha reemplazado, en su mayoría, a la balanza de doble bandeja en los laboratorios de física, porque brinda mediciones más precisas. ¿Pero a qué nos referimos exactamente por precisión? ¿No son lo mismo? En esta sección, examinamos en detalle el proceso de calcular y reportar una medición.

Figura 1.11 (a) Se usa una balanza mecánica de doble asa para comparar diferentes masas. Por lo general, un objeto con masa desconocida se coloca en una bandeja y los objetos de masa conocida se colocan en la otra bandeja. Cuando la barra que conecta las dos bandejas es horizontal, entonces las masas en ambas bandejas son iguales. Las "masas conocidas" son típicamente cilindros metálicos de masa estándar tales como 1 g, 10 g y 100 g. (b) Muchas balanzas mecánicas, como las balanzas de doble bandeja, han sido reemplazadas por balanzas digitales, que típicamente pueden medir la masa de un objeto con mayor precisión. Un equilibrio mecánico puede leer solo la masa de un objeto al décimo de gramo más cercano, pero muchas escalas digitales pueden medir la masa de un objeto hasta la milésima de gramo más cercana. (crédito a: modificación del trabajo por Serge Melki, crédito b: modificación del trabajo por Karel Jakubec)

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Exactitud y precisión de una medición

La ciencia se basa en la observación y el experimento, es decir, en las mediciones. La exactitud es qué tan cerca está una medición del valor de referencia aceptado para esa medición. Por ejemplo, supongamos que queremos medir la longitud del papel de la impresora estándar. El paquete en el que compramos el papel indica que mide 11.0 pulgadas de largo. Luego medimos la longitud del papel tres veces y obtenemos las siguientes medidas: 11.1 pulg., 11.2 pulg. Y 10.9 pulg. Estas mediciones son bastante precisas porque están muy cerca del valor de referencia de 11.0 pulg. Por contraste, si obtuvimos una medida de 12 pulgadas, nuestra medición no sería muy precisa. Ten en cuenta que el concepto de exactitud requiere que se proporcione un valor de referencia aceptado.

La precisión de las mediciones se refiere a cuán cerca está el acuerdo entre mediciones independientes repetidas (que se repiten en las mismas condiciones). Considere el ejemplo de las medidas de papel. La precisión de las mediciones se refiere a la propagación de los valores medidos. Una forma de analizar la precisión de las mediciones es determinar el rango o diferencia entre los valores medidos más bajos y los más altos. En este caso, el valor más bajo fue 10.9 pulgadas y el valor más alto fue 11.2 pulgadas. Por lo tanto, los valores medidos se desviaron unos de otros, a lo sumo, 0.3 pulgadas. Estas mediciones fueron relativamente precisas porque no variaron demasiado en valor . Sin embargo, si los valores medidos hubieran sido 10.9 pulg., 11.1 pulg. Y 11.9 pulg., Entonces las mediciones no serían muy precisas porque habría una variación significativa de una medición a otra. Ten en cuenta que el concepto de precisión solo depende de las medidas reales adquiridas y no depende de un valor de referencia aceptado.

Las medidas en el ejemplo de papel son precisas, pero en algunos casos, las mediciones son precisas pero no exactas, o son exactas pero no precisas.

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Consideremos un ejemplo de un GPS que intenta ubicar la posición de un restaurante en una ciudad. Piense en la ubicación del restaurante como existente en el centro de un objetivo y piense en cada intento del GPS de ubicar el restaurante como un punto negro. En la Figura 1.12 (a), vemos que las mediciones de GPS están separadas unas de otras, pero todas están relativamente cerca de la ubicación real del restaurante en el centro del objetivo. Esto indica un sistema de medición de alta exactitud y baja precisión. Sin embargo, en la Figura 1.12 (b), las mediciones de GPS se concentran bastante cerca unas de otras, pero están lejos de la ubicación objetivo. Esto indica un sistema de medición de alta precisión y baja exactitud.

Figura 1.12 Un GPS intenta ubicar un restaurante en el centro de la diana. Los puntos negros representan cada intento de identificar la ubicación del restaurante. (a) Los puntos están separados unos de otros, lo que indica baja precisión, pero cada uno está bastante cerca de la ubicación real del restaurante, lo que indica una gran exactitud. (b) Los puntos se concentran bastante cerca el uno del otro, lo que indica una gran precisión, pero están bastante lejos de la ubicación real del restaurante, lo que indica baja exactitud. (crédito a y crédito b: modificación de obras de Dark Evil)

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Exactitud, Precisión, Incertidumbre y Discrepancia

La precisión de un sistema de medición está relacionada con la incertidumbre en las mediciones, mientras que la exactitud está relacionada con la discrepancia con respecto al valor de referencia aceptado. La incertidumbre es una medida cuantitativa de cuánto se desvían los valores medidos el uno del otro. Existen muchos métodos diferentes para calcular la incertidumbre, cada uno de los cuales es apropiado para diferentes situaciones. Algunos ejemplos incluyen tomar el rango (es decir, el más grande menos el más pequeño) o encontrar la desviación estándar de las mediciones. La discrepancia (o "error de medición") es la diferencia entre el valor medido y un valor estándar o esperado dado. Si las medidas no son muy precisas, entonces la incertidumbre de los valores es alta. Si las medidas no son muy exactas, entonces la discrepancia de los valores es alta.

Recuerda nuestro ejemplo de medir la longitud del papel; obtuvimos medidas de 11.1 pulg., 11.2 pulg. y 10.9 pulg., y el valor aceptado fue 11.0 pulg. Podríamos promediar las tres mediciones para decir que nuestra mejor estimación es 11.1 pulg.; en este caso, nuestra discrepancia es 11.1 - 11.0 = 0.1 pulg., que proporciona una medida cuantitativa de exactitud. Podríamos calcular la incertidumbre en nuestra mejor estimación utilizando el rango de nuestros valores medidos: 0.3 pulg. Entonces diríamos que la longitud del papel es 11.1 pulg. más o menos 0.3 pulg. La incertidumbre en una medición A, es a menudo denotado como δA (leer "delta A"), por lo que el resultado de la medición se registraría como A ± δA. Volviendo a nuestro ejemplo en papel, la longitud medida del papel podría expresarse como 11.1 ± 0.3 pulg. Dado que la discrepancia de 0.1 pulg es menor que la incertidumbre de 0.3 pulg, podríamos decir que el valor medido concuerda con el valor de referencia aceptado dentro de la incertidumbre experimental.

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Algunos factores que contribuyen a la incertidumbre en una medición son los siguientes:

En nuestro ejemplo, los factores que contribuyen a la incertidumbre podrían ser que la división más pequeña en la regla sea 1/16 pulg., La persona que usa la regla tiene mala vista, la regla está desgastada en un extremo, o una de las caras del papel es un poco más largo que el otro. En cualquier caso, la incertidumbre en una medición debe calcularse para cuantificar su precisión. Si se conoce un valor de referencia, tiene sentido calcular la discrepancia y cuantificar su exactitud.



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Porcentaje de incertidumbre

Otro método para expresar la incertidumbre es como un porcentaje del valor medido. Si una medida A se expresa con incertidumbre δA, la incertidumbre porcentual se define como

Porcentaje de incertidumbre = δA/A x 100%

Ejemplo 1.7

Cálculo del porcentaje de incertidumbre: una bolsa de manzanas

Una tienda de comestibles vende bolsas de manzanas de 5 lb. Digamos que compramos cuatro bolsas durante el transcurso de un mes y pesamos las bolsas cada vez. Obtenemos las siguientes medidas:

Luego determinamos que el peso promedio de la bolsa de manzanas de 5 lb es 5.1 ± 0.2 lb. ¿Cuál es el porcentaje de incertidumbre del peso de la bolsa?

Estrategia

Primero, observa que el valor promedio del peso de la bolsa, A, es 5.1 lb.

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La incertidumbre en este valor, δA, es 0.2 lb. Podemos usar la siguiente ecuación para determinar el porcentaje de incertidumbre del peso:

Porcentaje de incertidumbre = δA/A x 100%(1.1)

Solución

Sustituye los valores en la ecuación:

Porcentaje de incertidumbre = δA/A x 100% = 0.2 lb/5.1 lb x 100% = 3.9% ≈ 4%.

Verificación

Podemos concluir que el peso promedio de una bolsa de manzanas en esta tienda es de 5.1 lb ± 4%. Observe que la incertidumbre porcentual es adimensional porque las unidades de peso en δA = 0.2 lb cancelaron aquellas en A = 5.1 lb cuando tomamos la razón.

Comprueba tu aprendizaje 1.8

Un entrenador de atletismo acaba de comprar un nuevo cronómetro. El manual indica que el cronómetro tiene una incertidumbre de ± 0.05 s. Los corredores en el equipo del entrenador de atletismo regularmente cronometran sprints de 100 m de 11.49 s a 15.01 s. En el último encuentro de atletismo de la escuela, el velocista en primer lugar llegó a 12.04 s y el velocista en segundo lugar entró a los 12.07 s. ¿El nuevo cronómetro del entrenador será útil para cronometrar el equipo de sprint? ¿Por qué o por qué no?

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Incertidumbres en los cálculos

La incertidumbre existe en cualquier cosa calculada a partir de cantidades medidas. Por ejemplo, el área de un piso calculada a partir de mediciones de su longitud y ancho tiene una incertidumbre porque la longitud y el ancho tienen incertidumbres. ¿Qué tan grande es la incertidumbre en algo que se calcula por multiplicación o división? Si las mediciones que entran en el cálculo tienen pequeñas incertidumbres (un pequeño porcentaje o menos), entonces el método de agregar porcentajes se puede usar para la multiplicación o división.

Este método indica que la incertidumbre porcentual en una cantidad calculada por multiplicación o división es la suma de las incertidumbres porcentuales en la información utilizada para hacer el cálculo. Por ejemplo, si un piso tiene una longitud de 4.00 m y un ancho de 3.00 m, con incertidumbres del 2% y 1%, respectivamente, entonces el área del piso es de 12.0 m2 y tiene una incertidumbre del 3%. (Expresado como un área, esto es 0.36 m2 [12.0 m2 × 0.03], que redondeamos a 0.4 m<2 ya que el área del piso se da a una décima de metro cuadrado).

Precisión de herramientas de medición y cifras significativas

Un factor importante en la precisión de las mediciones involucra la precisión de la herramienta de medición. En general, una herramienta de medición precisa es aquella que puede medir valores en incrementos muy pequeños. Por ejemplo, una regla estándar puede medir la longitud al milímetro más cercano, mientras que una pinza puede medir la longitud al milímetro más cercano. El calibrador es una herramienta de medición más precisa porque puede medir diferencias extremadamente pequeñas en longitud. Cuanto más precisa sea la herramienta de medición, más precisas serán las mediciones.

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Cuando expresamos valores medidos, solo podemos enumerar tantos dígitos como medimos inicialmente con nuestra herramienta de medición. Por ejemplo, si usamos una regla estándar para medir la longitud de un palo, podemos medirlo en 36.7 cm. No podemos expresar este valor como 36,71 cm porque nuestra herramienta de medición no es lo suficientemente precisa como para medir una centésima de centímetro. Cabe señalar que el último dígito en un valor medido ha sido estimado de alguna manera por la persona que realiza la medición. Por ejemplo, la persona que mide la longitud de un palo con una regla nota que la longitud del palo parece estar en algún lugar entre 36.6 cm y 36.7 cm, y él o ella debe estimar el valor del último dígito.

Usando el método de cifras significativas, la regla es que el último dígito anotado en una medición es el primer dígito con cierta incertidumbre. Para determinar el número de dígitos significativos en un valor, comience con el primer valor medido a la izquierda y cuente el número de dígitos hasta el último dígito escrito a la derecha. Por ejemplo, el valor medido 36.7 cm tiene tres dígitos o tres cifras significativas. Las cifras significativas indican la precisión de la herramienta de medición utilizada para medir un valor.

Ceros

Se presta especial consideración a los ceros cuando se cuentan cifras significativas. Los ceros en 0.053 no son significativos porque son marcadores de posición que ubican el punto decimal. Hay dos cifras significativas en 0.053. Los ceros en 10.053 no son marcadores de posición; ellos son significativos, Este número tiene cinco cifras significativas. Los ceros en 1300 pueden o no ser significativos, dependiendo del estilo de escritura de los números. Podrían significar que el número es conocido por el último dígito o podrían ser marcadores de posición. Entonces, 1300 podría tener dos, tres o cuatro cifras significativas.

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Para evitar esta ambigüedad, deberíamos escribir 1300 en notación científica como 1.3 × 103,1.30 × 103, o 1.300 × 103, dependiendo si tiene dos, tres o cuatro cifras. Los ceros son significativos, excepto cuando solo sirven como marcadores de posición.

Cifras significativas en los cálculos

Cuando se combinan mediciones con diferentes grados de precisión, el número de dígitos significativos en la respuesta final no puede ser mayor que el número de dígitos significativos en el valor medido menos preciso. Hay dos reglas diferentes, una para la multiplicación y la división y la otra para la suma y la resta.

  1. Para la multiplicación y la división, el resultado debe tener el mismo número de cifras significativas que la cantidad con el menor número de cifras significativas que entran en el cálculo. Por ejemplo, el área de un círculo se puede calcular a partir de su radio utilizando A = πr2. Veamos cuántas figuras significativas tiene el área si el radio tiene solo dos, digamos, r = 1.2 m. Usando una calculadora con una salida de ocho dígitos, calcularíamos

    A = πr2 = (3.1415927…)×(1.2 m)2 = 4.5238934 m2

    Pero como el radio tiene solo dos cifras significativas, limita la cantidad calculada a dos cifras significativas, o a A = 4.5 m2, aunque π es bueno para al menos ocho dígitos.
  2. Para sumar y restar, la respuesta no puede contener más decimales que la medición menos precisa. Supongamos que compramos 7,56 kg de papas en una tienda de abarrotes según lo medido con una báscula con precisión de 0,01 kg, luego dejamos caer 6,052 kg de papas en el laboratorio, según lo determinado por una balanza con una precisión de 0,001 kg.

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Luego, nos vamos a casa y agregamos 13,7 kg de papas, según lo medido por una báscula de baño con una precisión de 0,1 kg. ¿Cuántos kilogramos de patatas tenemos ahora y cuántas cifras significativas son apropiadas en la respuesta? La masa se encuentra por simple suma y resta: 7.56 kg - 6.052 kg + 13.7 kg = 15.208 kg. A continuación, identificamos la medida menos precisa: 13,7 kg. Esta medida se expresa con el decimal de 0,1, por lo que nuestra respuesta final también debe expresarse con el decimal de 0,1. Por lo tanto, la respuesta se redondea al décimo lugar, lo que nos da 15,2 kg.

Cifras significativas en este texto

En este texto, se supone que la mayoría de los números tienen tres cifras significativas. Además, se usan números consistentes de cifras significativas en todos los ejemplos trabajados. Una respuesta dada a tres dígitos se basa en una entrada buena por lo menos a tres dígitos, por ejemplo, si la entrada tiene menos cifras significativas, la respuesta también tendrá menos cifras significativas. También se tiene cuidado de que el número de cifras significativas sea razonable para la situación planteada. En algunos temas, particularmente en óptica, se necesitan números más precisos y utilizamos más de tres cifras significativas. Finalmente, si un número es exacto, como los dos en la fórmula para la circunferencia de un círculo, C = 2πr, no afecta el número de cifras significativas en un cálculo. Del mismo modo, los factores de conversión como 100 cm/1 m se consideran exactos y no afectan el número de cifras significativas en un cálculo.

Practica con la escena interactiva de la siguiente páginas, diseñada por Carlos Palacio Gómez3. Observa las cifras del número y la imprecisión con que se conoce. Observa las cifras del número y la imprecisión con que se conoce.

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Piensa cuál debe ser la cifra más significativa y la menos significativa antes de pulsar RESPUESTA para comprobarlo. Para averiguar el número de cifras significativas, sólo tendrás que contar el número de cifras que hay entre la más significativa y la menos significativa, ambas incluidas.



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1.9 Resolviendo Problemas en Física

Las habilidades para la resolución de problemas son claramente esenciales para el éxito en un curso cuantitativo de física. Lo que es más importante, la capacidad de aplicar principios físicos amplios -generalmente representados por ecuaciones- a situaciones específicas, es una forma muy poderosa de conocimiento.

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Es mucho más poderoso que memorizar una lista de hechos. Las habilidades analíticas y las habilidades para resolver problemas se pueden aplicar a situaciones nuevas, mientras que una lista de hechos no se puede hacer lo suficiente como para contener todas las circunstancias posibles.

Dichas habilidades analíticas son útiles tanto para resolver problemas en este texto, como para aplicar la física en la vida cotidiana. Como probablemente ya sepas, se requiere de cierta cantidad de creatividad y conocimiento para resolver problemas. Ningún procedimiento rígido funciona todo el tiempo. La creatividad y la visión crecen con la experiencia.

Figura 1.13 Las habilidades para resolver problemas son esenciales para tu éxito en física. (crédito: "scui3asteveo" / Flickr)

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Con la práctica, los conceptos básicos para la resolución de problemas se vuelven casi automáticos. Una forma de obtener práctica es resolver los ejemplos del texto mientras lees. Otra, es resolver tantos problemas, al final de la sección, como sea posible, comenzando con los más fáciles para generar confianza y, luego, avanzando hacia los más complejos. Después de involucrarte en la Física, verás a tu alrededor y podrás comenzar a aplicarla a situaciones que encuentres fuera del aula, tal como se hace en muchas de las aplicaciones de este texto.

Aunque no existe un simple método paso a paso, que funcione para cada problema, el siguiente proceso de tres etapas facilita la resolución de problemas y lo hace más significativo. Las tres etapas son estrategia, solución y verificación. Este proceso se usa en ejemplos a lo largo del libro.

Estrategia

La estrategia es la etapa inicial para resolver un problema. La idea es descubrir exactamente cuál es el problema y luego desarrollar una estrategia para resolverlo. Algunos consejos generales para esta etapa son los siguientes:

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Muchos problemas se expresan de manera muy sucinta y requieren una cierta inspección para determinar lo que se conoce. Dibujar un boceto puede ser muy útil en este punto también. Formalmente, identificar los conocimientos es de particular importancia en la aplicación de la física a situaciones del mundo real. Por ejemplo, la palabra "parar" significa que la velocidad es cero en ese instante. Además, a menudo podemos tomar el tiempo inicial y la posición como cero mediante la elección adecuada del sistema de coordenadas.

Solución

La etapa de solución es cuando haces los cálculos. Sustituye los datos (junto con sus unidades) en la ecuación apropiada y obten soluciones numéricas completas con unidades.

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Es decir, haz el álgebra, el cálculo, la geometría o la aritmética necesarios para encontrar los datos desconocidos a partir de los conocidos, asegurándote de llevar las unidades a través de los cálculos. Este paso es claramente importante porque produce la respuesta numérica, junto con sus unidades. Sin embargo, ten en cuenta que esta etapa es solo un tercio del proceso general de resolución de problemas.

Verificación

Después de haber hecho los cálculos en la etapa de solución de la resolución de problemas, es tentador pensar que ya terminaste. Pero recuerda siempre que la física no es matemática. Más bien, al hacer física, utilizamos las matemáticas como una herramienta para ayudarnos a comprender la naturaleza. Entonces, después de obtener una respuesta numérica, siempre debes evaluar su significado:

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Este paso devuelve el problema a su significado conceptual. Si puedes juzgar si la respuesta es razonable, tienes una comprensión más profunda de la física que ser capaz de resolver un problema mecánicamente.

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1.10 Preguntas y respuestas - Capítulo I

Respuestas



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Capítulo ii

Vectores

2.1 Introducción

Figura 2.1 Una señal proporciona información sobre las distancias y las direcciones hacia las ciudades u otras ubicaciones en relación con la ubicación de la señal. La distancia es una cantidad escalar. Saber la distancia solo no es suficiente para llegar a la ciudad; también debemos saber la dirección desde la señal hacia la ciudad. La dirección, junto con la distancia, es una cantidad vectorial comúnmente llamada vector de desplazamiento. Una señalización, por lo tanto, proporciona información sobre vectores de desplazamiento desde la señalización a las ciudades. (crédito: modificación del trabajo por "studio tdes" / Flickr)

Los vectores son esenciales para la física y la ingeniería. Muchas cantidades físicas fundamentales son vectores, incluidos el desplazamiento, la velocidad, la fuerza y los campos eléctricos y magnéticos. Los productos escalares de vectores definen otras cantidades físicas escalares fundamentales, como la energía. Los productos vectoriales de vectores definen todavía otras cantidades físicas de vectores fundamentales, como el par motor y el momento angular. En otras palabras, los vectores son una parte de la física de forma muy parecida a como las oraciones son una parte de la literatura.

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En la física introductoria, los vectores son cantidades euclidianas que tienen representaciones geométricas como flechas en una dimensión (en una línea), en dos dimensiones (en un plano) o en tres dimensiones (en el espacio). Se pueden sumar, restar o multiplicar. En este capítulo, exploraremos elementos del álgebra vectorial para aplicaciones en mecánica y en electricidad y magnetismo. Las operaciones de vectores también tienen numerosas generalizaciones en otras ramas de la física.

2.2 Escalares y Vectores

Muchas cantidades físicas familiares pueden especificarse completamente dando un número único y la unidad apropiada. Por ejemplo, "un período de clase dura 50 min" o "el tanque de gasolina de mi automóvil tiene 65 L" o "la distancia entre dos postes es de 100 m". Una cantidad física que se puede especificar completamente de esta manera se denomina cantidad escalar. Escalar es un sinónimo de "número". El tiempo, la masa, la distancia, la longitud, el volumen, la temperatura y la energía son ejemplos de cantidades escalares.

Las cantidades escalares que tienen las mismas unidades físicas se pueden sumar o restar de acuerdo con las reglas habituales del álgebra para los números. Por ejemplo, una clase que termina 10 minutos antes que 50 min dura 50min-10min = 40min. De manera similar, una porción de maíz de 60 calorías seguida de una porción de donas de 200 calorías da 60cal + 200cal = 260cal de energía. Cuando multiplicamos una cantidad escalar por un número, obtenemos la misma cantidad escalar pero con un valor más grande (o más pequeño). Sin embargo, muchas cantidades físicas no se pueden describir completamente con solo un número de unidades físicas. Por ejemplo, cuando la Guardia Costera de los EE. UU. despacha un barco o un helicóptero para una misión de rescate, el equipo de rescate debe conocer no solo la distancia a la señal de socorro, sino también la dirección desde la cual llega la señal para poder llegar a su origen lo más rápido posible.

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Las cantidades físicas especificadas completamente dando un número de unidades (magnitud) y una dirección se llaman cantidades vectoriales. Ejemplos de cantidades de vectores incluyen desplazamiento, velocidad, posición, fuerza y ​​torque. En el lenguaje de las matemáticas, las cantidades de vectores físicos están representadas por objetos matemáticos llamados vectores (Figura 2.2). Podemos sumar o restar dos vectores, y podemos multiplicar un vector por un escalar o por otro vector, pero no podemos dividir por un vector. La operación de división por un vector no está definida.

Por ejemplo, si el desayuno de ayer tenía 200 calorías de energía y el desayuno de hoy tiene cuatro veces más energía que ayer, el desayuno de hoy tiene 4(200cal) = 800cal de energía. Dos cantidades escalares también se pueden multiplicar o dividir entre sí para formar una cantidad escalar derivada. Por ejemplo, si un tren cubre una distancia de 100 km en 1.0 h, su velocidad es de 100.0 km/1.0 h = 27.8 m/s, donde la velocidad es una cantidad escalar derivada obtenida al dividir la distancia por tiempo.

Sin embargo, muchas cantidades físicas no se pueden describir completamente con solo un número de unidades físicas. Por ejemplo, cuando la Guardia Costera de los EE. UU. Despacha un barco o un helicóptero para una misión de rescate, el equipo de rescate debe conocer no solo la distancia a la señal de socorro, sino también la dirección desde la cual llega la señal para poder llegar a su origen lo más rápido posible. Las cantidades físicas especificadas completamente dando un número de unidades (magnitud) y una dirección se llaman cantidades vectoriales. Ejemplos de cantidades de vectores incluyen desplazamiento, velocidad, posición, fuerza y ​​torque. En el lenguaje de las matemáticas, las cantidades de vectores físicos están representadas por objetos matemáticos llamados vectores (Figura 2.2). Podemos sumar o restar dos vectores, y podemos multiplicar un vector por un escalar o por otro vector, pero no podemos dividir por un vector. La operación de división por un vector no está definida.

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Figura 2.2 Dibujamos un vector desde el punto inicial u origen (llamado "cola" del vector) hasta el punto final o terminal (llamado "cabeza" del vector), marcado por una punta de flecha. La magnitud es la longitud de un vector y siempre es una cantidad escalar positiva. (crédito: modificación del trabajo de Cate Sevilla)

Examinemos el álgebra vectorial usando un método gráfico para conocer los términos básicos y desarrollar una comprensión cualitativa. En la práctica, sin embargo, cuando se trata de resolver problemas de física, utilizamos métodos analíticos, que veremos en la siguiente sección. Los métodos analíticos son más simples computacionalmente y más precisos que los métodos gráficos. A partir de ahora, para distinguir entre un vector y una cantidad escalar, adoptamos la convención común de una letra en negrita con una flecha encima que denota a un vector, y una letra sin una flecha que denota a un escalar. Por ejemplo, una distancia de 2.0 km, que es una cantidad escalar, se denota por d = 2.0 km, mientras que un desplazamiento de 2.0 km en alguna dirección, que es una cantidad vectorial, se denota por d.

Supongamos que le dices a un amigo en un viaje de campamento que has descubierto un fabuloso agujero para pescar a 6 km de tu tienda.

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Es poco probable que tu amigo pueda encontrar el hoyo fácilmente a menos que también comuniques la dirección en la que se puede encontrar con respecto a tu campamento. Puedes decir, por ejemplo, "Camina unos 6 km al noreste de mi tienda". El concepto clave aquí es que debe dar no una sino dos datos de información, a saber, la distancia o magnitud (6 km) y la dirección (Noreste).

El desplazamiento es un término general usado para describir un cambio de posición, como durante un viaje desde la tienda de campaña hasta el agujero de pesca. El desplazamiento es un ejemplo de una cantidad vectorial. Si caminas desde la tienda (ubicación A) hasta el agujero (ubicación B), como se muestra en la Figura 2.3, el vector D, que representa tu desplazamiento, se dibuja como la flecha que se origina en el punto A y termina en el punto B. La punta de flecha marca el final del vector. La dirección del vector de desplazamiento D es la dirección de la flecha. La longitud de la flecha representa la magnitud D del vector D. Aquí, D = 6 km. Como la magnitud de un vector es su longitud, que es un número positivo, la magnitud también se indica colocando la notación del valor absoluto alrededor del símbolo que denota el vector; entonces, podemos escribir equivalentemente que D = | D|.

Para resolver un problema vectorial gráficamente, necesitamos dibujar el vector D a escala. Por ejemplo, si asumimos que 1 unidad de distancia (1 km) está representada en el dibujo por un segmento de línea de longitud u = 2 cm, entonces el desplazamiento total en este ejemplo está representado por un vector de longitud d = 6u = 6(2 cm) = 12 cm, como se muestra en la Figura 2.4.

Observa que aquí, para evitar confusiones, utilizamos D = 6km para denotar la magnitud del desplazamiento real y d = 12 cm para indicar la longitud de su representación en el dibujo.

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Figura 2.3 El vector de desplazamiento desde el punto A (la posición inicial en el campamento) hasta el punto B (la posición final en el lugar de pesca) está indicado por una flecha con origen en el punto A y final en el punto B. El desplazamiento es el mismo para cualquiera de las rutas reales (curvas discontinuas) que se pueden tomar entre los puntos A y B.

Figura 2.4 Un desplazamiento D de magnitud 6 km se dibuja a escala como un vector de longitud 12 cm, cuando la longitud de 2 cm representa 1 unidad de desplazamiento (que en este caso es 1 km).

90

Supongamos que su amigo camina del campamento en A al estanque de pesca en B y luego regresa del estanque de pesca en B al campamento en A. La magnitud del vector de desplazamiento DAB de A a B es la misma que la magnitud del vector de desplazamiento DBA de B a A (equivale a 6 km en ambos casos), por lo que podemos escribir DAB = DBA. Sin embargo, el vector DAB no es igual al vector DBA porque estos dos vectores tienen diferentes direcciones: DABDBA. En la Figura 2.3, el vector DBA estaría representado por un vector con un origen en el punto B y un extremo en el punto A, indicando el vector DBA apunta al suroeste, que es exactamente 180° opuesto a la dirección del vector DAB. Decimos que el vector DBA es antiparalelo al vector DAB y escribes DBA = -DAB, donde el signo menos indica la dirección antiparalela.

Se dice que dos vectores que tienen direcciones idénticas son vectores paralelos, lo que significa que son paralelos entre sí. Dos vectores paralelos A y B son iguales, indicados por A = B, si y solo si tienen las mismas magnitudes |A| = |B|. Se dice que dos vectores con direcciones perpendiculares entre sí son vectores ortogonales. Estas relaciones entre vectores se ilustran en la Figura 2.5.

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Figura 2.5 Varias relaciones entre dos vectores A y B. (a) AB porque A ≠ B. (b) AB porque no son paralelos y A ≠ B. (c) A-A porque tienen diferentes direcciones (aunque |A|= |-A| = A). (d) A= B porque son paralelos y tienen magnitudes idénticas A = B. (e) AB porque tienen direcciones diferentes (no son paralelas); aquí, sus direcciones difieren en 90°, lo que significa que son ortogonales.

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Comprueba tu aprendizaje 2.1

Dos lanchas a motor llamadas Alice y Bob se están moviendo en un lago. Dada la información sobre sus vectores de velocidad en cada una de las siguientes situaciones, indique si sus vectores de velocidad son iguales o no. (a) Alice se mueve al norte a 6 nudos y Bob se mueve al oeste a 6 nudos. (b) Alice se mueve al oeste a 6 nudos y Bob se mueve al oeste a 3 nudos. (c) Alice se mueve al noreste a 6 nudos y Bob se mueve al sur a 3 nudos. (d) Alice se mueve al noreste a 6 nudos y Bob se mueve al suroeste a 6 nudos. (e) Alice se mueve al noreste a 2 nudos y Bob se mueve más cerca de la costa noreste a 2 nudos.

Álgebra de vectores en una dimensión

Los vectores pueden multiplicarse por escalares, sumarse a otros vectores o restarse de otros vectores. Podemos ilustrar estos conceptos vectoriales usando un ejemplo del viaje de pesca que se ve en la Figura 2.6.

Figura 2.6Vectores de desplazamiento para un viaje de pesca. (a) Detenerse en el punto C mientras se camina desde el campamento (punto A) hasta el estanque (punto B). (b) Volviendo a la caja de aparejos caídos (punto D). (c) Acabar en el estanque de pesca.

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Supongamos que su amigo sale del punto A (el campamento) y camina en dirección al punto B (el estanque de pesca), pero, en el camino, se detiene para descansar en algún punto C ubicado a tres cuartas partes de la distancia entre A y B, comenzando desde el punto A (Figura 2.6 (a)). ¿Cuál es su vector de desplazamiento DAC cuando alcanza el punto C? Sabemos que si camina todo el camino hasta B, su vector de desplazamiento relativo a A es DAB, que tiene una magnitud DAB = 6 km y una dirección de noreste. Si camina solo una fracción de 0.75 de la distancia total, manteniendo la dirección noreste, en el punto C debe ser 0.75 DAB = 4.5 km lejos del campamento en A. Entonces, su vector de desplazamiento en el punto de descanso C tiene una magnitud DAC = 4.5 km = 0.75DAB y es paralela al vector de desplazamiento DAB. Todo esto se puede establecer de manera sucinta en la forma de la siguiente ecuación vectorial:

DAC = 0.75DAB

En una ecuación vectorial, ambos lados de la ecuación son vectores. La ecuación anterior es un ejemplo de un vector multiplicado por un escalar positivo (número) α = 0.75. El resultado, DAC, de dicha multiplicación es un nuevo vector con una dirección paralela a la dirección del vector original DAC.

En general, cuando un vector A se multiplica por un escalar positivo α, el resultado es un nuevo vector B que es paralelo a A

B= αA

(2.1)

94

La magnitud |B|de este nuevo vector se obtiene multiplicando la magnitud |A| del vector original, según lo expresado por la ecuación escalar:

B = |α|A

(2.2)

La siguiente escena interactiva representa la muliplicación del vector por un escalar. Cambia el valor de α.



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95

En una ecuación escalar, ambos lados de la ecuación son números. La ecuación 2.2 es una ecuación escalar porque las magnitudes de los vectores son cantidades escalares (y números positivos). Si el escalar α es negativo en la ecuación 2.1, entonces la magnitud |B|del nuevo vector todavía está dado por la ecuación 2.2, pero la dirección del nuevo vector Bes antiparalelo a la dirección de A. Estos principios se ilustran en la Figura 2.7 (a) mediante dos ejemplos en los que la longitud del vector Aes de 1,5 unidades. Cuando α = 2, el nuevo vector B= 2A tiene longitud B = 2A = 3.0 unidades (dos veces más largas que el vector original) y es paralela al vector original. Cuando α = -2, el nuevo vector C = -2A y tiene longitud C = |-2|A = 3.0 unidades (el doble de longitud que el original vector) y es antiparalelo al vector original.

Figura 2.7 Álgebra de vectores en una dimensión. (a) Multiplicación por un escalar. (b) Adición de dos vectores (Rse llama la resultante de los vectores Ay B. (c) Resta de dos vectores (Des la diferencia de los vectores Ay B).

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Ahora supongamos que su compañero de pesca sale del punto A (el campamento), caminando en dirección al punto B (el agujero), pero se da cuenta que perdió su caja de aparejos cuando se detuvo para descansar en el punto C (ubicado a tres cuartos de distancia entre A y B, comenzando desde A). Entonces, se da vuelta y retrocede sus pasos en dirección al campamento y encuentra la caja en el camino en algún punto D a solo 1.2 km del punto C (ver Figura 2.6 (b)). ¿Cuál es su vector de desplazamiento DAD cuando encuentra la caja en el punto D?

¿Cuál es el vector de desplazamiento DDBdel punto D al agujero? Ya hemos establecido que en el punto de reposo C el vector de desplazamiento es DAC = 0.75DAB. Comenzando en el punto C, camina hacia el sudoeste (hacia el campamento), lo que significa que el nuevo vector de desplazamiento DCDdesde el punto C al punto D es antiparalelo a DAB. Su magnitud D|CD| es DCD = 1.2km = 0.2DAB, entonces el segundo vector es DCD= -0.2DAB. El desplazamiento total DADrelativo al campamento es la suma vectorial de los dos vectores de desplazamiento: DAC(desde el camping hasta el punto de descanso) y DCD(desde el punto de descanso hasta el punto donde él encuentra su caja).

DAD= DAC+ DCD

(2.3)

La suma de dos (o más) vectores se llama vector resultante o, para abreviar, la resultante. Cuando se conocen los vectores en el lado derecho de la ecuación 2.3, podemos encontrar la resultante DAD de la siguiente manera:

DAD= DAC+ DCD= 0.75DAB- 0.2DAB= (0.75 - 0.2)DAB= 0.55DAB

(2.4)

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Cuando su amigo finalmente llega al estanque en B, su vector de desplazamiento DAB del punto A es la suma vectorial del vector de desplazamiento DAD del punto A al punto D y el vector de desplazamiento DDB del punto D al agujero de pesca: DAB= DAD+ DBD (ver Figura 2.6 (c)). Esto significa que el vector de desplazamiento DDB es la diferencia de dos vectores:

DDB= DAB- DAD= DAB+ (-DAD).

(2.5)

Observa que una diferencia de dos vectores no es más que una suma vectorial de dos vectores porque el segundo término en la Ecuación 2.5 es el vector -DAD (que es antiparalelo a DAD). Cuando sustituimos la Ecuación 2.4 en la Ecuación 2.5, obtenemos el segundo vector de desplazamiento:

DDB= DAB- DAD= DAB- 0.55DAB= (1.00 - 0.55)DAB= 0.45DAB

(2.6)

Este resultado significa que su amigo caminó DDB = 0.45DAB = 0.45(6.0 km) = 2.7 km desde el punto donde encuentra su caja de aparejos hasta el agujero de pesca.

Cuando los vectores A y B se encuentran a lo largo de una línea (es decir, en una dimensión), como en el ejemplo de acampada, su resultante R = A+ B y su diferencia D= A-B, se encuentran en la misma dirección. Podemos ilustrar la suma o resta de vectores dibujando los vectores correspondientes para escalar en una dimensión, como se muestra en la Figura 2.7.

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Para ilustrar la resultante cuando Ay B son dos vectores paralelos, los dibujamos a lo largo de una línea colocando el origen de un vector en el extremo del otro vector de la cabeza a la cola (ver Figura 2.7 (b)). La magnitud de esta resultante es la suma de sus magnitudes: R = A + B. La dirección de la resultante es paralela a ambos vectores. Cuando el vector A es antiparalelo al vector B, los dibujamos a lo largo de una línea en forma cabeza a cabeza (Figura 2.7 (c)) o de la cola a la cola. La magnitud de la diferencia vectorial, entonces, es el valor absoluto D = | A-B | D = | A-B | de la diferencia de sus magnitudes. La dirección del vector de diferencia D es paralela a la dirección del vector más largo.

En general, en una dimensión, así como en dimensiones superiores, como en un plano o en el espacio, podemos agregar cualquier número de vectores y podemos hacerlo en cualquier orden porque la adición de vectores es conmutativa,


A+ B= B+ A

(2.7)

y asociativa,

(A+ B)+ C= A+ (B+ C).

(2.8)

Además, la multiplicación por un escalar es distributiva:

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α1A+ α2A= (α1 + α2)A

(2.9)

Usamos la propiedad distributiva en la Ecuación 2.4 y la Ecuación 2.6.

Al agregar muchos vectores en una dimensión, es conveniente usar el concepto de un vector unitario. Un vector unitario, que se denota con un símbolo de letra con un sombrero, como û, tiene una magnitud de uno y no tiene ninguna unidad física, por lo que |û| ≡ u = 1. El único papel de un vector unitario es especificar la dirección. Por ejemplo, en lugar de decir que el vector DABtiene una magnitud de 6.0 km y una dirección del noreste, podemos introducir un vector unitario û que apunta al noreste y decir sucintamente que DAB= (6.0 km)û. Entonces, la dirección del sudoeste simplemente está dada por el vector unitario û. De esta forma, el desplazamiento de 6.0 km en dirección suroeste se expresa mediante el vector

DBA = (-6.0 km)û

Ejemplo 2.1

Una mariquita caminante

Una larga vara de medir descansa contra una pared en un laboratorio de física con su extremo de 200 cm en el piso. Una mariquita aterriza en la marca de 100 cm y se arrastra aleatoriamente a lo largo de la vara. Primero camina 15 cm hacia el piso, luego camina 56 cm hacia la pared, luego camina 3 cm hacia el piso nuevamente.

100

Luego, después de una breve parada, continúa durante 25 cm hacia el piso y luego, de nuevo, se arrastra 19 cm hacia la pared antes de descansar por completo (Figura 2.8). Encuentra el vector de su desplazamiento total y su posición de descanso final en la vara.

Estrategia

Si elegimos la dirección a lo largo del palo hacia el piso como la dirección del vector unitario û, entonces la dirección hacia el piso es +û y la dirección hacia la pared es -û. La mariquita hace un total de cinco desplazamientos:

D1= (15 cm)(+û),

D2= (56 cm)(-û),

D3= (3 cm)(+û),

D4= (25 cm)(+û),

D5= (19 cm)(-û),

El desplazamiento total D es la resultante de todos los vectores de desplazamiento.

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Figura 2.8 Cinco desplazamientos de la mariquita. Tenga en cuenta que en este dibujo esquemático, las magnitudes de los desplazamientos no se dibujan a escala. (crédito: modificación del trabajo de "Persian Poet Gal" / Wikimedia Commons)

Solución

La resultante de todos los vectores de desplazamiento es

D= D1+ D2+ D3+ D4+ D5

= (15 cm)(+û) + (56 cm)(−û) + (3 cm)(+û) + (25 cm)(+û) + (19 cm)(−û) =
= (−32 cm)û

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En este cálculo, usamos la ley distributiva dada por la Ecuación 2.9. El resultado dice que el vector de desplazamiento total se aleja de la marca de 100 cm (sitio de aterrizaje inicial) hacia el extremo de la vara que toca la pared. El extremo que toca la pared está marcado en 0 cm, por lo que la posición final de la mariquita está en la marca (100 - 32) cm = 68 cm.

Comprueba tu aprendizaje 2.2

Un buzo de cueva entra en un túnel submarino largo. Cuando su desplazamiento con respecto al punto de entrada es de 20 m, accidentalmente deja caer su cámara, pero no nota que falta hasta que está a unos 6 m más adentro del túnel. Él nada 10 m hacia atrás pero no puede encontrar la cámara, por lo que decide terminar la inmersión. ¿Qué tan lejos del punto de entrada está él? Tomando la dirección positiva del túnel, ¿cuál es su vector de desplazamiento en relación con el punto de entrada?

Álgebra de vectores en dos dimensiones

Cuando los vectores se encuentran en un plano, es decir, cuando están en dos dimensiones, pueden multiplicarse por escalares, sumarse a otros vectores o restarse de otros vectores de acuerdo con las leyes generales expresadas por la Ecuación 2.1, Ecuación 2.2, Ecuación 2.7 y ecuación 2.8. Sin embargo, la regla de adición para dos vectores en un plano se vuelve más complicada que la regla para la adición de vectores en una dimensión. Tenemos que usar las leyes de la geometría para construir los vectores resultantes, seguidos de la trigonometría para encontrar las magnitudes y direcciones del vector. Este enfoque geométrico se usa comúnmente en navegación (Figura 2.9). En esta sección, necesitamos tener a mano dos reglas, un triángulo, un transportador, un lápiz y un borrador para dibujar vectores a escala mediante construcciones geométricas.

103

Figura 2.9 En navegación, las leyes de la geometría se usan para dibujar desplazamientos resultantes en mapas náuticos.

Para una construcción geométrica de la suma de dos vectores en un plano, seguimos la regla del paralelogramo. Supongamos que dos vectores Ay B están en las posiciones arbitrarias que se muestran en la Figura 2.10. Traslada cualquiera de ellos en paralelo al comienzo del otro vector, de modo que después de la traslación, ambos vectores tengan su origen en el mismo punto. Ahora, al final del vector Adibujamos una línea paralela al vector By al final del vector Bdibujamos una línea paralela al vector A(las líneas discontinuas en la Figura 2.10). De esta forma, obtenemos un paralelogramo. Del origen de los dos vectores dibujamos una diagonal que es la resultante Rde los dos vectores: R= A+ B(Figura 2.10 (a)).

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La otra diagonal de este paralelogramo es la diferencia vectorial de los dos vectores D= A- B, como se muestra en la Figura 2.10 (b). Observa que el final del vector diferencia se coloca al final del vector A.

Figura 2.10 La regla del paralelogramo para la suma de dos vectores. Haz la traslación paralela de cada vector a un punto donde coincidan sus orígenes (marcados con el punto) y construye un paralelogramo con dos lados en los vectores y los otros dos lados (indicados por líneas discontinuas) paralelos a los vectores. (a) Dibuja el vector resultante Ra lo largo de la diagonal del paralelogramo desde el punto común a la esquina opuesta. La longitud R del vector resultante no es igual a la suma de las magnitudes de los dos vectores. (b) Dibuja el vector diferencia D= A- Ba lo largo de la diagonal que conecta los extremos de los vectores. Coloca el origen del vector Dal final del vector By el final (punta de flecha) del vector Dal final del vector A. La longitud D del vector diferencia no es igual a la diferencia de magnitudes de los dos vectores.

De la regla del paralelogramo se desprende que ni la magnitud del vector resultante ni la magnitud del vector diferencia se pueden expresar como una suma o diferencia simple de magnitudes A y B, porque la longitud de una diagonal no se puede expresar como una simple suma de longitudes laterales. Cuando se usa una construcción geométrica para encontrar magnitudes |R|y |D|, tenemos que usar leyes de trigonometría para triángulos, lo que puede llevar al álgebra complicada. Hay dos formas de eludir esta complejidad algebraica. Una forma es usar el método de los componentes, que examinamos en la siguiente sección. La otra forma es dibujar los vectores a escala, como se hace en navegación, y leer longitudes aproximadas de los vectores y ángulos (direcciones) de los gráficos.

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En esta sección examinamos el segundo enfoque. Pero antes de ello, observa los siguientes vídeos y escenas interactivas diseñadas con el editor DescartesJS.

En los vídeos se muestran tres métodos para sumar vectores en en plano que, para este caso, corresponden a fuerzas aplicadas en un lemento mecánico. El primer método es el del paralelogramo, y los otros dos están asociados al método del polígono, que consiste en unir cabezas con colas para, posteriormente, conformar el polígono con el vector o fuerza resultante.



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En la siguiente escena interactiva, diseñada por Juan Guillermo Rivera B., se explica, paso a paso, el método del paralelogramo. Puedes cambiar la dirección de los vectores, usando el botón pulsador. La escena fue diseñada para un curso de mecánica (estática), por ello, los vectores corresponden a fuerzas aplicadas en un punto.



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Si necesitamos agregar tres o más vectores, repetimos la regla del paralelogramo para los pares de vectores hasta que encontremos la resultante de todos los resultados. Para tres vectores, por ejemplo, primero encontramos la resultante del vector 1 y el vector 2, y luego encontramos la resultante de este vector resultante 3.

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El orden en el que seleccionamos los pares de vectores no importa porque las operacione entre vectores es conmutativa y asociativa (ver Ecuación 2.7 y Ecuación 2.8). Antes de que establezcamos una regla general (como la observada en el tercer vídeo), que se deduce de las aplicaciones repetitivas de la regla del paralelogramo, veamos el siguiente ejemplo.

Figura 2.11 Cuando usamos la regla del paralelogramo cuatro veces, obtenemos el vector resultante R= A+ B+ C+ D+ E, que es el vector verde que conecta Tallahassee con Gainesville.

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Supongamos que planificas un viaje de vacaciones en Florida. Saliendo de Tallahassee, la capital del estado, planeas visitar a tu tío Joe en Jacksonville, ver a tu primo Vinny en Daytona Beach, detenerte a divertirte un poco en Orlando, ver un espectáculo de circo en Tampa y visitar la Universidad de Florida en Gainesville. Tu ruta puede estar representada por cinco vectores de desplazamiento A, B, C, Dy E, que están indicados por los vectores rojos en la Figura 2.11. ¿Cuál es tu desplazamiento total cuando llegas a Gainesville? El desplazamiento total es la suma vectorial de los cinco vectores de desplazamiento, que se pueden encontrar al usar la regla del paralelogramo cuatro veces. Alternativamente, recuerda que el vector de desplazamiento tiene su comienzo en la posición inicial (Tallahassee) y su final en la posición final (Gainesville), por lo que el vector de desplazamiento total se puede dibujar directamente como una flecha que conecta Tallahassee con Gainesville (observa el vector verde en la Figura 2.11). Cuando usamos la regla del paralelogramo cuatro veces, la resultante Res exactamente este vector verde que conecta Tallahassee con Gainesville: R= A+ B+ C+ D+ E.

Dibujar el vector resultante de muchos vectores se puede generalizar usando la siguiente construcción geométrica de la cabeza a la cabeza. Supongamos que queremos dibujar el vector resultante Rde cuatro vectores A, B, C, y D (Figura 2.12 (a)). Seleccionamos cualquiera de los vectores como primer vector y hacemos una traslación paralela de un segundo vector a una posición donde el origen ("cola") del segundo vector coincide con el final ("cabeza") del primer vector. Luego, seleccionamos un tercer vector y hacemos una traslación paralela del tercer vector a una posición donde el origen del tercer vector coincide con el final del segundo vector. Repetimos este procedimiento hasta que todos los vectores estén en una disposición de cabeza a cola como la que se muestra en la Figura 2.12 y en el tercer vídeo anterior. Dibujamos el vector resultante Rconectando el origen ("cola") del primer vector con el final ("cabeza") del último vector.

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El final del vector resultante está al final del último vector. Debido a que la adición de vectores es asociativa y conmutativa, obtenemos el mismo vector resultante independientemente del vector que elijamos para ser el primero, el segundo, el tercero o el cuarto en esta construcción.

Figura 2.11 Método de cabeza y cola para dibujar el vector resultante R= A+ B+ C+ D. (a) Cuatro vectores de diferentes magnitudes y direcciones. (b) Los vectores en (a) se trasladan a nuevas posiciones donde el origen ("cola") de un vector se encuentra al final ("cabeza") de otro vector. El vector resultante se dibuja desde el origen ("cola") del primer vector hasta el final ("cabeza") del último vector en esta disposición. Este método se conoce como el método del polígono

Ejemplo 2.2

Construcción geométrica de la resultante

Los tres vectores de desplazamiento A, By C en la Figura 2.13 se especifican por sus magnitudes A = 10.0, B = 7.0 y C = 8.0, respectivamente, y por sus respectivos ángulos de dirección con la dirección horizontal α = 35°, β = -110° y γ = 30°. Las unidades físicas de las magnitudes son centímetros.

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Elija una escala conveniente y use una regla y un transportador para encontrar las siguientes sumas de vectores: (a) R= A + B, (b) D= A- B y (c) S= A- 3B+ C

Figura 2.13 Vectores usados en el Ejemplo 2.2.

Estrategia

En la construcción geométrica, encontrar un vector significa encontrar su magnitud y su ángulo de dirección con la dirección horizontal. La estrategia es dibujar para escalar los vectores que aparecen en el lado derecho de la ecuación y construir el vector resultante. Luego, usas una regla y un transportador para leer la magnitud de la resultante y el ángulo de dirección. Para las partes (a) y (b) usamos la regla del paralelogramo. Para (c) usamos el método de cabeza y cola o del polígono.

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Solución

Para las partes (a) y (b), adjuntamos el origen del vector Bal origen del vector Acomo se muestra en la Figura 2.14, y construimos un paralelogramo. La diagonal más corta de este paralelogramo es la suma A+ B. La más larga de las diagonales es la diferencia A- B. Usamos una regla para medir las longitudes de las diagonales, y un transportador para medir los ángulos con la horizontal. Para la resultante R, obtenemos R = 5.8 cm y θR ≈ 0°. Para la diferencia D, obtenemos D = 16.2 cm y θD = 49.3°, que se muestran en la Figura 2.14.

Figura 2.14 Uso de la regla del paralelogramo para (a) (encontrar la resultante, rojo) y (b) (encontrar la diferencia, azul).

Para (c), podemos comenzar con el vector -3B+ By dibujar los vectores restantes a la cola como se muestra en la Figura 2.15. En la suma de vectores, el orden en que los dibujamos no es importante, pero dibujar los vectores a escala es muy importante.

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A continuación, dibujamos el vector S+ Bdesde el origen del primer vector hasta el final del último y colocamos la punta de flecha al final de S+ B. Usamos una regla para medir la longitud de S+ B, y encontramos que su magnitud es

S = 36.9 cm. Usamos un transportador y descubrimos que su ángulo de dirección es θS = 52.9°. Esta solución se muestra en la Figura 2.15.

Figura 2.15 Uso del método de cabeza y cola para (c) (encontrar el vector B, verde).

113

Comprueba tu aprendizaje 2.3

Usando los tres vectores de desplazamiento A, By Fen la Figura 2.13, elija una escala conveniente, y use una regla y un transportador para encontrar el vector Gdado por la ecuación vectorial G= A+ 2B- F.

Finalmente, practica el método de cabeza y cola en la siguiente escena interactiva diseñada por Juan Guillermo Rivera B.



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114

2.3 Sistemas de coordenadas y componentes de un vector

Los vectores se describen, generalmente, en términos de sus componentes en un sistema de coordenadas. Incluso en la vida cotidiana, invocamos el concepto de proyecciones ortogonales en un sistema de coordenadas rectangulares. Por ejemplo, si le preguntas a alguien por direcciones de una ubicación particular, lo más probable es que te diga que vayas 40 km al este y 30 km al norte, y no 50 km en la dirección 37° nordeste.

En un sistema de coordenadas xy rectangular (cartesiano) en un plano, un punto en un plano se describe mediante un par de coordenadas (x, y). De manera similar, un vector Aen un plano se describe mediante un par de coordenadas. La coordenada x del vector Ase denomina componente x y la coordenada y del vector Ase denomina componente y. La componente x del vector es denotada por Ax. La componente y del vector es denotada por Ay. En el sistema cartesiano, las componentes x e y del vector son las proyecciones ortogonales de este vector en los ejes x e y, respectivamente. De esta manera, siguiendo la regla de paralelogramo para la suma de vectores, cada vector en un plano cartesiano puede expresarse como la suma de vectores de sus componentes de vector:

A= Ax+ Ay

(2.10)

Como se ilustra en la Figura 2.16, el vector Aes la diagonal del rectángulo donde al componente Axes el lado paralelo al eje x, y la componente Ayes el lado paralelo al eje y. La componente Axes ortogonal a la componente Ay.

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Figura 2.16 El vector Aen un plano en el sistema de coordenadas cartesianas es la suma de sus componentes rectangulares en x e y. La componente Axes la proyección ortogonal del vector Asobre el eje x. La componente Ayes la proyección ortogonal del vector Asobre el eje y. Los números Ax y Ay que multiplican los vectores unitarios son los componentes escalares del vector.

Es costumbre denotar la dirección positiva en el eje x por el vector unitario î y la dirección positiva en el eje y por el vector unitario ĵ. Los vectores unitarios de los ejes, î y ĵ, definen dos direcciones ortogonales en el plano. Como se muestra en la Figura 2.16, las componentes rectangulares x e y de un vector ahora se pueden escribir en términos de los vectores unitarios de los ejes:

Ax= Ayî
  Ay= Ayj^

(2.11)

116

En la siguiente escena interactiva, diseñada por Juan Guillermo Rivera Berrío, desplaza el vector Apara que observer las componentes rectangulares del vector en cualquier dirección.



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117

Los vectores Axy Aydefinidos por la ecuación 2.11 son las componentes rectangulares del vector A. Los números Ax y Ay que definen las componentes del vector en la Ecuación 2.11 son las componentes escalares del vector A. Combinando la Ecuación 2.10 con la Ecuación 2.11, obtenemos:


A= Axî+ Ayĵ

(2.12)

Si conocemos las coordenadas de los puntos b(xb, yb) y las coordenadas del punto e (xe, ye), podemos obtener las componentes escalares del vector (Observa la Figura 2.16), simplemente restando las coordenadas del punto de origen (b) de las coordenadas del punto final (e):

Ax = xe - xb
Ay = ye - yb

(2.13)

Ejemplo 2.3

Desplazamiento del puntero del ratón

Un puntero del ratón sobre el monitor de una computadora, en su posición inicial, está en el punto (6.0 cm, 1.6 cm) con respecto a la esquina inferior izquierda. Si mueves el puntero a un icono ubicado en el punto (2,0 cm, 4,5 cm), ¿cuál es el vector de desplazamiento del puntero?

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Estrategia

El origen del sistema de coordenadas xy es la esquina inferior izquierda del monitor de la computadora. Por lo tanto, el vector unitario î en el eje x apunta horizontalmente hacia la derecha y el vector unitario ĵ en el eje y apunta verticalmente hacia arriba. El origen del vector de desplazamiento se encuentra en el punto b (6.0, 1.6) y el extremo del vector de desplazamiento está ubicado en el punto e (2.0, 4.5). Sustituye las coordenadas de estos puntos en la Ecuación 2.13 para encontrar los componentes escalares Dx y Dy del vector de desplazamiento D. Finalmente, sustituye las coordenadas en la ecuación 2.12 para escribir el vector de desplazamiento en la forma de las componentes rectangulares.

Solución

Identificamos xb = 6.0x, xe = 2.0x, yb = 1.6, ye = 4.5, donde la unidad física es 1 cm. Los componentes escalares x e y del vector de desplazamiento son:

Dx = xe − xb = (2.0 − 6.0)cm = −4.0cm,
Dy = ye − yb = (4.5 − 1.6)cm = +2.9cm

La forma vectorial del vector de desplazamiento es

D= Dxî + Dyĵ = (−4.0cm)î + (2.9cm)ĵ = (−4.0î + 2.9ĵ)cm.

(2.14)

Esta solución se muestra en la Figura 2.17.

119

Figura 2.17 El gráfico del vector de desplazamiento. El vector apunta desde el punto de origen en b hasta el punto final en e.

Verificación

Observa que la unidad física, aquí, 1 cm, puede colocarse con cada componente inmediatamente antes del vector unitario o globalmente para ambos componentes, como en la Ecuación 2.14. A menudo, la última forma es más conveniente porque es más simple.

La componente rectangular Dx = -4.0î = 4.0î del vector de desplazamiento tiene la magnitud |Dx|= |-4.0 ||î| = 4.0 porque la magnitud del vector unitario es |î| = 1.

120

Nótese también que la dirección de la componente en x es -î, que es antiparalela a la dirección del eje +x; por lo tanto, la componente Dxapunta hacia la izquierda, como se muestra en la figura 2.17. La componente escalar en x del vector Des Dx = -4.0.

De forma similar, la componente Dy= +2.9ĵ del vector de desplazamiento tiene una magnitud |Dy|= |2.9||ĵ| = 2.9 porque la magnitud del vector unitario es |ĵ| = 1. La dirección del componente y es + ĵ, que es paralela a la dirección del eje +y. Por lo tanto, la componente en y Dyapunta hacia arriba, como se ve en la Figura 2.17. La componente y el escalar del vector Des Dy = + 2.9.

Las componentes rectangulares del vector de desplazamiento nos dicen que el puntero del mouse ha sido movido en el monitor 4.0 cm hacia la izquierda y 2.9 cm hacia arriba desde su posición inicial.

Comprueba tu aprendizaje 2.4

Una mosca azul cae sobre una hoja de papel cuadriculado en un punto ubicado a 10.0 cm a la derecha de su borde izquierdo y 8.0 cm sobre su borde inferior y camina lentamente hasta un punto ubicado a 5.0 cm del borde izquierdo y a 5.0 cm del borde inferior . Elija el sistema de coordenadas rectangular con el origen en la esquina inferior izquierda del papel y encuentre el vector de desplazamiento de la mosca. Ilustra tu solución haciendo gráficas.

Cuando conocemos los componentes escalares Ax y Ay de un vector A, podemos encontrar su magnitud A y su ángulo de dirección θA.

121

El ángulo de dirección o dirección, para abreviar, es el ángulo que el vector forma con la dirección positiva en el eje x. El ángulo θA se mide en sentido antihorario desde el eje +x al vector (Figura 2.18). Debido a que las longitudes A, Ax y Ay forman un triángulo rectángulo, están relacionadas por el teorema de Pitágoras:



  A2 = Ax2 + Ax2 ⇔ A = √Ax2 + Ax2━━━━━

(2.15)

lu ecuación funciona incluso si los componentes escalares de un vector son negativos. El ángulo de dirección θA de un vector se define mediante la función tangente del ángulo θA en el triángulo que se muestra en la Figura 2.18:


tan θA = Ay/Ax ⇒ θA = tan−1( Ay/Ax)

(2.16)

Cuando el vector yace en el primer cuadrante o en el cuarto cuadrante, donde el componente Ax es positivo (Figura 2.19), el ángulo θ en la Ecuación 2.16 es idéntico al ángulo de dirección θA. Para los vectores en el cuarto cuadrante, el ángulo θ es negativo, lo que significa que para estos vectores, el ángulo de dirección θA se mide en sentido horario desde el eje x positivo. De manera similar, para los vectores en el segundo cuadrante, el ángulo θ es negativo.

122

Cuando el vector se encuentra en el segundo o tercer cuadrante, donde el componente Ax es negativo, el ángulo de dirección es θA = θ + 180° (Figura 2.19).


Figura 2.18 Para el vector A, su magnitud A y su ángulo de dirección θA se relacionan con las magnitudes de sus componentes escalares porque A, Ax y Ay forman un triángulo rectángulo

123

Figura 2.19 Los componentes escalares de un vector pueden ser positivos o negativos. Los vectores en el primer cuadrante (I) tienen componentes escalares positivos y los vectores en el tercer cuadrante tienen ambos componentes escalares negativos. Para los vectores en los cuadrantes II y III, el ángulo de dirección de un vector es θA = θ + 180°.

Ejemplo 2.4

Magnitud y dirección del vector de desplazamiento

Se mueve un puntero del ratón sobre el monitor desde su posición inicial en el punto (6.0 cm, 1.6 cm) a un icono ubicado en el punto (2.0 cm, 4.5 cm). ¿Cuál es la magnitud y la dirección del vector de desplazamiento del puntero?

124

Estrategia

En el ejemplo 2.3, encontramos el vector de desplazamiento Ddel puntero del ratón (ver ecuación 2.14). Identificamos sus componentes escalares Dx = -4.0cm y Dy = + 2.9cm y sustituimos en la Ecuación 2.15 y la Ecuación 2.16 para encontrar la magnitud D y la dirección θD, respectivamente.

Solución

La magnitud del vector Des

D = √Dx2 + Dy2━━━━━ = √(-4.0 cm)2 + (2.9 cm)2━━━━━━━━━━━━ = √(4.0)2 + (2.9)2cm━━━━━━━   = 4.9 cm

La dirección del ángulo es:

tan θ = Dy/Dx = + 2.9 cm/-4.0 cm = -0.725 ⇒ θ = tan-1(-0.725) = −35.9°.

El vector Dse encuentra en el segundo cuadrante, por lo que su ángulo de dirección es

θD = θ + 180° = -35.9° + 180° = 144.1°.

Comprueba tu aprendizaje 2.5

Si el vector de desplazamiento de una mosca azul que camina sobre una hoja de papel cuadriculado es D= (- 5.00î - 3.00ĵ) cm, encuentre su magnitud y dirección.

125

En muchas aplicaciones, las magnitudes y direcciones de los vectores son conocidas y necesitamos encontrar la resultante de muchos vectores. Por ejemplo, imagina 400 autos moviéndose en el Golden Gate Bridge en San Francisco con un fuerte viento. Cada automóvil le da al puente un empuje diferente en varias direcciones y nos gustaría saber qué tan grande puede ser el empuje resultante. Ya hemos adquirido cierta experiencia con la construcción geométrica de las sumas de vectores, por lo que sabemos que la tarea de encontrar la resultante dibujando los vectores y midiendo sus longitudes y ángulos puede volverse intratable, lo que lleva a grandes errores. Las preocupaciones como ésta no aparecen cuando utilizamos métodos analíticos. El primer paso en un enfoque analítico es encontrar componentes vectoriales cuando se conocen la dirección y la magnitud de un vector.

Volvamos al triángulo rectángulo en la Figura 2.18. El cociente del lado Ax adyacente a la hipotenusa A es la función coseno del ángulo θA, Ax/A = cos θA, y el cociente del lado Ay opuesto a la hipotenusa A es la función seno de θA, Ay/A = sin θA. Cuando se conocen la magnitud A y el ángulo θA, podemos resolver estas relaciones para los componentes escalares:


Ax = A cosθ
Ay = A senθ

(2.17)

Al calcular los componentes del vector con la Ecuación 2.17, se debe tener cuidado con el ángulo. El ángulo de dirección θA de un vector es el ángulo medido en sentido antihorario desde la dirección positiva en el eje x hasta el vector. La medición en el sentido de las agujas del reloj da un ángulo negativo.

126

Ejemplo 2.5

Componentes de vectores de desplazamiento

Un grupo de rescate, para un niño desaparecido, sigue a un perro de búsqueda llamado Trooper. Trooper deambula mucho y hace muchos olfateos de prueba a lo largo de muchos caminos diferentes. Trooper eventualmente encuentra al niño y la historia tiene un final feliz, pero sus desplazamientos parecen ser realmente intrincados. En uno de ellos camina 200.0 m al sureste, luego corre hacia el norte unos 300.0 m. En el tercer tramo, examina los olores cuidadosamente durante 50.0 m en la dirección 30° al noroeste. En el cuarto tramo, Trooper va directamente al sur por 80.0 m, toma aire fresco y gira 23° al suroeste por 150.0 m. Encuentra las componentes escalares de los vectores de desplazamiento de Trooper y sus vectores de desplazamiento en forma vectorial para cada tramo.

Estrategia

Adoptemos un sistema de coordenadas rectangular con el eje x positivo en la dirección del este geográfico, con la dirección y positiva apuntada al norte geográfico. Explícitamente, el vector unitario î apunta al este y el vector unitario ĵ apunta al norte. Trooper hace cinco tramos, por lo que hay cinco vectores de desplazamiento. Comenzamos identificando sus magnitudes y ángulos de dirección, luego usamos la Ecuación 2.17 para encontrar los componentes escalares de los desplazamientos y la Ecuación 2.12 para los vectores de desplazamiento.

Solución

En el primer tramo, la magnitud de desplazamiento es L1 = 200.0 m y la dirección es sureste.

127

Para el ángulo de dirección θ1, podemos tomar 45° medido en el sentido de las agujas del reloj desde la dirección este o 45° + 270° medido en sentido antihorario desde la dirección este. Con la primera opción, θ1 = -45°. Con la segunda opción, θ1 = + 315°. Podemos usar cualquiera de estos dos ángulos. Lss componentes son

L1x = L1cosθ1 = (200.0 m)cos315°= 141.4m,
L1y = L1sinθ1 = (200.0m)sin315° = −141.4m.

El vector de desplazamiento del primer tramo es

L1 = L1xî + L1yĵ = (141.4î - 141.4ĵ) m.

En la segunda etapa de las andanzas del Trooper, la magnitud del desplazamiento es L2 = 300.0m y la dirección es norte. El ángulo de dirección es θ2 = + 90°. Obtenemos los siguientes resultados:

L2x = L2cosθ2 = (300.0 m)cos90°= 0.0,
L2y = L2sinθ2 =(300.0 m)sin90° = 300.0m,
L2 = L2xî + L2yĵ = (300.0m)ĵ.

En el tercer tramo, la magnitud del desplazamiento es L3 = 50.0 m y la dirección es 30° al noroeste. El ángulo de dirección medido en sentido antihorario desde la dirección este es θ3 = 30° + 90° = + 120°. Esto da las siguientes respuestas:

L3x = L3cosθ3 = (50.0 m)cos120° = −25.0 m,
L3y = L3sinθ3 = (50.0 m)sin120° = +43.3 m,
L3 = L3xî + L3yĵ = (−25.0î + 43.3ĵ) m.

128

En el cuarto tramo de la excursión, la magnitud de desplazamiento es L4 = 80.0 m y la dirección es sur. El ángulo de dirección se puede tomar como θ4 = -90° o θ4 = + 270°. Obtenemos

L4x = L4cosθ4 = (80.0 m)cos(−90°) = 0,
L4y = L4sinθ4 = (80.0 m)sin(−90°) = −80.0 m,
L4 = L4xî + L4yĵ = (−80.0 m)ĵ.

En el último tramo, la magnitud es L5 = 150.0 m y el ángulo es θ5 = -23° + 270° = + 247° (23° suroeste), que da

L5x = L5cosθ5 = (150.0 m)cos247° = −58.6 m,
L5y = L5sinθ5 = (150.0 m)sin247° = −138.1 m,
L5 = L5xî + L5yĵ = (−58.6î − 138.1ĵ) m.

Comprueba tu aprendizaje 2.6

Si Trooper corre 20 m hacia el oeste antes de tomar un descanso, ¿cuál es su vector de desplazamiento?

Coordenadas polares

Para describir posiciones de puntos o vectores en un plano, necesitamos dos direcciones ortogonales. En el sistema de coordenadas cartesianas, estas direcciones están dadas por los vectores unitarios î y ĵ a lo largo del eje x y el eje y, respectivamente. El sistema de coordenadas cartesianas es muy conveniente para describir los desplazamientos y las velocidades de los objetos y las fuerzas que actúan sobre ellos.

129

Sin embargo, se vuelve engorroso cuando necesitamos describir la rotación de etos objetos. Al describir la rotación, generalmente trabajamos en el sistema de coordenadas polares.

En el sistema de coordenadas polares, la posición del punto P en un plano viene dada por dos coordenadas polares (Figura 2.20). La primera coordenada polar es la coordenada radial r, que es la distancia al punto P desde el origen. La segunda coordenada polar es un ángulo φ, que es el vector radial que se forma con alguna dirección elegida, generalmente la dirección positiva de x. En coordenadas polares, los ángulos se miden en radianes o rads. El vector radial está unido al origen y apunta desde el origen al punto P. Esta dirección radial se describe mediante un vector radial unitario r^. El segundo vector unitario t^es un vector ortogonal a la dirección radial r^. La dirección positiva + t^indica cómo cambia el ángulo en dirección contraria a las agujas del reloj. De esta manera, un punto P que tiene coordenadas (x, y) en el sistema rectangular se puede describir de manera equivalente en el sistema de coordenadas polares mediante las dos coordenadas polares (r, φ). La ecuación 2.17 es válida para cualquier vector, por lo que podemos usarlo para expresar las coordenadas x e y del vector r. De esta forma, obtenemos la conexión entre las coordenadas polares y las coordenadas rectangulares del punto P,


x = r cos φ
y = r sen φ

(2.18)

130

Figura 2.20 Utilizando coordenadas polares, el vector unitario r^ define la dirección positiva a lo largo del radio r (dirección radial) y, ortogonal a él, el vector unitario t^ define la dirección positiva de rotación por el ángulo φ.

Ejemplo 2.6

Coordenadas polares

Un cazador de tesoros encuentra una moneda de plata en un lugar a 20.0 m de distancia de un pozo seco en la dirección 20° al noreste y encuentra una moneda de oro en un lugar a 10.0 m del pozo en la dirección 20° noroeste. ¿Cuáles son las coordenadas polares y rectangulares de estos hallazgos con respecto al pozo?

131

Estrategia

El pozo marca el origen del sistema de coordenadas y este es la dirección + x. Identificamos distancias radiales desde las ubicaciones hasta el origen, que son rS = 20.0 m (para la moneda de plata) y rG = 10.0 m (para la moneda de oro). Para encontrar las coordenadas angulares, convertimos 20° a radianes: 20° = 20π/180 = π/9. Usamos la Ecuación 2.18 para encontrar las coordenadas x e y de las monedas.

Solución

La coordenada angular de la moneda de plata es φS = π/9, mientras que la coordenada angular de la moneda de oro es φG = π - π/9 = 8π/9. Por lo tanto, las coordenadas polares de la moneda de plata son (rS, φS) = (20.0m, π/9) y las de la moneda de oro son (rG, φG) = (10.0 m, 8π/9). Sustituimos estas coordenadas en la ecuación 2.18 para obtener coordenadas rectangulares. Para la moneda de oro, las coordenadas son

          xG = rGcosφG = (10.0m)cos8π/9 = −9.4 m

          yG = rGsinφG = (10.0m)sin8π/9 = 3.4 m        ⇒ (xG,yG) = (−9.4 m,3.4 m).

Para la moneda de plata, las coordenadas son

          xS = rScosφS = (20.0m)cos8/9 = 18.9 m

          yS = rSsinφS = (20.0m)sinπ/9 = 6.8 m         ⇒ (xS,yS) = (18.9 m, 6.8 m).

132

Vectores en tres dimensiones

Para especificar la posición de un punto en el espacio, necesitamos tres coordenadas (x, y, z), donde las coordenadas x e y especifican ubicaciones en un plano, y la coordenada z da una posición vertical por encima o debajo del plano. El espacio tridimensional tiene tres direcciones ortogonales, por lo que no necesitamos dos sino tres vectores unitarios para definir un sistema de coordenadas tridimensional. En el sistema de coordenadas cartesianas, los primeros dos vectores unitarios son el vector unitario del eje x î y el vdel eje y j^. El vector de la tercera unidad k^ es la dirección del eje z (Figura 2.21). El orden en que los ejes están etiquetados, que es el orden en que aparecen los tres vectores unitarios, es importante pues define la orientación del sistema de coordenadas. El orden x-y-z, que es equivalente al orden î - j^ - k^, define el sistema de coordenadas según la regla de la mano derecha (orientación positiva).

Figura 2.21 Tres vectores unitarios definen un sistema cartesiano en el espacio tridimensional.

133

En el espacio tridimensional, el vector Atiene tres componentes de vector: el componente Ax= Axi^, que es la parte del vector Aa lo largo del eje x; el componente y Ay= Ayj^, que es la parte de Aa lo largo del eje y; y el componente z Az= Azk^, que es la parte del vector a lo largo del eje z. Un vector en el espacio tridimensional es la suma del vector de sus tres componentes del vector (Figura 2.22):


A = Axi^ + Ayj^ + Azk^

Figura 2.22 Un vector en el espacio tridimensional es la suma del vector de sus tres componentes del vector.

(2.19)

134

En la siguiente escena interactiva, diseñada por Ángela Nuñez Castaín, puedes cambiar los valores Ax, Ay y Az, denotados en la escena como a, b y c respectivamente. Observa la posición del vector Vluego de realizar los cambios. Puedes rotar la escena con clic izquierdo sostenido.



Ampliar

135

Si conocemos las coordenadas de su origen b (xb, yb, zb) y de su extremo e (xe, ye, ze), se obtienen sus componentes escalares tomando sus diferencias: Ax y Ay están dados por la ecuación 2.13 y el componente z está dado por

Az = ze − zb.

(2.20)

La magnitud A se obtiene al generalizar la Ecuación 2.15 a tres dimensiones:


  A = √Ax2 + Ay2 + Az2━━━━━━━━

(2.21)

Esta expresión para la magnitud del vector proviene de aplicar el teorema de Pitágoras dos veces. Como se ve en la Figura 2.22, la diagonal en el plano xy tiene una longitud √Ax2 + Ay2━━━━━y su cuadrado se suma al cuadrado Az2 para dar A2.
Tenga en cuenta que cuando el componente z es cero, el vector se encuentra completamente en el plano xy y su descripción se reduce a dos dimensiones.

Ejemplo 2.7

Despegue de un Drone

Durante un despegue de IAI Heron (Figura 2.23), su posición con respecto a una torre de control es de 100 m sobre el suelo, 300 m hacia el este y 200 m hacia el norte. Un minuto más tarde, su posición es de 250 m sobre el suelo, 1200 m al este y 2100 m al norte. ¿Cuál es el vector de desplazamiento del dron con respecto a la torre de control? ¿Cuál es la magnitud de su vector de desplazamiento?

136

Figura 2.23 El drone IAI Heron en vuelo. (crédito: SSgt Reynaldo Ramon, USAF).

Estrategia

Tomamos el origen del sistema de coordenadas cartesianas como la torre de control. La dirección del eje + x viene dada por el vector unitario i^ al este, la dirección del eje + y está dada por el vector unitario j^ al norte, y la dirección del eje + z viene dada por vector unitario k^, que apunta hacia arriba desde el suelo. La primera posición del dron es el origen (o, de manera equivalente, el comienzo) del vector de desplazamiento y su segunda posición es el final del vector de desplazamiento.

Solución

Identificamos b (300.0 m, 200.0 m, 100.0 m) y e (480.0 m, 370.0 m, 250.0 m), usamos la Ecuación 2.13 y la Ecuación 2.20 para encontrar los componentes escalares del vector de desplazamiento del dron:

137

      Dx = xe − xb = 1200.0 m − 300.0 m = 900.0 m,
      Dy = ye − yb = 2100.0 m − 200.0 m = 1900.0 m,
      Dz = ze − zb = 250.0 m − 100.0 m = 150.0 m.

Sustituimos estas componentes en la Ecuación 2.19 para encontrar el vector de desplazamiento:

D = Dxi^ + Dyj^ + Dzk^ = 900.0mi^ + 1900.0mj^ + 150.0mk^
       = (0.90i^ + 1.90j^ + 0.15k^)km.

Sustituimos en la Ecuación 2.21 para encontrar la magnitud del desplazamiento:

D = √Dx2 + Dy2 + Dz2━━━━━━━━
   = √(0.90km)2 + (1.90km)2 + (0.15km)2━━━━━━━━━━━━━━━━━━
   = 4.44 km.

Comprueba tu aprendizaje 2.7

Si el vector de velocidad promedio del dron en el desplazamiento en el ejemplo 2.7 es u = (15.0i^ + 31.7j^ + 2.5k^) m/s, ¿Cuál es la magnitud del vector de velocidad del dron?

138

2.4 Algebra vectorial

Los vectores se pueden sumar y multiplicar por escalares. La suma de vectores es asociativa (ecuación 2.8) y conmutativa (ecuación 2.7), y la multiplicación vectorial por una suma de escalares es distributiva (ecuación 2.9). Además, la multiplicación escalar por una suma de vectores es distributiva:

α(A+ B) = αA+ αB

(2.22)

En esta ecuación, α es cualquier número (un escalar). Por ejemplo, un vector antiparalelo al vector A= Axi^ + Ayj^ + Azk^ puede expresarse simplemente multiplicando A por el escalar α = -1:

-A= -Axi^ - Ayj^ - Azk^

(2.23)

Ejemplo 2.8

Dirección del movimiento

En un sistema de coordenadas cartesianas donde i^ denota el este geográfico, j^ denota el norte geográfico, y k^ denota la altitud sobre el nivel del mar, un convoy militar avanza su posición a través de territorio desconocido con velocidad v = (4.0i^ + 3.0j^ + 0.1k^) km/h. Si el convoy tuviera que retirarse, ¿en qué dirección geográfica lo haría?

139

Solución

El vector de velocidad tiene el tercer componente vz= (+ 0.1km/h)k^, que dice que el convoy está escalando a un ritmo de 100 m/h a través de terreno montañoso. Al mismo tiempo, su velocidad es de 4.0 km/h hacia el este y 3.0 km/h hacia al norte, por lo que se mueve en el suelo en la dirección tan-1 (3/4) ≈ 37° al noreste. Si el convoy tuvo que retirarse, su nuevo vector de velocidad utendría que ser antiparalelo a vde tal forma que u= -αv, donde α es un número positivo. Por lo tanto, la velocidad del retroceso sería u= α(-4.0i^- 3.0j^- 0.1k^) km/h. El signo negativo de la tercera componente indica que el convoy estaría descendiendo. El ángulo de dirección de la velocidad de retroceso es tan-1(-3α/-4α) ≈ 37° suroeste. Por lo tanto, el convoy se movería en el suelo en dirección 37° al suroeste, mientras desciende en su camino de regreso.

El vector con valor cero en el álgebra vectorial se llama vector nulo, denotado por 0. Todos los componentes del vector nulo son cero, 0= 0i^ + 0j^ + 0k^, entonces el vector nulo no tiene longitud ni dirección. Dos vectores Ay B son vectores iguales si y solo si su diferencia es el vector nulo:

0= A - B= (Axi^ + Ayj^ + Azk^) - (Bxi^ + Byj^ + Bzk^) = (Ax - Bx)i^ + (Ay - By)j^ + (Az - Bz)k^.

Esta ecuación vectorial significa que debemos tener simultáneamente Ax - Bx = 0, Ay - By = 0 y Az - Bz = 0. Por lo tanto, podemos escribir A= B sí y solo si los componentes correspondientes de los vectores Ay B son iguales:

140

(2.24)

Dos vectores son iguales cuando sus correspondientes componentes escalares son iguales. Resolver vectores en sus componentes escalares (es decir, encontrar sus componentes escalares) y expresarlos analíticamente en la forma vectorial (dada por la Ecuación 2.19) nos permite usar el álgebra vectorial para encontrar sumas o diferencias de muchos vectores analíticamente (es decir, sin usar métodos gráficos). Por ejemplo, para encontrar la resultante de dos vectores Ay B, simplemente los sumamos componente por componente, de la siguiente manera:

R= A + B= (Axi^ + Ayj^ + Azk^) + (Bxi^ + Byj^ + Bzk^) = (Ax + Bx)i^ + (Ay + By)j^ + (Az + Bz)k^.

De esta manera, usando la Ecuación 2.24, los componentes escalares del vector resultante R= Rxi^ + Ryj^ + Rzk^son las sumas de los componentes escalares correspondientes de los vectores Ay B:

141

Los métodos analíticos pueden usarse para encontrar componentes de la resultante de muchos vectores. Por ejemplo, si vamos a sumar N vectores F1, F2, F3, ..., FN, donde cada vector es Fk= Fkxi^ + Fkyj^ + Fkzk^, el vector resultante FR es

Por lo tanto, los componentes escalares del vector resultante son

Una vez encontrados los componentes escalares, podemos escribir la resultante en forma vectorial:

FR= FRxi^ + FRyj^ + FRzk^

(2.25)

142

Los métodos analíticos para encontrar el resultado y, en general, para resolver ecuaciones de vectores son muy importantes en física porque muchas cantidades físicas son vectores. Por ejemplo, usamos este método en cinemática para encontrar la resultante de vectores de desplazamiento resultante y vectores de velocidad, en mecánica para encontrar la resultante de vectores fuerza, en electricidad y magnetismo para encontrar campos eléctricos o magnéticos.

Ejemplo 2.9

Cálculo analítico de una resultante

Tres vectores de desplazamiento A, By Cen un plano (Figura 2.13) se especifican por sus magnitudes A = 10.0, B = 7.0 y C = 8.0, respectivamente, y por sus respectivos ángulos de dirección con la horizontal dirección α = 35°, β = -110° y γ = 30°. Las unidades físicas de las magnitudes son centímetros. Descomponer los vectores en sus componentes escalares y encontrar las siguientes sumas: (a) R= A+ B+ C(b) D= A- By (c) S= A- 3B+ C

Estrategia

Primero, usamos la Ecuación 2.17 para encontrar los componentes escalares de cada vector y luego expresamos cada vector en su forma de componentes vectoriales dada por la Ecuación 2.12. Luego, usamos métodos analíticos de álgebra vectorial para encontrar las resultantes.

Solución

Descomponemos los vectores dados en sus componentes escalares:

143

Para (a) podemos sustituir directamente en la Ecuación 2.24, para encontrar los componentes escalares de la resultante:

Rx = Ax + Bx + Cx = 8.19 cm - 2.39 cm + 6.93 cm = 12.73 cm
Ry = Ay + By + Cy = 5.73 cm - 6.58 cm + 4.00 cm = 3.15 cm

Por lo tanto, el vector resultante Res: Rxî + Ryĵ = (12.7î + 3.1ĵ)cm.

Para (b), podemos escribir la diferencia del vector como

D= A- B= (Ax - Bx)î + (Ay - By

Entonces, los componentes escalares de la diferencia vectorial son

Dx = Ax - Bx = 8.19 cm - (-2.39) cm = 10.58 cm
Dy = Ay - By = 5.73 cm - (-6.58) cm = 12.31 cm

144

Por lo tanto, el vector de diferencia es A= Dxî + Dyĵ = (10.6î + 12.3ĵ) cm

Para (c), podemos escribir el vector Sen la siguiente forma explícita:

S= A- 3B+ C = (Axî + Ayĵ) − 3(Byî + Byĵ) + (Cxî + Cyĵ)

                  = (Ax − 3Bx + Cx)î + (Ay − 3By + Cy)ĵ.

Entonces, los componentes escalares de Sson

Sx = Ax − 3Bx + Cx = 8.19 cm − 3(−2.39 cm) + 6.93 cm = 22.29 cm
Sy = Ay − 3By + Cy = = 5.73 cm − 3(−6.58 cm) + 4.00 cm = 29.47 cm.

El vector S = Sxî + Syĵ = (22.3î + 29.5ĵ) cm

Explicación

Una vez encontrados los componentes del vector, podemos ilustrar los vectores mediante gráficos o podemos calcular magnitudes y ángulos de dirección, como se muestra en la Figura 2.24. Los resultados para las magnitudes en (b) y (c) se pueden comparar con resultados para los mismos problemas obtenidos con el método gráfico, que se muestran en la Figura 2.14 y la Figura 2.15. Ten en cuenta que el método analítico produce resultados exactos y su precisión no está limitada por la resolución de una regla o un transportador, como lo fue con el método gráfico utilizado en el Ejemplo 2.2 para encontrar esta misma resultante.

145

Figura 2.24 Ilustración gráfica de las soluciones obtenidas analíticamente en el Ejemplo 2.9.

Comprueba tu aprendizaje 2.8

Tres vectores de desplazamiento A, By F (Figura 2.13) son especificados por sus magnitudes A = 10.00, B = 7.00 y F = 20.00, respectivamente, y por sus respectivos ángulos con la dirección horizontal α = 35°, β = -110° y φ = 110°. Las unidades físicas de las magnitudes son centímetros. Usa el método analítico para encontrar el vector G= A+ 2b- F. Comprueba esto G = 28.15 cm y θG = -68.65°.

Ejemplo 2.10

El juego del tira y afloja

Cuatro perros llamados Ang, Bing, Chang y Dong juegan un juego de tira y afloja con un juguete (Figura 2.25). Ang se tira del juguete en dirección α = 55° al sureste, Bing tira en dirección β = 60° al noreste, y Chang tira en dirección γ = 55° al noroeste.

146

Ang tira fuertemente con 160.0 unidades de fuerza (N), que abreviamos como A = 160.0 N. Bing tira incluso más fuerte que Ang con una fuerza de magnitud B = 200.0 N, y Chang tira con una fuerza de magnitud C = 140.0 N. Cuando Dong tira del juguete de tal manera que su fuerza equilibra la resultante de las otras tres fuerzas, el juguete no se mueve en ninguna dirección. ¿Con qué fuerza y en qué dirección debe Dong tirar del juguete para que esto suceda?

Figura 2.25 Cuatro perros juegan un juego de tira y afloja con un juguete.

Estrategia

Suponemos que el este es la dirección del eje x positivo y el norte es la dirección del eje y positivo. Como en el ejemplo 2.9, tenemos que descomponer las tres fuerzas dadas:

147

A(tracción de Ang), B (tracción de Bing) y C(tracción de Chang), en sus componentes escalares y luego encontrar los componentes escalares del vector resultante R= A+ B+ C. Cuando la fuerza de tracción D de Dong equilibra esta resultante, la suma de Dy Rdebe dar el vector nulo D+ R= 0. Esto significa que D= - R, entonces la tracción de Dong debe ser antiparalelo a R

Solución

Los ángulos de dirección son θA = -α = -55°, θB = 90°- β = 30°, y θC = 90° + γ = 145°, sustituyéndolos en la ecuación 2.17 nos da los componentes escalares de las tres fuerzas dadas:

Ahora calculamos los componentes escalares del vector resultante: R= A+ B+ C.

Rx = Ax + Bx + Cx = +91.8 N + 173.2 N − 114.7 N = +150.3N
Ry = Ay + By + Cy = −131.1 N + 100.0 N + 80.3 N = +49.2N

148

El vector antiparalelo a la resultante Res:

D= -R= -Rxî - Ryĵ = (-150.3î - 49.2ĵ) N.

La magnitud de la fuerza de tracción de Dong es

D = √Dx2 + Dy2━━━━━
    = √(-150.3)2 + (-49.2)2 N = 158.1 N.━━━━━━━━━━━━

La dirección de la fuerza de tracción de Dong es

θ = tan-1 θ = tan-1( Dy/Dx) = tan-1( - 49.2 N/- 150.3 N) = 18.1°.

Dong tira en la dirección 18.1° suroeste porque ambos componentes son negativos, lo que significa que el vector de tracción se encuentra en el tercer cuadrante (Figura 2.19).

Comprueba tu aprendizaje 2.9

Supongamos que Bing, en el ejemplo 2.10, deja el juego para atender asuntos más importantes, pero Ang, Chang y Dong continúan jugando. El tirón de Ang y Chang sobre el juguete no cambia, pero Dong corre y muerde el juguete en otro lugar. ¿Con qué fuerza y en qué dirección debe Dong tirar del juguete para equilibrar los tirones combinados de Chang y Ang? Ilustra esta situación dibujando un diagrama vectorial que indique todas las fuerzas involucradas.

149

Ejemplo 2.11

Encuentre la magnitud del vector Cque satisface la ecuación 2A- 6B+ 3C= 2ĵ, donde A= î - 2k^ y B= -ĵ + k^/2B.

Estrategia

Primero resolvemos la ecuación dada para el vector desconocido C. Luego sustituimos Ay B, agrupamos los términos a lo largo de cada una de las tres direcciones î, ĵ y k^ e identifícamos los componentes escalares Cx, Cy y Cz. Finalmente, sustituimos en la ecuación 2.21 para encontrar la magnitud C.

Solución

2A- 6B+ 3C= 2ĵ

3C= 2ĵ - 2A+ 6B

C= (2/3)ĵ - (2/3)A+ 2B

C= (2/3)ĵ - (2/3)(î - 2k^)+ 2(-ĵ + k^/2)

C= (2/3)ĵ - (2/3)î + (4/3)k^- 2ĵ + k^

C= -(2/3)î + (2/3 -2)ĵ + (4/3 + 1)k^

C= -(2/3)î - (4/3)ĵ + (7/3)k^

Los componentes son Cx = -2/3, Cy = -4/3, y Cz = 7/3, sustituyendo en la Ecuación 2.21 obtenemos

150

  C = √Cx2 + Cy2 + Cz2 ━━━━━━━━

  C = √(-2/3)2 + (-4/3)2 + (7/3)2━━━━━━━━━━━━

  C = √23/3━━━

Ejemplo 2.12

Desplazamiento de un esquiador

Comenzando en una estación de esquí, un esquiador de fondo recorre 5.0 km al norte, luego 3.0 km al oeste, y finalmente 4.0 km al suroeste antes de tomar un descanso. Encuentre su vector de desplazamiento total relativo al refugio cuando se encuentre en el punto de descanso. ¿Cuán lejos y en qué dirección debe esquiar desde el punto de descanso para regresar directamente al albergue?

Estrategia

Suponemos un sistema de coordenadas rectangulares con el origen en la estación de esquí y con el vector unitario î apuntando al este y el vector unitario ĵ apuntando al norte. Hay tres desplazamientos: D1, D2 y D3. Identificamos sus magnitudes como D1 = 5.0 km, D2 = 3.0 km, y D3 = 4.0 km. Identificamos sus direcciones como los ángulos θ1 = 90°, θ2 = 180°, y θ3 = 180° + 45° = 225°. Descomponemos cada vector de desplazamiento en sus componentes escalares y sustituimos las componentes en la ecuación 2.24 para obtener las componentes escalares del desplazamiento resultante Ddesde el alojamiento hasta el punto de descanso.

151

En el camino de regreso desde el punto de descanso hasta la cabaña, el desplazamiento es B= -D. Finalmente, encontramos la magnitud y dirección de B.

Solución

Los componentes escalares de los vectores de desplazamiento resultante son

Los componentes escalares del vector de desplazamiento son

Dx = D1x + D2x + D3x = (0 −3.0 −2.8)km = −5.8 km
Dy = D1y + D2y + D3y = (5.0 + 0 −2.8) km = +2.2 km

Por lo tanto, el vector de desplazamiento resultante del esquiador es D= Dxî + Dyĵ = (- 5.8î + 2.2ĵ) km. En el camino de regreso a la cabaña, su desplazamiento es B= D= - (- 5.8î + 2.2ĵ) km = (5.8î - 2.2ĵ) km. Su magnitud es

152

B = √Bx2 + By2━━━━━
    = √(5.8)2 + (-2.8)2 km = 6.2 km━━━━━━━━━

Su ángulo de dirección es θ = tan-1(-2.2/5.8) = - 20.8°. Por lo tanto, para regresar a la cabaña, debe recorrer 6.2 km en una dirección de aproximadamente 21° al sureste.

Explicación

Ten en cuenta que no se necesita ninguna figura para resolver este problema mediante el método analítico. Se requieren figuras cuando se usa un método gráfico; sin embargo, podemos verificar si nuestra solución tiene sentido al esbozarla, lo cual es un paso final útil para resolver cualquier problema de vectores.

Ejemplo 2.13

Desplazamiento de un Trotador

Un trotador corre por un tramo de 200 pasos idénticos hasta la cima de una colina y luego trota a lo largo de la cima de la colina 50.0 m antes de detenerse en un bebedero (Figura 2.26). Su vector de desplazamiento desde el punto A en la parte inferior de los escalones hasta el punto B en la fuente es DAB= (- 90.0î + 30.0ĵ) m. ¿Cuál es la altura y el ancho de cada paso en la trayecoria? ¿Cuál es la distancia real que cubre el trotador? Si hace un bucle y vuelve al punto A, ¿cuál es su vector de desplazamiento resultante?

153

Figura 2.25 Un trotador corre por una escalera.

Estrategia

El vector de desplazamiento DABes la suma vectorial del vector de desplazamiento DATdel trotador a lo largo de las escaleras (desde el punto A al final de las escaleras hasta el punto T en la parte superior de las escaleras) y su vector de desplazamiento DTBen la cima de la colina (desde el punto T en la parte superior de las escaleras hasta la fuente en el punto B). Debemos encontrar los componentes horizontal y vertical de DTB. Si cada paso tiene ancho w y altura h, el componente horizontal de DTBdebe tener una longitud de 200w y el componente vertical debe tener una longitud de 200h.

154

La distancia real que recorre el corredor es la suma de la distancia que corre por las escaleras y la distancia de 50.0 m que corre a lo largo de la cima de la colina.

Solución

En el sistema de coordenadas indicado en la figura 2.26, el vector de desplazamiento del trotador en la cima de la colina es DTB= (- 50.0 m)î. Su vector de desplazamiento resultante es:

DAB= DAT+ DTB

Por lo tanto, el vector de desplazamiento DTBa lo largo de las escaleras es

DAT= DAB- DTB= (−90.0î + 30.0ĵ) m − (−50.0 m)î = [(−90.0 + 50.0)î + 30.0ĵ)] m

       = (−40.0î + 30.0ĵ) m.

Sus componentes escalares son DATx = -40.0m y DATy = 30.0 m. Por lo tanto, debemos tener

200w = |−40.0| m y 200h = 30.0 m

Por lo tanto, el ancho del paso es w = 40.0 m/200 = 0.2 m = 20 cm, y la altura del paso es w = 30.0 m/200 = 0.15 m = 15 cm. La distancia que recorre el corredor a lo largo de las escaleras es

DAT = √DATx2 + DATy2━━━━━━━= √(-40.0)2 + (30.0)2 m = 50.0 m━━━━━━━━━━

155

Por lo tanto, la distancia real que ejecuta es DAT + DTB = 50.0 m + 50.0 m = 100.0 m. Cuando hace un bucle y regresa de la fuente a su posición inicial en el punto A, la distancia total que cubre es el doble de esta distancia, 200.0 m. Sin embargo, su vector de desplazamiento resultante es cero, porque cuando su posición final es la misma que su posición inicial, las componentes escalares de su vector de desplazamiento resultante son cero (ecuación 2.13).

En muchas situaciones físicas, a menudo necesitamos saber la dirección de un vector. Por ejemplo, podemos querer saber la dirección de un vector de campo magnético en algún punto o la dirección del movimiento de un objeto. Ya dijimos que la dirección viene dada por un vector unitario, que es una entidad adimensional, es decir, no tiene unidades físicas asociadas. Cuando el vector en cuestión se encuentra a lo largo de uno de los ejes en un sistema cartesiano de coordenadas, la respuesta es simple, porque entonces su unidad de vector de dirección es paralela o antiparalela a la dirección del vector unitario de un eje. Por ejemplo, la dirección del vector d= -5 mî es el vector unitario d= -î. La regla general para encontrar el vector unitario de dirección V^ para cualquier vector des dividirlo por su magnitud V:


V^ =   V/V

(2.26)

Vemos a partir de esta expresión que el vector de dirección unitaria es de hecho adimensional porque el numerador y el denominador en la ecuación 2.26 tienen la misma unidad física. De esta manera, la Ecuación 2.26 nos permite expresar el vector de dirección unitaria en términos de vectores unitarios de los ejes. El siguiente ejemplo ilustra este principio.

156

Ejemplo 2.14

Dirección del vector unitario

Si el vector de velocidad del convoy militar del ejemplo 2.8 es v= (4.000î + 3.000ĵ + 0.100k^) km/h, ¿cuál es el vector unitario en la dirección del movimiento?

Estrategia

El vector unitario en la dirección de movimiento del convoy es el vector v^ que es paralelo al vector de velocidad. El vector unitario se obtiene al dividir un vector por su magnitud, de acuerdo con la Ecuación 2.26.

Solución

La magnitud del vector Bes

  v = √vx2 + vy2 + vz2 ━━━━━━━━

  v = √4.0002 + 3.0002 + 0.1002 km/h━━━━━━━━━━━━

  v = 5.001 km/h

Para obtener el vector unitario v^, dividimos v^por su magnitud:

v^ =   v/v = (4.000î + 3.000ĵ + 0.001k^) km/h/5.001 km/h

157

v^ = (4.000î + 3.000ĵ + 0.001k^) /5.001

v^ = (79.98i^ + 59.99j^ + 2.00k^)×10−2

Explicación

Ten en cuenta que al utilizar el método analítico con una calculadora, es recomendable llevar a cabo sus cálculos al menos a tres decimales y luego redondear la respuesta final al número requerido de cifras significativas, que es la forma en que realizamos los cálculos en este ejemplo . Si redondeas tu respuesta parcial demasiado pronto, te arriesgas a que tu respuesta final tenga un gran error numérico, y puede estar muy lejos de la respuesta exacta o de un valor medido en un experimento.

Comprueba tu aprendizaje 2.10

Verifica que el vector v^ obtenido en el ejemplo 2.14 sea de hecho un vector unitario calculando su magnitud. Si el convoy del Ejemplo 2.8 se estaba moviendo a través de una llanura desértica, es decir, si el tercer componente de su velocidad era cero, ¿cuál es el vector unitario de su dirección de movimiento? ¿Qué dirección geográfica representa?

158

2.5 Productos de Vectores

Un vector se puede multiplicar por otro vector pero no se puede dividir por otro vector. Hay dos tipos de productos de vectores usados ​​ampliamente en física e ingeniería. Un tipo de multiplicación es una multiplicación escalar de dos vectores. Tomar un producto escalar de dos vectores da como resultado un número (un escalar), como su nombre lo indica. Los productos escalares se utilizan para definir las relaciones de trabajo y energía. Por ejemplo, el trabajo que una fuerza (un vector) realiza en un objeto mientras causa su desplazamiento (un vector) se define como un producto escalar del vector fuerza con el vector desplazamiento. Un tipo de multiplicación bastante diferente es una multiplicación vectorial de vectores. Tomar un producto vectorial de dos vectores devuelve como resultado un vector, como su nombre lo sugiere. Los productos de vectores se utilizan para definir otras cantidades de vectores derivados. Por ejemplo, al describir las rotaciones, una cantidad vectorial llamada par se define como un producto vectorial de una fuerza aplicada (un vector) y su distancia desde el pivote a la fuerza (un vector). Es importante distinguir entre estos dos tipos de multiplicaciones de vectores porque el producto escalar es una cantidad escalar y un producto vectorial es una cantidad vectorial.

El producto escalar de dos vectores (Producto Punto)

El producto escalar A· Bde dos vectores es un número definido por la ecuación

A· B= ABcosφ,

donde φ es el ángulo entre los vectores (que se muestra en la Figura 2.27). El producto escalar también se denomina producto punto debido a la notación dada.

(2.27)

159

En la definición del producto escalar, la dirección del ángulo φ no importa, y se puede medir desde cualquiera de los dos vectores a la otra porque cosφ = cos (-φ) = cos (2π-φ). El producto escalar es un número negativo cuando 90° < φ ≤ 180° y es un número positivo cuando 0° ≤ φ <90°. Además, el producto escalar de dos vectores paralelos es A· B= ABcos0° = AB, y el producto escalar de dos vectores antiparalelos es A· B = ABcos180° = -AB. El producto escalar de dos vectores ortogonales desaparece: A· B= ABcos90° = 0. El producto escalar de un vector consigo mismo es el cuadrado de su magnitud:

A→ 2A· A = AAcos0 = A2.

(2.28)

Figura 2.27 El producto escalar de dos vectores. (a) El ángulo entre los dos vectores. (b) La proyección ortogonal A⊥ del vector Aen la dirección del vector B. (c) La proyección ortogonal B⊥ del vector Ben la dirección del vector A

Ejemplo 2.15

El producto punto

Para los vectores mostrados en la Figura 2.13, encuentra el producto escalar A· F

160

Estrategia

De la figura 2.13, las magnitudes de los vectores Ay F son A = 10.0 y F = 20.0. El ángulo θ, entre ellos, es la diferencia: θ = φ - α = 110° - 35° = 75°. La sustitución de estos valores en la Ecuación 2.27 da el producto escalar.

Solución

Un cálculo directo nos da

A· F= AFcosθ = (10.0)(20.0)cos75° = 51.76.

Comprueba tu aprendizaje 2.11

Para los vectores dados en la figura 2.13, encuentra los productos escalares A· By F· C.

En el sistema de coordenadas cartesianas, los productos escalares del vector unitario de un eje con otros vectores unitarios de otros ejes siempre desaparecen porque son ortogonales:

i^·  j^ = |  i^|·|  j^|cos90° = (1)(1)(0) = 0,

i^·  k^ = |  i^|·|  k^|cos90° = (1)(1)(0) = 0,

k^·  j^ = |  k^|·|  j^|cos90° = (1)(1)(0) = 0.

(2.29)

161

En estas ecuaciones, usamos el hecho de que las magnitudes de todos los vectores unitarios son uno: |  i^| = |  j^| = |  k^|| = 1. Para los vectores unitarios de los ejes, la Ecuación 2.28 da las siguientes identidades:

i^·i^ = i2 = j^·j^ = j2 = k^·k^ = k2

(2.30)

El producto escalar A· Btambién se puede interpretar como el producto de B con la proyección ortogonal A⊥ del vector Aen la dirección del vector B(figura 2.27 (b)) o el producto de A con la proyección ortogonal B⊥ del vector Ben la dirección del vector A(figura 2.27 (c)):

A· B = ABcosφ
              = B(Acosφ) = BA
              = A(Bcosφ) = AB

Por ejemplo, en el sistema de coordenadas rectangulares en un plano, el componente escalar x de un vector es su producto punto con el vector unitario i^, y el componente escalar y de un vector es su producto punto con el vector unitario j^:

A·  i^ = |A||  i^|cosθA = AcosθA = Ax

A·  j^ = |A||  j^|cos(90°− θ)A = AsenθA = Ay

La multiplicación escalar de vectores es conmutativa,

A· B = B· A

(2.31)

162

y obedece a la ley distributiva: A· (B + C) = A· B + A· C

(2.32)

Podemos usar las leyes conmutativa y distributiva para derivar varias relaciones para vectores, como expresar el producto punto de dos vectores en términos de sus componentes escalares.

Comprueba tu aprendizaje 2.11

Para el vector A= Axi^ + Ayj^ + Azk^ en un sistema de coordenadas rectangulares, usa las ecuaciones 2.29 a 2.32 para mostrar que A·i^ = Ax, A·j^ = Ay, A·k^ = Az.

Cuando los vectores en la Ecuación 2.27 se presentan en sus componentes rectangulares,

A= Axi^ + Ayj^ + Azk^, B= Bxi^ + Byj^ + Bzk^

podemos calcular su producto escalar de la siguiente manera:

A· B= (Axi^ + Ayj^ + Azk^) · (Bxi^ + Byj^ + Bzk^)

                = AxBxi^·i^ + AxByi^·j^ + AxBzi^·k^

                + AyBxj^·i^ + AyByj^·j^ + AyBzj^·k^

                + AzBxk^·i^ + AzByk^·j^ + AzBzk^·k^

163

Como los productos escalares de dos vectores unitarios de diferentes de ejes dan cero, y los productos escalares de los mismo vectores unitarios dan uno (ver la Ecuación 2.29 y la Ecuación 2.30), solo hay tres términos distintos de cero en la anterior expresión. Por lo tanto, el producto escalar se simplifica a

A· B= AxBx + AyBy + AzBz  

(2.33)

Podemos usar la Ecuación 2.33 para el producto escalar en términos de los componentes escalares para encontrar el ángulo entre dos vectores. Cuando dividimos la Ecuación 2.27 por AB, obtenemos la ecuación para cosφ, en la cual reemplazamos la Ecuación 2.33:

cosφ = A· B/AB = AxBx + AyBy + AzBz/AB

(2.34)

El ángulo φ entre los vectores A y Bse obtiene calculando el coseno inverso de la expresión en la Ecuación 2.34.

Ejemplo 2.16

Ángulo entre dos fuerzas

Tres perros están tirando de un palo en diferentes direcciones, como se muestra en la Figura 2.28.

164

El primer perro tira con fuerza F1 = (10.0i^ - 20.4j^ + 2.0k^N, el segundo perro tira con fuerza F2= (- 15.0i^ - 6.2k^)N, y el tercer perro tira con fuerza F3= (5.0i^ + 12.5j^)N. ¿Cuál es el ángulo entre las fuerzas F1y F2?

Figura 2.28 Tres perros juegan con un palo.

Estrategia

Las componentes del vector de fuerza F1son F1x = 10.0 N, F1y = -20.4N, y F1z = 2.0N, mientras que las del vector de fuerza F2 son F2x = - 15.0 N, F2y = 0.0 N, y F2z = -6.2N. El cálculo del producto escalar de estos vectores y sus magnitudes, y su sustitución en la ecuación 2.34 da el ángulo de interés.

165

Solución

Las magnitudes de las fuerzas F1y F2son

F1 = √F1x2 + F1y2 + F1z2 ━━━━━━━━━

     = √10.02 + 20.42 + 2.02 N = 22.8 N ━━━━━━━━━

y

F2 = √F2x2 + F2y2 + F2z2 ━━━━━━━━━

     = √15.02 + 6.22 N = 16.2 N ━━━━━━

La sustitución de los componentes escalares en la ecuación 2.33 da como resultado el producto escalar

F1· F2 = F1xF2x + F1yF2y + F1zF2z

      = (10.0 N)(−15.0 N) + (−20.4 N)(0.0 N) + (2.0 N)(−6.2 N)

      =−162.4 N2.

Finalmente, sustituyendo en la ecuación 2.34 obtenemos el ángulo

cosφ = F1· F2/F1F2 = (-162.4) N2/(22.8 N)(16.2 N) = −0.439 ⇒ φ = cos−1(−0.439) = 116.0°.

166

Explicación

Observa que cuando los vectores se dan en términos de los vectores unitarios, podemos encontrar el ángulo entre ellos sin conocer los detalles sobre las direcciones geográficas que representan los vectores unitarios. Aquí, por ejemplo, la dirección + x podría estar hacia el este y la dirección + y podría estar hacia el norte. Pero, el ángulo entre las fuerzas en el problema es el mismo si la dirección + x está hacia el oeste y la dirección + y está hacia el sur.

Comprueba tu aprendizaje 2.13

Encuentre el ángulo entre las fuerzas F1y F3en el ejemplo 2.16.

Ejemplo 2.17

El trabajo de una fuerza

Cuando una fuerza Ftira de un objeto y causa su desplazamiento D, decimos que la fuerza realiza un trabajo. La cantidad de trabajo que hace la fuerza es el producto escalar F·D. Si el palo del ejemplo 2.16 se mueve momentáneamente y se desplaza por el vector D= (- 7.9j^ - 4.2k^)cm, ¿cuánto trabajo realiza el tercer perro en el ejemplo 2.16 ?

Estrategia

Calculamos el producto escalar del vector de desplazamiento Dcon el vector de fuerza F3= (5.0i^ + 12.5j^) N, que es la tracción del tercer perro.

167

Usemos W3 para denotar el trabajo hecho por la fuerza F3en el desplazamiento D.

Solución

Calcular el trabajo es una aplicación directa del producto escalar:

W3 = F3· D = F3xDx + F3yDy + F3zDz

      = (5.0 N)(0.0 cm) + (12.5 N)(−7.9 cm) + (0.0 N)(−4.2 cm)

      = −98.7 N·cm.

Explicación

La unidad de trabajo en el SI se llama joule (J), donde 1 J = 1 N·m. La unidad cm·N se puede escribir como 10-2m·N = 10-2J, por lo que la respuesta se puede expresar como W3 = -0.9875J ≈ -1.0J.

Comprueba tu aprendizaje 2.14

¿Cuánto trabajo hacen el primer perro y el segundo perro en el ejemplo 2.16 sobre el desplazamiento en el ejemplo 2.17?

El producto vectorial de dos vectores (el Producto cruz)

El producto vectorial de dos vectores Ay   Bse denota por A×   By a menudo se denomina producto cruz. El producto vectorial es un vector que tiene su dirección perpendicular a ambos vectores Ay   B.

168

En otras palabras, el vector A×   Bes perpendicular al plano que contiene los vectores Ay   B, como se muestra en la Figura 2.29. La magnitud del producto vectorial se define como


A×   B= ABsinφ,  

(2.35)

donde el ángulo φ, entre los dos vectores, se mide del vector A(primer vector en el producto) al vector   B(segundo vector en el producto), como se indica en la Figura 2.29, y está entre 0° y 180°. De acuerdo con la Ecuación 2.35, el producto vectorial desaparece para pares de vectores que son paralelos (φ = 0°) o antiparalelos (φ = 180°) porque sin0° = sin180° = 0. (Observa, también, el interactivo para φ = 180°).

Ampliar

169

<

Figura 2.29 El producto vectorial de dos vectores se dibuja en un espacio tridimensional. (a) El vector producto A×   Bes un vector perpendicular al plano que contiene los vectores Ay   B. Los cuadrados pequeños dibujados en perspectiva marcan ángulos rectos entre Ay   C, y entre By   Cde modo que si Ay   Bse encuentran en el suelo, el vector Capunta verticalmente hacia arriba. (b) El producto vector B×   Aes un vector antiparalelo al vector A×   B.

En la línea perpendicular al plano que contiene los vectores Ay   Bhay dos direcciones alternativas, arriba o abajo, como se muestra en la Figura 2.29, y la dirección del producto vectorial puede ser cualquiera de ellas. En la orientación estándar a la derecha, donde el ángulo entre vectores se mide en sentido antihorario desde el primer vector, el vector A×   Bapunta hacia arriba, como se ve en la Figura 2.29 (a). Si invertimos el orden de la multiplicación, de modo que ahora Bes primero en el producto, entonces el vector B×   Adebe apuntar hacia abajo, como se ve en la Figura 2.29 (b).

170

Esto significa que los vectores A×   By B×   Ason antiparalelos entre sí y que la multiplicación vectorial no es conmutativa, sino anticommutativa. La propiedad anticomutativa significa que el producto vectorial invierte el signo cuando el orden de multiplicación se invierte:


A×   B= -B×   A  

(2.36)

La regla de sacacorchos de la mano derecha es un mnemotécnico utilizado para determinar la dirección del producto vectorial. Como se muestra en la Figura 2.30, se coloca un sacacorchos en una dirección perpendicular al plano que contiene los vectores Ay   B, y su mango gira en la dirección del primer vector al segundo vector. La dirección del producto cruz viene dada por la progresión del sacacorchos.

Ampliar

171

En la escena interactiva anterior, hemos recreado la regla de la mano derecha (sin el sacacorchos).

Figura 2.30La regla de sacacorchos o de la mano derecha se puede usar para determinar la dirección del producto cruzado A×   B. Coloque un sacacorchos en la dirección perpendicular al plano que contiene los vectores Ay   B, y gírelo en la dirección del primer al segundo vector en el producto. La dirección del producto cruz viene dada por la progresión del sacacorchos. (a) Movimiento hacia arriba significa que el vector del producto cruz apunta hacia arriba. (b) Movimiento hacia abajo significa que el vector de producto cruz apunta hacia abajo.

172

Ejemplo 2.18

El torque de una fuerza

La ventaja mecánica que proporciona una herramienta familiar llamada llave (figura 2.31), depende de la magnitud F de la fuerza aplicada, de su dirección con respecto al mango de la llave, y de cuán lejos de la tuerca se aplica esta fuerza. La distancia R desde la tuerca hasta el punto donde se une el vector de fuerza F está representado por el vector radial R. La cantidad de vector físico que hace que la tuerca gire se llama torque o par (denotado por τ), y es el producto vectorial de la distancia del pivote a la fuerza: τ= R×   F.

Para aflojar una tuerca oxidada, se aplica una fuerza de 20.00 N al mango de la llave a un ángulo φ = 40° y a una distancia de 0.25 m de la tuerca, como se muestra en la Figura 2.31 (a). Encuentra la magnitud y dirección del torque aplicado a la tuerca. ¿Cuál sería la magnitud y la dirección del torque si la fuerza se aplicara en el ángulo φ = 45°, como se muestra en la Figura 2.31 (b)? ¿Para qué valor de ángulo φ tiene el par la mayor magnitud?

Estrategia

Adoptamos el marco de referencia que se muestra en la figura 2.31, donde los vectores Ry Fse encuentran en el plano xy y el origen está en la posición de la tuerca. La dirección radial a lo largo del vector R(apuntando desde el origen) es la dirección de referencia para medir el ángulo φ porque Res el primer vector en el producto vectorial τ= R×   F. El vector τdebe estar a lo largo del eje z porque este es el eje que es perpendicular al plano xy, donde están ambos Ry F.

173

Para calcular la magnitud τ, usamos la Ecuación 2.35. Para encontrar la dirección de τ, usamos la regla de sacacorchos o de la mano derecha (Figura 2.30).

Figura 2.31 Una llave proporciona agarre y ventaja mecánica al aplicar torque para girar una tuerca. (a) Gira en sentido antihorario para aflojar la tuerca. (b) Gírala en el sentido de las agujas del reloj para apretar la tuerca.

Solución

Para la situación en (a), la regla del sacacorchos da la dirección de R×   Fen la dirección positiva del eje z. Físicamente, significa que el torque τseñala fuera de la página, perpendicular al mango de la llave. Identificamos F = 20.00 N y R = 0.25 m, y calculamos la magnitud usando la Ecuación 2.11:

174

τ = |R×   F| = RFsenφ = (0.25 m)(20.00 N)sen40° = 3.21 N•m.

Para la situación en (b), la regla del sacacorchos da la dirección de R×   Fen la dirección negativa del eje z. Físicamente, significa que el torque τapunta a la página, perpendicular al mango de la llave. La magnitud de este par es

τ = |R×   F| = RFsinφ = (0.25 m)(20.00 N)sen45°= 3.53 N•m.

El torque tiene el mayor valor cuando senφ = 1, que ocurre cuando φ = 90°. Físicamente, significa que la llave inglesa es más efectiva, dándonos la mejor ventaja mecánica, cuando aplicamos la fuerza perpendicular al mango de la llave. Para la situación en este ejemplo, este valor de mejor torque es τóptimo = RF = (0.25 m)(20.00N) = 5.00N•m.

Explicación

Al resolver problemas mecánicos, a menudo no necesitamos usar la regla del sacacorchos o de la mano derecha en absoluto, como veremos ahora en la siguiente solución equivalente. Ten en cuenta que una vez que hemos identificado que el vector R×   Fse encuentra a lo largo del eje z, podemos escribir este vector en términos del vector unitario k^ del eje z:

R×   F= RF senφk^

En esta ecuación, el número que multiplica k^ es el componente rectangular z del vector R×   F. En el cálculo de este componente, se debe tener cuidado en que el ángulo φ se mida en sentido antihorario desde R(primer vector) hasta R(segundo vector).

175

Siguiendo este principio para los ángulos, obtenemos RFsen(+40°) = + 3.2 N•m para la situación en (a), y obtenemos RFsen(-45°) = -3.5 N•m para la situación en (b). En el último caso, el ángulo es negativo porque el gráfico de la Figura 2.31 indica que el ángulo se mide en el sentido de las agujas del reloj; pero, el mismo resultado se obtiene cuando este ángulo se mide en sentido antihorario porque + (360° - 45°) = + 315° y sen(+ 315°) = sen(-45°). De esta manera, obtenemos la solución sin referencia a la regla del sacacorchos. Para la situación en (a), la solución es R×   F= +3.2 N•mk^; para la situación en (b), la solución es R×   F= -3.5 N•mk^.

Comprueba tu aprendizaje 2.15

Para los vectores dados en la figura 2.13, encuentra los productos vectoriales A×   By C×   F.

Similar al producto punto (ecuación 2.32), el producto cruz tiene la siguiente propiedad distributiva

A×   (B +   C) = A×   B +   A×   C

(2.37)

La propiedad distributiva se aplica con frecuencia cuando los vectores se expresan en sus componentes rectangulares, en términos de los vectores unitarios de los ejes cartesianos.

Cuando aplicamos la definición del producto cruz, ecuación 2.35, a los vectores unitarios i^, j^ y k^ que definen las direcciones positivas x, y, y z en el espacio, encontramos que

i^ ×  i^ = j^ ×  j^ = k^ ×  k^ = 0

(2.38)

176

Todos los demás productos cruz de estos tres vectores unitarios deben ser vectores de magnitudes unitarias, porque i^, j^ y k^ son ortogonales. Por ejemplo, para el par i^ y j^, la magnitud es |i^ ×  j^| = ijsen90° = (1)(1)(1) = 1. La dirección del producto vectorial i^ ×  j^ debe ser ortogonal al plano xy, lo que significa que debe estar a lo largo del eje z. Los únicos vectores unitarios a lo largo del eje z son -k^ o + k^. Por la regla de la mano derecha, la dirección del vector i^ ×  j^ debe ser paralela al eje z positivo. Por lo tanto, el resultado de la multiplicación i^ ×  j^ es idéntico a k^. Podemos repetir un razonamiento similar para los pares restantes de vectores unitarios. Los resultados de estas multiplicaciones son

i^ ×  j^ = k^

j^ ×  k^ = i^

k^ ×  i^ = j^

(2.39)

Observe que en la ecuación 2.39, los tres vectores unitarios i^, j^ y k^ aparecen en el orden cíclico que se muestra en un diagrama en la figura 2.32(a). El orden cíclico significa que en la fórmula del producto, i^ sigue a k^ y está antes de j^, o k^ sigue a j^ y viene antes de i^, o j^ sigue a i^ y viene antes de k^. El producto cruz de dos vectores unitarios diferentes es siempre un tercer vector unitario. Cuando dos vectores unitarios en el producto cruz aparecen en el orden cíclico, el resultado de dicha multiplicación es el vector unitario restante, como se ilustra en la figura 2.32(b). Cuando los vectores unitarios en el producto cruz aparecen en un orden diferente, el resultado es un vector unitario que es antiparalelo al vector unitario restante, es decir, el resultado es con el signo menos, como se muestra en los ejemplos de la figura 2.32(c) y figura 2.32(d). En la práctica, cuando la tarea es encontrar productos cruz de vectores que se dan en sus componentes vectoriales o rectangulares, esta regla para el producto cruz de vectores unitarios es muy útil.

177

Figura 2.31 (a) El diagrama del orden cíclico de los vectores unitarios de los ejes. (b) Los únicos productos cruz donde los vectores unitarios aparecen en el orden cíclico. Estos productos tienen el signo positivo. (c, d) Dos ejemplos de productos cruz donde los vectores unitarios no aparecen en el orden cíclico. Estos productos tienen el signo negativo.

178

Supongamos que queremos encontrar el producto cruzado A×   Bpara los vectores A= Axi^ + Ayj^ + Azk^ y B= Bxi^ + Byj^ + Bzk^. Podemos usar la propiedad distributiva (Ecuación 2.37), la propiedad anticomutativa (Ecuación 2.36) y los resultados en la Ecuación 2.38 y la Ecuación 2.39 para que realizar las siguientes operaciones algebraicas:

A×   B = (Axi^ + Ayj^ + Azk^)×(Bxi^ + Byj^ + Bzk^)

        = Axi^×(Bxi^ + Byj^ + Bzk^) + Ayi^×(Bxi^ + Byj^ + Bzk^) + Azi^×(Bxi^ + Byj^ + Bzk^)

        = AxBxi^×i^ + AxByi^×j^ + AxBzi^×k^

            + AyBxj^×i^ + AyByj^×j^ + AyBzj^×k^

            + AzBxk^×i^ + AzByk^×j^ + AzBzk^×k^

        = AxBx(0)×i^ + AxBy(+k^) + AxBz(-j^)

            + AyBx(-k^) + AyBy(0) + AyBz(+i^)

            + AzBx(+j^) + AzBy(-i^) + AzBz(0)

Al realizar las operaciones algebraicas que involucren el producto cruz, ten mucho cuidado de mantener el orden correcto de multiplicación porque el producto cruz es anticommutativo. Los dos últimos pasos que todavía tenemos que hacer para completar nuestra tarea son, primero, agrupar los términos que contienen un vector unitario común y, segundo, factorizar.

179

De esta forma obtenemos la siguiente expresión muy útil para el cálculo del producto cruz:

C= A×   B = (AyBz − AzBy)i^ + (AzBx − AxBz)j^ + (AxBy − AyBx)k^.

(2.40)

En esta expresión, los componentes escalares del vector de producto cruz son

Cx = AyBz − AzBy

Cy = AzBx − AxBz

Cz = AxBy − AyBx

(2.41)

Al encontrar el producto cruz, en la práctica, podemos usar la ecuación 2.35 o la ecuación 2.40, dependiendo de cuál de ellas parezca menos compleja desde el punto de vista computacional. Ambos conducen al mismo resultado final. Una forma de asegurarse de que el resultado final sea correcto es usar ambos.

Ejemplo 2.19

Una partícula en un campo magnético

Cuando se mueven, en un campo magnético, algunas partículas pueden experimentar una fuerza magnética. Sin entrar en detalles, un estudio detallado de los fenómenos magnéticos aparece en capítulos posteriores, reconozcamos que el campo magnético Bes un vector, la fuerza magnética Fes un vector, y la velocidad ude la partícula es un vector.

180

El vector de fuerza magnética es proporcional al producto vectorial del vector de velocidad con el vector de campo magnético, que expresamos como F= ζu×   B. En esta ecuación, una constante ζ se encarga de la consistencia en las unidades físicas, por lo que podemos omitir las unidades físicas en los vectores uy B. En este ejemplo, supongamos que la constante ζ es positiva.

Una partícula que se mueve en el espacio con el vector de velocidad u = -5.0i^ - 2.0j^ + 3.5k^ entra en una región con un campo magnético y experimenta una fuerza magnética. Encuentra la fuerza magnética Fen esta partícula en el punto de entrada a la región donde está el vector del campo magnético (a) B= 7.2i^ - j^ - k^ y (b ) B= 4.5k^. En cada caso, encuentra la magnitud F de la fuerza magnética y el ángulo θ del vector de fuerza Fcon el vector de campo magnético B.

Estrategia

Primero, queremos encontrar el producto vectorial u×   B, porque entonces podemos determinar la fuerza magnética usando F= ζu×   B. La magnitud F se puede encontrar usando componentes,

  F = √Fx2 + Fy2 + Fz2 ━━━━━━━━

o calculando la magnitud |u×   B| directamente, usando la Ecuación 2.35. En este último enfoque, deberíamos encontrar el ángulo entre los vectores uy B. Cuando tenemos F, el método general para encontrar el ángulo de dirección θ implica el cálculo del producto escalar   u•  By la sustitución en la Ecuación 2.34. Para calcular el producto vectorial, podemos usar la ecuación 2.40 o calcular el producto directamente, de la forma que sea más simple.

181

Solución

Los componentes del vector de velocidad son ux = -5.0, uy = -2.0, y uz = 3.5.

(a) Las componentes del vector del campo magnético son Bx = 7.2, By = -1.0, y Bz = -2.4. Sustituyéndolos en la Ecuación 2.41 da los componentes escalares del vector F= ζu×   B:

Fx = ζ(uyBz − uzBy) = ζ[(−2.0)(−2.4) − (3.5)(−1.0)] = 8.3ζ

Fy = ζ(uzBx − uxBz) = ζ[(3.5)(7.2) − (−5.0)(−2.4)] = 13.2ζ

Fz = ζ(uxBy − uyBx) = ζ[(−5.0)(−1.0) − (−2.0)(7.2)] = 19.4ζ

Por lo tanto, la fuerza magnética es F= ζ(8.3i^ + 13.2j^ + 19.4k^) y su magnitud es

F = √Fx2 + Fy2 + Fz2 ━━━━━━━━

F = ζ√(8.3)2 + (13.2)2 + (19.4)2 = 24.9ζ ━━━━━━━━━━━━

Para calcular el ángulo θ, necesitemos encontrar la magnitud del vector de campo magnético,

B = √Bx2 + By2 + Bz2 ━━━━━━━━

B = √(7.2)2 + (-1.0)2 + (-2.4)2 = 7.6 ━━━━━━━━━━━

182

y el producto escalar F•  B:

F•  B= FxBx + FyBy + FzBz = (8.3ζ)(7.2) + (13.2ζ)(−1.0) + (19.4ζ)(−2.4) = 0

Ahora, sustituyéndo en la ecuación 2.34 da el ángulo θ:

cos θ = F·   B/FB = 0/(18.2ζ)(7.6) = 0 ⇒ θ = 90°.

Por lo tanto, el vector de fuerza magnética es perpendicular al vector del campo magnético. (Podríamos haber ahorrado un tiempo si hubiéramos calculado el producto escalar anteriormente).

(b) Como el vector B= 4.5k^ tiene solo un componente, podemos realizar el cálculo algebraico rápidamente y encontrar el producto vectorial directamente:

F= ζu×   B = ζ(−5.0i^ − 2.0j^ + 3.5k^)×(4.5k^)

     = ζ[(−5.0)(4.5)i^×k^ + (−2.0)(4.5)j^×k^ + (3.5)(4.5)k^×k^]

     = ζ[−22.5(−j^) − 9.0(+i^) + 0] = ζ(−9.0i^ + 22.5j^).

La magnitud de la fuerza magnética es F = √Fx2 + Fy2 + Fz2 ━━━━━━━━

F = ζ√(-9.0)2 + (22.5)2 + (0.0)2 = 24.2ζ ━━━━━━━━━━━━

183

Porque el producto escalar es

F•  B= FxBx + FyBy + FzBz = (−9.0ζ)(0) + (22.5ζ)(0) + (0)(4.5) = 0,

el vector de fuerza magnética Fes perpendicular al vector del campo magnético B.

Explicación

Incluso, sin calcular realmente el producto escalar, podemos predecir que el vector de fuerza magnética debe ser siempre perpendicular al vector del campo magnético debido a la forma en que se construye este vector. A saber, el vector de fuerza magnética es el producto vectorial F= ζu×   B, por la definición del producto vectorial (ver Figura 2.29), el vector Fdebe ser perpendicular a ambos vectores uy B.

Comprueba tu aprendizaje 2.16

Dados dos vectores A= -i^ + j^ y B= 3i^ -j^, encontrar (a) A×   B,  
(b) |A×   B|, (c) el ángulo entre Ay B, y (d) el ángulo entre A×   B y el vector C = i^ + k^.

En conclusión a esta sección, queremos enfatizar que el "producto punto" y el "producto cruz" son objetos matemáticos completamente diferentes, que tienen diferentes significados. El producto punto es un escalar; el producto cruz es un vector. Los capítulos posteriores usan los términos producto punto y producto escalar indistintamente. De manera similar, los términos producto cruz o prudcto vectorial se usan indistintamente.

184

2.6 Preguntas y respuestas - Capítulo II

Respuestas



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185

Capítulo iii

Cinemática: Movimiento en una línea recta

3. Cinemática - Movimiento en una línea recta

3.1 Introducción

Figura 3.1 Un tren de levas de Maglev (levitación magnética) de la serie JR Central L0 que se somete a una prueba en la pista Yamanashi. El movimiento del tren de levitación magnética se puede describir utilizando la cinemática, el tema de este capítulo. (crédito: modificación del trabajo por "Maryland GovPics" / Flickr)

Nuestro universo está lleno de objetos en movimiento. Desde las estrellas, planetas y galaxias; al movimiento de personas y animales; hasta la escala microscópica de átomos y moléculas: todo en nuestro universo está en movimiento. Podemos describir el movimiento usando las dos disciplinas de cinemática y dinámica. Estudiamos la dinámica, que se ocupa de las causas del movimiento, en las Leyes del movimiento de Newton.

189

Pero, hay mucho que aprender sobre el movimiento sin referirse a lo que lo causa, y este es el estudio de la cinemática. La cinemática implica describir el movimiento a través de propiedades tales como la posición, el tiempo, la velocidad y la aceleración.

Un tratamiento completo de la cinemática considera el movimiento en dos y tres dimensiones. Por ahora, discutimos el movimiento en una dimensión, que nos proporciona las herramientas necesarias para estudiar el movimiento multidimensional. Un buen ejemplo de un objeto sometido a movimiento unidimensional es el tren de levitación magnética representado al comienzo de este capítulo. A medida que viajas, digamos, de Tokio a Kioto, te encuentras en diferentes posiciones a lo largo de la ruta en varios momentos de su recorrido y, por lo tanto, tienes desplazamientos o cambios de posición. También tienes una variedad de velocidades a lo largo de tu camino y experimentas aceleraciones (cambios en la velocidad). Con las habilidades aprendidas en este capítulo, podemos calcular estas cantidades y la velocidad promedio. Todas estas cantidades pueden describirse usando cinemática, sin conocer la masa del tren o las fuerzas involucradas.

Otro ejemplo de movimiento unidimensional lo puedes observar en la siguiente escena interactiva, diseñada por Julio César Domínguez Tovar, publicada en el proyecto Telesecundaria. En este escena se recrea el movimiento de un auto y de otros automotores que viajan a una velocidad mayor. Lo interesante de la simulación es el efecto del sonido en la representación de este movimiento lineal.

3.2 Posición, desplazamiento y velocidad promedio

Cuando estás en movimiento, las preguntas básicas son: ¿Dónde estás? ¿A dónde vas? ¿Qué tan rápido estás llegando allí? Las respuestas a estas preguntas requieren que especifiques tu posición, tu desplazamiento y tu velocidad promedio, los términos que definimos en esta sección.

190



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Posición

Para describir el movimiento de un objeto, primero debes describir su posición (x): ¿dónde está en un momento determinado? Más precisamente, necesitamos especificar su posición relativa a un marco de referencia conveniente. Un marco de referencia es un conjunto arbitrario de ejes desde el cual se describen la posición y el movimiento de un objeto.

191

La Tierra se utiliza a menudo como un marco de referencia, y a menudo describimos la posición de un objeto en lo que se refiere a objetos estáticos en la Tierra. Por ejemplo, un lanzacohetes podría describirse como tener una posición del cohete en el mundo. En otros casos, no estamos estáticos sino en movimiento en relación con la Tierra. Para describir la posición de una persona en un avión, por ejemplo, usamos el avión, no la Tierra, como el marco de referencia. Para describir la posición de un objeto que experimenta un movimiento unidimensional, a menudo usamos la variable x. Más adelante en el capítulo, durante la discusión sobre la caída libre, usamos la variable y.

Figura 3.2 Estos ciclistas, en Vietnam, se pueden describir por su posición relativa a edificios o a un canal. (crédito: Suzan Black).

desplazamiento

Si un objeto se mueve en relación con un marco de referencia, por ejemplo, si un profesor se mueve hacia la derecha en relación con una pizarra (Figura 3.3), entonces la posición del objeto cambia.

192

Este cambio de posición se llama desplazamiento. La palabra desplazamiento implica que un objeto se ha movido o se ha desplazado. Aunque la posición es el valor numérico de x a lo largo de una línea recta donde se puede ubicar un objeto, el desplazamiento proporciona el cambio de posición a lo largo de esta línea. Como el desplazamiento indica dirección, un vector y puede ser positivo o negativo, dependiendo de la elección de la dirección positiva. Además, un análisis de movimiento puede tener muchos desplazamientos incrustados en él. Si la derecha es positiva y un objeto se mueve 2 m hacia la derecha, luego 4 m hacia la izquierda, los desplazamientos individuales son 2 m y -4 m, respectivamente.

Figura 3.3 Una profesora camina de izquierda a derecha mientras da una conferencia. Su posición relativa a la Tierra viene dada por x. El desplazamiento de +2.0 m del profesor en relación con la Tierra está representado por una flecha que apunta hacia la derecha.

193

El desplazamiento Δx es el cambio en la posición de un objeto:

Δx = xf - x0,


donde Δx es el desplazamiento, xf es la posición final, y x0 es la posición inicial.

(3.1)

Usamos la letra mayúscula griega delta (Δ) para significar "cambio en" cualquier cantidad que le siga; por lo tanto, Δx significa cambio de posición (posición final menos posición inicial). Siempre resolvemos el desplazamiento restando la posición inicial x0 de la posición final xf. Ten en cuenta que la unidad del SI para el desplazamiento es el metro, pero a veces utilizamos kilómetros u otras unidades de longitud. Tenen cuenta, además, que cuando se usan unidades distintas del metro en un problema, es posible que debas convertirlas a metros para completar el cálculo.

Los objetos en movimiento también pueden tener una serie de desplazamientos. En el ejemplo anterior de la profesora, los desplazamientos individuales son de 2 m y de -4, lo que da un desplazamiento total de -2 m. Definimos el desplazamiento total ΔxTotal, como la suma de los desplazamientos individuales, y expresamos esto matemáticamente con la ecuación ∑

ΔxTotal = Δxi,

(3.2)

donde Δxi son los desplazamientos individuales. En el ejemplo anterior,

Δx1 = x1 - x0 = 2 - 0 = 2m

194

Similarmente,

Δx2 = x2 - x1 = -2 - 2 = -4m

en consecuencia,

ΔxTotal = Δx1 + Δx2 = 2 - 4 = -2m

El desplazamiento total es 2 - 4 = -2 m hacia la izquierda, o en la dirección negativa. También es útil para calcular la magnitud del desplazamiento o su tamaño. La magnitud del desplazamiento siempre es positiva. Este es el valor absoluto del desplazamiento, porque el desplazamiento es un vector y no puede tener un valor negativo de magnitud. En nuestro ejemplo, la magnitud del desplazamiento total es de 2 m, mientras que las magnitudes de los desplazamientos individuales son de 2 my 4m.

La magnitud del desplazamiento total no debe confundirse con la distancia recorrida. La distancia recorrida xTotal, es la longitud total de la ruta recorrida entre dos posiciones. En el problema anterior, la distancia recorrida es la suma de las magnitudes de los desplazamientos individuales:

xTotal = |Δx1| + |Δx2| = 2+4 = 6m.

Velocidad media o promedio

Para calcular las otras cantidades físicas en cinemática, debemos introducir la variable tiempo. La variable tiempo nos permite, no solo indicar dónde está el objeto (su posición) durante su movimiento, sino también qué tan rápido se mueve.

195

La velocidad a la que se mueve un objeto está dada por la velocidad a la que la posición cambia con el tiempo. Para cada posición xi, asignamos un tiempo particular ti. Si los detalles del movimiento en cada instante no son importantes, la velocidad generalmente se expresa como la velocidad promedio v. Esta cantidad vectorial es simplemente el desplazamiento total entre dos puntos dividido por el tiempo necesario para viajar entre ellos. El tiempo necesario para viajar entre dos puntos se denomina tiempo transcurrido Δt.

Si x1 y x2 son las posiciones de un objeto en los momentos t1 y t2, respectivamente, entonces

Velocidad promedio = v = Desplazamiento entre los dos puntos/Tiempo transcurrido entre los dos puntos

v = Δx/Δt = x2 - x1/t2 - t1

(3.3)

Es importante notar que la velocidad promedio es un vector y puede ser negativa, dependiendo de las posiciones x1 y x2.

Ejemplo 3.1

Entrega de folletos

Juanita sale de su casa para repartir volantes para su venta de garaje, viajando hacia el este a lo largo de su calle llena de casas.

196

A 0.5 km y 9 minutos más tarde se queda sin volantes y tiene que volver sobre sus pasos de regreso a su casa para obtener más. Esto demora otros 9 minutos. Después de recoger más volantes, se pone de nuevo en el mismo camino, continúa donde lo dejó y termina a 1,0 km de su casa. Esta tercera etapa de su viaje lleva 15 minutos. En este punto, vuelve a su casa, dirigiéndose al oeste. Después de 1.75 km y 25 minutos, ella se detiene para descansar.

a. ¿Cuál es el desplazamiento total de Juanita hasta el punto donde ella se detiene para descansar?
b. ¿Cuál es la magnitud del desplazamiento final?
c. ¿Cuál es la velocidad promedio durante todo su viaje?
d. ¿Cuál es la distancia total recorrida?
e. Haz un gráfico de posición versus tiempo.

Un esquema de los movimientos de Juanita se muestra en la Figura 3.4.

Figura 3.4 Cronología de los movimientos de Juanita.

197

Estrategia

El problema contiene datos sobre las distintas etapas del viaje de Juanita, por lo que sería útil hacer una tabla de las cantidades físicas. Se nos da una posición y tiempo en la redacción del problema para que podamos calcular los desplazamientos y el tiempo transcurrido. Tomamos hacia el este como la dirección positiva. A partir de esta información, podemos encontrar el desplazamiento total y la velocidad promedio. El hogar de Juanita es el punto de partida x0. La siguiente tabla muestra el tiempo y la posición de Junaita en las dos primeras columnas, y los desplazamientos se calculan en la tercera columna.

Solución

a. De la tabla anterior, el desplazamiento total es

Δxi = 0.5 −0.5 + 1.0 − 1.75 km = −0.75 km.

b. La magnitud del desplazamiento total es |-0.75| km = 0.75 km.

198

c. Velocidad promedio = v = -0.75 km/58 min = -0.013 km/min.

e. Podemos graficar la posición de Juanita contra el tiempo como una ayuda útil para ver el movimiento; el gráfico se muestra en la Figura 3.5.

Figura 3.5 Este gráfico representa la posición de Juanita frente al tiempo. La velocidad promedio es la pendiente de una línea que conecta los puntos inicial y final.

Explicación

El desplazamiento total de Juanita es de -0.75 km, lo que significa que al final de su viaje termina a 0.75 km. al oeste de su casa.

199

La velocidad promedio significa que si alguien caminara hacia el oeste a 0.013 km/min comenzando al mismo tiempo que Juanita salía de su casa, ambos llegarían al último punto de parada al mismo tiempo. Ten en cuenta que si Juanita terminara su viaje en su casa, su desplazamiento total sería cero, así como su velocidad promedio. La distancia total recorrida durante los 58 minutos de tiempo transcurrido para su viaje es de 3.75 km.

En la siguiente escena interactiva, diseñada por Juan Guillermo Rivera Berrío, puedes observar los movimientos de Juanita



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200

Comprueba tu aprendizaje 3.1

Un ciclista recorre 3 km hacia el oeste y luego gira y recorre 2 km al este. (a) ¿Cuál es su desplazamiento? (b) ¿Cuál es la distancia recorrida? (c) ¿Cuál es la magnitud de su desplazamiento?

3.3 Velocidad instantánea y Rapidez

Ahora hemos visto cómo calcular la velocidad promedio entre dos posiciones. Sin embargo, dado que los objetos en el mundo real se mueven continuamente a través del espacio y el tiempo, nos gustaría encontrar la velocidad de un objeto en cualquier punto. Podemos encontrar la velocidad del objeto en cualquier punto de su camino mediante el uso de algunos principios fundamentales del cálculo. Esta sección nos brinda una mejor comprensión de la física del movimiento y será útil en capítulos posteriores.

Velocidad instantánea

La cantidad física que nos dice qué tan rápido se mueve un objeto a lo largo de su camino es la velocidad instantánea, generalmente llamada simplemente velocidad.

201

Es la velocidad promedio entre dos puntos definida como el límite del tiempo (y, por lo tanto, el desplazamiento) entre los dos puntos se aproxima a cero. Para ilustrar esta idea matemáticamente, necesitamos expresar la posición x como una función continua de t denotada por x(t). La expresión de la velocidad promedio entre dos puntos usando esta notación es v_ = x(t2) − x(t1)/t2 - t1. Para encontrar la velocidad instantánea en cualquier posición, hacemos t1 = t y t2 = t + Δt. Después de insertar estas expresiones en la ecuación para la velocidad promedio y tomar el límite como Δt → 0, encontramos la expresión para la velocidad instantánea:

v(t) = limΔt→0 x(t + Δt) − x(t)/Δt = dx(t)/dt

La velocidad instantánea de un objeto es el límite de la velocidad promedio cuando el tiempo transcurrido se acerca a cero, o la derivada de x con respecto a t es:

v(t) = d/dtx(t)

(3.4)

Al igual que la velocidad promedio, la velocidad instantánea es un vector con dimensión de longitud por tiempo.

La velocidad instantánea en un punto de tiempo específico t0 es la tasa de cambio de la función de posición, que es la pendiente de la función de posición x(t) en t0.

202

La Figura 3.6 muestra cómo la velocidad promedio v_ = Δx/Δt entre dos tiempos que se aproximan a la velocidad instantánea en t0. La velocidad instantánea se muestra en el tiempo t0, que está en el máximo de la función de posición. La pendiente del gráfico de posición es cero en este punto, y por lo tanto la velocidad instantánea es cero. En otros momentos, t1, t2, y así sucesivamente, la velocidad instantánea no es cero porque la pendiente del gráfico de posición sería positiva o negativa. Si la función de posición tuviera un mínimo, la pendiente del gráfico de posición también sería cero, dando una velocidad instantánea de cero allí también. Por lo tanto, los ceros de la función de velocidad dan el mínimo y el máximo de la función de posición.

Figura 3.6 En un gráfico de posición versus tiempo, la velocidad instantánea es la pendiente de la línea tangente en un punto dado. Las velocidades promedio v_ = Δx/Δt = xf - xi/tf - ti entre los tiempos Δt = t6 - t1, Δt = t5 - t2, y Δt = t4 - t3 se muestran. Cuando Δt → 0, la velocidad promedio se aproxima a la velocidad instantánea en t = t0.

203

Ejemplo 3.2

Encontrar la velocidad desde un gráfico de posición versus tiempo

Dado el gráfico de posición versus tiempo de la Figura 3.7, encuentra el gráfico de velocidad versus tiempo.

Figura 3.7 El objeto inicia en la dirección positiva, se detiene durante un corto tiempo, luego invierte la dirección hacia el origen. Ten en cuenta que el objeto para instantáneamente, lo que requeriría una fuerza infinita. Por tanto, el gráfico es una aproximación del movimiento en el mundo real (el concepto de fuerza se discute en las Leyes del movimiento de Newton).

Estrategia

El gráfico contiene tres líneas rectas en tres intervalos de tiempo. Hallamos la velocidad en cada intervalo de tiempo tomando la pendiente desde la cuadrícula.

204

Solución

Intervalo de tiempo de 0 a 0.5 s: v_ = Δx/Δt = 0.5 m - 0.0 m/0.5 s - 0.0 s = 1.0 m/s
Intervalo de tiempo de 0.5 a 1.0 s: v_ = Δx/Δt = 0.0 m - 0.0 m/1.0 s - 0.5 s = 0.0 m/s
Intervalo de tiempo de 1.0 a 2.0 s: v_ = Δx/Δt = 0.0 m - 0.5 m/2.0 s - 1.0 s = -0.5 m/s

El gráfico de estos valores de velocidad versus tiempo se muestra en la Figura 3.8.

Figura 3.8 La velocidad es positiva para la primera parte del viaje, cero cuando el objeto está detenido y negativo cuando el objeto invierte la dirección.

205

Explicación

Durante el intervalo de tiempo entre 0.0 s y 0.5 s, la posición del objeto se aleja del origen y la curva de posición versus tiempo tiene una pendiente positiva. En cualquier punto a lo largo de la curva durante este intervalo de tiempo, podemos encontrar la velocidad instantánea tomando su pendiente, que es +1 m/s, como se muestra en la Figura 3.8. En el siguiente intervalo de tiempo, entre 0.5 s y 1.0 s, la posición no cambia y vemos que la pendiente es cero. De 1.0 a 2.0 s, el objeto se está moviendo hacia atrás hacia el origen y la pendiente es de -0.5 m/s. El objeto tiene una dirección invertida y tiene una velocidad negativa.

Rapidez

En el lenguaje cotidiano, la mayoría de las personas usa los términos rapidez y velocidad de manera intercambiable. En física, sin embargo, no tienen el mismo significado y son conceptos distintos. Una gran diferencia es que la rapidez no tiene ninguna dirección; es decir, la rapidez es un escalar.

Podemos calcular la rapidez promedio encontrando la distancia total recorrida dividida por el tiempo transcurrido:

Rapidez promedio = s_ = Distancia total/Tiempo transcurrido

(3.5)

La rapidez promedio no es necesariamente la misma que la magnitud de la velocidad promedio, que se encuentra al dividir la magnitud del desplazamiento total por el tiempo transcurrido.

206

Por ejemplo, si un viaje comienza y termina en la misma ubicación, el desplazamiento total es cero y, por lo tanto, la velocidad promedio es cero. La rapidez promedio, sin embargo, no es cero, porque la distancia total recorrida es mayor que cero. Si tomamos un viaje por carretera de 300 km y necesitamos estar en nuestro destino en un momento determinado, entonces estaríamos interesados en nuestra rapidez promedio.

Sin embargo, podemos calcular la rapidez instantánea a partir de la magnitud de la velocidad instantánea:

Rapidez instantánea = |v(t)|

(3.6)

Si una partícula se mueve a lo largo del eje x a +7.0 m/s y otra partícula se mueve a lo largo del mismo eje a -7.0 m/s, tienen diferentes velocidades, pero ambas tienen la misma rapidez de 7.0 m/s. Algunas velocidades típicas se muestran en la Tabla 3.1.

Cálculando de velocidad instantánea

Al calcular la velocidad instantánea, necesitamos especificar la forma explícita de la función de posición x(t). Por el momento, usemos polinomios x(t) = Atn, porque se diferencian fácilmente usando la regla de potencia del cálculo:

dx(t)/dt = nAtn - 1

(3.7)

207

Tabla 3.1 Rapidez en varias situaciones.

El siguiente ejemplo ilustra el uso de la Ecuación anterior.

Ejemplo 3.3

Velocidad instantánea versus velocidad promedio

La posición de una partícula está dada por x(t) = 3.0t + 0.5t3 m.

208

a. Usando la ecuaciones 3.4 y 3.7, encuentra la velocidad instantánea en t = 2.0 s.
b. Calcula la velocidad promedio entre 1.0 s y 3.0 s.

Estrategia

La ecuación 3.4 da la velocidad instantánea de la partícula como la derivada de la función de posición. Al observar la forma de la función de posición dada, vemos que es un polinomio en t. Por lo tanto, podemos usar la Ecuación 3.7, la regla de las potencias del cálculo, para encontrar la solución. Usamos la Ecuación 3.6 para calcular la velocidad promedio de la partícula.

Solución

a. v(t) = dx(t)/dt = 3.0 + 1.5t2 m/s
b. Sustituyendo t = 2.0 s en esta ecuación, obtenemosa v(2.0s) = [3.0 + 1.5(2.0)2] m/s = 9.0 m/s. Para determinar la velocidad promedio de la partícula entre 1.0 s y 3.0 s, calculamos los valores de x(1.0 s) y x(3.0 s):

x(1.0s) = [(3.0)(1.0) + 0.5(1.0)3]m = 3.5m
x(3.0s) = [(3.0)(3.0) + 0.5(3.0)3]m = 22.5m
v_ = x(3.0s) - x(1.0s)/t(3.0s) - t(1.0s) = 22.5 - 3.5 m/3.0 - 1.0 s = 9.8 m/s

Explicación

En el límite en que el intervalo de tiempo utilizado para calcular v_ se pone en cero, el valor obtenido para v_ converge al valor de v.

209

Ejemplo 3.4

Velocidad instantánea versus rapidez

Considere el movimiento de una partícula en la que la posición es x(t) = 3.0t - 3t2 mx.

a. ¿Cuál es la velocidad instantánea en t = 0.25 s, t = 0.50 s, y t = 1.0 s?
b. ¿Cuál es la rapidez de la partícula en estos valores de t?

Estrategia

La velocidad instantánea es la derivada de la función de posición y la rapidez es la magnitud de la velocidad instantánea. Usamos las Ecuaciónes 3.4 y 3.7 para resolver la velocidad instantánea.

Solución

a. v(t) = dx(t)/dt = 3.0 -6.0t m/s
b. v(0.25s) = 1.50 m/s, v(0.5s) = 0 m/s, v(1.0s) = - 3.0 m/s
c. Rapidez = |v(t)| = 1.50 m/s, 0.0 m/s, y 3.0 m/s

Explicación

La velocidad de la partícula nos da información de su dirección, lo que indica que la partícula se mueve a la izquierda (oeste) o derecha (este). La rapidez da la magnitud de la velocidad. Graficando la posición, la velocidad y la rapidez como funciones del tiempo, podemos entender estos conceptos visualmente.

210

En la Figura 3.9, en (a), el gráfico muestra que la partícula se mueve en la dirección positiva hasta t = 0.5 s, cuando invierte la dirección. La inversión de dirección también puede verse en (b) a 0.5 s donde la velocidad es cero y luego se vuelve negativa. A los 1.0 s vuelve al origen donde comenzó. La velocidad de la partícula en 1.0 s en (b) es negativa, porque viaja en la dirección negativa. Pero en (c), sin embargo, su rapidez es positiva y permanece positiva durante todo el tiempo de viaje. También podemos interpretar la velocidad como la pendiente del gráfico de posición versus tiempo. La pendiente de x(t) está disminuyendo hacia cero, volviéndose cero a 0.5 s y cada vez más negativa a partir de ese momento. Este análisis de comparar los gráficos de posición, velocidad y rapidez, ayuda a detectar errores en los cálculos. Los gráficos deben ser consistentes entre sí y ayudar a interpretar los cálculos.

Figura 3.9 (a) Posición: x(t) versus tiempo. (b) Velocidad: v(t) versus tiempo. La pendiente del gráfico de posición es la velocidad. Una comparación aproximada de las pendientes de las líneas tangentes en (a) en 0.25 s, 0.5 s, y 1.0 s con los valores de velocidad en los tiempos correspondientes indicados que son los mismos valores. (c) Rapidez: |v(t)| versus tiempo. La rapidez es siempre un número positivo.

211

Comprueba tu aprendizaje 3.2

La posición de un objeto en función del tiempo es x(t) = - 3t2 m. (a) ¿Cuál es la velocidad del objeto en función del tiempo? (b) ¿La velocidad es siempre positiva? (c) ¿Cuál es la velocidad y rapidez en t = 1.0 s?

3.4 Aceleración promedio e instantánea

La importancia de comprender la aceleración abarca nuestra experiencia cotidiana, así como los vastos alcances del espacio exterior y el pequeño mundo de la física subatómica. En la conversación cotidiana, acelerar significa aumentar la velocidad; aplicar el pedal de freno hace que el vehículo disminuya la velocidad. Estamos familiarizados con la aceleración de nuestro automóvil, por ejemplo. Cuanto mayor es la aceleración, mayor es el cambio en la velocidad en un tiempo dado. La aceleración se ve ampliamente en la física experimental. En experimentos del acelerador lineal de partículas, por ejemplo, las partículas subatómicas se aceleran a velocidades muy altas en experimentos de colisión, que nos informan sobre la estructura del mundo subatómico y el origen del universo. En el espacio, los rayos cósmicos son partículas subatómicas que se han acelerado a energías muy altas en las supernovas (explosiones de estrellas masivas) y núcleos galácticos activos. Es importante comprender los procesos que aceleran los rayos cósmicos porque estos rayos contienen una radiación altamente penetrante que puede dañar la electrónica en una nave espacial, por ejemplo.

Aceleración promedio

La definición formal de aceleración es consistente con estas nociones que acabamos de describir, pero es más inclusiva.

212

La aceleración promedio es la velocidad a la que cambia la velocidad:

a_ = Δv/Δt = vf - v0/tf - t0


donde a_ es la aceleración promedio, v es la velocidad y t es el tiempo (La barra sobre la letra a significa promedio).

(3.8)

Como la aceleración es velocidad en metros dividida por el tiempo en segundos, las unidades en el SI para la aceleración a menudo se abrevian m/s2, es decir, metros por segundo al cuadrado o metros por segundo por segundo. Esto literalmente significa cuántos metros por segundo la velocidad cambia cada segundo. Recuerda que la velocidad es un vector, tiene tanto magnitud como dirección, lo que significa que un cambio en la velocidad puede ser un cambio en la magnitud (o rapidez), pero también puede ser un cambio en la dirección. Por ejemplo, si un corredor que viaja a 10 km/h hacia el este se ralentiza hasta detenerse, luego invierte la dirección, continúa su carrera a 10 km/h hacia el oeste, su velocidad ha cambiado como resultado del cambio de dirección, aunque la magnitud de la velocidad es la misma en ambas direcciones. Por lo tanto, la aceleración se produce cuando la velocidad cambia en magnitud (un aumento o disminución de la velocidad) o en la dirección, o en ambas.

En la escena interactiva de la página siguiente, diseñada por Carlos Alberto Jaimes Vergara, inicia con una velocidad del auto men 2.5 m/s y aceleración cero, luego de unos segundos detén el coche y aumenta la aceleración a 2.5 m/2, unos segundos más paras el auto y reduce la aceleración a 2.5 m/2. Observa los resultados en la gráfica. Puedes practicar con otras situaciones.

213



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ACELERACIÓN COMO UN VECTOR

La aceleración es un vector en la misma dirección que el cambio en la velocidad, Δv. Como la velocidad es un vector, puede cambiar en magnitud o en dirección, o ambas cosas. La aceleración es, por lo tanto, un cambio en la velocidad o dirección, o ambas.

214

Ten en cuenta que, aunque la aceleración está en la dirección del cambio de velocidad, no siempre se produce en la dirección del movimiento. Cuando un objeto se ralentiza, su aceleración es opuesta a la dirección de su movimiento. Aunque esto se conoce comúnmente como desaceleración, en la figura 3.10, decimos que el tren está acelerando en una dirección opuesta a su dirección de movimiento.

Figura 3.10 Un tren subterráneo en Sao Paulo, Brasil, desacelera a medida que entra en una estación. Está acelerando en una dirección opuesta a su dirección de movimiento. (crédito: Yusuke Kawasaki).

El término desaceleración puede causar confusión en nuestro análisis porque no es un vector y no apunta a una dirección específica con respecto a un sistema de coordenadas, por lo que no lo usamos. La aceleración es un vector, por lo que debemos elegir el signo apropiado para ello en nuestro sistema de coordenadas elegido. En el caso del tren de la figura 3.10, la aceleración es en la dirección negativa en el sistema de coordenadas elegido, por lo que decimos que el tren está experimentando una aceleración negativa.

215

Si un objeto en movimiento tiene una velocidad en la dirección positiva con respecto a un origen elegido y adquiere una aceleración negativa constante, el objeto eventualmente se detiene y revierte la dirección. Si esperamos lo suficiente, el objeto pasa por el origen yendo en la dirección opuesta. Esto se ilustra en la figura 3.11.

Figura 3.11 Un objeto en movimiento con un vector de velocidad hacia el este bajo aceleración negativa se detiene y revierte la dirección. Pasa el origen yendo en la dirección opuesta después de un tiempo suficientemente largo.

Ejemplo 3.5

Calculando la aceleración promedio: un caballo de carreras deja la puerta

Un caballo de carreras, que sale de la puerta, acelera desde el reposo a una velocidad de 15.0 m/s hacia el oeste en 1.80 s. ¿Cuál es su aceleración promedio?

Estrategia

Primero dibujamos un boceto y asignamos un sistema de coordenadas al problema (figura 3.13). Este es un problema simple, pero siempre ayuda a visualizarlo. Observa que asignamos el Este como positivo y el Oeste como negativo. Por lo tanto, en este caso, tenemos una velocidad negativa.

216

Figura 3.12 Caballos de carreras acelerando fuera de la puerta. (crédito: Jon Sullivan).

Figura 3.13 Identifica el sistema de coordenadas, la información dada y lo que quieres determinar.

Podemos resolver este problema identificando Δv y Δt a partir de la información dada, y luego calculando la aceleración promedio directamente desde la ecuación
a_ = Δv/Δt = vf - v0/tf - t0

217

Solución

Primero, identifica los datos dados: v0 = 0, vf = -15.0 m/s (el signo negativo indica dirección hacia el oeste), Δt = 1.80 s.

Segundo, encuentra el cambio en la velocidad. Como el caballo va de cero a -15.0 m/s, su cambio de velocidad es igual a su velocidad final:

Δv = vf - v0 = vf = -15.0 m/s.

Por último, sustituye los valores conocidos (Δv y Δt) y resuelve a_:

a_ = Δv/Δt = -15.0 m/s/1.8 s = -8.33 m/s2

Explicación

El signo negativo de aceleración indica que la aceleración es hacia el oeste. Una aceleración de 8.33 m/s2 hacia el oeste significa que el caballo aumenta su velocidad en 8.33 m/s hacia el oeste cada segundo; es decir, 8.33 metros por segundo por segundo, que escribimos como 8.33 m/s2. Esta es realmente una aceleración promedio, porque el viaje no es suave. Vemos más adelante que una aceleración de esta magnitud requeriría que el caballo aguante con una fuerza casi igual a su peso.

Comprueba tu aprendizaje 3.3

Los protones en un acelerador lineal se aceleran desde el reposo hasta 2,0×107 m/s en 10-4 s. ¿Cuál es la aceleración promedio de los protones?

218

Aceleración instantánea

La aceleración instantánea a, o la aceleración en un instante específico en el tiempo, se obtiene usando el mismo proceso discutido para la velocidad instantánea. Es decir, calculamos la velocidad promedio entre dos puntos en el tiempo separados por Δt, dejando que Δt se acerque a cero. El resultado es la derivada de la función de velocidad v(t), que es la aceleración instantánea y se expresa matemáticamente como

a(t) = d/dt v(t)

(3.9)

Por lo tanto, similar a la velocidad que es la derivada de la función de posición, la aceleración instantánea es la derivada de la función de velocidad. Podemos mostrar esto gráficamente de la misma manera que la velocidad instantánea. En la figura 3.14, la aceleración instantánea en el tiempo t0 es la pendiente de la línea tangente al gráfico de velocidad versus tiempo en el tiempo t0. Vemos que la aceleración promedio a_ = Δv/Δt se acerca a la aceleración instantánea cuando Δt se aproxima a cero. También en la parte (a) de la figura, vemos que la velocidad tiene un máximo cuando su pendiente es cero. Este tiempo corresponde al cero de la función de aceleración. En la parte (b), se muestra la aceleración instantánea a la velocidad mínima, que también es cero, ya que la pendiente, en ese punto de la curva, también es cero. Por lo tanto, para una función de velocidad dada, los ceros de la función de aceleración dan la velocidad mínima o la máxima.

219

Figura 3.14 En un gráfico de velocidad versus tiempo, la aceleración instantánea es la pendiente de la línea tangente. (a) Se muestra la aceleración promedio a_ = Δv/Δt = vf - vi/tf - ti entre los tiempos Δt = t6 - t1, Δt = t5 - t2, y Δt = t4 - t3. Cuando Δt → 0, la aceleración promedio se aproxima a la aceleración instantánea en el tiempo t0. En la vista (a), la aceleración instantánea se muestra para el punto en la curva de velocidad en la velocidad máxima. En este punto, la aceleración instantánea es la pendiente de la línea tangente, que es cero. En cualquier otro momento, la pendiente de la línea tangente, y por lo tanto la aceleración instantánea, no sería cero. (b) Igual que (a) pero se muestra para la aceleración instantánea a la velocidad mínima.

Para ilustrar este concepto, veamos dos ejemplos. Primero, se muestra un ejemplo simple usando la figura 3.9(b), el gráfico de velocidad versus tiempo del Ejemplo 3.3, para encontrar la aceleración gráficamente. Este gráfico se representa en la figura figura 3.15(a), que es una línea recta. El gráfico correspondiente de aceleración versus tiempo se encuentra desde la pendiente de la velocidad y se muestra en la figura figura 3.15(b).

220

En este ejemplo, la función de velocidad es una línea recta con pendiente constante, por lo que la aceleración es una constante. En el siguiente ejemplo, la función de velocidad tiene una dependencia funcional más complicada del tiempo.

Figura 3.15(a, b) El gráfico de velocidad versus tiempo es lineal y tiene una pendiente constante negativa (a) que es igual a la aceleración, que se muestra en (b).

Si conocemos la forma funcional de la velocidad, v(t), podemos calcular la aceleración instantánea a(t) en cualquier punto del tiempo en el movimiento usando la Ecuación 3.9.

Ejemplo 3.6

Calculando aceleración instantánea

Una partícula está en movimiento y se está acelerando. La función de la velocidad es v(t) = 20t - 5t2 m/s.

221

a. Encuentra la forma funcional de la aceleración.
b. Encuentra la velocidad instantánea en t = 1, 2, 3 y 5 s.
c. Encuentra la aceleración instantánea en t = 1, 2, 3 y 5 s.
d. Interpreta los resultados de (c) en términos de las direcciones de los vectores de aceleración y velocidad.

Estrategia

Encontramos la forma funcional de la aceleración tomando la derivada de la función de velocidad. Luego, calculamos los valores de velocidad instantánea y aceleración a partir de las funciones dadas para cada t dado. Para la parte (d), necesitamos comparar las direcciones de velocidad y aceleración en cada momento.

Solución

a(t) = dv(t)/dt = 20 - 10t m/s2
b. v(1s) = 15 m/s, v(2s) = 20 m/s, v(3s) = 15m/s, v(5s) = −25m/s
c. a(1s) = 10 m/s2, a(2s) = 0 m/s2, a(3s) = −10 m/s2, a(5s) =− 30 m/2
d. En t = 1 s, la velocidad v(1s) = 15 m/s es positiva y la aceleración es positiva, por lo tanto, la velocidad y la aceleración están en la misma dirección. La partícula se está moviendo más rápido.

En t = 2 s, la velocidad ha aumentado a v(2s) = 20 m/s, donde es máxima, que corresponde al tiempo en que la aceleración es cero. Vemos que la velocidad máxima ocurre cuando la pendiente de la función de velocidad es cero, que es el cero de la función de aceleración.

222

En t = 3 s, la velocidad es v(3s) = 15 m/s y la aceleración es negativa. La partícula ha reducido su velocidad y el vector de aceleración es negativo. La partícula se está desacelerando.

En t = 5 s, la velocidad es v(5s) = - 25 m/s y la aceleración es cada vez más negativa. Entre los tiempos t = 3 s y t = 5 s, la partícula ha reducido su velocidad a cero y luego se vuelve negativa, invirtiendo así su dirección. La partícula ahora está acelerando nuevamente, pero en la dirección opuesta.

Podemos ver estos resultados gráficamente en la figura 3.16.

Figura 3.16 (a) Velocidad versus tiempo. Las líneas tangentes están indicadas en t igual a 1, 2 y 3 s. Las pendientes de las líneas tangentes son las aceleraciones. En t = 3 s, la velocidad es positiva. En t = 5 s, la velocidad es negativa, lo que indica que la partícula ha invertido la dirección. (b) Aceleración versus tiempo. Comparando los valores de las aceleraciones dadas por los puntos negros con las pendientes correspondientes de las líneas tangentes en (a), vemos que son idénticas.

223

Explicación

Al hacer un análisis numérico y gráfico de la velocidad y la aceleración de la partícula, podemos aprender mucho sobre su movimiento. El análisis numérico complementa el análisis gráfico al brindar una vista total del movimiento. El cero de la función de aceleración corresponde al máximo de la velocidad en este ejemplo. También en este ejemplo, cuando la aceleración es positiva y en la misma dirección que la velocidad, la velocidad aumenta. A medida que la aceleración tiende a cero, llegando a ser negativa, la velocidad alcanza un máximo, después de lo cual comienza a disminuir. Si esperamos lo suficiente, la velocidad también se vuelve negativa, lo que indica una inversión de dirección. Un ejemplo real de este tipo de movimiento es un automóvil con una velocidad que aumenta hasta un máximo, después de lo cual comienza a disminuir, se detiene y luego invierte la dirección.

Comprueba tu aprendizaje 3.4

Un avión aterriza en una pista que viaja hacia el este. Describe su aceleración.

Obteniendo una sensación de aceleración

Probablemente estés acostumbrado a experimentar aceleración cuando entras en un ascensor, o pisas el pedal del acelerador en tu automóvil. Sin embargo, la aceleración está sucediendo en muchos otros objetos en nuestro universo con los que no tenemos contacto directo. La tabla 3.2 presenta la aceleración de varios objetos. Podemos ver que las magnitudes de las aceleraciones se extienden en muchos órdenes de magnitud.

224

Tabla 3.2 Valores típicos de aceleración (crédito: Wikipedia: órdenes de magnitud (aceleración).

En esta tabla, vemos que las aceleraciones típicas varían ampliamente con diferentes objetos y no tienen nada que ver con el tamaño del objeto ni con su tamaño. La aceleración también puede variar ampliamente con el tiempo durante el movimiento de un objeto. Un drag racer tiene una gran aceleración justo después de su inicio, pero luego disminuye a medida que el vehículo alcanza una velocidad constante. Su aceleración promedio puede ser bastante diferente de su aceleración instantánea en un momento particular durante su movimiento. La figura 3.17 compara la aceleración gráfica promedio con la aceleración instantánea para dos movimientos muy diferentes.

225

Figura 3.17 Gráficos de aceleración instantánea versus tiempo para dos movimientos unidimensionales diferentes. (a) La aceleración varía solo ligeramente y siempre va en la misma dirección, ya que es positiva. El promedio durante el intervalo es casi igual a la aceleración en cualquier momento dado. (b) La aceleración varía mucho, tal vez representando un paquete en una cinta transportadora de la oficina de correos que se acelera hacia adelante y hacia atrás a medida que avanza. Es necesario considerar intervalos de tiempo pequeños (como de 0-1.0 s) con aceleración constante o casi constante en dicha situación.

3.5 Movimiento uniformemente acelerado

Puedes adivinar que cuanto mayor es la aceleración de, por ejemplo, un automóvil que se aleja de una señal de pare, mayor es el desplazamiento del automóvil en un momento dado. Pero, no hemos desarrollado una ecuación específica que relacione la aceleración y el desplazamiento.

226

En esta sección, observamos algunas ecuaciones convenientes para relaciones cinemáticas, comenzando a partir de las definiciones de desplazamiento, velocidad y aceleración. Primero investigamos un solo objeto en movimiento, llamado movimiento de un cuerpo. Luego investigamos el movimiento de dos objetos, llamados problemas de persecución o de encuentro de dos cuerpos.

Notación

Primero, hagamos algunas simplificaciones en notación. Hacemos el tiempo inicial cero, como si el tiempo se midiera con un cronómetro, es una gran simplificación. Como el tiempo transcurrido es Δt = tf - t0, tomar t0 = 0 significa que Δt = tf, el tiempo final en el cronómetro. Cuando el tiempo inicial se toma como cero, usamos el subíndice 0 para denotar los valores iniciales de posición y velocidad. Es decir, x0 es la posición inicial y v0 es la velocidad inicial. No usamos subíndices en los valores finales. Es decir, t es el tiempo final, x es la posición final y v es la velocidad final. Esto da una expresión más simple para el tiempo transcurrido, Δt = t. También simplifica la expresión para el desplazamiento x, que ahora es Δx = x - x0. Además, simplifica la expresión de cambio en la velocidad, que ahora es Δv = v - v0. Para resumir, usando la notación simplificada, con el tiempo inicial tomado como cero,

Δt = t
Δx = x − x0
Δv = v − v0,

donde el subíndice 0 denota un valor inicial y la ausencia de un subíndice denota un valor final en cualquier movimiento que se esté considerando.

227

Ahora hacemos la importante suposición de que la aceleración es constante. Esta suposición nos permite evitar el uso de cálculo para encontrar la aceleración instantánea. Como la aceleración es constante, las aceleraciones promedio e instantáneas son iguales, es decir,

a_ = a = constante

Por lo tanto, podemos utilizar el símbolo a para la aceleración en todo momento. Asumir que la aceleración sea constante no limita seriamente las situaciones que podemos estudiar ni degrada la precisión de nuestro tratamiento. Por un lado, la aceleración es constante en una gran cantidad de situaciones. Además, en muchas otras situaciones podemos describir el movimiento con precisión suponiendo una aceleración constante igual a la aceleración promedio de ese movimiento. Por último, para el movimiento durante el cual la aceleración cambia drásticamente, como un automóvil que acelera a la velocidad máxima y luego frena hasta detenerse, el movimiento se puede considerar en partes separadas, cada una de las cuales tiene su propia aceleración constante.

Desplazamiento y posición desde la velocidad

Para obtener nuestras dos primeras ecuaciones, comenzamos con la definición de velocidad promedio:

v_ = Δx/Δt

228

sustituyendo la notación simplificada por Δx y Δt, obtenemos

v_ = x - x0/t

Resolviendo para x nos da

x = x0 + v_t

(3.10)

donde la velocidad promedio es

v_ = v0 + v/2

(3.11)

La ecuación v_ = v0 + v/2 refleja el hecho que cuando la aceleración es constante, v es simplemente el promedio de las velocidades inicial y final. La Figura 3.18 ilustra este concepto gráficamente. En la parte (a) de la figura, la aceleración es constante, y la velocidad aumenta a una velocidad constante. La velocidad promedio durante el intervalo de 1 h desde 40 km/h hasta 80 km/h es de 60 km/h:

v_ = v0 + v/2 = 40 km/h/80 km/h = 60 km/h

229

En la parte (b), la aceleración no es constante. Durante el intervalo de 1 h, la velocidad es más cercana a 80 km/h que a 40 km/h. Por lo tanto, la velocidad promedio es mayor que en la parte (a).

Figura 3.17 a) Gráfico de velocidad versus tiempo con aceleración constante que muestra las velocidades inicial y final v0 y v. La velocidad promedio es 1/2(v0 + v) = 60 km/h. (b) Gráfico de velocidad versus tiempo con una aceleración que cambia con el tiempo. La velocidad promedio no está dada por 1/2(v0 + v), pero es mayor a 60 km/h.

Hallando la velocidad final desde la aceleración y el tiempo

Podemos derivar otra ecuación útil desde la definición de aceleración: a = Δv/Δt

230

Al sustituir la notación simplificada para Δv y Δt nos da

v = v0 + at

(3.12)

Ejemplo 3.7

Cálculo de velocidad final

Un avión aterriza con una velocidad inicial de 70.0 m/s y luego desacelera a 1.50 m/s2 durante 40.0 s. ¿Cuál es su velocidad final?

Estrategia

Primero, identificamos los datos conocidos: v0 = 70 m/s, a = -1,50 m/s2, t = 40 s.

Segundo, identificamos el dato desconocido; en este caso, es la velocidad final vf.

Por último, determinamos qué ecuación usar. Para hacer esto, averiguamos qué ecuación cinemática da lo desconocido en términos de los datos conocidos. Calculamos la velocidad final usando la Ecuación 3.12, v = v0 + at.

Solución

Sustituye los valores conocidos y resuelve:

v = v0 + at = 70.0m/s + (−1.50m/s2)(40.0 s) = 10.0 m/s

231

La Figura 3.19 es un esquema, que muestra los vectores de aceleración y velocidad.

Figura 3.19 El avión aterriza con una velocidad inicial de 70.0 m/s y disminuye a una velocidad final de 10.0 m/s antes de dirigirse a la terminal. Ten en cuenta que la aceleración es negativa porque su dirección es opuesta a su velocidad, que es positiva.

Explicación

La velocidad final es mucho menor que la velocidad inicial, como se desea cuando se ralentiza, pero sigue siendo positiva (ver figura). Con los motores a reacción, el empuje inverso se puede mantener el tiempo suficiente para detener el avión y comenzar a moverlo hacia atrás, lo que se indica mediante una velocidad final negativa, pero no es el caso aquí.

Además de ser útil en la resolución de problemas, la ecuación v = v0 + at nos da una idea de las relaciones entre la velocidad, la aceleración y el tiempo. Podemos ver, por ejemplo, que

Todas estas observaciones se ajustan a nuestra intuición.

232

Ten en cuenta que siempre es útil examinar las ecuaciones básicas a la luz de nuestra intuición y experiencia para comprobar que de hecho describen la naturaleza con precisión.

Hallando la posición final con aceleración constante

Podemos combinar las ecuaciones anteriores para encontrar una tercera ecuación que nos permita calcular la posición final de un objeto que experimenta una aceleración constante. Comenzamos con v = v0 + at

Al sumar v0 a cada lado de esta ecuación y dividir por 2 nos da

v0 + v/2 = v0 + 1/2t

Dado que v0 + v/2 = v_ para la aceleración constante, tenemos

v_ = v0 + 1/2at

Sustituimos esta expresión en la ecuación x = x0 + v_t, obteniendo

x = x0 + v0t + 1/2at2 (a constante)

(3.13)

233

Ejemplo 3.8

Cálculo del desplazamiento de un objeto acelerado

El Dragsters puede lograr una aceleración promedio de 26.0 m/s2. Supongamos que un dragster acelera desde el reposo a esta velocidad durante 5,56 s. (figura 3.20). ¿Qué tan lejos viaja en este momento?

Figura 3.20 El piloto del US Army Top Fuel, Tony "El Sargento" Schumacher comienza una carrera con un desgaste controlado. (crédito: el teniente coronel William Thurmond. Foto cortesía del ejército de EE. UU.)

Estrategia

Primero, dibujemos un esquema (figura 3.21).

234

Se nos pide que descubramos el desplazamiento, que es x si tomamos x0 igual a cero. (Piensa en x0 como la línea de inicio de una carrera. Puede estar en cualquier parte, pero la llamamos cero y mide todas las otras posiciones relativas a ella.) Podemos usar la ecuación
x = x0 + v0t + 1/2at2 cuando identifiquemos v0, a, y t en la descripción del problema.

Figura 3.21 El piloto del US Army Top Fuel, Tony "El Sargento" Schumacher comienza una carrera con un desgaste controlado. (crédito: el teniente coronel William Thurmond. Foto cortesía del ejército de EE. UU.)

Solución

Primero, necesitamos identificar los datos conocidos. Comenzar desde el reposo significa que v0 = 0, la aceleración a se da como 26.0 m/s2 y t es 5.56 s. En segundo lugar, sustituimos los valores conocidos en la ecuación para hallar el dato desconocido:

x = x0 + v0t + 1/2at2

235

Como la posición inicial y la velocidad son ambas cero, esta ecuación se simplifica a

x = 1/2at2

sustituyendo los valores de a y t, obtenemos

x = 1/2(26.0 m/s2)(5.56 s)2 = 402m

Explicación

Si convertimos 402 m a millas, encontramos que la distancia recorrida es muy cercana a un cuarto de milla, la distancia estándar para carreras de resistencia. Entonces, nuestra respuesta es razonable. Este es un desplazamiento impresionante para cubrir en solo 5.56 s, pero los dragsters de primera categoría pueden recorrer un cuarto de milla en incluso menos tiempo que éste. Si al dragster se le diera una velocidad inicial, esto agregaría otro término a la ecuación de distancia. Si se usan la misma aceleración y el mismo tiempo en la ecuación, la distancia recorrida sería mucho mayor.

¿Qué más podemos aprender al examinar la ecuación x = 1/2at2? Podemos ver las siguientes relaciones:

236


Hallando la velocidad final a partir de la distancia y la aceleración

Una cuarta ecuación útil puede obtenerse de otra manipulación algebraica de ecuaciones previas. Si resolvemos v = v0 + at para t, obtenemos

t = v - v0/a

Sustituyendo esta ecuación y v_ = v + v0/2 en x = x0 + v_t, obtenemos

v2 = v02 + 2a(x - x0)

(3.14)

Ejemplo 3.9

Cálculo de la velocidad final

Calcula la velocidad final del dragster en el ejemplo 3.8 sin usar información sobre el tiempo.

237

Estrategia

La ecuación v2 = v02 + 2a(x - x0) es ideal para esta tarea porque relaciona velocidades, aceleración y desplazamiento, y no se requiere información de tiempo.

Solución

Primero, identificamos los datos conocidos. Sabemos que v0 = 0, ya que el dragster comienza desde el reposo. También sabemos que x - x0 = 402 m (esta fue la respuesta en el Ejemplo 3.8). La aceleración promedio fue dada por a = 26.0 m/s2.

En segundo lugar, sustituimos los datos en la ecuación v2 = v02 + 2a(x - x0) y hallamos v:

v2 = 0 + 2(26.0 m/s2)(402 m)

Luego,

v2 = 2.09x104 m2/s2

v = √2.09x104 m2/s2━━━━━━━━ = 145 m/s

Explicación

Una velocidad de 145 m/s es de aproximadamente 522 km/h, o aproximadamente 324 mi/h, pero incluso esta velocidad vertiginosa es inferior al récord del cuarto de milla. Además, ten en cuenta que una raíz cuadrada tiene dos valores; tomamos el valor positivo para indicar una velocidad en la misma dirección que la aceleración.

238

Un examen de la ecuación v2 = v02 + 2a(x - x0) puede producir información adicional sobre las relaciones generales entre las cantidades físicas:

Poniendo la ecuaciones juntas

En los siguientes ejemplos, continuamos explorando el movimiento unidimensional, pero en situaciones que requieren un poco más de manipulación algebraica. Los ejemplos también dan una idea de las técnicas de resolución de problemas. La nota que sigue se proporciona para una fácil referencia a las ecuaciones necesarias. Ten en cuenta que estas ecuaciones no son independientes. En muchas situaciones, tenemos dos incógnitas y necesitamos dos ecuaciones de este conjunto para resolver las incógnitas. Necesitamos tantas ecuaciones como incógnitas para resolver una situación dada.

239

Antes de entrar en los ejemplos, veamos algunas de las ecuaciones más de cerca para ver el comportamiento de la aceleración en valores extremos. Reordenando la ecuación 3.12, tenemos

a = v - v0/t

De esto vemos que, durante un tiempo finito, si la diferencia entre las velocidades inicial y final es pequeña, la aceleración es pequeña, acercándose a cero en el límite, de tal forma que las velocidades inicial y final son iguales. Por el contrario, en el límite t → 0 para una diferencia finita entre las velocidades inicial y final, la aceleración se vuelve infinita.

Del mismo modo, reorganizando la Ecuación 3.14, podemos expresar la aceleración en términos de velocidades y el desplazamiento:

a = v2 - v02/2(x - x0)

Por lo tanto, para una diferencia finita entre las velocidades inicial y final, la aceleración se vuelve infinita en el límite, el desplazamiento se acerca a cero. La aceleración se acerca a cero en el límite, la diferencia en las velocidades inicial y final se aproxima a cero para un desplazamiento finito.

Antes de presentar más ejemplos, observa la siguiente escena interactiva, diseñada por Inmaculada Sevila Pascual, del proyecto EDAD, publicado por la Red Descartes.

240



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Ejemplo 3.10

¿Hasta dónde va un automóvil?

241

En un piso de concreto seco, un automóvil puede desacelerar a una velocidad de 7.00 m/s2, mientras que en hormigón húmedo puede desacelerar a tan solo 5.00 m/s2. Encuentra las distancias necesarias para detener un automóvil que se mueve a 30.0 m/s (aproximadamente 110 km/h) en (a) concreto seco y (b) concreto húmedo. (c) Repite ambos cálculos y encuentra el desplazamiento desde el punto donde el conductor ve un semáforo en rojo, teniendo en cuenta que su tiempo de reacción es de 0.500 s para poner su pie en el freno.

Estrategia

Primero, necesitamos dibujar un esquema (figura 3.22). Para determinar qué ecuaciones son las mejores para usar, tenemos que enumerar todos los valores conocidos e identificar exactamente qué tenemos que resolver.

Figura 3.22 Esquema de muestra para visualizar la desaceleración y la distancia de parada de un automóvil.

242

Solución

a. Primero, necesitamos identificar los datos conocidos y lo que queremos resolver. Sabemos que v0 = 30.0 m/s y a = -7.00 m/s2 (a es negativo porque está en una dirección opuesta a la velocidad). Tomamos x2 igual a cero. Estamos buscando el desplazamiento Δx, o (x - x2).

En segundo lugar, identificamos la ecuación que nos ayudará a resolver el problema. La mejor ecuación para usar es

v2 = v02 + 2a(x - x0)

Esta ecuación es mejor porque incluye solo una variable desconocida, x. Conocemos los valores de todas las otras variables en esta ecuación. (Otras ecuaciones nos permitirían resolver para x, pero requieren que sepamos el tiempo de parada, t, que no conocemos. Podríamos usarlas, pero conllevaría cálculos adicionales).

En tercer lugar, reorganizamos la ecuación para resolver x

x - x0 = v2 - v02/2a

sustituyendo los valores conocidos:

x - 0 = 02 - (30.0 m/s)2/2(-7.00 m/s2)

243

Entonces,

x = 64.3 m en concreto seco.

b. Esta parte se puede resolver exactamente de la misma manera que (a). La única diferencia es que la aceleración es -5.00 m/s2. El resultado es

x = 90.0 m en concreto mojado.

c. Cuando el conductor reacciona, la distancia de parada es la misma que en (a) y (b) para concreto seco y húmedo. Entonces, para responder a esta pregunta, debemos calcular qué tan lejos viaja el automóvil durante el tiempo de reacción, y luego agregar ese dato al tiempo de parada. Es razonable suponer que la velocidad permanece constante durante el tiempo de reacción del conductor.

Para hacer esto, nuevamente, identificamos los datos conocidos y lo que queremos resolver. Sabemos que v_ = 30.0 m/s, treacción = 0.500 s, y areacción = 0. Consideramos que x0-reacción es cero. Estamos buscando xreacción.

x = 0 + (30.0 m/s)(0.500 s) = 15.0 m.

Esto significa que el automóvil viaja 15.0 m mientras el conductor reacciona, haciendo que los desplazamientos totales en los dos casos de concreto seco y húmedo sean 15.0 m mayores que si reaccionara instantáneamente.

Por último, sumamos el desplazamiento durante el tiempo de reacción al desplazamiento al frenar (figura 3.23),

xfrenado + xreacción = xtotal,

244

Encontrando que (a) es 64.3 m + 15.0 m = 79.3 m cuando está seco y (b) que es 90.0 m + 15.0 m = 105 m cuando está húmedo.

Figura 3.23 La distancia necesaria para detener un automóvil varía mucho, dependiendo de las condiciones de la carretera y el tiempo de reacción del conductor. Aquí se muestran las distancias de frenado para el pavimento seco y húmedo, como se calcula en este ejemplo, para un automóvil que viaja inicialmente a 30.0 m/s. También se muestran las distancias totales recorridas desde el punto en que el conductor ve por primera vez que una luz se vuelve roja, suponiendo un tiempo de reacción de 0,500 s.

Explicación

Los desplazamientos encontrados en este ejemplo parecen razonables para detener un automóvil que se mueve rápidamente. Debería llevar más tiempo detener un automóvil en el pavimento mojado que en el seco. Es interesante que el tiempo de reacción se agrega significativamente a los desplazamientos, pero más importante es el enfoque general para resolver problemas. Identificamos los datos dados y las cantidades que se determinarán, luego buscamos una ecuación apropiada. Si hay más de un dato desconocido, necesitamos tantas ecuaciones independientes como incógnitas para resolver.

245

A menudo hay más de una forma de resolver un problema. Las diversas partes de este ejemplo pueden, de hecho, ser resueltas por otros métodos, pero las soluciones presentadas aquí son las más cortas.

Ejemplo 3.11

Calculando el tiempo

Supongamos que un automóvil se une al tráfico de la autopista en una rampa de 200 m de longitud. Si su velocidad inicial es 10.0 m/s y acelera a 2.00 m/s2, ¿cuánto tiempo le lleva al automóvil recorrer los 200 m por la rampa? (Tal información puede ser útil para un ingeniero de tráfico).

Estrategia

Primero, dibujamos un esquema (figura 3.24). Se nos pide que solucionemos el tiempo t. Como antes, identificamos las cantidades conocidas para elegir una relación física conveniente (es decir, una ecuación con una variable desconocida, t).

Figura 3.24 Esquema de un automóvil acelerando en una rampa de autopista.

246

Solución

De nuevo, identificamos los datos conocidos y lo que queremos resolver. Sabemos que x0 = 0, v0 = 10 m/s, a = 2.00 m/s2 y x = 200 m.

Necesitamos hallar t. La ecuación x = x0 + v0t + 1/2at2 funciona mejor porque el único dato desconocido en la ecuación es la variable t. Desde esta perspectiva, vemos que cuando ingresamos los datos conocidos en la ecuación, terminamos con una ecuación cuadrática. Necesitamos reorganizar la ecuación para hallar t, luego sustituir los datos en la ecuación:

200 m = 0 m + (10.0 m/s)t + 1/2(2.00 m/s2)t2.

Entonces, simplificamos la ecuación. Las unidades de metros se cancelan porque están en cada término. Podemos obtener las unidades de segundos para cancelar tomando t = t s, donde t es la magnitud del tiempo y s es la unidad. Haciendo esto obtenemos

200 = 10t + t2.

Luego usamos la fórmula cuadrática para resolver t,

t2 + 10t -200 = 0

t = −b ± √b2 - 4ac━━━━━/2a

247

que produce dos soluciones: t = 10.0 y t = -20.0. Un valor negativo para el tiempo no es razonable, ya que significaría que el evento sucedió 20 s antes de que comenzara el movimiento. Podemos descartar esa solución. Así,

t = 10.0 s.

Explicación

Siempre que una ecuación contenga una incognita al cuadrado, hay dos soluciones. En algunos problemas, ambas soluciones son significativas; en otros, solo una solución es razonable. La respuesta de 10.0 s parece razonable para una entrada típica en la autopista.

Comprueba tu aprendizaje 3.5

Un cohete tripulado acelera a una velocidad de 20 m/s2 durante el lanzamiento. ¿Cuánto tiempo le lleva al cohete alcanzar una velocidad de 400 m/s?

Comprueba tu aprendizaje 3.12

Aceleración de una nave espacial

Una nave espacial ha abandonado la órbita de la Tierra y está camino hacia la Luna. Se acelera a 20 m/s2 durante 2 min y cubre una distancia de 1000 km. ¿Cuáles son las velocidades inicial y final de la nave espacial?

248

Estrategia

Se nos pide que encontremos las velocidades inicial y final de la nave espacial. Al observar las ecuaciones cinemáticas, vemos que una ecuación no dará la respuesta. Debemos usar una ecuación cinemática para resolver una de las velocidades y sustituirla por otra ecuación cinemática para obtener la segunda velocidad. Por lo tanto, resolvemos dos de las ecuaciones simultáneamente.

Solución

Primero resolvemos v0 usando x = x0 + v0t + 1/2at2

x - x0 = v0t + 1/2at2

1.0x106 m = v0(120.0 s) + 1/2(20.0 m/s2)(120.0 s)2

v0 = 7133.3 m/s

Luego sustituimos v0 en la ecuación v = v0 + at para hallar la velocidad final:

v = v0 + at = 7133.3 m/s + (20.0 m/s2)(120.0 s) = 9533.3 m/s.

249

Explicación

Hay seis variables en desplazamiento, tiempo, velocidad y aceleración que describen el movimiento en una dimensión. Las condiciones iniciales de un problema dado pueden ser muchas combinaciones de estas variables. Debido a esta diversidad, las soluciones pueden no ser fáciles como simples sustituciones en una de las ecuaciones. Este ejemplo ilustra que las soluciones a la cinemática pueden requerir la resolución de dos ecuaciones cinemáticas simultáneas.

Con los fundamentos de la cinemática establecidos, podemos pasar a muchos otros ejemplos y aplicaciones interesantes. En el proceso de desarrollo de la cinemática, también hemos vislumbrado un enfoque general para la resolución de problemas que produce respuestas correctas y puntos de vista sobre las relaciones físicas. El siguiente nivel de complejidad en nuestros problemas cinemáticos involucra el movimiento de dos cuerpos interrelacionados, llamados problemas de persecución o de encuentro de dos cuerpos.

Problemas de persecución de dos cuerpos

Hasta este momento, hemos analizado ejemplos de movimientos que involucran un solo cuerpo. Incluso para el problema con dos autos y las distancias de frenado en carreteras mojadas y secas, dividimos este problema en dos problemas separados para encontrar las respuestas. En un problema de persecución de dos cuerpos, los movimientos de los objetos están acoplados, es decir, el dato desconocido que buscamos depende del movimiento de ambos objetos. Para resolver estos problemas, escribimos las ecuaciones de movimiento para cada objeto y luego los resolvemos simultáneamente para encontrar la variable desconocida. Esto se ilustra en la figura 3.25.

250

Figura 3.25 Un escenario de persecución de dos cuerpos en el que el automóvil 2 tiene una velocidad constante y el automóvil 1 está detrás con una aceleración constante. El automóvil 1 se pone al día con el automóvil 2 más adelante.

El tiempo y la distancia requeridos para que el auto 1 alcance el auto 2 depende de la distancia inicial entre el auto 1 y el auto 2, las velocidades de ambos autos y la aceleración del auto 1. Las ecuaciones cinemáticas que describen el movimiento de ambos autos deben ser resueltas para encontrar estas incógnitas.

Considera el siguiente ejemplo.

Ejemplo 3.13

Un guepardo cazando una gacela

Un guepardo espera escondido detrás de un arbusto. El guepardo ve una gacela corriendo a 10 m/s. En el instante en que la gacela pasa al guepardo, el guepardo acelera desde el reposo a 4 m/s2 para atrapar a la gacela. (a) ¿Cuánto tiempo le toma al guepardo atrapar a la gacela? (b) ¿Cuál es el desplazamiento de la gacela y el guepardo?

251

Estrategia

Usamos el conjunto de ecuaciones de aceleración constante para resolver este problema. Como hay dos objetos en movimiento, tenemos ecuaciones de movimiento separadas que describen cada animal. Pero lo que vincula las ecuaciones es un parámetro común que tiene el mismo valor para cada animal. Si observamos de cerca el problema, está claro que el parámetro común es su posición x en un momento posterior t. Como ambos comienzan en x0 = 0, sus desplazamientos son los mismos en un momento posterior t, cuando el guepardo alcanza a la gacela. Si seleccionamos la ecuación de movimiento que resuelve el desplazamiento de cada animal, podemos establecer las ecuaciones entre sí y hallar el dato desconocido, que es el tiempo.

Solución

a. Ecuación para la gacela: La gacela tiene una velocidad constante, que es su velocidad promedio, ya que no se está acelerando. Por lo tanto, utilizamos la Ecuación 3.10 con x0 = 0:

x = x0 + v_t = v_t

Ecuación para el guepardo: El guepardo está acelerando desde el reposo, por lo que usamos la ecuación 3.13 con x0 = 0 y v0 = 0:

x = x0 + v0t + 1/2at2 = 1/2at2

Ahora tenemos una ecuación de movimiento para cada animal con un parámetro común, que puede eliminarse para encontrar la solución. En este caso, resolvemos para t:

252

x = v_t = 1/2at2

t = 2v_/a

La gacela tiene una velocidad constante de 10 m/s, que es su velocidad promedio. La aceleración del guepardo es de 4 m/s2. Evaluando t, el tiempo para que el guepardo alcance a la gacela, tenemos

t = 2v_/a = 2(10)/4 = 5 s

b. Para obtener el desplazamiento, utilizamos la ecuación de movimiento para el guepardo o la gacela, ya que ambos deberían dar la misma respuesta.

Desplazamiento del guepardo:

x = 1/2at2 = 1/2(4)(5)2 = 50 m.

Desplazamiento de la gacela:

x = v_t = 10(5) = 50 m.

Vemos que ambos desplazamientos son iguales, como se esperaba.

253

Explicación

Es importante analizar el movimiento de cada objeto y usar las ecuaciones cinemáticas apropiadas para describir el movimiento individual. También es importante tener una buena perspectiva visual del problema de encuentro de dos cuerpos para ver el parámetro común que vincula el movimiento de ambos objetos.

Comprueba tu aprendizaje 3.6

Una bicicleta tiene una velocidad constante de 10 m / s. Una persona comienza a descansar y corre para alcanzar la bicicleta en 30 s. ¿Cuál es la aceleración de la persona?

3.6 Caida libre

Una aplicación interesante de las Ecuaciones 3.4 a la 3.14 se llama caída libre, que describe el movimiento de un objeto que cae en un campo gravitatorio, como cerca de la superficie de la Tierra u otros objetos celestes de tamaño planetario. Supongamos que el cuerpo está cayendo en línea recta perpendicular a la superficie, por lo que su movimiento es unidimensional. Por ejemplo, podemos estimar la profundidad de un pozo vertical de la mina arrojando una roca en él y escuchando que la roca toque el fondo. Pero "caer", en el contexto de la caída libre, no implica necesariamente que el cuerpo se mueva de una altura mayor a una altura menor. Si una pelota se lanza hacia arriba, las ecuaciones de caída libre se aplican por igual a su ascenso, así como su descenso.

254

Gravedad

El hecho más notable e inesperado sobre la caída de objetos es que si la resistencia del aire y la fricción son insignificantes, entonces, en un lugar determinado, todos los objetos caen hacia el centro de la Tierra con la misma aceleración constante, independientemente de su masa. Este hecho determinado experimentalmente es inesperado porque estamos tan acostumbrados a los efectos de la resistencia al aire y la fricción que esperamos que los objetos ligeros caigan más lentamente que los pesados. Hasta que Galileo Galilei (1564-1642) demostró lo contrario, la gente creía que un objeto más pesado tiene una mayor aceleración en una caída libre. Ahora sabemos que este no es el caso. En ausencia de resistencia del aire, los objetos pesados llegan al suelo al mismo tiempo que los objetos más ligeros cuando se los deja caer desde la misma altura (Figura 3.26).

Figura 3.26 Un martillo y una pluma caen con la misma aceleración constante si la resistencia del aire es insignificante. Esta es una característica general de la gravedad no exclusiva de la Tierra, como lo demostró el astronauta David R. Scott en 1971 en la Luna, donde la aceleración de la gravedad es de solo 1,67 m/s2 y no hay atmósfera.

255

En el mundo real, la resistencia del aire puede hacer que un objeto más ligero caiga más lento que un objeto más pesado del mismo tamaño. Una pelota de tenis llega al suelo después de una pelota de béisbol que inician su caída al mismo tiempo (Puede ser difícil observar la diferencia si la altura no es grande). La resistencia del aire se opone al movimiento de un objeto a través del aire y la fricción entre objetos, como entre la ropa y una tolva de lavandería o entre una piedra y una piscina.

Para las situaciones ideales de estos primeros capítulos, un objeto que cae sin resistencia o fricción se define como en caída libre. La fuerza de la gravedad hace que los objetos caigan hacia el centro de la Tierra. Por lo tanto, la aceleración de los objetos en caída libre se llama aceleración debido a la gravedad. La aceleración debido a la gravedad es constante, lo que significa que podemos aplicar las ecuaciones cinemáticas a cualquier objeto que caiga donde la resistencia del aire y la fricción sean insignificantes. Esto nos abre una amplia clase de situaciones interesantes.

La aceleración debida a la gravedad es tan importante que a su magnitud se le da su propio símbolo, g. Es constante en cualquier ubicación dada en la Tierra y tiene el valor promedio

g = 9.81 m/s2 (32.2 ft/s2).

Aunque g varía de 9.78 m/s2 a 9.83 m/s2, dependiendo de la latitud, la altitud, las formaciones geológicas subyacentes y la topografía local, utilizaremos un valor promedio de 9.8 m/s2 redondeado a dos cifras significativas en este texto a menos que se especifique lo contrario. Despreciando estos efectos sobre el valor de g como resultado de la posición en la superficie de la Tierra, así como los efectos resultantes de la rotación de la Tierra, tomamos la dirección de la aceleración debido a la gravedad hacia abajo (hacia el centro de la Tierra). De hecho, su dirección define lo que llamamos vertical.

256

Ten en cuenta que si la aceleración a en las ecuaciones cinemáticas tiene el valor +g o -g depende de cómo definamos nuestro sistema de coordenadas. Si definimos la dirección ascendente como positiva, entonces a = -g = -9.8 m/s2, y si definimos la dirección descendente como positiva, entonces a = g = 9.8 m/s2.

Movimiento unidimensional que involucra la gravedad

La mejor manera de ver las características básicas del movimiento que involucra la gravedad es comenzar con las situaciones más simples y luego avanzar hacia las más complejas. Entonces, comenzamos considerando movimientos ascendentes y descendentes sin resistencia ni fricción. Estas suposiciones significan que la velocidad (si hay alguna) es vertical. Si se cae un objeto, sabemos que la velocidad inicial es cero cuando está en caída libre. Cuando el objeto ha dejado contacto con lo que haya sostenido o lo ha arrojado, el objeto está en caída libre. Cuando se arroja el objeto, tiene la misma velocidad inicial en caída libre que antes de su lanzamiento. Cuando el objeto entra en contacto con el suelo o cualquier otro objeto, ya no está en caída libre y su aceleración g ya no es válida. En estas circunstancias, el movimiento es unidimensional y tiene una aceleración constante de magnitud g. Representamos el desplazamiento vertical con el símbolo y.

Supongamos que la aceleración es igual a -g (con la dirección positiva hacia arriba).

v = v0 - gt
y = y0 + v0t − 1/2gt2
v2 = v02 − 2g(y−y0)

(3.15)

(3.16)

(3.17)

257

Estrategia de resolución de problemas: caída libre

  1. Decidir sobre el signo de la aceleración de la gravedad. En las ecuaciones 3.15 a 3.17, la aceleración g es negativa, que dice que la dirección positiva es hacia arriba y la dirección negativa hacia abajo. En algunos problemas, puede ser útil tener la aceleración g como positiva, lo que indica que la dirección positiva es hacia abajo.
  2. Dibuja un boceto del problema. Esto ayuda a visualizar la física involucrada.
  3. Registra los datos conocidos y las incógnitas de la descripción del problema. Esto ayuda a diseñar una estrategia para seleccionar las ecuaciones apropiadas para resolver el problema.
  4. Decide cuál de la ecuaciones 3.15 a 3.17 vas a utilizar para hallar el valor de las incógnitas.

Ejemplo 3.14

Caída libre de una bola

La Figura 3.27 muestra las posiciones de una pelota, a intervalos de 1 s, con una velocidad inicial de 4.9 m/s2 hacia abajo, que se lanza desde la parte superior de un edificio de 98 m de altura. (a) ¿Cuánto tiempo transcurre antes de que la pelota llegue al suelo? (b) ¿Cuál es la velocidad cuando llega al suelo?

Estrategia

Elije el origen en la parte superior del edificio con la dirección positiva hacia arriba y la dirección negativa hacia abajo. Para encontrar el tiempo cuando la posición es -98 m, usamos la Ecuación 3.16, con y0 = 0, v0 = -4.9 m/s, y g = 9.8 m/s2.

258

Figura 3.27 Las posiciones y velocidades a intervalos de 1 s de una pelota lanzada hacia abajo desde un edificio alto a 4.9 m/s.

Solución

a. Sustituye los valores dados en la ecuación:

y = y0 + v0t − 1/2gt2
-98.0 m = 0 - (4.9 m/2)t − 1/2(9.8 m/s2)t2

Simplificando

t2 + t - 20 = 0.

259

Esta es una ecuación cuadrática con raíces t = -5.0 s y t = 4.0s. La raíz positiva es la que nos interesa, ya que el tiempo t = 0 es el momento en que se lanza la pelota en la parte superior del edificio (El tiempo t = -5.0 s representa el hecho de que una pelota lanzada hacia arriba desde el suelo habría estado en el aire durante 5.0 s cuando pasó por la parte superior del edificio moviéndose hacia abajo a 4.9 m/s).

b. Usando la Ecuación 3.15, tenemos

v = v0 - gt = -4.9 m/s - (9.8 m/s2)(4.0 s) = - 44.1 m/s.

Explicación

Para situaciones en las que se obtienen dos raíces a partir de una ecuación cuadrática en la variable tiempo, debemos observar el significado físico de ambas raíces para determinar cuál es la correcta. Como t = 0 corresponde al momento en que se liberó la pelota, la raíz negativa correspondería a un tiempo anterior a la liberación de la pelota, lo cual no es físicamente significativo. Cuando la pelota golpea el suelo, su velocidad no es inmediatamente cero, pero tan pronto como la pelota interactúa con el suelo, su aceleración no es g y acelera con un valor diferente en un corto tiempo a velocidad cero. Este problema muestra cuán importante es establecer el sistema de coordenadas correcto y mantener constantes los signos de g en las ecuaciones cinemáticas.

260

Ejemplo 3.15

Movimiento vertical de una pelota de béisbol

Un bateador golpea una pelota de béisbol directamente hacia arriba en el plato de home y la pelota es atrapada 5.0 s después de ser golpeada (Figura 3.28). (a) ¿Cuál es la velocidad inicial de la pelota? (b) ¿Cuál es la altura máxima que alcanza la pelota? (c) ¿Cuánto tiempo lleva alcanzar la altura máxima? (d) ¿Cuál es la aceleración en la parte superior de su camino? (e) ¿Cuál es la velocidad de la pelota cuando está atrapada? Supón que la pelota es golpeada y atrapada en el mismo lugar.

Figura 3.28 Un golpe de béisbol hacia arriba es atrapado por el receptor 5.0 s después.

Estrategia

Elije un sistema de coordenadas con un eje y positivo hacia arriba y con un origen que esté en el lugar donde se golpea y atrapa la pelota.

261

Solución

a. Con la ecuación 3.16 obtenemos

y = y0 + v0t − 1/2gt2
0 = 0 - v0(5.0 s) − 1/2(9.8 m/s2)(5.0 s)2

que nos da v0 = 24.5 m/s.

b. En la altura máxima, v = 0. Con v0 = 24.5 m/s, la ecuación 3.17 da

v2 = v02 − 2g(y − y0)
0 = (24.5m/s)2 − 2(9.8 m/s2)(y − 0)

y = 30.6m.

c. Para encontrar el tiempo cuando v = 0, usamos la Ecuación 3.15:

v = v0 - gt
0 = 24.5 m/s - (9.8 m/s2)t.

El resultado es t = 2.5 s. Como la pelota se eleva durante 2.5 s, el tiempo de caída es de 2.5 s.

262

d. La aceleración es de 9.8 m/s2 en todas partes, incluso cuando la velocidad es cero en la parte superior de la ruta. Aunque la velocidad es cero en la parte superior, está cambiando a una rata de 9.8 m/s2 hacia abajo.

e. La velocidad en t = 5.0 s se puede determinar con la Ecuación 3.15:

v = v0 − gt
= 24.5 m/s − 9.8 m/s2(5.0 s)
= −24.5 m/s.

Explicación

La pelota vuelve con la velocidad que tenía cuando salió. Esta es una propiedad general de caída libre para cualquier velocidad inicial. Usamos una ecuación única para pasar de lanzar a atrapar, y no tuvimos que dividir el movimiento en dos segmentos, hacia arriba y hacia abajo. Estamos acostumbrados a pensar que el efecto de la gravedad es crear una caída libre hacia la Tierra. Es importante entender, como se ilustra en este ejemplo, que los objetos que se mueven hacia arriba desde la Tierra también se encuentran en un estado de caída libre.

Comprueba tu aprendizaje 3.7

Un trozo de hielo se desprende de un glaciar y cae 30.0 m antes de que golpee el agua. Suponiendo que caiga libremente (no hay resistencia del aire), ¿cuánto tiempo lleva golpear el agua? ¿Qué cantidad aumenta más rápido, la velocidad del trozo de hielo o su distancia recorrida?

263

Ejemplo 3.16

Cohete Booster

Un pequeño cohete con un amplificador (booster) se dispara y se dirige directamente hacia arriba. Cuando se encuentra a una altura de 5.0 km y una velocidad de 200.0 m/s, libera su amplificador. (a) ¿Cuál es la altura máxima que alcanza el amplificador? (b) ¿Cuál es la velocidad del amplificador a una altura de 6.0 km? Desprecia la resistencia del aire.

Estrategia

Necesitamos seleccionar el sistema de coordenadas para la aceleración de la gravedad, que tomamos como negativo hacia abajo. Se nos da la velocidad inicial del amplificador y su altura. Consideramos el punto de liberación como el origen. Sabemos que la velocidad es cero en la posición máxima dentro del intervalo de aceleración; por lo tanto, la velocidad del amplificador es cero en su altura máxima, por lo que podemos utilizar esta información también. A partir de estas observaciones, utilizamos la ecuación 3.17, que nos da la altura máxima del amplificador. También usamos la Ecuación 3.17 para dar la velocidad a 6.0 km. La velocidad inicial del amplificador es de 200.0 m/s.


Figura 3.29 Un cohete lanza su amplificador a una altura y velocidad determinadas. ¿Qué tan alto y qué tan rápido va el amplificador?

264

Solución

a. De la ecuación 3.17, v2 = v02 - 2g(y - y0). Con v = 0 y y0 = 0, podemos resolver para y:

y = (2 × 102 m/s)2/-2g = v02/-2(9.8 m/s2) = 2040.8m.

Esta solución proporciona la altura máxima del amplificador en nuestro sistema de coordenadas, que tiene su origen en el punto de liberación, por lo que la altura máxima del amplificador es de aproximadamente 7,0 km.

b. Una altitud de 6.0 km corresponde a y = 1.0 × 103 m en el sistema de coordenadas que estamos usando. Las otras condiciones iniciales son y0 = 0, y v0 = 200.0 m/s.

Tenemos, de la Ecuación 3.17,

v2 = (200.0 m/s)2 - 2(9.8 m/s2)(1.0 × 103 m) ⇒ v = ± 142.8 m/s.

Explicación

Tenemos una solución positiva y negativa en (b). Dado que nuestro sistema de coordenadas tiene la dirección positiva hacia arriba, los +142.8 m/s corresponden a una velocidad positiva hacia arriba a 6000 m durante el tramo ascendente de la trayectoria del amplificador. El valor v = -142.8 m/s corresponde a la velocidad a 6000 m en la pata descendente.

265

Este ejemplo también es importante porque a un objeto se le da una velocidad inicial en el origen de nuestro sistema de coordenadas, pero el origen está a una altitud sobre la superficie de la Tierra, que debe tenerse en cuenta al formular la solución.

Para terminar este apartado, observa el siguiente vídeo, sobre la gravedad, de la agencia espacial europea.



Ampliar

266

3.7 Encontrando la velocidad y el desplazamiento a partir de la aceleración

Esta sección asume que tienes suficientes antecedentes en cálculo para estar familiarizado con la integración. En velocidad y aceleración promedio e instantánea, presentamos las funciones cinemáticas usando la derivada. Tomando la derivada de la función de posición encontramos la función de velocidad, y del mismo modo tomando la derivada de la función de velocidad encontramos la función de aceleración. Usando el cálculo integral, podemos trabajar hacia atrás y calcular la función de velocidad desde la función de aceleración, y la función de posición desde la función de velocidad.

Ecuaciones cinemáticas del cálculo integral

Comencemos con una partícula con aceleración a(t), la cual es una función conocida. Como la derivada con respecto al tiempo de la función de velocidad es la aceleración,

d/dtv(t) = a(t),

podemos tomar la integral indefinida de ambos lados, encontrando

d/dtv(t)dt = a(t)dt + C1

donde C1 es una constante de integración. Como d/v(t)dt = v(t), la velocidad viene dada por la siguiente expresión:

267

v(t) = a(t)dt + C1

(3.18)

Del mismo modo, la derivada de la función de posición con respecto al tiempo es la función de velocidad,

d/dtx(t) = v(t)

Por lo tanto, podemos usar las mismas manipulaciones matemáticas que acabamos de usar y encontrar

x(t) = v(t)dt + C2

(3.19)

donde C2 es una segunda constante de integración.

Podemos derivar las ecuaciones cinemáticas para una aceleración constante usando estas integrales. Con a(t) = a constante, y haciendo la integración en la Ecuación 3.18, encontramos

v(t) = adt + C1 = at + C1

Si la velocidad inicial es v(0) = v0, entonces

v0 = 0 + C1.

268

Entonces, C1 = v0 y

v(t) = v0 + at,

que es la Ecuación 3.12. al sustituir esta expresión en la Ecuación 3.19 obtenemos

x(t) = (v0 + at)dt + C2

Al hacer la integración, encontramos

x(t) = v0t + 1/2at2 + C2.

Si x(0) = x0, tenemos

x0 = 0 + 0 + C2;

Entonces, C2 = x0. Sustituyendo de nuevo en la ecuación por x(t), finalmente tenemos

x(t) = x0 + v0t + 1/2at2,

que es la Ecuación 3.13.

269

Ejemplo 3.17

Movimiento de una lancha

Una lancha a motor viaja a una velocidad constante de 5.0 m/s cuando comienza a desacelerarse para llegar al muelle. Su aceleración es a(t) = -(1/4)t m/s2. (a) ¿Cuál es la función de velocidad de la lancha a motor? (b) ¿A qué hora la velocidad llega a cero? (c) ¿Cuál es la función de posición de la lancha a motor? (d) ¿Cuál es el desplazamiento de la lancha a motor desde el momento en que comienza a desacelerar hasta cuando la velocidad es cero? (e) Grafica las funciones de velocidad y posición.

Estrategia

(a) Para obtener la función de velocidad, debemos integrar y utilizar las condiciones iniciales para encontrar la constante de integración. (b) Establecemos la función de velocidad igual a cero y resolvemos para t. (c) De manera similar, debemos integrar para encontrar la función de posición y usar las condiciones iniciales para encontrar la constante de integración. (d) Dado que la posición inicial se toma como cero, solo tenemos que evaluar la función de posición en t = 0

Solución

Consideramos que t = 0 es el momento en que el barco comienza a desacelerar.

a. De la función de aceleración podemos resolver la Ecuación 3.18 obteniendo v(t):

v(t) = a(t)dt + C1 = -1/4tdt + C1 = -1/8t2 + C1

270

En t = 0 tenemos v(0) = 5.0 m/s = 0 + C1, por lo que C1 = 5.0 m/s y v(t) = 5.0 m/s - 18t2.

b. v(t) = 0 = 5.0 m/s - 18t2 ⇒ t = 6.3 s

c. Resuelviendo la ecuación 3.19:

x(t) = v(t)dt + C2 = (5.0 - 1/8t2)dt + C2 = 5.0t - 1/24t3 + C2

En t = 0, establecemos x(0) = 0 = x0, ya que solo estamos interesados en el desplazamiento desde cuando el barco comienza a desacelerar. Tenemos

x(0) = 0 = C2.

Por lo tanto, la ecuación para la posición es

x(t) = 5.0t - 1/24t3.

d. Como la posición inicial se toma como cero, solo tenemos que evaluar x(t) cuando la velocidad es cero. Esto ocurre en t = 6.3 s. Por lo tanto, el desplazamiento es

x(6.3) = 5.0(6.3) − 1/24(6.3)3 = 21.1 m

271

Figura 3.30 a) Velocidad del bote a motor en función del tiempo. La lancha a motor disminuye su velocidad a cero en 6.3 s. En momentos más grandes que esto, la velocidad se vuelve negativa, es decir, el barco está invirtiendo la dirección. (b) Posición de la lancha motora en función del tiempo. En t = 6.3 s, la velocidad es cero y el barco se ha detenido. En momentos mayores que esto, la velocidad se vuelve negativa, es decir, si la embarcación continúa moviéndose con la misma aceleración, invierte la dirección y se dirige hacia donde se originó.

Explicación

a) La velocidad del bote a motor en función del tiempo. La lancha a motor disminuye su velocidad a cero en 6.3 s. En momentos más grandes que esto, la velocidad se vuelve negativa, es decir, el barco está invirtiendo la dirección. (b) Posición de la lancha motora en función del tiempo. En t = 6.3 s, la velocidad es cero y el barco se ha detenido.

272

En momentos mayores que esto, la velocidad se vuelve negativa, es decir, si la embarcación continúa moviéndose con la misma aceleración, invierte la dirección y se dirige hacia donde se originó.

La función de aceleración es lineal en el tiempo, por lo que la integración implica polinomios simples. En la figura 3.30, vemos que si extendemos la solución más allá del punto en que la velocidad es cero, la velocidad se vuelve negativa y el barco invierte la dirección. Esto nos dice que las soluciones pueden brindarnos información fuera de nuestro interés inmediato y debemos tener cuidado al interpretarlas.

Comprueba tu aprendizaje 3.8

Una partícula comienza desde el reposo y tiene una función de aceleración de 5 - 10t m/s2. (a) ¿Cuál es la función de velocidad? (b) ¿Cuál es la función de posición? (c) ¿Cuándo se da la velocidad cero?

273

3.8 Preguntas y respuestas - Capítulo III

Respuestas



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274

El siguiente objeto interactivo, diseñado por Juan Guillermo Rivera Berrío, es un puzle giratorio, haz clic sobre las piezas para rotarlas, hasta armar la imagen. Son cuatro imágenes relacionadas con el tema de caida libre.



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275

Capítulo iv

Cinemática: Movimiento en dos y tres dimensiones

4. Cinemática - Movimiento en dos y tres dimensiones

3.1 Introducción

Figura 4.1 Las Flechas Rojas son el equipo de exhibición de acrobacias aéreas de la Royal Air Force británica. Con sede en Lincolnshire, Inglaterra, realizan espectáculos aéreos de precisión a altas velocidades, lo que requiere una medición precisa de la posición, la velocidad y la aceleración en tres dimensiones. (crédito: modificación del trabajo por Phil Long)

Para dar una descripción completa de la cinemática, debemos explorar el movimiento en dos y tres dimensiones. Después de todo, la mayoría de los objetos en nuestro universo no se mueven en línea recta; más bien, siguen caminos curvos. Desde los balones de fútbol pateados hasta las trayectorias de vuelo de los pájaros hasta los movimientos orbitales de los cuerpos celestes y hasta el flujo de plasma sanguíneo en tus venas, la mayoría del movimiento sigue trayectorias curvas.

279

Afortunadamente, el tratamiento del movimiento en una dimensión en el capítulo anterior nos ha dado una base sobre la cual construir, ya que los conceptos de posición, desplazamiento, velocidad y aceleración definidos en una dimensión se pueden expandir a dos y tres dimensiones. Considera las Flechas Rojas, también conocidos como el equipo de aeroacrobacia de la Royal Air Force del Reino Unido. Cada jet sigue una trayectoria curva única en el espacio aéreo tridimensional, además de tener una velocidad y aceleración únicas. Por lo tanto, para describir el movimiento de cualquiera de las aeronaves con precisión, debemos asignar a cada jet un vector de posición único en tres dimensiones, así como un vector único de velocidad y aceleración. Podemos aplicar las mismas ecuaciones básicas para el desplazamiento, la velocidad y la aceleración que obtuvimos en el capítulo anterior para describir el movimiento de las aeronaves en dos y tres dimensiones, pero con algunas modificaciones, en particular, la inclusión de vectores.

En este capítulo también exploraremos dos tipos especiales de movimiento en dos dimensiones: movimiento parabólico y movimiento circular. Por último, concluimos con una discusión sobre el movimiento relativo. En la imagen de apertura del capítulo, cada jet tiene un movimiento relativo con respecto a cualquier otro jet en el grupo o a las personas que observan el espectáculo aéreo en el suelo.

4.2 Vectores de desplazamiento y velocidad

El desplazamiento y la velocidad en dos o tres dimensiones son extensiones directas de las definiciones unidimensionales. Sin embargo, ahora son cantidades vectoriales, por lo que los cálculos deben seguir las reglas del álgebra vectorial, no del escalar.

Vector de desplazamiento

Para describir el movimiento en dos y tres dimensiones, primero debemos establecer un sistema de coordenadas y una convención para los ejes.

280

Generalmente usamos las coordenadas x, y, y z para ubicar una partícula en el punto P(x, y, z) en tres dimensiones. Si la partícula se está moviendo, las variables x, y, y z son funciones del tiempo (t):

x = x(t) y = y(t) z = z(t).

El vector de posición desde el origen del sistema de coordenadas hasta el punto P es r(t). En la notación vectorial unitaria, introducida en los Sistemas de coordenadas y componentes de un vector, r(t) es

r(t) = x(t)i^ + y(t)j^ + z(t)k^

(4.1)

(4.2)

La figura 4.2 muestra el sistema de coordenadas y el vector en el punto P, donde una partícula podría estar ubicada en un momento particular t. Ten en cuenta la orientación de los ejes x, y y z. Esta orientación se denomina sistema de coordenadas de la mano derecha (sistemas de coordenadas y componentes de un vector) y se utilizará a lo largo del capítulo.

Figura 4.2 Un sistema de coordenadas tridimensional con una partícula en la posición P (x (t), y (t), z (t)).

281

Con nuestra definición de la posición de una partícula en el espacio tridimensional, podemos formular el desplazamiento tridimensional. La figura 4.3 muestra una partícula en el momento t1 ubicado en P1 con el vector de posición r(t1). En un momento posterior t2, la partícula se localiza en P2 con el vector de posición r(t2). El vector de desplazamiento Δr se encuentra restando r(t1) de r(t2):

Δr = r(t2) − r(t1).

(4.3)

La suma de vectores se discutió en el capítulo II. Ten en cuenta que esta es la misma operación que hicimos en una dimensión, pero ahora los vectores están en espacio tridimensional.

Figura 4.3 El desplazamiento Δr = r(t2) - r(t1) es el vector de P1 a P2.

282

Los siguientes ejemplos ilustran el concepto de desplazamiento en múltiples dimensiones.

Ejemplo 4.1

Satélite en órbita polar

Un satélite se encuentra en una órbita polar circular alrededor de la Tierra a una altitud de 400 km, lo que significa que pasa directamente por encima de los polos norte y sur. ¿Cuál es la magnitud y dirección del vector de desplazamiento desde cuando está directamente sobre el Polo Norte hasta cuando está a -45° de latitud?

Estrategia

Hacemos una foto del problema para visualizar la solución gráficamente. Esto ayudará en nuestra comprensión del desplazamiento. Luego usamos vectores unitarios para hallar el desplazamiento.

Solución

La figura 4.4 muestra la superficie de la Tierra y un círculo que representa la órbita del satélite. Aunque los satélites se mueven en un espacio tridimensional, siguen trayectorias de elipses, que se pueden graficar en dos dimensiones. Los vectores de posición se extraen del centro de la Tierra, que tomamos como el origen del sistema de coordenadas, con el eje y como el norte y el eje x como el este. El vector entre ellos es el desplazamiento del satélite. Tomamos el radio de la Tierra como 6370 km, por lo que la longitud de cada vector de posición es 6770 km.

283

Figura 4.3 Se dibujan dos vectores de posición desde el centro de la Tierra, que es el origen del sistema de coordenadas, con el eje y al norte y el eje x al este. El vector entre ellos es el desplazamiento del satélite.

En la notación vectorial unitaria, los vectores de posición son

r(t1) = 6770kmjˆ
r(t2) = 6770.km(cos45°)iˆ + 6770.km(sin(−45°))jˆ.

284

Evaluando el seno y el coseno, tenemos

r(t1) = 6770j^
r(t2) = 4787i^ + 4787j^.

Ahora, podemos encontrar Δr, el desplazamiento del satélite:

Δr = r(t2) - r(t1) = 4787i^ −11,557j^.

La magnitud del desplazamiento es |Δr| = √(4787)2 + (−11,557)2 / = 12,509 km. El ángulo que hace el desplazamiento con el eje x es θ = tan-1(−11,557/4787) = - 67.5°.

Explicación

Trazar el desplazamiento proporciona información y significado a la solución de vector unitario del problema. Al trazar el desplazamiento, necesitamos incluir sus componentes, así como su magnitud y el ángulo que forma con un eje elegido, en este caso, el eje x (Figura 4.5).

Ten en cuenta que el satélite tomó un camino curvo a lo largo de su órbita circular para llegar desde su posición inicial a su posición final en este ejemplo. También podría haber recorrido 4787 km al este, luego 11,557 km al sur para llegar al mismo lugar. Ambas rutas son más largas que la longitud del vector de desplazamiento. De hecho, el vector de desplazamiento proporciona la ruta más corta entre dos puntos en una, dos o tres dimensiones.

285

Muchas aplicaciones en física pueden tener una serie de desplazamientos, como se discutió en el capítulo anterior. El desplazamiento total es la suma de los desplazamientos individuales, solo que esta vez, debemos tener cuidado, porque estamos agregando vectores. Ilustramos este concepto con un ejemplo de movimiento browniano.

Figura 4.5 Vector de desplazamiento con componentes, ángulo y magnitud.

Ejemplo 4.2

Movimiento browniano

El movimiento browniano es un movimiento aleatorio caótico de partículas suspendidas en un fluido, como resultado de colisiones con las moléculas del fluido. Este movimiento es tridimensional.

286

Los desplazamientos en orden numérico de una partícula sometida a movimiento Browniano podrían verse como los mostrados en la figura 4.6, en micrómetros:

      Δr1 = 2.0i^ + j^ + 3.0k^
      Δr2 = -i^ + 3.0k^
      Δr3 = -3.0i^ + j^ + 2.0k^

¿Cuál es el desplazamiento total de la partícula desde el origen?

Figura 4.6 Trayectoria de una partícula sometida a desplazamientos aleatorios de movimiento browniano. El desplazamiento total se muestra en rojo.

Solución

Escribimos la sumatoria de los desplazamientos y, luego, sumamos sus componentes rectangulares:

287

ΔrTotal = Δri = Δr1 + Δr2 + Δr3 + Δr4

        = (2.0 − 1.0 + 4.0 − 3.0)i^ + (1.0 + 0 − 2.0 + 1.0)j^ + (3.0 + 3.0 + 1.0 + 2.0)k^

        = 2.0ii^ + 0j^ + 9.0k^μm.

Para completar la solución, expresamos el desplazamiento con su magnitud y dirección,

rTotal| = √2.02 + 02 + 9.02/ = 9.2 μm, θ = tan−1(9/2) = 77°,

con respecto al eje x en el plano xz.

Explicación

De la figura podemos ver que la magnitud del desplazamiento total es menor que la suma de las magnitudes de los desplazamientos individuales.


Esta es una simulación del movimiento browniano de 5 partículas (amarillas) que colisionan con un gran conjunto de 800 partículas. Las partículas amarillas dejan 5 rastros azules de movimiento aleatorio y uno de ellos tiene un vector de velocidad rojo (crédito: wikipedia)

288

Vector de velocidad

En el capítulo anterior encontramos la velocidad instantánea calculando la derivada de la función de posición con respecto al tiempo. Podemos hacer la misma operación en dos y tres dimensiones, pero usamos vectores. El vector de velocidad instantánea es ahora

v(t) = limΔt→0r(t+Δt) − r(t)/Δt = dr/dt

(4.4)

Veamos la orientación relativa del vector de posición y el vector de velocidad gráficamente. En la figura 4.7 mostramos los vectores r(t) y r(t + Δt), que dan la posición de una partícula moviéndose a lo largo de un camino representado por la línea gris. Como Δt tiende a cero, el vector de velocidad, dado por la ecuación 4.4, se vuelve tangente al camino de la partícula en el tiempo t.

Figura 4.7 Una partícula se mueve a lo largo de un camino dado por la línea gris. En el límite cuando Δt se acerca a cero, el vector de velocidad se vuelve tangente al camino de la partícula.

289

La ecuación 4.4 también se puede escribir en términos de los componentes rectangulares de v(t). Ya que

r(t) = x(t)i^ + y(t)j^ + z(t)k^

podemos escribir

v(t) = vx(t)i^ + vy(t)j^ + vz(t)k^

(4.5)

donde

vx(t) = dx(t)/dt, vy(t) = dy(t)/dt, vz(t) = dz(t)/dt

(4.6)

Si solo la velocidad promedio es preocupante, tenemos el vector equivalente a la velocidad promedio unidimensional para dos y tres dimensiones:

vprom = r(t2) - r(t1)/t2 - t1

(4.7)

290

Ejemplo 4.3

Calculando el vector velocidad

La función de posición de una partícula es r(t) = 2.0t2i^ + (2.0 + 3.0t)j^ + 5.0tk^ m. (a) ¿Cuál es la rapidez y la velocidad instantánea en t = 2.0 s? (b) ¿Cuál es la velocidad promedio entre 1.0 sy 3.0 s?

Solución

Usando la Ecuación 4.5 y la Ecuación 4.6, y tomando la derivada de la función de posición con respecto al tiempo, encontramos

(a) v(t) = dr(t)/dt = 4.0ti^ + 3.0j^ + 5.0k^ m/s

v(2.0s) = 8.0i^ + 3.0j^ + 5.0k^ m/s

Rapidez |v(2.0s)| = √82 + 32 + 52/ = 9.9 m/s

(b) de la ecuación 4.7

vprom = r(t2) - r(t1)/t2 - t1 = r(3.0 s) - r(1.0 s)/3.0 s - 1.0 s = (18i^ + 11j^ + 15k^)m - (2i^ + 5j^ + 5k^)m/2.0 s

           = 8.0i^ + 3.0j^ + 5.0k^ m/s

291

Explicación

Vemos que la velocidad promedio es la misma que la velocidad instantánea en t = 2.0 s, como resultado de que la función de velocidad es lineal. Este no es el caso en general. De hecho, la mayoría de las veces, las velocidades instantáneas y promedio no son las mismas.

Comprueba tu aprendizaje 4.1

La función de posición de una partícula es r(t) = 3.0t3i^ + 4.0j^. (a) ¿Cuál es la velocidad instantánea en t = 3 s? (b) ¿La velocidad promedio entre 2 s y 4 s es igual a la velocidad instantánea en t = 3 s?

La independencia de los movimientos perpendiculares

Cuando miramos las ecuaciones tridimensionales para la posición y la velocidad escritas en notación vectorial unitaria, Ecuación 4.2 y Ecuación 4.5, vemos que los componentes de estas ecuaciones son funciones de tiempo separadas y únicas que no dependen una de la otra. El movimiento a lo largo de la dirección x no tiene parte de su movimiento a lo largo de las direcciones y y z, y de manera similar para los otros dos ejes de coordenadas. Por lo tanto, el movimiento de un objeto en dos o tres dimensiones se puede dividir en movimientos separados e independientes a lo largo de los ejes perpendiculares del sistema de coordenadas en el que tiene lugar el movimiento.

Para ilustrar este concepto con respecto al desplazamiento, considere una mujer caminando desde el punto A al punto B en una ciudad con bloques cuadrados.

292

La mujer que toma el camino de A a B puede caminar hacia el este por tantas cuadras y luego hacia el norte (dos direcciones perpendiculares) por otro grupo de bloques hasta que llegue a B. Lo único que camina hacia el este es afectado solo por su movimiento hacia el este. De manera similar, cuán lejos camina hacia el norte solo se ve afectada por su movimiento hacia el norte.

En la descripción cinemática del movimiento, podemos tratar los componentes de movimiento horizontal y vertical por separado. En muchos casos, el movimiento en la dirección horizontal no afecta el movimiento en la dirección vertical, y viceversa.

Un ejemplo que ilustra la independencia de los movimientos verticales y horizontales está dado por dos pelotas de béisbol. Una pelota de béisbol se cae del soporte. En el mismo instante, otra se lanza horizontalmente desde la misma altura y sigue una trayectoria curva. Un estroboscopio captura las posiciones de las bolas a intervalos de tiempo fijos a medida que caen (Figura 4.8).

Es notable que por cada destello del estroboscopio, las posiciones verticales de las dos bolas son las mismas. Esta similitud implica que el movimiento vertical es independiente de si la bola se mueve horizontalmente. (Suponiendo que no hay resistencia del aire, el movimiento vertical de un objeto que cae está influenciado solo por la gravedad, no por fuerzas horizontales.) El examen cuidadoso de la pelota lanzada horizontalmente muestra que viaja la misma distancia horizontal entre los flashes. Esto se debe a que no hay fuerzas adicionales en la bola en la dirección horizontal después de que se lanza. Este resultado significa que la velocidad horizontal es constante y no se ve afectada por el movimiento vertical ni por la gravedad (que es vertical). Ten en cuenta que este caso es cierto solo para condiciones ideales. En el mundo real, la resistencia del aire afecta la velocidad de las bolas en ambas direcciones.

293

La trayectoria curva bidimensional de la bola lanzada horizontalmente se compone de dos movimientos unidimensionales independientes (horizontal y vertical). La clave para analizar dicho movimiento, llamado movimiento de proyectil, es resolverlo en movimientos a lo largo de direcciones perpendiculares. La resolución del movimiento bidimensional en componentes perpendiculares es posible porque los componentes son independientes.

Figura 4.8 Un diagrama de los movimientos de dos bolas idénticas: una cae del reposo y la otra tiene una velocidad horizontal inicial. Cada posición posterior es un intervalo de tiempo igual. Las flechas representan las velocidades horizontal y vertical en cada posición. La bola de la derecha tiene una velocidad horizontal inicial, mientras que la bola de la izquierda no tiene velocidad horizontal. A pesar de la diferencia en las velocidades horizontales, las velocidades y posiciones verticales son idénticas para ambas bolas, lo que muestra que los movimientos verticales y horizontales son independientes.

294

4.3 Vector de aceleración

Aceleración instantánea

Además de obtener los vectores de desplazamiento y velocidad de un objeto en movimiento, a menudo queremos conocer su vector de aceleración en cualquier punto a lo largo de su trayectoria. Este vector de aceleración es la aceleración instantánea y se puede obtener de la derivada con respecto al tiempo de la función de velocidad, como hemos visto en un capítulo anterior. La única diferencia en dos o tres dimensiones es que estas son ahora cantidades de vectores. Tomando la derivada con respecto al tiempo de v(t), encontramos

a(t) = limΔt→0v(t+Δt) − v(t)/Δt = dv/dt

(4.8)

En términos de sus componentes rectangulares

a(t) = dvx(t)/dti^ + dvy(t)/dtj^ + dvz(t)/dtk^

(4.9)

Además, dado que la velocidad es la derivada de la función de posición, podemos escribir la aceleración en términos de la segunda derivada de la función de posición:

a(t) = d2x(t)/dt2i^ + d2y(t)/dt2j^ + d2z(t)/dt2k^

(4.10)

295

Ejemplo 4.5

Encontrando la aceleración de partículas

Una partícula tiene una función de posición r(t) = (10t - t2)i^ + 5tj^ + 5tk^ m. (a) ¿Cuál es la velocidad? (b) ¿Cuál es la aceleración? (c) Describa el movimiento desde t = 0 s.

Estrategia

Podemos obtener una idea del problema mirando la función de posición. Es lineal en y y z, por lo que sabemos que la aceleración en estas direcciones es cero cuando tomamos la segunda derivada. Además, ten en cuenta que la posición en la dirección x es cero para t = 0 s y t = 10 s.

Solución

(a) Tomando la derivada con respecto al tiempo de la función de posición, encontramos

v(t) = (10 − 2t)i^ + 5j^ + 5k^ m/s.

La función de velocidad es lineal en el tiempo en la dirección x y es constante en las direcciones y y z.

(b) Tomando la derivada de la función de velocidad, encontramos

a(t) = −2i^ m/s2.

El vector de aceleración es una constante en la dirección x negativa.

296

(c) La trayectoria de la partícula se puede ver en la Figura 4.9. Miremos primero las direcciones y y z. La posición de la partícula aumenta constantemente como una función del tiempo con una velocidad constante en estas direcciones. En la dirección x, sin embargo, la partícula sigue un camino en x positiva hasta t = 5 s, cuando invierte la dirección. Lo sabemos al observar la función de velocidad, que se vuelve cero en este momento y negativa a partir de ese momento. También sabemos esto porque la aceleración es negativa y constante, lo que significa que la partícula está desacelerando o acelerando en la dirección negativa. La posición de la partícula alcanza los 25 m, donde luego invierte la dirección y comienza a acelerar en la dirección x negativa. La posición llega a cero en t = 10 s.

Figura 4.9 La partícula comienza en el punto (x, y, z) = (0, 0, 0) con el vector de posición r = 0. Se muestra la proyección de la trayectoria en el plano xy. Los valores de y y z aumentan linealmente en función del tiempo, mientras que x tiene un punto de inflexión en t = 5 s y 25 m, cuando invierte la dirección. En este punto, el componente x de la velocidad se vuelve negativo. En t = 10 s, la partícula vuelve a 0 m en la dirección x.

297

Explicación

Graficando la trayectoria de la partícula, podemos entender mejor su movimiento, dado por los resultados numéricos de las ecuaciones cinemáticas.

Comprueba tu aprendizaje 4.2

Supongamos que la función de aceleración tiene la forma a(t) = ai^ + bj^ + ck^ m/s2, donde a, b, y c son constantes. ¿Qué se puede decir sobre la forma funcional de la función de velocidad?

Aceleración constante

El movimiento multidimensional con aceleración constante se puede tratar de la misma manera que se mostró en el capítulo anterior para el movimiento unidimensional. Anteriormente mostramos que el movimiento tridimensional es equivalente a tres movimientos unidimensionales, cada uno a lo largo de un eje perpendicular a los demás. Para desarrollar las ecuaciones relevantes en cada dirección, consideremos el problema bidimensional de una partícula que se mueve en el plano xy con aceleración constante, ignorando el componente z por el momento. El vector de aceleración es

a = a0xi^ + a0yj^

Cada componente del movimiento tiene un conjunto separado de ecuaciones similar a las ecuaciones 3.10 a 3.14 del capítulo anterior sobre el movimiento unidimensional. Mostramos solo las ecuaciones de posición y velocidad en las direcciones x e y. Un conjunto similar de ecuaciones cinemáticas podría escribirse para el movimiento en la dirección z:

298

x(t) = x0 + (vx)promt

vx(t) = v0x + axt

x(t) = x0 + v0xt + 1/2axt2

vx2 = v0x2 + 2ax(x - x0)

y(t) = y0 + (vy)promt

vy(t) = v0y + ayt

y(t) = y0 + v0yt + 1/2ayt2

vy2 = v0y2 + 2ay(y - y0)

(4.11)

(4.12)

(4.13)

(4.14)

(4.15)

(4.16)

(4.17)

(4.18)

Aquí el subíndice 0 denota la posición o velocidad inicial. La ecuación 4.11 a la ecuación 4.18 puede sustituirse en la ecuación 4.2 y la ecuación 4.5 sin el componente z para obtener el vector de posición y el vector de velocidad en función del tiempo en dos dimensiones:

r(t) = x(t)i^ + y(t)j^    y    v(t) = vx(t)i^ + vy(t)j^

El siguiente ejemplo ilustra un uso práctico de las ecuaciones cinemáticas en dos dimensiones.

299

Ejemplo 4.6

Un esquiador

La Figura 4.10 muestra un esquiador que se mueve con una aceleración de 2.1 m/s2 en una pendiente de 15° en t = 0. Con el origen del sistema de coordenadas en la parte delantera de la cabaña, su posición inicial y velocidad son

r(0) = (75.0i^ - 50.0j^) m

y

v(0) = (4.1i^ - 1.1j^) m/s

(a) ¿Cuáles son los componentes x e y de la posición y la velocidad del esquiador como funciones del tiempo? (b) ¿Cuál es su posición y velocidad en t = 10.0 s?

Estrategia

Dado que estamos evaluando los componentes de las ecuaciones de movimiento en las direcciones x e y, necesitamos encontrar los componentes de la aceleración y ponerlos en las ecuaciones cinemáticas. Los componentes de la aceleración se encuentran al referirse al sistema de coordenadas en la Figura 4.10. Luego, al insertar las componentes de la posición y velocidad iniciales en las ecuaciones de movimiento, podemos hallar su posición y velocidad en un momento posterior t.

300

Figura 4.10 Un esquiador tiene una aceleración de 2.1 m/s2 en una pendiente de 15°. El origen del sistema de coordenadas está en el refugio de esquí.

Solución

(a) El origen del sistema de coordenadas está en la cima de la colina con el eje y verticalmente hacia arriba y el eje x horizontal. Al observar la trayectoria del esquiador, el componente x de la aceleración es positivo y el componente y es negativo. Como el ángulo es de 15° hacia abajo, encontramos

ax = (2.1 m/s2)cos(15°) = 2.0 m/s2

ay = (-2.1 m/s2)sen(15°) = -0.54 m/s2

301

Al insertar la posición y la velocidad iniciales en la ecuación 4.12 y en la ecuación 4.13 para x, tenemos

x(t) = 75.0 m + (4.1 m/s)t + 1/2(2.0 m/s2)t2

vx(t) = 4.1 m/s + (2.0 m/s2)t

Para y, tenemos

y(t) = -50.0 m + (-1.1 m/s)t + 1/2(-0.54 m/s2)t2

vy(t) = -1.1 m/s + (-0.54 m/s2)t

(b) Ahora que tenemos las ecuaciones de movimiento para x e y como funciones de tiempo, podemos evaluarlas en t = 10.0 s:

x(10.0s) = 75.0 m + (4.1 m/s2)(10.0 s) + 1/2(2.0 m/s2)(10.0 s) 2 = 216.0 m

vx(10.0 s) = 4.1 m/s + (2.0 m/s2)(10.0 s) = 24.1 m/s

y(10.0s) = -50.0 m + (-1.1 m/s2)(10.0 s) + 1/2(-0.54 m/s2)(10.0 s) 2 = -88.0 m

302

vy(10.0 s) = -1.1 m/s + (-0.54 m/s2)(10.0 s) = -6.5 m/s

La posición y la velocidad en t = 10.0 s son, finalmente,

r(10.0 s) = (216.0i^ - 88.0j^) m

v(10.0 s) = (24.1i^ - 6.5j^) m/s

La magnitud de la velocidad del esquiador a 10.0 s es de 25 m/s, equivalente a 60 mi/h.

Explicación

Es útil saber que, dadas las condiciones iniciales de posición, velocidad y aceleración de un objeto, podemos encontrar la posición, la velocidad y la aceleración en cualquier momento posterior.

Con las ecuaciones 4.8 a 4.10, hemos completado el conjunto de expresiones para la posición, la velocidad y la aceleración de un objeto que se mueve en dos o tres dimensiones. Si las trayectorias de los objetos se parecen a las "Flechas rojas" en la imagen de apertura para el capítulo, entonces las expresiones para la posición, la velocidad y la aceleración pueden ser bastante complicadas. En las secciones siguientes, examinamos dos casos especiales de movimiento en dos y tres dimensiones observando el movimiento de proyectil (tiro parabólico) y el movimiento circular.

303

4.4 Movimiento parabólico (Tiro de proyectil)

El movimiento de proyectil es el movimiento de un objeto lanzado o proyectado en el aire, sujeto solo a la aceleración como resultado de la gravedad. Las aplicaciones del movimiento de proyectiles en física e ingeniería son numerosas. Algunos ejemplos incluyen meteoritos cuando entran a la atmósfera de la Tierra, fuegos artificiales y el movimiento de cualquier pelota en los deportes. Dichos objetos se llaman proyectiles y su ruta se llama trayectoria. El movimiento de los objetos que caen, como se discutió en Movimiento a lo largo de una línea recta, es un tipo de movimiento de proyectil simple y unidimensional en el que no hay movimiento horizontal. En esta sección, consideramos el movimiento de proyectil bidimensional, y nuestro tratamiento no tendrá en cuenta los efectos de la resistencia del aire.

El hecho más importante que hay que recordar aquí es que los movimientos a lo largo de los ejes perpendiculares son independientes y, por lo tanto, se pueden analizar por separado. Discutimos este hecho en los vectores de desplazamiento y velocidad, donde vimos que los movimientos verticales y horizontales son independientes. La clave para analizar el movimiento del proyectil en dos dimensiones es dividirlo en dos movimientos: uno a lo largo del eje horizontal y el otro a lo largo de la vertical. (Esta elección de ejes es la más sensata porque la aceleración resultante de la gravedad es vertical, por lo tanto, no hay aceleración a lo largo del eje horizontal cuando la resistencia del aire es insignificante.) Como es habitual, llamamos al eje horizontal el eje x y el vertical al eje y. No es necesario que usemos esta elección de ejes; es simplemente conveniente en el caso de la aceleración gravitacional. En otros casos, podemos elegir un conjunto diferente de ejes. La Figura 4.11 ilustra la notación para el desplazamiento, donde definimos s como el desplazamiento total, y x e y son sus vectores componentes a lo largo de los ejes horizontal y vertical, respectivamente. Las magnitudes de estos vectores son s, x e y.

304

En el siguiente objeto interactivo de PhET Explorations practica, inicialmente, sobre el movimiento de proyectil en términos del ángulo de lanzamiento y la velocidad inicial. En el desarrollo de este capítulo, regresaremos a este objeto interactivo para validar lo aprendido.



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305

Figura 4.11 El desplazamiento total de un balón de fútbol en un punto a lo largo de su trayectoria. El vector s tiene componentes x e y a lo largo de los ejes horizontal y vertical. Su magnitud es s y forma un ángulo θ con la horizontal.

Para describir completamente el movimiento del proyectil, debemos incluir la velocidad y la aceleración, así como el desplazamiento. Debemos encontrar sus componentes a lo largo de los ejes x e y. Supongamos que todas las fuerzas excepto la gravedad (como la resistencia del aire y la fricción, por ejemplo) son insignificantes. Al definir que la dirección positiva es hacia arriba, los componentes de la aceleración son muy simples:

ay = -g = -9.8 m/s2 (-32 ft/s2)

306

Debido a que la gravedad es vertical, ax = 0. Si ax = = 0, significa que la velocidad inicial en la dirección x es igual a la velocidad final en la dirección x, o vx = v0x. Con estas condiciones de aceleración y velocidad, podemos escribir la ecuación cinemática 4.11 a través de la ecuación 4.18 para el movimiento en un campo gravitacional uniforme, que incluye el resto de las ecuaciones cinemáticas para una aceleración constante. Las ecuaciones cinemáticas para el movimiento en un campo gravitatorio uniforme se convierten en ecuaciones cinemáticas con ay = -g, ax = 0:

Movimiento horizontal

v0x = vx,    x = x0 + vxt

Movimiento vertical

y = y0 + 1/2(v0y + vy)t

vy = v0y - gt

y = y0 + v0yt - 1/2gt2

vy2 = v0y2 - 2g(y - y0)

(4.19)

(4.20)

(4.21)

(4.22)

(4.23)

Usando este conjunto de ecuaciones, podemos analizar el movimiento del proyectil, teniendo en cuenta algunos puntos importantes.

307

Estrategia de resolución de problemas: Tiro parabólico
  1. Halla el movimiento en componentes horizontales y verticales a lo largo de los ejes x e y. Las magnitudes de los componentes del desplazamiento s a lo largo de los ejes son x e y. Las magnitudes de las componentes de velocidad v son vx = vcosθ y vy = vsenθ, donde v es la magnitud de la velocidad y θ es su dirección relativa a la horizontal, como se muestra en la figura 4.12.
  2. Considera el movimiento como dos movimientos independientes de una dimensión: uno horizontal y el otro vertical. Usa las ecuaciones cinemáticas para movimiento horizontal y vertical presentadas anteriormente.
  3. Halla las incógnitas en los dos movimientos separados: uno horizontal y uno vertical. Ten en cuenta que la única variable común entre los movimientos es el tiempo t. Los procedimientos de resolución de problemas aquí son los mismos que los de la cinemática unidimensional y se ilustran en los siguientes ejemplos resueltos.
  4. Combina las cantidades en las direcciones horizontal y vertical para encontrar el desplazamiento total s y la velocidad v. Halla la magnitud y dirección del desplazamiento y la velocidad usando

s = √x2 + y2/    θ = tan-1(y/x)   v = √vx2 + vy2/


donde θ es la dirección del desplazamiento s.

308

Figura 4.12 (a) Analizamos el movimiento del proyectil en dos dimensiones dividiéndolo en dos movimientos unidimensionales independientes a lo largo de los ejes vertical y horizontal. (b) El movimiento horizontal es simple, porque ax = 0 y vx es una constante. (c) La velocidad en la dirección vertical comienza a disminuir a medida que el objeto asciende. En su punto más alto, la velocidad vertical es cero. A medida que el objeto cae hacia la Tierra nuevamente, la velocidad vertical aumenta de nuevo en magnitud, pero apunta en la dirección opuesta a la velocidad vertical inicial. (d) Los movimientos x e y se recombinan para dar la velocidad total en cualquier punto dado de la trayectoria.

Practica, también, con el interactivo de PhET Explorations, para observar las componentes de velocidad, para ello, selecciona movimiento lento y activa las casillas de los vectores de velocidad

309

Ejemplo 4.7

Un proyectil de fuegos artificiales estalla alto y lejos

Durante una exhibición de fuegos artificiales, se dispara un proyectil al aire con una velocidad inicial de 70.0 m/s en un ángulo de 75.0° sobre la horizontal, como se ilustra en la figura 4.13. El fusible está programado para encender el caparazón justo cuando alcanza su punto más alto sobre el suelo. (a) Calcule la altura a la que explota el proyectil. (b) ¿Cuánto tiempo pasa entre el lanzamiento del proyectil y la explosión? (c) ¿Cuál es el desplazamiento horizontal del caparazón cuando explota? (d) ¿Cuál es el desplazamiento total desde el punto de lanzamiento hasta el punto más alto?

Figura 4.13 La trayectoria de un proyectil de fuegos artificiales. El fusible está configurado para explotar el caparazón en el punto más alto de su trayectoria, que se encuentra a una altura de 233 m y 125 m de distancia horizontalmente.

310

Estrategia

El movimiento se puede dividir en movimientos horizontales y verticales en los que ax = 0 y ay = -g. Entonces podemos definir x0 y y0 como cero y hallar las cantidades deseadas.

Solución

(a) Por "altura" nos referimos a la altitud o posición vertical y por encima del punto de partida. El punto más alto en cualquier trayectoria, llamado ápice, se alcanza cuando vy = 0. Como conocemos las velocidades inicial y final, así como la posición inicial, usamos la siguiente ecuación para encontrar y:

vy2 = v0y2 - 2g(y - y0)

Dado que y0 y vy valen cero, simplificamos la ecuación así:

0 = v0y2 - 2gy

Resolviendo para y

y = v0y2/2g

Ahora, debemos encontrar v0y, el componente de la velocidad inicial en la dirección y. Está dado por v0y = v0senθ0, donde v0 es la velocidad inicial de 70.0 m/s y θ0 = 75° es el ángulo inicial. Así,

311

v0y = v0senθ = (70.0 m/s)sen 75° = 67.6 m/s

el valor de y es

y = (67.6 m/s)2/2(9.80 m/s2) = 233 m

Ten en cuenta que como hacia arriba es positivo, la velocidad vertical inicial es positiva, al igual que la altura máxima, pero la aceleración resultante de la gravedad es negativa. Ten en cuenta, también, que la altura máxima depende únicamente de la componente vertical de la velocidad inicial, de modo que cualquier proyectil con una componente vertical inicial de velocidad 67,6 m/s alcance una altura máxima de 233 m (sin tener en cuenta la resistencia del aire). Los números en este ejemplo son razonables para exhibiciones de fuegos artificiales grandes, cuyos caparazones alcanzan tales alturas antes de explotar. En la práctica, la resistencia del aire no es completamente insignificante, por lo que la velocidad inicial tendría que ser algo mayor que la dada para alcanzar la misma altura.

(b) Como en muchos problemas de física, hay más de una forma de hallar el momento en que el proyectil alcanza su punto más alto. En este caso, el método más fácil es usar vy = v0y - gt.. Debido a que vy = 0 en el ápice, esta ecuación se reduce a simplemente

0 = v0y - gt

Despejando y

t = v0y/g = 67.6 m/s/9.80 m/s2 = 6.90 s

312

Esta vez también es razonable para fuegos artificiales grandes. Si puedes ver el lanzamiento de fuegos artificiales, observa que pasan varios segundos antes de que explote. Otra forma de encontrar el tiempo es mediante y = y0 + 1/2 (v0y + vy)t. Esto te queda como un ejercicio para comparar.

(c) Debido a que la resistencia del aire es insignificante, aa = 0 y la velocidad horizontal es constante, como se discutió anteriormente. El desplazamiento horizontal es la velocidad horizontal multiplicada por el tiempo dada por x = x0 + vxt, donde x0 es igual a cero. Así,

x = vxt,

donde vx es la componente x de la velocidad, la podemos calcular así

vx = v0cosθ = (70.0 m/s)cos75° = 18.1m/s

El tiempo para ambos movimientos es el mismo, para x es

x = (18.1 m/s)6.90 s = 125m.

El movimiento horizontal es una velocidad constante en ausencia de resistencia del aire. El desplazamiento horizontal encontrado aquí podría ser útil para evitar que los fragmentos de fuegos artificiales caigan sobre los espectadores. Cuando el proyectil explota, la resistencia del aire tiene un efecto importante, y muchos fragmentos aterrizan directamente debajo.

313

(d) Las componentes horizontales y verticales del desplazamiento se calcularon, por lo que todo lo que se necesita aquí es encontrar la magnitud y la dirección del desplazamiento en el punto más alto:

s = 125i^ + 233j^

|s| = √1252 + 2332/ = 264 m

θ = tan-1233/125 = 61.8°.

Ten en cuenta que el ángulo para el vector de desplazamiento es menor que el ángulo inicial de lanzamiento. Para ver por qué ocurre esto, revisa la Figura 4.11, que muestra la curvatura de la trayectoria hacia el nivel del suelo.

Al resolver el Ejemplo 4.7(a), la expresión que encontramos para y es válida para cualquier movimiento de proyectil cuando la resistencia del aire es insignificante. Si llamamos a la altura máxima y = h. Entonces,

h = v0y2/2g

Esta ecuación define la altura máxima de un proyectil por encima de su posición de lanzamiento y depende solo de la componente vertical de la velocidad inicial.

En la siguiente escena interactiva, diseñada por Luis Ramírez Vicente, puedes practicar con diferentes valores de velocidad inicial y ángulo del tiro parabólico. Observa las componentes de la velocidad.

314



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Comprueba tu aprendizaje 4.3

Se arroja una roca horizontalmente desde un acantilado de 100.0m de altura con una velocidad de 15.0 m/s. (a) Define el origen del sistema de coordenadas. (b) ¿Qué ecuación describe el movimiento horizontal? (c) ¿Qué ecuaciones describen el movimiento vertical? (d) ¿Cuál es la velocidad de la roca en el punto de impacto?

315

Ejemplo 4.8

Cálculo del movimiento parabólico: tenista

Un tenista gana un partido en el estadio Arthur Ashe y golpea una pelota en las gradas a 30 m/s y en un ángulo de 45° sobre la horizontal (figura 4.14). En su camino hacia abajo, un espectador atrapa la pelota a 10 m por encima del punto donde golpeó la pelota. (a) Calcule el tiempo que le toma a la pelota de tenis llegar al espectador. (b) ¿Cuál es la magnitud y dirección de la velocidad de la bola en el impacto?

Figura 4.14 La trayectoria de una pelota de tenis golpea en las gradas.

Estrategia

Nuevamente, descomponer este movimiento bidimensional en dos movimientos unidimensionales independientes nos permite hallar las cantidades deseadas.

316

El tiempo que un proyectil está en el aire se rige solo por su movimiento vertical. Por lo tanto, hallemos t primero. Mientras la bola sube y baja verticalmente, el movimiento horizontal continúa a una velocidad constante. Este ejemplo pregunta por la velocidad final. Por lo tanto, recombinamos los resultados verticales y horizontales para obtener v en el tiempo final t, determinado en la primera parte del ejemplo.

Solución

(a) Mientras la pelota está en el aire, sube y luego cae a una posición final 10.0 m más alta que su altitud inicial. Podemos encontrar el tiempo usando la Ecuación 4.22:

y = y0 + v0yt - 1/2gt2

Si tomamos la posición inicial y0 como cero, entonces la posición final es y = 10 m. La velocidad vertical inicial es la componente vertical de la velocidad inicial:

v0y = v0senθ0 = (30.0 m/s)sen 45° = 21.2m/s.

Sustituyendo en la ecuación 4.22 por y nos da

10.0 m = (21.2 m/s)t - (4.90 m/s2)t2.

Al reorganizar los términos obtenemos una ecuación cuadrática en t:

(4.90 m/s2)t2 - (21.2 m/s)t + 10.0 m = 0.

Usando la fórmula cuadrática nos da t = 3.79 s y t = 0.54 s.

317

Como la pelota está a una altura de 10 m en dos ocasiones durante su trayectoria, una vez en el camino hacia arriba y otra en el descenso, tomamos la solución más larga durante el tiempo que tarda la pelota en alcanzar al espectador:

t = 3.79s.

El tiempo para el movimiento parabólico está determinado completamente por el movimiento vertical. Por lo tanto, cualquier proyectil que tenga una velocidad vertical inicial de 21.2 m/s y aterrice 10.0 m por debajo de su altitud inicial gasta 3.79 s en el aire.

(b) Podemos encontrar las velocidades horizontales y verticales finales vx y vy con el uso del resultado de (a). Entonces, podemos combinarlos para encontrar la magnitud del vector de velocidad total v y el ángulo θ que forma con la horizontal. Como vx es constante, podemos resolverlo en cualquier ubicación horizontal. Elegimos el punto de partida porque conocemos tanto la velocidad inicial como el ángulo inicial. Por lo tanto,

vx = v0cosθ0 = (30 m/s)cos45 ° = 21.2 m/s.

La velocidad vertical final viene dada por la Ecuación 4.21:

vy = v0y - gt.

Como v0y se encontró en la parte (a) en 21,2 m/s, tenemos

vy = 21.2 m/s − 9.8 m/s2(3.79 s) = −15.9 m/s.

318

La magnitud de la velocidad final v es

v = √(21.2 m/s)2 + (-15.9 m/s)2/ = √vx2 + vy2/ = 26.5m/s.

La dirección θv se encuentra usando la tangente inversa:

θv = tan-1(vy/vx) = tan-1(21.2/-15.9) = −53.1°

Explicación

(a) Como se mencionó anteriormente, el tiempo para el movimiento del proyectil está determinado completamente por el movimiento vertical. Por lo tanto, cualquier proyectil que tenga una velocidad vertical inicial de 21.2 m/s y aterrice 10.0 m por debajo de su altitud inicial gasta 3.79 s en el aire. (b) El ángulo negativo significa que el vector de velocidad está 53.1° por debajo de la horizontal en el punto de impacto. Este resultado es consistente con el hecho de que la pelota está impactando en un punto en el otro lado del ápice de la trayectoria y, por lo tanto, tiene una componente y negativa de la velocidad. La magnitud de la velocidad es menor que la magnitud de la velocidad inicial que esperamos, ya que está impactando 10.0 m por encima de la elevación del lanzamiento.

Tiempo de vuelo, trayectoria y rango

De interés son el tiempo de vuelo, la trayectoria y el alcance de un proyectil lanzado sobre una superficie horizontal plana e impactando en la misma superficie. En este caso, las ecuaciones cinemáticas dan expresiones útiles para estas cantidades, que se derivan en las siguientes secciones.

319

Tiempo de vuelo

Podemos hallar el tiempo de vuelo de un proyectil que se lanza e impacta en una superficie horizontal plana realizando algunas manipulaciones de las ecuaciones cinemáticas. Notamos que la posición y el desplazamiento en y deben ser cero en el lanzamiento y en el impacto en una superficie pareja. Por lo tanto, establecemos el desplazamiento en y igual a cero y encontramos

y - y0 = v0t - 1/2gt2 = (v0senθ0)t - 1/2gt2 = 0

Factorizando, obtenemos

t(v0senθ0 - gt/2) = 0

Resolviendo para t

Ttv = 2(v0senθ0)/g

(4.24)

Este es el tiempo de vuelo para un proyectil lanzado e impactando en una superficie horizontal plana. La ecuación 4.24 no se aplica cuando el proyectil aterriza a una altura diferente de la que fue lanzada, como vimos en el ejemplo 4.8 del jugador de tenis golpeando la pelota en las gradas. La otra solución, t = 0, corresponde al tiempo de lanzamiento.

320

El tiempo de vuelo es linealmente proporcional a la velocidad inicial en la dirección y, e inversamente proporcional a g. Por lo tanto, en la Luna, donde la gravedad es una sexta parte de la de la Tierra, un proyectil lanzado con la misma velocidad que en la Tierra estaría en el aire seis veces más tiempo.

Trayectoria

La trayectoria de un proyectil se puede encontrar eliminando la variable de tiempo t de las ecuaciones cinemáticas para t arbitraria y resolviendo para y(x). Tomamos x0 = y0 = 0 para que el proyectil se lance desde el origen. La ecuación cinemática para x da

x = v0xt ⇒ t = x/v0x = x/v0cosθ0

Sustituyendo esta expresión en la ecuación y = (v0senθ0)t − 1/2gt2 obtenemos

y = (v0senθ0) = (x/v0cosθ0) - 1/2g(x/v0cosθ0)2

Reagrupando términos, obtenemos

y = (tanθ0)x - [g/2(v0cosθ0)2]x2

(4.25)

321

Esta ecuación de trayectoria es de la forma y = ax + bx2, que es una ecuación de una parábola con coeficientes

a = tanθ0,    b = -g/2(v0cosθ0)2

Rango


A partir de la ecuación de la trayectoria también podemos encontrar el rango, o la distancia horizontal recorrida por el proyectil. Factorizando la ecuación 4.25, tenemos

y = x[tanθ0 - g/2(v0cosθ0)2x]

La posición y es cero tanto para el punto de lanzamiento como para el punto de impacto, ya que nuevamente estamos considerando solo una superficie horizontal plana. Establecer y = 0 en esta ecuación proporciona las soluciones x = 0, correspondientes al punto de inicio, y

x = 2v02senθ0cosθ0/g

correspondiente al punto de impacto. Usando la identidad trigonométrica 2senθcosθ = sin2θ y asignando x = R para el rango, encontramos

R = v02sen2θ0/g

(4.26)

322

La ecuación 4.26 es válida solo para el lanzamiento y el impacto en una superficie horizontal. El rango es directamente proporcional al cuadrado de la velocidad inicial v0 y sen2θ0 e inversamente proporcional a la aceleración de la gravedad. Por lo tanto, en la Luna, el rango sería seis veces mayor que en la Tierra para la misma velocidad inicial. Además, vemos desde el factor sin2θ0 que el rango es máximo a 45°. Estos resultados se muestran en la figura 4.15 y se pueden verificar en el interactivo. En (a) vemos que cuanto mayor es la velocidad inicial, mayor es el alcance. En (b), vemos que el rango es máximo a 45°. Esto es cierto solo para las condiciones que desprecian la resistencia del aire. Si se considera la resistencia del aire, el ángulo máximo es algo más pequeño. Es interesante que se encuentre el mismo rango para dos ángulos de lanzamiento iniciales que suman 90°. El proyectil lanzado con el ángulo más pequeño tiene un ápice más bajo que el ángulo más alto, pero ambos tienen el mismo rango.



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323

Figura 4.15 Trayectorias de proyectiles en terreno llano. (a) Cuanto mayor es la velocidad inicial v0, mayor es el rango para un ángulo inicial dado. (b) El efecto del ángulo inicial θ0 en el rango de un proyectil con una velocidad inicial dada. Ten en cuenta que el rango es el mismo para los ángulos iniciales de 15° y 75°, aunque las alturas máximas son diferentes.

324

Ejemplo 4.9

Comparando los disparos de golf

Un golfista se encuentra en dos situaciones en diferentes hoyos. En el segundo hoyo está a 120 m del green y quiere golpear la bola 90 m y dejarla correr hacia el green. Él inclina el tiro hacia el suelo a 30° con respecto a la horizontal para dejar que la bola ruede después del impacto. En el cuarto hoyo está a 90 m del green y quiere dejar caer la pelota con una mínima cantidad de rodadura después del impacto. Aquí, enfoca el tiro a 70° con respecto a la horizontal para minimizar el balanceo después del impacto. Ambos disparos son golpeados e impactados en una superficie nivelada.

(a) ¿Cuál es la velocidad inicial de la pelota en el segundo hoyo?
(b) ¿Cuál es la velocidad inicial de la pelota en el cuarto hoyo?
(c) Escribe la ecuación de trayectoria para ambos casos.
(d) Grafica las trayectorias.

Estrategia

Vemos que la ecuación del rango tiene la velocidad y el ángulo iniciales, por lo que podemos resolver la velocidad inicial para ambos (a) y (b). Cuando tenemos la velocidad inicial, podemos usar este valor para escribir la ecuación de la trayectoria.

Solución

325

Explicación

La velocidad inicial del disparo a 70° es mayor que la velocidad inicial del disparo a 30°. Observa en la figura 4.16 que dos proyectiles lanzados a la misma velocidad pero en diferentes ángulos tienen el mismo alcance si los ángulos de lanzamiento suman a 90°. Los ángulos de lanzamiento en este ejemplo se suman para dar un número mayor a 90°. Por lo tanto, el disparo a 70° tiene que tener una velocidad de lanzamiento mayor para llegar a 90 m, de lo contrario aterrizaría a una distancia más corta.

Comprueba tu aprendizaje 4.4

Si los dos disparos de golf en el Ejemplo 4.9 se lanzaran a la misma velocidad, ¿qué disparo tendría el mayor alcance?

326

Figura 4.16 Dos trayectorias de una pelota de golf con un alcance de 90 m. Los puntos de impacto de ambos están en el mismo nivel que el punto de lanzamiento.

Cuando hablamos del alcance de un proyectil en terreno llano, suponemos que R es muy pequeño en comparación con la circunferencia de la Tierra. Sin embargo, si el alcance es grande, la Tierra se curva debajo del proyectil y la aceleración resultante de la gravedad cambia de dirección a lo largo del camino. El rango es mayor de lo predicho por la ecuación de rango dada anteriormente porque el proyectil tiene más caídas que en terreno nivelado, como se muestra en la figura 4.17, que se basa en un dibujo en los Principia de Newton. Si la velocidad inicial es lo suficientemente grande, el proyectil entra en órbita.

327

La superficie de la Tierra cae 5 m cada 8000 m. En 1 s, un objeto cae 5 m sin resistencia al aire. Por lo tanto, si a un objeto se le da una velocidad horizontal de 8000 m/s (18,000 mi/h) cerca de la superficie de la Tierra, entrará en órbita alrededor del planeta porque la superficie cae continuamente fuera del objeto. Esta es aproximadamente la velocidad del transbordador espacial en una órbita terrestre baja cuando estaba en funcionamiento, o cualquier satélite en una órbita terrestre baja.

Figura 4.17 De proyectil a satélite. En cada caso que se muestra aquí, se lanza un proyectil desde una torre muy alta para evitar la resistencia del aire. Al aumentar la velocidad inicial, el alcance aumenta y se hace más largo de lo que sería en terreno nivelado porque la Tierra se curva debajo de su camino. Con una velocidad de 8000 m/s, se logra la órbita.

328

4.5 Movimiento Circular Uniforme

El movimiento circular uniforme es un tipo específico de movimiento en el que un objeto viaja en círculo con una velocidad constante. Por ejemplo, cualquier punto en una hélice que gira a una velocidad constante está ejecutando un movimiento circular uniforme. Otros ejemplos son las manecillas de segundero, minutero y horario de un reloj. Es notable que los puntos en estos objetos giratorios en realidad están acelerando, aunque la velocidad de rotación es constante. Para ver esto, debemos analizar el movimiento en términos de vectores.

Aceleración centrípeta

En la cinemática unidimensional, los objetos con una velocidad constante tienen aceleración cero. Sin embargo, en la cinemática bidimensional y tridimensional, incluso si la velocidad es constante, una partícula puede tener aceleración si se mueve a lo largo de una trayectoria curva, como un círculo. En este caso, el vector de velocidad está cambiando, o dv/dt ≠ 0. Esto se muestra en la figura 4.18. Como la partícula se mueve en sentido antihorario en el tiempo Δt en la trayectoria circular, su vector de posición se mueve de r(t) a r(t + Δt). El vector de velocidad tiene una magnitud constante y es tangente a la ruta, ya que cambia de v(t) a v(t + Δt), cambiando su dirección solamente. Dado que el vector de velocidad v(t) es perpendicular al vector de posición r(t), los triángulos formados por los vectores de posición y Δr, y los vectores de velocidad y Δv son similares. Además, dado que |r(t)| = |r(t + Δt)| y | |v(t)| = |v(t + Δt)|, los dos triángulos son isósceles. A partir de estos hechos, podemos hacer la afirmación

Δv/v = Δr/r o Δv = v/rΔr

329

Figura 4.18 a) Una partícula se mueve en un círculo a una velocidad constante, con vectores de posición y velocidad en los tiempos t y t + Δt. (b) vectores de velocidad formando un triángulo. Los dos triángulos en la figura son similares. El vector Δv apunta hacia el centro del círculo en el límite Δt → 0.

Podemos encontrar la magnitud de la aceleración desde

a = limΔt→0(Δv/Δt) = v/r(limΔt→0Δr/Δt) = v2/r

La dirección de la aceleración también se puede encontrar al observar que cuando Δt y, por lo tanto, Δθ se aproximan a cero, el vector Δv se aproxima a una dirección perpendicular a v.

330

En el límite Δt → 0, Δv es perpendicular a v. Como v es tangente al círculo, la aceleración dv/dt apunta hacia el centro del círculo. Resumiendo, una partícula que se mueve en un círculo a una velocidad constante tiene una aceleración con magnitud

aC = v2/r

(4.27)

La dirección del vector de aceleración está hacia el centro del círculo (Figura 4.19). Esta es una aceleración radial y se llama aceleración centrípeta, por eso le damos el subíndice c. La palabra centrípeta proviene de las palabras latinas centrum (que significa "centro") y petere (que significa buscar "), y por lo tanto toma el significado de" búsqueda del centro ".


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331

Figura 4.19 a) Una partícula se mueve en un círculo a una velocidad constante, con vectores de posición y velocidad en los tiempos t y t + Δt. (b) vectores de velocidad formando un triángulo. Los dos triángulos en la figura son similares. El vector Δv apunta hacia el centro del círculo en el límite Δt → 0.

Vamos a investigar algunos ejemplos que ilustran las magnitudes relativas de la velocidad, el radio y la aceleración centrípeta.

Ejemplo 4.10

Creando una aceleración de 1 g

Un avión a reacción está volando a 134.1 m/s a lo largo de una línea recta y gira a lo largo de una trayectoria circular a nivel del suelo. ¿Cuál debes ser el radio del círculo para producir una aceleración centrípeta de 1 g en el piloto y volar hacia el centro de la trayectoria circular?

332

Estrategia

Dada la velocidad del jet, podemos hallar el radio del círculo con la expresión de la aceleración centrípeta.

Solución

Establece la aceleración centrípeta igual a la aceleración de la gravedad: 9.8 m/s2 = v2/r

Despejando el radio, encontramos

r = (134.1 m/s)2/9.8 m/s2 = 1835 m = 1.835 km

Explicación

Para crear una aceleración mayor que 1 g en el piloto, el chorro tendría que disminuir el radio de su trayectoria circular o aumentar su velocidad en su trayectoria existente o ambas.

Comprueba tu aprendizaje 4.5

Un volante tiene un radio de 20.0 cm. ¿Cuál es la velocidad de un punto en el borde del volante si experimenta una aceleración centrípeta de 900.0 cm/s2?

333

La aceleración centrípeta puede tener un amplio rango de valores, dependiendo de la velocidad y el radio de curvatura de la trayectoria circular. Las aceleraciones centrípetas típicas se dan en la siguiente tabla.

Tabla 4.1 Aceleraciones centrípetas típicas.

Ecuaciones del movimiento circular uniforme

Una partícula que ejecuta un movimiento circular puede describirse por su vector de posición r(t). La figura 4.20 muestra una partícula que ejecuta un movimiento circular en sentido antihorario. A medida que la partícula se mueve en el círculo, su vector de posición barre el ángulo θ con el eje x. Se muestra, también, sus componentes a lo largo de los ejes x e y.

334

Figura 4.20 El vector de posición para una partícula en movimiento circular con sus componentes a lo largo de los ejes x e y. La partícula se mueve en sentido antihorario. El ángulo θ es la frecuencia angular ω en radianes por segundo multiplicado por t.


Ampliar

335

La magnitud del vector de posición es A = |r(t)| que coincide con el radio del círculo, por lo que en términos de sus componentes,

r(t)=Acosωti^ + Asinωtj^.

Aquí, ω es una constante llamada la frecuencia angular de la partícula. La frecuencia angular tiene unidades de radianes (rad) por segundo y es simplemente el número de radianes de medida angular a través del cual pasa la partícula por segundo. El ángulo θ que el vector de posición tiene en cualquier momento particular es ωt.

Si T es el período de movimiento, o el tiempo para completar una revolución (2π rad), entonces

(4.28)

ω = /T

La velocidad y la aceleración se pueden obtener a partir de la función de posición por diferenciación:

v(t) = dr(t)/dt = −Aωsinωti^ + Aωcosωtj^

(4.29)

De la figura 4.20 se puede demostrar que el vector de velocidad es tangencial al círculo en la ubicación de la partícula, con magnitud Aω. De manera similar, el vector de aceleración se encuentra al diferenciar la velocidad:

336

a(t) = dv(t)/dt = −Aω2cosωti^ - Aω2senωtj^

(4.30)

De esta ecuación vemos que el vector de aceleración tiene magnitud Aω2 y se dirige opuesto al vector de posición, hacia el origen, porque a(t) = - ω2r(t).

Ejemplo 4.11

Movimiento circular de un protón

Un protón tiene una velocidad de 5 × 106 m/s y se mueve en un círculo en el plano xy de radio r = 0.175 m. ¿Cuál es su posición en el plano xy en el momento t = 2.0 × 10-7 s = 200 ns? En t = 0, la posición del protón es 0.175 mi^ y gira en sentido antihorario. Dibuja la trayectoria.

Solución

A partir de los datos dados, el protón tiene un período y una frecuencia angular:

T = 2πr/v = 2π(0.175 m)/5 × 106 m/s = 2.20 × 10-7 s

ω = /T = 2.856 × 107 rad/s.

La posición de la partícula en t = 2.0 × 10-7 s con A = 0.175 m es

337

r(2.0 × 10-7 s) = Acosω(2.0 × 10-7 s)i^ + Asenω(2.0 × 10-7 s)j^ m

= 0.175cos[(2.856×107 rad/s)(2.0×10-7 s)]i^
+ 0.175sen[(2.856×107 rad/s)(2.0×10-7 s)]j^

= 0.175cos(5.712rad)i^ + 0.175sen(5.712rad)j^ = 0.147i^ + 0.095j^ m

A partir de este resultado, vemos que el protón se encuentra ligeramente por debajo del eje x. Esto se muestra en la figura 4.21.

Figura 4.21 Vector de posición del protón en t = 2.0 × 10-7 s = 200 ns. La trayectoria del protón se muestra. El ángulo a través del cual el protón viaja a lo largo del círculo es 5.712 rad, lo que es un poco menos de una revolución completa.

338

Explicación

Escogimos la posición inicial de la partícula para estar en el eje x. Esto fue completamente arbitrario. Si se diera una posición inicial diferente, tendríamos una posición final diferente en t = 200 ns.

Movimiento circular no uniforme

El movimiento circular no tiene que ser a una velocidad constante. Una partícula puede viajar en un círculo y acelerar o ralentizar, mostrando una aceleración en la dirección del movimiento.

En un movimiento circular uniforme, la partícula que ejecuta el movimiento circular tiene una velocidad constante y el círculo está en un radio fijo. Si la velocidad de la partícula también está cambiando, entonces introducimos una aceleración adicional en la dirección tangencial al círculo. Tales aceleraciones ocurren en un punto en una parte superior que está cambiando su velocidad de rotación, o cualquier rotor acelerado. En los vectores de desplazamiento y velocidad mostramos que la aceleración centrípeta es la tasa de cambio de tiempo de la dirección del vector de velocidad. Si la velocidad de la partícula está cambiando, entonces tiene una aceleración tangencial que es la tasa de cambio de tiempo de la magnitud de la velocidad:

aT = d|r|/dt

(4.31)

La dirección de la aceleración tangencial es tangente al círculo, mientras que la dirección de aceleración centrípeta está radialmente hacia el centro del círculo.

339

Por lo tanto, una partícula en movimiento circular con una aceleración tangencial tiene una aceleración total que es la suma vectorial de las aceleraciones centrípeta y tangencial:

a = aC + aT

(4.32)

Los vectores de aceleración se muestran en la figura 4.22. Ten en cuenta que los dos vectores de aceleración aC y aT son perpendiculares entre sí, con aC en la dirección radial y aT en la dirección tangencial. La aceleración total a apunta en un ángulo entre aC y aT.

Figura 4.22 La aceleración centrípeta apunta hacia el centro del círculo. La aceleración tangencial es tangencial al círculo en la posición de la partícula. La aceleración total es la suma vectorial de las aceleraciones tangencial y centrípeta, que son perpendiculares.

340

Ejemplo 4.11

Aceleración total durante el movimiento circular

Una partícula se mueve en un círculo de radio r = 2.0 m. Durante el intervalo de tiempo desde t = 1,5 s hasta t = 4,0 s, su velocidad varía con el tiempo de acuerdo con

v(t) = c1 - c2/t2, c1 = 4.0 m/s, c2 = 6.0 m•s.

¿Cuál es la aceleración total de la partícula en t = 2.0 s?

Estrategia

Se nos da la velocidad de la partícula y el radio del círculo, por lo que podemos calcular la aceleración centrípeta fácilmente. La dirección de la aceleración centrípeta es hacia el centro del círculo. Encontramos la magnitud de la aceleración tangencial tomando la derivada con respecto al tiempo de |v(t)| usando la ecuación 4.31 y evaluándola en t = 2.0 s. Usamos esto y la magnitud de la aceleración centrípeta para encontrar la aceleración total.

Solución

La aceleración centrípeta es

v(2.0 s) = (4.0 - 6.0/(2.0)2) m/s = 2.5 m/s

341

aC = v2/r = (2.5 m/s)2/2.0 m = 3.1m/s2

dirigido hacia el centro del círculo. La aceleración tangencial es

aT = |dv/dt| = 2c2/t3 = 12.0/(2.0)3 m/s2 = 1.5 m/s2

La aceleración total es

|a| = √3.12 + 1.52/ m/s2 = 3.44 m/s2

y θ = tan-13.1/1.5 = 64° desde la tangente al círculo. Ver la figura 4.23.

Figura 4.23 Los vectores de aceleración tangencial y centrípeta. La aceleración neta a es la suma vectorial de las dos aceleraciones.

342

Explicación

Las direcciones de las aceleraciones centrípeta y tangencial se pueden describir más convenientemente en términos de un sistema de coordenadas polares, con vectores unitarios en las direcciones radial y tangencial. Este sistema de coordenadas, que se utiliza para el movimiento a lo largo de trayectorias curvas, se trata en detalle más adelante en el libro.

4.6 Movimiento relativo en una y dos dimensiones

El movimiento no ocurre de manera aislada. Si viajas en un tren que se mueve a 10 m/s al este, esta velocidad se mide en relación con el suelo sobre el que viajas. Sin embargo, si otro tren pasa a 15 m/s al este, tu velocidad con respecto a este otro tren es diferente de tu velocidad con respecto al suelo. Tu velocidad con respecto al otro tren es de 5 m/s al oeste. Para explorar más esta idea, primero debemos establecer cierta terminología.

Marcos de referencia

Para discutir el movimiento relativo en una o más dimensiones, primero presentamos el concepto de marcos de referencia. Cuando decimos que un objeto tiene una cierta velocidad, debemos decir que tiene una velocidad con respecto a un marco de referencia dado. En la mayoría de los ejemplos que hemos examinado hasta ahora, este marco de referencia ha sido la Tierra. Si dices que una persona está sentada en un tren que se mueve a 10 m/s al este, entonces implica que la persona en el tren se está moviendo con relación a la superficie de la Tierra a esta velocidad, y la Tierra es el marco de referencia. Podemos ampliar nuestra visión del movimiento de la persona en el tren y decir que la Tierra está girando en su órbita alrededor del Sol, en cuyo caso el movimiento se vuelve más complicado.

343

En este caso, el sistema solar es el marco de referencia. En resumen, toda discusión sobre el movimiento relativo debe definir los marcos de referencia involucrados. Ahora desarrollamos un método para referirnos a los marcos de referencia en movimiento relativo.

Movimiento relativo en una dimensión

Primero introducimos el movimiento relativo en una dimensión, porque los vectores de velocidad se simplifican para tener solo dos direcciones posibles. Toma el ejemplo de la persona sentada en un tren que se mueve hacia el este. Si elegimos este como la dirección positiva y la Tierra como el marco de referencia, entonces podemos escribir la velocidad del tren con respecto a la Tierra como vTE = 10 m/s i^ este, donde los subíndices TE se refieren al tren y la tierra, Digamos ahora que la persona se levanta de su asiento y camina hacia la parte posterior del tren a 2 m/s. Esto nos dice que tiene una velocidad relativa al marco de referencia del tren. Como la persona camina hacia el oeste, en dirección negativa, escribimos su velocidad con respecto al tren como vPT = -2 m/si^. Podemos agregar los dos vectores de velocidad para encontrar la velocidad de la persona con respecto a la Tierra. Esta velocidad relativa se escribe como

vPE = vPT + vTE

(4.33)

Ten en cuenta el orden de los subíndices para los diversos marcos de referencia en la ecuación 4.33. Los subíndices para el marco de referencia de acoplamiento, que es el tren, aparecen consecutivamente en el lado derecho de la ecuación. La Figura 4.24 muestra el orden correcto de los subíndices cuando se forma la ecuación del vector.

Sumando los vectores, encontramos vPE = 8 m/s i^, por lo que la persona se mueve 8 m/s al este con respecto a la Tierra. Gráficamente, esto se muestra en la figura 4.25.

344

Figura 4.24 Al construir la ecuación vectorial, los subíndices para el marco de referencia de acoplamiento aparecen consecutivamente en el interior. Los subíndices en el lado izquierdo de la ecuación son los mismos que los dos subíndices externos en el lado derecho de la ecuación.

Figura 4.25 Vectores de velocidad del tren con respecto a la Tierra, persona con respecto al tren y persona con respecto a la Tierra.

Velocidad relativa en dos dimensiones

Ahora podemos aplicar estos conceptos para describir el movimiento en dos dimensiones. Considera una partícula P y los marcos de referencia S y S',como se muestra en la figura 4.26. La posición del origen de S' medido en S es rS'S, la posición de P medida en S' es rPS', y la posición de P medida en S es rPS.

De la figura 4.26 vemos que

rPS = rPS' + rS'S

(4.34)

345

Figura 4.26 Las posiciones de la partícula P con respecto a los marcos de referencia S y S' son rPS y rPS', respectivamente.

Las velocidades relativas son las derivadas en el tiempo de los vectores de posición. Por lo tanto,

vPS = vPS' + vS'S

(4.35)

La velocidad de una partícula con respecto a S es igual a su velocidad relativa a S' más la velocidad de S' con respecto a S.

346

Podemos extender la Ecuación 4.35 a cualquier cantidad de marcos de referencia. Para la partícula P con velocidades vPA, vPB, y vPC en los marcos de referencia A, B y C,

vPC = vPA + vAB + vBC

(4.36)

También podemos ver cómo se relacionan las aceleraciones tal como se observa en dos marcos de referencia al diferenciar la Ecuación 4.35:

aPS = aPS' + aS'S

(4.37)

Vemos que si la velocidad de S' relativa a S es una constante, entonces aS'S = 0 y

aPS = aPS'.

(4.38)

Esto dice que la aceleración de una partícula es la misma medida por dos observadores que se mueven a una velocidad constante entre sí.

Ejemplo 4.12

Movimiento de un automóvil en relación con un camión

Un camión viaja hacia el sur a una velocidad de 70 km/h hacia una intersección. Un automóvil está viajando hacia el este hacia la intersección a una velocidad de 80 km/h (Figura 4.27). ¿Cuál es la velocidad del automóvil en relación con el camión?

347

Figura 4.27 Un automóvil viaja hacia el este hacia una intersección mientras un camión viaja hacia el sur hacia la misma intersección.

Estrategia

Primero, debemos establecer el marco de referencia común a ambos vehículos, que es la Tierra. Luego, escribimos las velocidades de cada uno con respecto al marco de referencia de la Tierra, lo que nos permite formar una ecuación vectorial que vincula el automóvil, el camión y la Tierra para resolver la velocidad del automóvil con respecto al camión.

348

Solución

La velocidad del automóvil con respecto a la Tierra es vCE = 80 km/hi^. La velocidad del camión con respecto a la Tierra es vTE = -70 km/hj^.. Usando la regla de suma de velocidad, la ecuación de movimiento relativo que estamos buscando es

vCT = vCE + vET.

Aquí, vCT es la velocidad del automóvil con respecto al camión, y la Tierra es el marco de referencia de conexión. Como tenemos la velocidad del camión con respecto a la Tierra, el negativo de este vector es la velocidad de la Tierra con respecto al camión: vET = -vTE. El diagrama vectorial de esta ecuación se muestra en la figura 4.28

Figura 4.28 Un automóvil viaja hacia el este hacia una intersección mientras un camión viaja hacia el sur hacia la misma intersección.

349

Ahora podemos hallar la velocidad del automóvil con respecto al camión:

|vCT| = √(80.0 km/h)2 + (70.0 km/h)2/ = 106 km/h

y

θ = tan-1(70.0/80.0) = 41.2° noreste.

Explicación

Dibujar un diagrama vectorial que muestre los vectores de velocidad puede ayudar a comprender la velocidad relativa de los dos objetos.

Comprueba tu aprendizaje 4.6

Un bote se dirige al norte en aguas tranquilas a 4,5 m/s directamente a través de un río que corre hacia el este a 3,0 m/s. ¿Cuál es la velocidad del barco con respecto a la Tierra?

Ejemplo 4.13

Volar un avión en el viento

Un piloto debe volar su avión hacia el norte para llegar a su destino. El avión puede volar a 300 km/h en aire quieto. El viento sopla del noreste a 90 km/h. (a) ¿Cuál es la velocidad del avión con relación al suelo? (b) ¿En qué dirección debe pilotar el piloto su avión para volar hacia el norte?

350

Estrategia

El piloto debe apuntar su avión algo al noreste para compensar la velocidad del viento. Necesitamos construir una ecuación vectorial que contenga la velocidad del avión con respecto al suelo, la velocidad del avión con respecto al aire y la velocidad del aire con respecto al suelo. Dado que estas dos últimas cantidades son conocidas, podemos hallar la velocidad del avión con respecto al suelo. Podemos graficar los vectores y usar este diagrama para evaluar la magnitud de la velocidad del avión con respecto al suelo. El diagrama también nos dirá el ángulo que la velocidad del avión tiene con el norte con respecto al aire, que es la dirección en que el piloto debe dirigir su avión.

Solución

La ecuación vectorial es vPG = vPA + vAG, donde P = plano, A = aire y G = terreno. A partir de la geometría de la figura 4.29, podemos resolver fácilmente la magnitud de la velocidad del plano con respecto al suelo y el ángulo del rumbo del avión, θ.

(a) Cantidades conocidas:

|vPA| = 300 km/h y |vAG| = 90 km/h

Sustituyendo en la ecuación de movimiento, obtenemos |vPG| = 230 km/h.

(b) El ángulo θ = tan-163.64/300 = 12° al noreste.

351

Figura 4.29 Diagrama vectorial para la ecuación 4.34 que muestra los vectores vPA , vAG, y vPG.

352

4.7 Preguntas y respuestas - Capítulo IV

Respuestas



Ampliar

353

Capítulo v

Dinámica: Leyes del movimiento de Newton

5. Dinámica - Leyes del movimiento de Newton

5.1 Introducción

Figura 5.1 El puente Golden Gate, una de las obras más grandes de la ingeniería moderna, fue el puente colgante más largo del mundo en el año de su inauguración, 1937. Todavía se encuentra entre los 10 puentes colgantes más largos hasta el momento de escribir este artículo. Al diseñar y construir un puente, ¿qué física debemos considerar? ¿Qué fuerzas actúan en el puente? ¿Qué fuerzas impiden que el puente se caiga? ¿Cómo interactúan las torres, los cables y el suelo para mantener la estabilidad?

Cuando conduces por un puente, esperas que permanezca estable. También esperas acelerar o ralentizar tu automóvil en respuesta a los cambios de tráfico. En ambos casos, lidias con las fuerzas. Las fuerzas en el puente están en equilibrio, por lo que se mantiene en su lugar.

357

Por el contrario, la fuerza producida por el motor de tu automóvil causa un cambio en el movimiento. Isaac Newton descubrió las leyes del movimiento que describen estas situaciones.

Las fuerzas afectan cada momento de tu vida. Tu cuerpo se mantiene a la fuerza de la Tierra y se mantiene unido por las fuerzas de las partículas cargadas. Cuando abres una puerta, caminas por una calle, levantas el tenedor o tocas la cara de un bebé, estás aplicando fuerzas. Al enfocar más profundamente, los átomos de tu cuerpo se mantienen unidos por las fuerzas eléctricas, y el núcleo del átomo, llamado núcleo, se mantiene unido por la fuerza más poderosa que conocemos: fuerza nuclear fuerte.

5.2 Fuerzas

El estudio del movimiento se denomina cinemática, pero la cinemática solo describe la forma en que se mueven los objetos: su velocidad y su aceleración. La dinámica es el estudio de cómo las fuerzas afectan el movimiento de objetos y sistemas. Considera las causas del movimiento de objetos y sistemas de interés, donde un sistema es algo que se analiza. La base de la dinámica son las leyes de movimiento establecidas por Isaac Newton (1642-1727). Estas leyes proporcionan un ejemplo de la amplitud y simplicidad de los principios bajo los cuales funciona la naturaleza. También son leyes universales en el sentido de que se aplican a situaciones en la Tierra y en el espacio.

Las leyes del movimiento de Newton fueron solo una parte del trabajo monumental que lo ha hecho legendario (Figura 5.2). El desarrollo de las leyes de Newton marca la transición del Renacimiento a la era moderna. Hasta el advenimiento de la física moderna no se descubrió que las leyes de Newton producen una buena descripción del movimiento solo cuando los objetos se mueven a velocidades mucho menores que la velocidad de la luz y cuando esos objetos son más grandes que el tamaño de la mayoría de las moléculas (aproximadamente 10-9 m de diámetro).

358

Estas restricciones definen el reino de la mecánica newtoniana. A principios del siglo XX, Albert Einstein (1879-1955) desarrolló la teoría de la relatividad y, junto con muchos otros científicos, la mecánica cuántica. La mecánica cuántica no tiene las limitaciones presentes en la física newtoniana. Todas las situaciones que consideramos en este capítulo, y todas las anteriores a la introducción de la relatividad, están en el campo de la física newtoniana.

Figura 5.2 Isaac Newton (1642-1727) publicó su asombrosa obra, Philosophiae Naturalis Principia Mathematica, en 1687. Propuso leyes científicas que todavía se aplican hoy en día para describir el movimiento de los objetos (las leyes del movimiento). Newton también descubrió la ley de la gravedad, inventó el cálculo e hizo grandes contribuciones a las teorías de la luz y el color.

359

Definición de fuerza de trabajo

La dinámica es el estudio de las fuerzas que hacen que los objetos y los sistemas se muevan. Para entender esto, necesitamos una definición de fuerza de trabajo. Una definición intuitiva de fuerza, es decir, un empujón o un tirón, es un buen lugar para comenzar. Sabemos que un empuje o un tirón tiene tanto magnitud como dirección (por lo tanto, es una cantidad vectorial), por lo que podemos definir la fuerza como el empujar o tirar de un objeto con una magnitud y dirección específicas. La fuerza puede ser representada por vectores o expresada como un múltiplo de una fuerza estándar.

El empujar o tirar de un objeto puede variar considerablemente en magnitud o dirección. Por ejemplo, un cañón ejerce una gran fuerza sobre una bala de cañón que se lanza al aire. Por el contrario, la Tierra ejerce solo una pequeña atracción hacia abajo sobre una pulga. Nuestras experiencias cotidianas también nos dan una buena idea de cómo se suman las fuerzas múltiples. Si dos personas empujan en diferentes direcciones a una tercera persona, como se ilustra en la Figura 5.3, podríamos esperar que la fuerza total esté en la dirección que se muestra. Como la fuerza es un vector, suma al igual que otros vectores. Las fuerzas, al igual que otros vectores, se representan con flechas y se pueden sumar utilizando el familiar método cabeza a cola o los métodos trigonométricos. Estas ideas fueron desarrolladas en vectores.

La Figura 5.3 (b) es nuestro primer ejemplo de un diagrama de cuerpo libre, que es un esquema que muestra todas las fuerzas externas que actúan sobre un objeto o sistema. El objeto o sistema está representado por un solo punto aislado (o cuerpo libre), y solo se muestran las fuerzas que actúan sobre él que se originan fuera del objeto o sistema, es decir, las fuerzas externas. (Estas fuerzas son las únicas que se muestran porque solo las fuerzas externas que actúan sobre el cuerpo libre afectan su movimiento. Podemos ignorar cualquier fuerza interna dentro del cuerpo.) Las fuerzas están representadas por vectores que se extienden hacia afuera desde el cuerpo libre.

360

Figura 5.3 (a) Una vista aérea de dos patinadores sobre hielo que empujan a un tercer patinador. Las fuerzas son vectores y se suman como otros vectores, por lo que la fuerza total en el tercer patinador está en la dirección que se muestra. (b) Un diagrama de cuerpo libre que representa las fuerzas que actúan sobre el tercer patinador.

Los diagramas de cuerpo libre son útiles para analizar las fuerzas que actúan sobre un objeto o sistema, y se emplean ampliamente en el estudio y la aplicación de las leyes del movimiento de Newton. Los verás a lo largo de este texto y en todos tus estudios de física. Los siguientes pasos explican brevemente cómo se crea un diagrama de cuerpo libre; examinamos esta estrategia con más detalle en Dibujando Diagramas de Cuerpo Libre.

361

Estrategia de resolución de problemas: dibujar diagramas de cuerpo libre
  1. Dibuja el objeto bajo consideración. Si estás tratando el objeto como una partícula, representael objeto como un punto. Coloca este punto en el origen de un sistema de coordenadas xy.
  2. Incluye todas las fuerzas que actúan sobre el objeto, representando estas fuerzas como vectores. Sin embargo, no incluyas la fuerza neta sobre el objeto o las fuerzas que el objeto ejerce en su entorno.
  3. Descompón todos los vectores de fuerza en componentes x e y.
  4. Dibuja un diagrama separado de cuerpo libre para cada objeto en el problema.

Ilustramos esta estrategia con dos ejemplos de diagramas de cuerpo libre (Figura 5.4). Los términos utilizados en esta figura se explican con más detalle más adelante en este capítulo.

Figura 5.4 En estos diagramas de cuerpo libre, N es la fuerza normal, w es el peso del objeto, y f es la fricción

362

Los pasos son suficientes para guiarte en esta importante estrategia de resolución de problemas. La sección final de este capítulo explica con más detalle cómo dibujar diagramas de cuerpo libre cuando se trabaja con las ideas presentadas en este capítulo.

Desarrollo del concepto de fuerza

Una definición cuantitativa de fuerza puede basarse en alguna fuerza estándar, al igual que la distancia se mide en unidades con respecto a una longitud estándar. Una posibilidad es estirar un resorte a cierta distancia fija (Figura 5.5) y usar la fuerza que ejerce para devolverse, llamada fuerza de restauración, como estándar. La magnitud de todas las demás fuerzas se puede considerar como múltiplos de esta unidad de fuerza estándar. Existen otras posibilidades para las fuerzas estándar. Algunas definiciones alternativas de fuerza se darán más adelante en este capítulo.

Figura 5.5 La fuerza ejercida por un resorte estirado se puede usar como una unidad de fuerza estándar. (a) Este resorte tiene una longitud x si no está estirado. (b) Cuando se estira una distancia Δx, el muelle ejerce una fuerza restauradora Frestore. (c) Una balanza de resorte es un dispositivo que usa un muelle para medir la fuerza. La fuerza Frestore se ejerce sobre lo que esté conectado al gancho. Aquí, la fuerza tiene una magnitud de seis unidades del estándar de fuerza.

363

Analicemos la fuerza más profundamente. Supongamos que un estudiante de física se sienta en una mesa, trabajando diligentemente en su tarea (Figura 5.6). ¿Qué fuerzas externas actúan sobre él? ¿Podemos determinar el origen de estas fuerzas?

Figura 5.6 (a) Las fuerzas que actúan sobre el estudiante se deben a la silla, la mesa, el piso y la atracción gravitacional de la Tierra. (b) Al resolver un problema que involucre al estudiante, podemos considerar las fuerzas que actúan a lo largo de la línea corriendo a través de su torso. Se muestra un diagrama de cuerpo libre para esta situación.

364

En la mayoría de las situaciones, las fuerzas se agrupan en dos categorías: fuerzas de contacto y fuerzas de campo. Como se puede adivinar, las fuerzas de contacto se deben al contacto físico directo entre los objetos. Por ejemplo, el alumno de la figura 5.6 experimenta las fuerzas de contacto C, F y T, que ejerce la silla sobre su parte posterior, el suelo sobre sus pies y la mesa en sus antebrazos, respectivamente. Las fuerzas de campo, sin embargo, actúan sin la necesidad de contacto físico entre los objetos. Dependen de la presencia de un "campo" en la región del espacio que rodea el cuerpo considerado. Como el alumno está en el campo gravitatorio de la Tierra, siente una fuerza gravitatoria w; en otras palabras, él tiene peso.

Puedes pensar en un campo como una propiedad del espacio que es detectable por las fuerzas que ejerce. Los científicos piensan que solo hay cuatro campos de fuerza fundamentales en la naturaleza. Estos son los campos gravitacional, electromagnético, nuclear fuerte y débil (consideramos estas cuatro fuerzas en la naturaleza más adelante en este texto). Como se observa para w en la Figura 5.6, el campo gravitatorio es responsable del peso de un cuerpo. Las fuerzas del campo electromagnético incluyen las de la electricidad estática y el magnetismo; también son responsables de la atracción entre los átomos en la materia a granel. Tanto los campos de fuerza fuerte como los débiles son efectivos solo a distancias aproximadamente iguales a una longitud de escala no mayor que un núcleo atómico (10-15 m). Su rango es tan pequeño que ninguno de los campos tiene influencia en el mundo macroscópico de la mecánica newtoniana.

Las fuerzas de contacto son fundamentalmente electromagnéticas. Mientras que el codo del estudiante en la Figura 5.6 está en contacto con la mesa, las cargas atómicas en su piel interactúan electromagnéticamente con las cargas en la superficie de la mesa. El resultado neto (total) es la fuerza T. De manera similar, cuando la cinta adhesiva se adhiere a una hoja de papel, los átomos de la cinta se entremezclan con los del papel para generar una fuerza electromagnética neta entre los dos objetos.

365

Sin embargo, en el contexto de la mecánica newtoniana, el origen electromagnético de las fuerzas de contacto no es una preocupación importante.

Notación vectorial para la fuerza

Como se discutió previamente, la fuerza es un vector; tiene tanto magnitud como dirección. La unidad de fuerza en el SI se llama newton (abreviado N), y 1 N es la fuerza necesaria para acelerar un objeto con una masa de 1 kg a una velocidad de 1 m/s2: 1N = 1kg•m/s2. Una manera fácil de recordar el tamaño de un newton es imaginar el sostener una manzana pequeña; tiene un peso de alrededor de 1 N.

Podemos describir así una fuerza bidimensional en la forma F = ai^ + bj^ (los vectores unitarios i^ y j^ indican la dirección de estas fuerzas a lo largo del eje x y el eje y, respectivamente) y una fuerza tridimensional en la forma F = ai^ + bj^ + ck^. En la Figura 5.3, supongamos que el patinador de hielo 1, en el lado izquierdo de la figura, empuja horizontalmente con una fuerza de 30.0 N hacia la derecha; representamos esto como F1 = 30.0i^ N. De manera similar, si el patinador de hielo 2 empuja con una fuerza de 40.0 N en la dirección vertical positiva mostrada, escribiríamos F2 = 40.0j^ N. La resultante de las dos fuerzas hace que se acelere una masa, en este caso, la tercera patinadora sobre hielo. Esta resultante se denomina fuerza externa neta Fneta y se encuentra tomando la suma vectorial de todas las fuerzas externas que actúan sobre un objeto o sistema (por lo tanto, también podemos representar la fuerza externa neta como F):

Fneta = F = F1 + F2 + ...

(5.1)

Esta ecuación se puede extender a cualquier cantidad de fuerzas.

366

En este ejemplo, tenemos Fneta = F = F1 + F2 = 30.0i^ + 40.0j^ N. La hipotenusa del triángulo que se muestra en la Figura 5.3 es la fuerza resultante o fuerza neta. Es un vector. Para encontrar su magnitud (el tamaño del vector, sin importar la dirección), usamos la regla dada en los Vectores, tomando la raíz cuadrada de la suma de los cuadrados de los componentes:

Fneta = √(30.0 N)2 + (40.0 N)2/ = 50.0 N.

La dirección está dada por

θ = tan−1(F2/F1) = tan−1(40.0/30.0) = 53.1°

medido desde el eje x positivo, como se muestra en el diagrama de cuerpo libre en la figura Figura 5.3 (b).

Supongamos que los patinadores de hielo ahora empujan al tercer patinador de hielo con F1 = 3.0i^ + 8.0j^ N y F2 = 5.0i^ + 4.0j^ N. ¿Cuál es la resultante de estas dos fuerzas? Debemos reconocer que la fuerza es un vector; por lo tanto, debemos sumar usando las reglas para la suma de vectores:

Fneta = F1 + F2 = (3.0i^ + 8.0j^) + (5.0i^ + 4.0j^) = 8.0i^ + 12.0j^

Comprueba tu aprendizaje 5.1

Encuentra la magnitud y dirección de la fuerza neta en el ejemplo de patinador sobre hielo que se acaba de dar.

367

En la siguiente escena interactiva, diseñada por Juan Guillermo Rivera Berrío, puedes mover las cabezas de los vectores y verificar la suma de los vectores F1, F2 y F3, por el método de "cabeza y cola".



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368

5.3 Primera Ley de Newton: Ley de inercia

La experiencia sugiere que un objeto en reposo permanece en reposo si se lo deja solo y que un objeto en movimiento tiende a desacelerarse y detenerse a menos que se haga algún esfuerzo para mantenerlo en movimiento. Sin embargo, la primera ley de Newton da una explicación más profunda de esta observación.

LA PRIMERA LEY DE MOVIMIENTO DE NEWTON
Un cuerpo en reposo permanece en reposo o, si está en movimiento, permanece en movimiento a velocidad constante a menos que actúe sobre él una fuerza externa neta.

Ten en cuenta el uso repetido del verbo "permanece". Podemos pensar en esta ley como la preservación del status quo del movimiento. También ten en cuenta la expresión "velocidad constante;" esto significa que el objeto mantiene un camino a lo largo de una línea recta, ya que ni la magnitud ni la dirección del vector de velocidad cambia. Podemos usar la Figura 5.7 para considerar las dos partes de la primera ley de Newton.

En lugar de contradecir nuestra experiencia, la primera ley de Newton dice que debe haber una causa para que ocurra cualquier cambio en la velocidad (un cambio en la magnitud o dirección). Esta causa es una fuerza externa neta, que definimos anteriormente en el capítulo. Un objeto que se desliza sobre una mesa o piso se desacelera debido a la fuerza neta de fricción que actúa sobre el objeto. Si la fricción desaparece, ¿el objeto aún se ralentizará?

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Figura 5.7 (a) Se muestra un disco de hockey en reposo; permanece en reposo hasta que una fuerza externa como un palo de hockey cambia su estado de reposo; (b) un disco de hockey se muestra en movimiento; continúa en movimiento en línea recta hasta que una fuerza externa hace que cambie su estado de movimiento. Aunque es resbaladizo, una superficie de hielo proporciona cierta fricción que ralentiza el disco.

La idea de causa y efecto es crucial para describir con precisión lo que sucede en diversas situaciones. Por ejemplo, considera qué sucede con un objeto deslizándose a lo largo de una superficie horizontal rugosa. El objeto se detiene rápidamente. Si rociamos la superficie con polvos de talco para que la superficie sea más lisa, el objeto se desliza más lejos. Si suavizamos aún más la superficie frotando aceite lubricante sobre ella, el objeto se desliza aún más. Extrapolando a una superficie sin fricción e ignorando la resistencia del aire, podemos imaginar el objeto deslizándose en línea recta indefinidamente. La fricción es, por lo tanto, la causa de la desaceleración (en consonancia con la primera ley de Newton). El objeto no se ralentizaría si se eliminara la fricción.

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Considera una mesa de hockey de aire (Figura 5.7). Cuando se apaga el aire, el disco se desliza solo una corta distancia antes de que la fricción lo frene hasta detenerse. Sin embargo, cuando se enciende el aire, crea una superficie casi sin fricción, y el disco se desliza largas distancias sin disminuir la velocidad. Además, si conocemos lo suficiente acerca de la fricción, podemos predecir con precisión qué tan rápido se ralentiza el objeto.

Figura 5.8 Una mesa de aire de hockey es útil para ilustrar las leyes de Newton. Cuando el aire está apagado, la fricción ralentiza rápidamente el disco; pero cuando el aire está encendido, minimiza el contacto entre el disco y la mesa de hockey, y el disco se desliza lejos de la mesa.

La primera ley de Newton es general y se puede aplicar a cualquier cosa, desde un objeto que se desliza sobre una mesa a un satélite en órbita o a la sangre bombeada desde el corazón. Los experimentos han verificado que cualquier cambio en la velocidad (velocidad o dirección) debe ser causado por una fuerza externa. La idea de leyes generalmente aplicables o universales es importante; es una característica básica de todas las leyes de la física. Identificar estas leyes es como reconocer patrones en la naturaleza de los cuales se pueden descubrir patrones adicionales. El genio de Galileo, quien desarrolló por primera vez la idea de la primera ley del movimiento, y Newton, quien lo aclaró, fue hacer la pregunta fundamental: "¿Cuál es la causa?"

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Pensar en términos de causa y efecto es fundamentalmente diferente del enfoque típico griego antiguo, cuando preguntas como "¿Por qué un tigre tiene rayas?" se habría respondido de manera aristotélica, como "Esa es la naturaleza de la bestia". La capacidad de pensar en términos de causa y efecto es la capacidad de establecer una conexión entre un comportamiento observado y el mundo circundante.

Gravitación e inercia

Independientemente de la escala de un objeto, ya sea una molécula o una partícula subatómica, dos propiedades siguen siendo válidas y, por lo tanto, de interés para la física: la gravitación y la inercia. Ambos están conectados a la masa. En general, la masa es una medida de la cantidad de materia en algo. La gravitación es la atracción de una masa a otra, como la atracción entre usted y la Tierra que le mantiene los pies en el suelo. La magnitud de esta atracción es tu peso, y es una fuerza.

La masa también está relacionada con la inercia, la capacidad de un objeto para resistir cambios en su movimiento, en otras palabras, para resistir la aceleración. La primera ley de Newton a menudo se llama ley de inercia. Como sabemos por experiencia, algunos objetos tienen más inercia que otros. Es más difícil cambiar el movimiento de una roca grande que la de una pelota de baloncesto, por ejemplo, porque la roca tiene más masa que la pelota de baloncesto. En otras palabras, la inercia de un objeto se mide por su masa. La relación entre masa y peso se explora más adelante en este capítulo.

Marcos de referencia inerciales

Anteriormente, establecimos la primera ley de Newton como "Un cuerpo en reposo permanece en reposo o, si está en movimiento, permanece en movimiento a velocidad constante a menos que actúe sobre él una fuerza externa neta".

372

También se puede afirmar que "Todo cuerpo permanece en su estado de movimiento uniforme en línea recta a menos que se vea obligado a cambiar ese estado por fuerzas que actúen sobre él. Para Newton, movimiento uniforme en línea recta significa velocidad constante, que incluye el caso de velocidad cero o reposo. Por lo tanto, la primera ley dice que la velocidad de un objeto permanece constante si la fuerza neta sobre ella es cero.

La primera ley de Newton generalmente se considera como una declaración sobre marcos de referencia. Proporciona un método para identificar un tipo especial de marco de referencia: el marco de referencia inercial. En principio, podemos hacer que la fuerza neta en un cuerpo sea cero. Si su velocidad relativa a un marco dado es constante, entonces ese marco se dice que es inercial. Entonces, por definición, un marco de referencia inercial es un marco de referencia en el que la primera ley de Newton es válida. La primera ley de Newton se aplica a objetos con velocidad constante. A partir de este hecho, podemos inferir la siguiente declaración.

MARCO DE REFERENCIA INERCIAL

Un marco de referencia que se mueve a velocidad constante con respecto a un marco inercial también es inercial. Un marco de referencia que se acelera con relación a un marco inercial no es inercial.

¿Los marcos inerciales son comunes en la naturaleza? Resulta que dentro del error experimental, un marco de referencia en reposo relativo a las estrellas más distantes o "fijas" es inercial. Todos los marcos que se mueven uniformemente con respecto a este marco de estrella fija también son inerciales. Por ejemplo, un marco de referencia no giratorio unido al Sol es, para todos los propósitos prácticos, inercial, porque su velocidad relativa a las estrellas fijas no varía en más de una parte de 1010.

373

La Tierra acelera en relación con las estrellas fijas porque gira sobre su eje y gira alrededor del Sol; por lo tanto, un marco de referencia unido a su superficie no es inercial. Para la mayoría de los problemas, sin embargo, dicho marco sirve como una aproximación suficientemente precisa para un marco inercial, porque la aceleración de un punto en la superficie de la Tierra con respecto a las estrellas fijas es bastante pequeña (<3.4 × 10-2 m/s2 <3.4 × 10 -2m/s2). Por lo tanto, a menos que se indique lo contrario, consideramos que los marcos de referencia fijados en la Tierra son inerciales.

Finalmente, ningún marco inercial particular es más especial que cualquier otro. En lo que respecta a las leyes de la naturaleza, todos los marcos inerciales son equivalentes. Al analizar un problema, elegimos un marco inercial sobre otro simplemente por conveniencia.

La Primera Ley y el Equilibrio de Newton

La primera ley de Newton nos dice sobre el equilibrio de un sistema, que es el estado en el cual las fuerzas en el sistema están equilibradas. Volviendo a las Fuerzas y los patinadores sobre hielo en la Figura 5.3, sabemos que las fuerzas F1 y F2 se combinan para formar una fuerza resultante, o la fuerza externa neta: FR = FNeta = F1 + F2. Para crear equilibrio, necesitamos una fuerza equilibradora que produzca una fuerza neta de cero. Esta fuerza debe ser igual en magnitud pero opuesta en dirección a FR, lo que significa que el vector debe ser -FR. En referencia a los patinadores sobre hielo, para los cuales encontramos que FR es 30.0i^ + 40.0j^ N, podemos determinar la fuerza de equilibrio simplemente encontrando -FR = -30.0i^ - 40.0j^ N. Ver el diagrama de cuerpo libre en la Figura 5.3 (b).

Podemos dar la primera ley de Newton en forma vectorial:

374

v = constante cuando FNeta = 0 N.

(5.2)

Esta ecuación dice que una fuerza neta de cero implica que la velocidad v del objeto es constante. (La palabra "constante" puede indicar velocidad cero).

La primera ley de Newton es engañosamente simple. Si un automóvil está en reposo, las únicas fuerzas que actúan sobre él son el peso y la fuerza de contacto del pavimento que empuja hacia arriba el automóvil (Figura 5.3). Es fácil entender que se requiere una fuerza neta no nula para cambiar el estado de movimiento del automóvil. Sin embargo, si el automóvil está en movimiento con velocidad constante, una idea errónea común es que la fuerza del motor que impulsa el automóvil hacia delante es de mayor magnitud que la fuerza de fricción que se opone al movimiento hacia adelante. De hecho, las dos fuerzas tienen la misma magnitud.

Figura 5.9 Un automóvil se muestra (a) estacionado y (b) moviéndose a velocidad constante. ¿Cómo se aplican las leyes de Newton al automóvil estacionado? ¿Qué nos dice el conocimiento de que el automóvil se mueve a velocidad constante sobre la fuerza horizontal neta en el automóvil?

375

Ejemplo 5.1

¿Cuándo se aplica la primera ley de Newton a tu automóvil?

Las leyes de Newton se pueden aplicar a todos los procesos físicos que involucran fuerza y ​​movimiento, incluyendo algo tan mundano como conducir un automóvil.

Estrategia

En (a), estamos considerando la primera parte de la primera ley de Newton, que trata de un cuerpo en reposo; en (b), nos fijamos en la segunda parte de la primera ley de Newton para un cuerpo en movimiento.

Solución

Cuando tu automóvil está estacionado, todas las fuerzas en el automóvil deben estar equilibradas; la suma del vector es 0 N. Por lo tanto, la fuerza neta es cero, y se aplica la primera ley de Newton. La aceleración del automóvil es cero, y en este caso, la velocidad también es cero.

Cuando tu automóvil se mueve a velocidad constante por la calle, la fuerza neta también debe ser cero según la primera ley de Newton. El motor del automóvil produce una fuerza hacia delante; la fricción, una fuerza entre la carretera y los neumáticos del automóvil que se opone al movimiento hacia adelante, tiene exactamente la misma magnitud que la fuerza del motor, produciendo la fuerza neta de cero.

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El cuerpo continúa en su estado de velocidad constante hasta que la fuerza neta se vuelve distinta de cero. Ten en cuenta que una fuerza neta de cero significa que un objeto está en reposo o moviéndose a velocidad constante, es decir, no está acelerando. ¿Qué supones que sucede cuando el automóvil acelera? Exploramos esta idea en la siguiente sección.

Explicación

Como muestra este ejemplo, hay dos tipos de equilibrio. En (a), el automóvil está en reposo; decimos que está en equilibrio estático. En (b), las fuerzas en el automóvil están equilibradas, pero el automóvil se está moviendo; decimos que está en equilibrio dinámico. (Examinamos esta idea con más detalle en Equilibrio estático y Elasticidad). De nuevo, es posible que dos (o más) fuerzas actúen sobre un objeto para que el objeto se mueva. Además, una fuerza neta de cero no puede producir aceleración.

En el siguiente objeto interactivo, diseñado por Carlos Alberto Jaimes Vergara, se recrea el experimento de Galileo quién ya había advertido que en ausencia de fricción, un cuerpo no requiere una fuerza para mantener el estado de movimiento rectilíneo uniforme. Lo anterior se cumple a través de la manipulación de variables de interés como la inclinación de la segunda rampa, que lleva al móvil a recorrer mayor distancia conforme dicha inclinación disminuye; hasta que, cuando la pendiente tiene un valor de cero, es decir, queda totalmente horizontal, el móvil continúa indefinidamente en movimiento rectilíneo uniforme, asumiendo siempre que no hay fricción.

Comprueba tu aprendizaje 5.2

Un paracaidista abre su paracaídas, y poco después, se mueve a velocidad constante. (a) ¿Qué fuerzas están actuando sobre él? (b) ¿Qué fuerza es más grande?

377

Experimento de Galileo4



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378

5.4 Segunda Ley de Newton

La segunda ley de Newton está estrechamente relacionada con la primera. Matemáticamente da la relación de causa y efecto entre la fuerza y ​​los cambios en el movimiento. La segunda ley de Newton es cuantitativa y se usa ampliamente para calcular lo que sucede en situaciones que involucran una fuerza. Antes de escribir la segunda ley de Newton como una ecuación simple que da la relación exacta de fuerza, masa y aceleración, debemos afinar algunas ideas que mencionamos anteriormente.

Fuerza y ​​aceleración

Primero, ¿qué queremos decir con un cambio de movimiento? La respuesta es que un cambio de movimiento es equivalente a un cambio en la velocidad. Un cambio en la velocidad significa, por definición, que hay aceleración. La primera ley de Newton dice que una fuerza externa neta causa un cambio en el movimiento; por lo tanto, vemos que una fuerza externa neta causa una aceleración distinta de cero.

Hemos definido fuerza externa como una fuerza que actúa sobre un objeto o sistema que se origina fuera del objeto o sistema. Una noción intuitiva de externo es aquello que está fuera del sistema de interés. Por ejemplo, en la Figura 5.10(a), el sistema de interés es el automóvil más la persona dentro de él. Las dos fuerzas ejercidas por los dos estudiantes son fuerzas externas. Por el contrario, la fuerza que la persona en el automóvil ejerce para aferrarse al volante es una fuerza interna entre los elementos del sistema de interés. Solo las fuerzas externas afectan el movimiento de un sistema, de acuerdo con la primera ley de Newton. (Las fuerzas internas se anulan mutuamente, como se explica en la siguiente sección). A veces, el sistema es obvio, mientras que en otros momentos, identificar sus límites es más sutil. El concepto de un sistema es fundamental para muchas áreas de la física, como lo es la correcta aplicación de las leyes de Newton.

379

Figura 5.10 Las diferentes fuerzas ejercidas sobre la misma masa producen diferentes aceleraciones. (a) Dos estudiantes empujan un automóvil detenido. Se muestran todas las fuerzas externas que actúan sobre el automóvil. (b) Las fuerzas que actúan sobre el automóvil se transfieren a un plano de coordenadas (diagrama de cuerpo libre) para un análisis más simple. (c) La grúa puede producir una mayor fuerza externa en la misma masa y, por lo tanto, una mayor aceleración.

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A partir de este ejemplo, puedes ver que las diferentes fuerzas ejercidas sobre la misma masa producen diferentes aceleraciones. En la Figura 5.10(a), los dos estudiantes empujan un automóvil con un conductor. Se muestran flechas que representan todas las fuerzas externas. El sistema de interés es el automóvil y su conductor. El peso w del sistema y el soporte del suelo N también se muestran, se supone que se cancelan (porque no hubo movimiento vertical ni desequilibrio de fuerzas en la dirección vertical para crear un cambio en el movimiento) . El vector f representa la fricción que actúa sobre el automóvil, y actúa a la izquierda, oponiéndose al movimiento del automóvil. (Discutimos la fricción con más detalle en el siguiente capítulo). En la Figura 5.10(b), todas las fuerzas externas que actúan en el sistema se suman para producir la fuerza neta FNeta>. El diagrama de cuerpo libre muestra todas las fuerzas que actúan sobre el sistema de interés. El punto representa el centro de masa del sistema. Cada vector de fuerza se extiende desde este punto. Debido a que hay dos fuerzas que actúan a la derecha, los vectores se muestran colinealmente. Finalmente, en la Figura 5.10(c), una fuerza externa neta mayor produce una mayor aceleración (a' > a) cuando la grúa tira del automóvil.

Parece razonable que la aceleración sea directamente proporcional y en la misma dirección que la fuerza externa neta que actúa sobre un sistema. Esta suposición se ha verificado experimentalmente y se ilustra en la Figura 5.10. Para obtener una ecuación para la segunda ley de Newton, primero escribimos la relación de aceleración a y la fuerza externa neta FNeta como la proporcionalidad,

aFNeta

donde el símbolo ∝ significa "proporcional a." (Recuérda que la fuerza externa neta es la suma de todas las fuerzas externas y a veces se indica como F).

381

Esta proporcionalidad muestra lo que hemos dicho en palabras -acceleración es directamente proporcional a la fuerza externa neta-. Una vez que se elige el sistema de interés, identifica las fuerzas externas e ignora las internas. Es una tremenda simplificación ignorar las numerosas fuerzas internas que actúan entre los objetos dentro del sistema, como las fuerzas musculares dentro de los cuerpos de los estudiantes, y mucho menos la miríada de fuerzas entre los átomos en los objetos. Aún así, esta simplificación nos ayuda a resolver algunos problemas complejos.

También parece razonable que la aceleración sea inversamente proporcional a la masa del sistema. En otras palabras, cuanto mayor es la masa (la inercia), menor es la aceleración producida por una fuerza dada. Como se ilustra en la Figura 5.11, la misma fuerza externa neta aplicada a una pelota de baloncesto produce una aceleración mucho menor cuando se aplica a una SUV. La proporcionalidad se escribe como

a ∝ 1/m

donde m es la masa del sistema y a es la magnitud de la aceleración. Los experimentos han demostrado que la aceleración es exactamente inversamente proporcional a la masa, así como es directamente proporcional a la fuerza externa neta.

382


Figura 5.11 La misma fuerza ejercida sobre sistemas de diferentes masas produce diferentes aceleraciones. (a) Un jugador de baloncesto empuja una pelota de baloncesto para hacer un pase. (Ignore el efecto de la gravedad sobre la pelota.) (b) El mismo jugador ejerce una fuerza idéntica sobre una SUV detenida y produce mucha menos aceleración. (c) Los diagramas de cuerpo libre son idénticos, lo que permite la comparación directa de las dos situaciones. Aparecerán una serie de patrones para diagramas de cuerpo libre a medida que haga más problemas y aprenda cómo dibujarlos en Dibujar diagramas de cuerpo libre.

Se ha encontrado que la aceleración de un objeto depende solo de la fuerza externa neta y la masa del objeto. La combinación de las dos proporcionalidades dadas genera la segunda ley de Newton.

383

SEGUNDA LEY DE MOVIMIENTO DE NEWTON
La aceleración de un sistema es directamente proporcional y en la misma dirección que la fuerza externa neta que actúa en el sistema y es inversamente proporcional a su masa. En forma de ecuación, la segunda ley de Newton es

a = FNeta/m,


donde a es la aceleración, FNeta es la fuerza neta, y m es la masa. Esto a menudo se escribe en la forma más familiar

FNeta = F = ma,


(5.3)

pero la primera ecuación proporciona más información sobre lo que significa la segunda ley de Newton. Cuando solo se consideran la magnitud de la fuerza y la aceleración, esta ecuación se puede escribir en la forma escalar más simple:

FNeta = ma.

(5.4)


La ley es una relación de causa y efecto entre tres cantidades que no se basa simplemente en sus definiciones. La validez de la segunda ley se basa en la verificación experimental. El diagrama de cuerpo libre, que aprenderás a dibujar en un próximo apartado, es la base para escribir la segunda ley de Newton.

384

Ejemplo 5.2

¿Qué aceleración puede producir una persona al empujar una cortadora de césped?

Supongamos que la fuerza externa neta (empuje menos fricción) ejercida sobre una cortadora de césped es 51 N (aproximadamente 11 lb.) paralela al suelo (Figura 5.12). La masa de la podadora es de 24 kg. ¿Cuál es su aceleración?

Figura 5.12 (a) La fuerza neta en una cortadora de césped es 51 N a la derecha. ¿A qué velocidad acelera la cortadora de césped hacia la derecha? (b) Se muestra el diagrama de cuerpo libre para este problema.

Estrategia

Este problema involucra solo movimiento en la dirección horizontal; también se nos da la fuerza neta, indicada por el vector único, pero podemos suprimir la naturaleza vectorial y concentrarnos en aplicar la segunda ley de Newton. Como se dan FNeta y m, la aceleración puede calcularse directamente a partir de la segunda ley de Newton como FNeta = ma.

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Solución

La magnitud de la aceleración a es a = FNeta/ma. Al reemplazar con los valores conocidos obtenemos

a = 51 N/24 kg

Convirtiendo la unidades de newtons a kilogramos por metros por segundo cuadrado,

a = 51 kg•m/s2/24 kg = 2.1 m/s2

Explicación

La dirección de la aceleración es la misma dirección que la de la fuerza neta, que es paralela al suelo. Esto es el resultado de la relación vectorial expresada en la segunda ley de Newton, es decir, el vector que representa la fuerza neta es el múltiplo escalar del vector de aceleración. No hay información dada en este ejemplo sobre las fuerzas externas individuales que actúan en el sistema, pero podemos decir algo sobre sus magnitudes relativas. Por ejemplo, la fuerza ejercida por la persona que empuja el cortacésped debe ser mayor que la fricción que se opone al movimiento (ya que sabemos que el cortacésped se movió hacia adelante) y las fuerzas verticales deben cancelarse porque no hay aceleración en la dirección vertical (el cortacésped se mueve solo horizontalmente). La aceleración encontrada es lo suficientemente pequeña lo que es razonable para una persona que empuja una cortadora de césped. Tal esfuerzo no duraría demasiado, porque pronto se alcanzaría la velocidad máxima de la persona.

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Comprueba tu aprendizaje 5.3

En el momento de su lanzamiento, el HMS Titanic era el objeto móvil más masivo jamás construido, con una masa de 6.0 × 107 kg. Si se aplicara al buque una fuerza de 6 MN (6 × 106 N), ¿qué aceleración experimentaría?

En el ejemplo anterior, tratamos con la fuerza neta solo por simplicidad. Sin embargo, varias fuerzas actúan sobre la cortadora de césped. El peso w (que se discutirá en detalle en Masa y Peso) tira hacia abajo del cortacésped, hacia el centro de la Tierra; esto produce una fuerza de contacto en el suelo. El suelo debe ejercer una fuerza ascendente sobre el cortacésped, conocida como la fuerza normal N, que definiremos en el apartado de las Fuerzas Comunes. Estas fuerzas están balanceadas y por lo tanto no producen aceleración vertical. En el siguiente ejemplo, mostramos ambas fuerzas. A medida que continúes resolviendo problemas usando la segunda ley de Newton, asegúrate de mostrar múltiples fuerzas.

Ejemplo 5.3

¿Qué fuerza es más grande?

(a) El automóvil que se muestra en la Figura 5.13 se mueve a una velocidad constante. ¿Qué fuerza es más grande, Fmotor o Ffricción? Explica.

(b) El mismo automóvil ahora se está acelerando hacia la derecha. ¿Qué fuerza es más grande, Fmotor o Ffricción? Explica.

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Figura 5.13 (Se muestra un automóvil (a) moviéndose a velocidad constante y (b) acelerando. ¿Cómo se comparan las fuerzas que actúan en el automóvil en cada caso? (a) ¿Qué nos dice el conocimiento de que el automóvil se está moviendo a velocidad constante sobre la fuerza horizontal neta en el automóvil en comparación con la fuerza de fricción? (b) ¿Qué nos dice el conocimiento de que el automóvil está acelerando sobre la fuerza horizontal del automóvil en comparación con la fuerza de fricción?

Estrategia

Debemos considerar la primera y la segunda ley de Newton para analizar la situación. Necesitamos decidir qué ley aplica; esto, a su vez, nos dirá acerca de la relación entre las fuerzas.

Solución

a. Las fuerzas son iguales. De acuerdo con la primera ley de Newton, si la fuerza neta es cero, la velocidad es constante.

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b. En este caso, Fmotor debe ser mayor que Ffricción. Según la segunda ley de Newton, se requiere una fuerza neta para causar aceleración.

Explicación

Estas preguntas pueden parecer triviales, pero comúnmente se responden incorrectamente. Para que un automóvil o cualquier otro objeto se mueva, debe acelerarse desde el descanso hasta la velocidad deseada; esto requiere que la fuerza del motor sea mayor que la fuerza de fricción. Una vez que el automóvil se mueve a una velocidad constante, la fuerza neta debe ser cero; de lo contrario, el automóvil acelerará (gana velocidad). Para resolver problemas relacionados con las leyes de Newton, debemos entender si aplicamos la primera ley de Newton (donde F = 0) o la segunda ley de Newton (donde F no es cero). Esto será evidente a medida que veas más ejemplos e intentes resolver problemas por tu cuenta.

Ejemplo 5.4

¿Qué empuje de cohete acelera este trineo?

Antes de los vuelos espaciales tripulados, los trineos cohete se usaban para probar aeronaves, equipos de misiles y efectos fisiológicos en sujetos humanos a altas velocidades. Consistieron en una plataforma que fue montada en uno o dos carriles y propulsada por varios cohetes.

Calcula la magnitud de la fuerza ejercida por cada cohete, llamada empuje T, para el sistema de propulsión de cuatro cohetes que se muestra en la Figura 5.14. La aceleración inicial del trineo es de 49 m/s2, la masa del sistema es de 2100 kg y la fuerza de fricción que se opone al movimiento es de 650 N.

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Figura 5.14 Un trineo experimenta un empuje de cohete que lo acelera hacia la derecha. Cada cohete crea un empuje idéntico T. El sistema aquí es el trineo, sus cohetes y su jinete, por lo que no se considera ninguna de las fuerzas entre estos objetos. La flecha que representa la fricción (f) se dibuja más grande que la escala.

Estrategia

Aunque las fuerzas actúan tanto vertical como horizontalmente, asumimos que las fuerzas verticales se cancelan porque no hay aceleración vertical.

390

Esto nos deja con solo fuerzas horizontales y un problema unidimensional más simple. Las direcciones se indican con signos más o menos, con el derecho tomado como la dirección positiva. Ver el diagrama de cuerpo libre en la Figura 5.14.

Solución

Dado que la aceleración, la masa y la fuerza de fricción se dan, comenzamos con la segunda ley de Newton y buscamos la forma de encontrar el empuje de los motores. Hemos definido la dirección de la fuerza y la aceleración como actuando "a la derecha", por lo que debemos considerar solo las magnitudes de estas cantidades en los cálculos. Por lo tanto, comenzamos con

FNeta = ma

donde FNeta es la fuerza neta a lo largo de la dirección horizontal. Podemos ver en la figura que los empujes del motor se suman, mientras que la fricción se opone al empuje. En forma de ecuación, la fuerza externa neta es

FNeta = 4T - f.

Al sustituir esto en la segunda ley de Newton nos da

FNeta = ma = 4T - f.

Usando un poco de álgebra, resolvemos el empuje total 4T:

4T = ma + f.

391

Sustituyendo los valores conocidos

4T = ma + f = (2100kg)(49 m/s2) + 650 N

Por lo tanto, el empuje total es

4T = 1.0 × 105 N,

y los empujes individuales son

T = 1.0 × 105 N/4 = 2.5 × 104 N.

Explicación

Los números son bastante grandes, por lo que el resultado podría sorprenderte. Experimentos como éste se realizaron a principios de la década de 1960 para probar los límites de la resistencia humana, y la configuración se diseñó para proteger a los sujetos humanos en las eyecciones de emergencia de los aviones de combate. Se obtuvieron velocidades de 1000 km/h, con aceleraciones de 45g. (Recuerda que g es la aceleración debida a la gravedad, y es 9.80 m/s2. Cuando decimos que la aceleración es 45g, es 45 × 9.8 m/s2, que es aproximadamente 440 m/s2.) Aunque los sujetos vivos ya no se usan, se han obtenido velocidades de 10.000 km/h con un trineo cohete.

En este ejemplo, como en el anterior, el sistema de interés es obvio. Vemos en ejemplos posteriores que la elección del sistema de interés es crucial, y la elección no siempre es obvia.

392

La segunda ley de Newton es más que una definición; es una relación entre aceleración, fuerza y ​​masa. Nos puede ayudar a hacer predicciones. Cada una de esas cantidades físicas se puede definir de forma independiente, por lo que la segunda ley nos dice algo básico y universal sobre la naturaleza.

Comprueba tu aprendizaje 5.4

Un automóvil deportivo de 550 kg colisiona con un camión de 2200 kg, y durante la colisión, la fuerza neta de cada vehículo es la fuerza ejercida por el otro. Si la magnitud de la aceleración del camión es de 10 m/s2, ¿cuál es la magnitud de la aceleración del automóvil deportivo?

Componentes rectangulares de la segunda ley de Newton

Hemos desarrollado la segunda ley de Newton y la presentamos como una ecuación vectorial en la Ecuación 5.3. Esta ecuación vectorial se puede escribir como ecuaciones de tres componentes:

Fx = max, Fy = may, y Fz = maz

La segunda ley es una descripción de cómo un cuerpo responde mecánicamente a su entorno. La influencia del entorno es la fuerza neta FNeta, la respuesta del cuerpo es la aceleración a, y la fuerza de respuesta es inversamente proporcional a la masa m. Cuanto mayor es la masa de un objeto, menor es su respuesta (su aceleración) a la influencia del entorno (una fuerza neta dada). Por lo tanto, la masa de un cuerpo es una medida de su inercia, como explicamos en la Primera Ley de Newton.

393

Ejemplo 5.5

Fuerza en un balón de fútbol

Un jugador lanza un balón de fútbol de 0.400 kg a través del campo; sufre una aceleración dada por a = 3.00i^ + 7.00j^ m/s2. Halla (a) la fuerza resultante que actúa sobre la pelota y (b) la magnitud y dirección de la fuerza resultante.

Estrategia

Los vectores en formato i^ y j^, que indican la dirección de la fuerza a lo largo del eje x y el eje y, respectivamente, están involucrados, por lo que aplicamos la segunda ley de Newton en forma de vector.

Solución

a. Aplicamos la segunda ley de Newton:

FNeta = ma = (0.400kg)(3.00i^ + 7.00j^ m/s2) = 1.20i^ + 2.80j^ N.

b. La magnitud y la dirección se encuentran usando los componentes de la FNeta:

(1.20 N)2 + (2.80 N)2/ = 3.05 N y θ = tan-1(2.80/1.20) = 66.8°

Explicación

Debemos recordar que la segunda ley de Newton es una ecuación vectorial.

394

En (a), estamos multiplicando un vector por un escalar para determinar la fuerza neta en forma de vector. Si bien la forma vectorial ofrece una representación compacta del vector fuerza, no nos dice qué tan "grande" es, o dónde va, en términos intuitivos. En (b), estamos determinando el tamaño real (magnitud) de esta fuerza y la dirección en la que viaja.

Ejemplo 5.6

Masa de un coche

Halla la masa de un automóvil si una fuerza neta de -600.0j^ N produce una aceleración de -0.2j^ m/s2.

Estrategia

La división vectorial no está definida, por lo que m = FNeta/am no se puede realizar. Sin embargo, la masa m es un escalar, entonces podemos usar la forma escalar de la segunda ley de Newton, m = FNeta/a.

Solución

Usamos m = FNeta/a y sustituimos las magnitudes de los dos vectores: FNeta = 600.0 N y a = 0.2 m/s2. Por lo tanto,

m = FNeta/a = 600.0 N/0.2 m/s2 = 3000 kg

395

Explicación

La fuerza y la aceleración se dieron en el formato i^ y j^, pero la respuesta, masa m, es un escalar y, por lo tanto, no se da en este formato.

Ejemplo 5.7

Varias fuerzas en una partícula

A una partícula de masa m = 4.0 kgm se le aplican cuatro fuerzas de magnitudes F1 = 10.0 N, F2 = 40.0 N, F3 = 5.0 N, y F3 = 2.0 N, con las direcciones como se indican en el diagrama de cuerpo libre en Figura 5.15. ¿Cuál es la aceleración de la partícula?

Estrategia

Debido a que este es un problema bidimensional, debemos usar un diagrama de cuerpo libre. Primero, F1 debe resolverse en componentes x e y. Entonces podemos aplicar la segunda ley en cada dirección.

Solución

Dibujamos un diagrama de cuerpo libre como se muestra en la Figura 5.15. Ahora aplicamos la segunda ley de Newton. Consideramos que todos los vectores se descompusieron en componentes x e y:

396

Figura 5.15 Cuatro fuerzas en el plano xy se aplican a una partícula de 4.0 kg.

Fx = max
F1x - F3x = max
F1cos30° - F3x = max
(10.0 N)(cos30°) - 5.0 N = (4.0 kg)ax
ax = 0.92 m/s2
Fy = may
F1y + F4y - F2y = may
F1cos30° - F3x = max
(10.0 N)(sen30°) + 2.0 N - 40.0 N= (4.0 kg)ay
ay = -8.3 m/s2

Por lo tanto, la aceleración neta es

a = (0.92i^ − 8.3j^) m/s2

que es un vector de magnitud 8,4 m/s2 dirigido a 276° al eje x positivo.

397

Explicación

Se pueden encontrar numerosos ejemplos en la vida cotidiana que involucran tres o más fuerzas que actúan sobre un solo objeto, como cables que corren desde el puente Golden Gate o un jugador de fútbol que es abordado por tres defensores. Podemos ver que la solución de este ejemplo es solo una extensión de lo que ya hemos hecho.

Comprueba tu aprendizaje 5.5

Un automóvil tiene fuerzas que actúan sobre él, como se muestra a continuación. La masa del automóvil es 1000.0 kg. El camino es resbaladizo, por lo que la fricción puede ignorarse. (a) ¿Cuál es la fuerza neta en el automóvil? (b) ¿Cuál es la aceleración del automóvil?

La segunda Ley de Newton es utilizada, entre otras muchas aplicaciones, para calcular fuerzas resultantes o fuerzas desconocidas en un sistema que está en equilibrio, es decir, la sumatoria de sus fuerzas es cero.

398

A continuación, en una escena interactiva diseñada por Juan Guillermo Rivera B., podrás observar tres ejemplos de sistemas en equilibrio. En capítulos posteriores, nos detendremos a un análisis más detallado de este tipo de aplicaciones.



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La segunda ley de Newton y momentum (momento lineal)

Newton en realidad declaró su segunda ley en términos de momentum: "La velocidad instantánea a la que cambia el momento de un cuerpo es igual a la fuerza neta que actúa sobre el cuerpo" ("Tasa instantánea" implica que la derivada está involucrada).


Esto se puede dar por la ecuación vectorial

399

FNeta = dp/dt

(5.6)

Esto significa que la segunda ley de Newton aborda la cuestión central del movimiento: ¿qué causa un cambio en el movimiento de un objeto? Momentum fue descrito por Newton como "cantidad de movimiento", una forma de combinar tanto la velocidad de un objeto como su masa. Dedicaremos el momento lineal y las colisiones al estudio del momento.

Por ahora, es suficiente definir el momentum p como el producto de la masa del objeto m y su velocidad v:

p = mv

(5.7)

Como la velocidad es un vector, también lo es el momentum.

Es fácil visualizar el momentum. Un tren que se mueve a 10 m/s tiene más momento lineal que uno que se mueve a 2 m/s. En la vida cotidiana, hablamos de un equipo deportivo como "tener ímpetu (momentum)" cuando anotan puntos contra el equipo contrario.

Si sustituimos la Ecuación 5.7 en la Ecuación 5.6, obtenemos

FNeta = dp/dt = d(mv)/dt

Cuando m es constante, tenemos

400

FNeta = mdv/dt = ma

Por lo tanto, vemos que la forma de momento de la segunda ley de Newton se reduce a la forma dada anteriormente en esta sección. En el siguiente interactivo, crea una fuerza aplicada y observa cómo hace que los objetos se muevan.



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401

5.5 Masa y peso

La masa y el peso a menudo se usan indistintamente en la conversación diaria. Por ejemplo, nuestros registros médicos a menudo muestran nuestro peso en kilogramos, pero nunca en las unidades correctas de newtons. En física, sin embargo, hay una distinción importante. El peso es la atracción de la Tierra sobre un objeto. Depende de la distancia desde el centro de la Tierra. A diferencia del peso, la masa no varía con la ubicación, es la misma en la Tierra, en la órbita o en la superficie de la Luna.

Unidades de fuerza

La ecuación FNeta = ma se usa para definir la fuerza neta en términos de masa, longitud y tiempo. Como se explicó anteriormente, la unidad de fuerza SI es el newton. Desde FNeta = ma,

1 N = 1 kg•m/s2.

Aunque casi todo el mundo utiliza el newton para la unidad de fuerza, en los Estados Unidos, la unidad de fuerza más familiar es la libra (lb), donde 1 N = 0,225 lb. Por lo tanto, una persona de 225 lb pesa 1000 N.

Peso y fuerza gravitacional

Cuando se cae un objeto, acelera hacia el centro de la Tierra. La segunda ley de Newton dice que una fuerza neta sobre un objeto es responsable de su aceleración. Si la resistencia del aire es insignificante, la fuerza neta en un objeto que cae es la fuerza gravitatoria, comúnmente llamada su peso w, o su fuerza debida a la gravedad que actúa sobre un objeto de masa m.

402

El peso se puede denotar como un vector porque tiene una dirección; abajo es, por definición, la dirección de la gravedad, y por lo tanto, el peso es una fuerza descendente. La magnitud del peso se denota como w. Galileo instrumentalmente pudo demostrar que, en ausencia de resistencia del aire, todos los objetos caen con la misma aceleración g. Usando el resultado de Galileo y la segunda ley de Newton, podemos derivar una ecuación para el peso.

Considera un objeto con masa m cayendo hacia la Tierra. Solo experimenta la fuerza descendente de la gravedad, que es el peso w. La segunda ley de Newton dice que la magnitud de la fuerza externa neta en un objeto es FNeta = ma. Sabemos que la aceleración de un objeto debido a la gravedad es g, a = g. Sustituyendo en la segunda ley de Newton nos da las siguientes ecuaciones.


PESO

La fuerza gravitatoria de una masa es su peso. Podemos escribir esto en forma de vector, donde w es el peso y m es la masa, como

w = mg

(5.8)

En forma escalar, podemos escribir

w = mg


(5.9)

Dado que g = 9.80 m/s2 en la Tierra, el peso de un objeto de 1.00 kg en la Tierra es 9.80 N:

w = mg = (1.00 kg)(9.80 m/s2) = 9.80N.

403

En el siguiente objeto interactivo, diseñado por Carlos Alberto Jaimes Vergara, podrás establecer la relación entre el peso de un objeto de masa constante y la aceleración de la gravedad en distintos cuerpos celestes.



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Cuando la fuerza externa neta sobre un objeto es su peso, decimos que está en caída libre, es decir, la única fuerza que actúa sobre el objeto es la gravedad.

404

Sin embargo, cuando los objetos en la Tierra caen hacia abajo, nunca están verdaderamente en caída libre porque siempre hay alguna fuerza de resistencia hacia arriba desde el aire que actúa sobre el objeto.

La aceleración debido a la gravedad g varía ligeramente sobre la superficie de la Tierra, por lo que el peso de un objeto depende de su ubicación y no es una propiedad intrínseca del objeto. El peso varía dramáticamente si dejamos la superficie de la Tierra. En la Luna, por ejemplo, la aceleración debida a la gravedad es de solo 1,67 m/s2. Una masa de 1.0 kg tiene un peso de 9.8 N en la Tierra y solo alrededor de 1.7 N en la Luna.

La definición más amplia de peso en este sentido es que el peso de un objeto es la fuerza gravitacional del cuerpo grande más cercano, como la Tierra, la Luna o el Sol. Esta es la definición más común y útil de peso en física. Sin embargo, difiere dramáticamente de la definición de peso utilizada por la NASA y los medios populares en relación con el viaje espacial y la exploración. Cuando hablan de "ingravidez" y "microgravedad", se refieren al fenómeno que llamamos "caída libre" en la física. Usamos la definición anterior de peso, fuerza w debido a la gravedad que actúa sobre un objeto de masa m, y hacemos una distinción cuidadosa entre la caída libre y la ingravidez real.

Ten en cuenta que el peso y la masa son cantidades físicas diferentes, aunque están estrechamente relacionadas. La masa es una propiedad intrínseca de un objeto: es una cantidad de materia. La cantidad de materia de un objeto está determinada por el número de átomos y moléculas de varios tipos que contiene. Debido a que estos números no varían, en la física newtoniana, la masa no varía; por lo tanto, su respuesta a una fuerza aplicada no varía. Por el contrario, el peso es la fuerza gravitatoria que actúa sobre un objeto, por lo que varía según la gravedad.

405

Por ejemplo, una persona más cerca del centro de la Tierra, a poca altura, como Nueva Orleans, pesa un poco más que una persona que se encuentra en la mayor elevación de Denver, a pesar de que pueden tener la misma masa.

Es tentador equiparar masa a peso, porque la mayoría de nuestros ejemplos tienen lugar en la Tierra, donde el peso de un objeto varía solo un poco con la ubicación del objeto. Además, es difícil contar e identificar todos los átomos y moléculas en un objeto, por lo que la masa rara vez se determina de esta manera. Si consideramos situaciones en las que g es una constante en la Tierra, vemos que el peso w es directamente proporcional a la masa m, ya que w = mg, es decir, cuanto más masivo es un objeto, más pesa. Operacionalmente, las masas de objetos se determinan por comparación con el kilogramo estándar, como discutimos en el capítulo de Unidades y Medición. Pero al comparar un objeto en la Tierra con uno en la Luna, podemos ver fácilmente una variación en el peso pero no en la masa. Por ejemplo, en la Tierra, un objeto de 5.0 kg pesa 49 N; en la Luna, donde g es 1.67 m/s2, el objeto pesa 8.4 N. Sin embargo, la masa del objeto todavía es 5.0 kg en la Luna.

Ejemplo 5.8

Despejando un campo

Un agricultor está levantando algunas rocas moderadamente pesadas de un campo para plantar cultivos. Levanta una piedra que pesa 40.0 lb. (aproximadamente 180 N). ¿Qué fuerza aplica si la piedra acelera a una velocidad de 1.5 m/s2?

Estrategia

Nos dieron el peso de la piedra, que usamos para encontrar la fuerza neta en la piedra.

406

Sin embargo, también necesitamos conocer su masa para aplicar la segunda ley de Newton, por lo que debemos aplicar la ecuación de peso, w = mg, para determinar la masa.

Solución

Ninguna fuerza actúa en la dirección horizontal, por lo que podemos concentrarnos en las fuerzas verticales, como se muestra en el siguiente diagrama de cuerpo libre. Marcamos la aceleración hacia un lado; técnicamente, no es parte del diagrama de cuerpo libre, pero nos ayuda a recordar que el objeto acelera hacia arriba (por lo que la fuerza neta es hacia arriba).

       w = mg

       m = w/g = 180 N/9.8 m/s2 = 18 kg

       F = ma

       F - w = ma

407

       F - 180 N = (18 kg)(1.5 m/s2)

       F - 180 N = 27 N

       F = 207 N = 210 N ( ados cifras significativas)

Explicación

Para aplicar la segunda ley de Newton como la ecuación primaria para resolver un problema, a veces tenemos que confiar en otras ecuaciones, como la del peso o una de las ecuaciones cinemáticas, para completar la solución.

Comprueba tu aprendizaje 5.6

Para el ejemplo 5.8, encuentra la aceleración cuando la fuerza aplicada del agricultor es 230.0 N.

¿Puedes aterrizar de forma segura, como lo hizo Neil Armstrong en 1969? Presentamos una variante del videojuego clásico "Lunar Lander"5, pero esta ves es en Marte. Simula el movimiento del módulo de aterrizaje lunar, con la masa, el empuje, la tasa de consumo de combustible y la gravedad, en esta versión, de Marte. Este clone de Lunar Lander fue diseñado por Ben Rothman.

408



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Otro objeto interactivo interesante es "Gravedad y órbitas" desarrollado en Phet Interactive Simulations

En la siguiente escena interactiva, mueve el sol, la tierra, la luna y la estación espacial para ver cómo afecta sus fuerzas gravitatorias y trayectorias orbitales. ¡Visualiza los tamaños y las distancias entre los diferentes cuerpos celestes y desactiva la gravedad para ver lo que pasaría sin ésta!

409






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410

5.6 La tercera Ley de Newton

Hasta ahora hemos considerado la fuerza como un empuje o un tirón; sin embargo, si lo piensas bien, te das cuenta que no se produce ningún empuje o atracción por sí mismo. Cuando empujas una pared, la pared te empuja hacia atrás. Esto nos lleva a la Tercera ley de Newton.

LA TERCERA LEY DE MOVIMIENTO DE NEWTON

Cada vez que un cuerpo ejerce una fuerza sobre un segundo cuerpo, el primer cuerpo experimenta una fuerza que es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza que ejerce. Matemáticamente, si un cuerpo A ejerce una fuerza F en el cuerpo B, entonces B ejerce simultáneamente una fuerza -F en A, o en forma de ecuación vectorial,

FAB = -FBA

La tercera ley de Newton representa una cierta simetría en la naturaleza: las fuerzas siempre ocurren en pares, y un cuerpo no puede ejercer una fuerza sobre otro sin experimentar una fuerza en sí misma. A veces nos referimos a esta ley en términos generales como "acción-reacción", donde la fuerza ejercida es la acción y la fuerza experimentada como consecuencia es la reacción. La tercera ley de Newton tiene usos prácticos para analizar el origen de las fuerzas y comprender qué fuerzas son externas a un sistema.

Podemos ver fácilmente la tercera ley de Newton observando cómo se mueven las personas. Considera la posibilidad de que una nadadora se empuje del lado de una piscina (Figura 5.16).

(5.10)

411

Figura 5.16 Cuando la nadadora ejerce una fuerza sobre la pared, acelera en la dirección opuesta; en otras palabras, la fuerza externa neta sobre ella está en la dirección opuesta a la de Fpies en pared. Esta oposición ocurre porque, de acuerdo con la tercera ley de Newton, la pared ejerce una fuerza Fpared en pies sobre el nadador que es igual en magnitud pero en la dirección opuesta a la que ella ejerce sobre la pared. La línea alrededor de la nadadora indica el sistema de interés. Por lo tanto, el diagrama de cuerpo libre muestra solo Fpared en pies, w (la fuerza de la gravedad) y BF, que es la fuerza de flotación del agua que sostiene el peso del nadador. Las fuerzas verticales w y BF se cancelan porque no hay aceleración vertical.

Ella empuja contra la pared de la piscina con sus pies y acelera en la dirección opuesta a la de su empuje. La pared ha ejercido una fuerza igual y opuesta sobre la nadadora. Podría pensarse que dos fuerzas iguales y opuestas se cancelarían, pero no lo hacen porque actúan en sistemas diferentes. En este caso, hay dos sistemas que podríamos investigar: la nadadora y el muro. Si seleccionamos que la nadadora sea el sistema de interés, como en la figura, entonces Fpared en pies es una fuerza externa en este sistema y afecta su movimiento. La nadadora se mueve en la dirección de esta fuerza. Por el contrario, la fuerza Fpies en pared actúa en la pared, no en nuestro sistema de interés.

412

Por lo tanto, Fpies en pared no afecta directamente el movimiento del sistema y no cancela Fpared en pies. La nadadora empuja en la dirección opuesta a la que desea moverse. La reacción a su impulso es, por lo tanto, en la dirección deseada. En un diagrama de cuerpo libre, como el que se muestra en la figura 5.16, nunca incluimos ambas fuerzas de un par de acción-reacción; en este caso, solo usamos Fpared en pies, no Fpies en pared.

Otros ejemplos de la tercera ley de Newton son fáciles de encontrar:

413


Figura 5.16 Cuando el alpinista tira de la cuerda, la cuerda detiene al alpinista.

Hay dos características importantes de la tercera ley de Newton. Primero, las fuerzas ejercidas (la acción y la reacción) son siempre iguales en magnitud pero opuestas en la dirección. En segundo lugar, estas fuerzas actúan sobre diferentes cuerpos o sistemas: la fuerza de A actúa sobre B y B sobre A. En otras palabras, las dos fuerzas son fuerzas distintas que no actúan en el mismo cuerpo. Por lo tanto, no se cancelan entre sí.

414

Para la situación que se muestra en la figura 5.6, la tercera ley indica que debido a que la silla está empujando hacia arriba al estudiante con fuerza C, él está empujando hacia abajo la silla con fuerza -C. Del mismo modo, él está presionando hacia abajo con las fuerzas -F y -T en el piso y la mesa, respectivamente. Finalmente, dado que la Tierra tira hacia abajo del estudiante con fuerza w, tira hacia arriba en la Tierra con la fuerza -w. Si ese estudiante golpeara con enojo la mesa con frustración, aprendería rápidamente la dolorosa lección (evitable estudiando las leyes de Newton) de que la mesa le devuelve la misma dureza.

Una persona que está caminando o corriendo aplica la tercera ley de Newton instintivamente. Por ejemplo, el corredor de la figura 5.18 empuja hacia atrás en el suelo para que el suelo lo empuje hacia adelante.

Figura 5.18 El corredor experimenta la tercera ley de Newton. (a) Una fuerza es ejercida por el corredor en el suelo. (b) La fuerza de reacción del suelo sobre el corredor lo empuja hacia adelante.

415

Ejemplo 5.9

Fuerzas en un objeto estático

Figura 5.19 a) Las fuerzas en un paquete apoyado en una báscula, junto con sus fuerzas de reacción. La fuerza w es el peso del paquete (la fuerza debida a la gravedad de la Tierra) y S es la fuerza de la balanza en el paquete. (b) El aislamiento del sistema balanza-paquete y el sistema paquete-tierra hace que los pares de acción y reacción sean claros.

El paquete en la Figura 5.19 está apoyado en una balanza. Las fuerzas en el paquete son S, que se debe a la balanza, y -w, que se debe al campo gravitacional de la Tierra.

416

Las fuerzas de reacción que ejerce el paquete son -S en la balanza y w en la Tierra. Debido a que el paquete no se está acelerando, la aplicación de la segunda ley produce

S - w = ma = 0

Entonces,

S = w

Por lo tanto, la lectura de la escala da la magnitud del peso del paquete. Sin embargo, la balanza no mide el peso del paquete; mide la fuerza - S en su superficie. Si el sistema se está acelerando, S y - w no serían iguales, como se explicará en las Aplicaciones de las Leyes de Newton.

Ejemplo 5.10

Eligiendo el sistema correcto

Una profesora de física empuja un carrito de equipos de demostración a una sala de conferencias (Figura 5.20). Su masa es de 65.0 kg, la masa del carro es de 12.0 kg y la masa del equipo es de 7.0 kg. Calcula la aceleración producida cuando la profesora ejerce una fuerza hacia atrás de 150 N en el piso. Todas las fuerzas que se oponen al movimiento, como la fricción en las ruedas del carro y la resistencia del aire, suman 24.0 N.

Estrategia

Como aceleran como una unidad, definimos el sistema como el profesor, el carro y el equipo. Este es el Sistema 1 en la Figura 5.20.

417

Figura 5.20 Un profesor empuja el carro con su equipo de demostración. Las longitudes de las flechas son proporcionales a las magnitudes de las fuerzas (excepto para f, porque es demasiado pequeña para dibujar a escala). El sistema 1 es apropiado para este ejemplo, ya que solicita la aceleración de todo el grupo de objetos. Solo Fpiso y f son fuerzas externas que actúan en el Sistema 1 a lo largo de la línea de movimiento. Todas las demás fuerzas se cancelan o actúan en el mundo exterior. El sistema 2 se elige para el siguiente ejemplo de modo que Fprof sea una fuerza externa y entre en la segunda ley de Newton. Los diagramas de cuerpo libre, que sirven como base para la segunda ley de Newton, varían según el sistema elegido.

El profesor empuja hacia atrás con una fuerza Fpie ( Ffoot en la figura) de 150 N. De acuerdo con la tercera ley de Newton, el suelo ejerce una fuerza de reacción hacia adelante Fpiso 150 N (Ffloor) en el Sistema 1. Como todo movimiento es horizontal, podemos suponer que no hay fuerza neta en la dirección vertical . Por lo tanto, el problema es unidimensional a lo largo de la dirección horizontal.

418

Como se indicó, la fricción f se opone al movimiento y, por lo tanto, está en la dirección opuesta a Fpiso. No incluimos las fuerzas indicadas en la figura como Fprof o Fcart porque estas son fuerzas internas, y no incluimos Fpie porque actúa en el piso, no en el sistema. No hay otras fuerzas significativas que actúen en el Sistema 1. Si la fuerza externa neta puede encontrarse a partir de toda esta información, podemos usar la segunda ley de Newton para encontrar la aceleración según lo solicitado. Ver el diagrama de cuerpo libre en la figura.

Solución

La segunda ley de Newton nos dice que,

a = FNeta/m

La fuerza externa neta en el Sistema 1 se deduce de la Figura 5.20 y de las discusiones anterior es,

FNeta -f = 150 N - 24.0 N = 126 N.

La masa del Sistema 1 es

m = (65.0 + 12.0 + 7.0) kg = 84 kg.

Estos valores de FNeta y m producen una aceleración de: a = FNeta/m = 126 N/85 kg = 1.5 m/s2

419

Explicación

Ninguna de las fuerzas entre componentes del Sistema 1, como entre las manos de la profesora y el carro, contribuyen a la fuerza externa neta porque son internas al Sistema 1. Otra forma de ver esto es que las fuerzas entre los componentes de un sistema se cancelan porque son iguales en magnitud y opuestos en dirección. Por ejemplo, la fuerza ejercida por la profesora sobre el carro da como resultado una fuerza igual y opuesta de vuelta a la profesora. En este caso, ambas fuerzas actúan en el mismo sistema y, por lo tanto, se cancelan. Por lo tanto, las fuerzas internas (entre los componentes de un sistema) se cancelan. Elegir el Sistema 1 fue crucial para resolver este problema.

Ejemplo 5.11

Fuerza en el carro: elegir un nuevo sistema

Calcula la fuerza que ejerce la profesora en el carrito de la Figura 5.20, utilizando datos del ejemplo anterior si es necesario.

Estrategia

Si definimos el sistema de interés como el carro más el equipo (Sistema 2 en la Figura 5.20), entonces la fuerza externa neta en el Sistema 2 es la fuerza que la profesora ejerce sobre el carro menos la fricción. La fuerza que ejerce sobre el carro, Fprofe, es una fuerza externa que actúa sobre el Sistema 2. Fprofe era interno al Sistema 1, pero es externo al Sistema 2 y, por lo tanto, entra en la segunda ley de Newton para este sistema.

420

Solución

La segunda ley de Newton se puede usar para encontrar Fprofe. Comenzamos

a = FNeta/m

La magnitud de la fuerza externa neta en el Sistema 2 es

FNeta = Fprofe - f

Despejamos Fprofe,

Fprofe = FNeta + f

Se da el valor de f, por lo que debemos calcular FNeta. Eso se puede hacer porque se conocen tanto la aceleración como la masa del Sistema 2. Usando la segunda ley de Newton, vemos que:

FNeta = ma

donde la masa del Sistema 2 es 19.0 kg (m = 12.0kg + 7.0kg) y su aceleración fue de 1.5 m /s2 en el ejemplo anterior. Así,

Fprofe = FNeta + f = 29 N + 24.0 N = 53 N.

421

Explicación

Esta fuerza es significativamente menor que la fuerza de 150 N que la profesora ejerció hacia atrás en el suelo. No toda esa fuerza de 150 N se transmite al carro; algo de ella acelera a la profesora. La elección de un sistema es un paso analítico importante tanto para resolver problemas como para comprender a fondo la física de la situación (que no necesariamente son las mismas cosas)

Comprueba tu aprendizaje 5.7

Dos bloques están en reposo y en contacto sobre una superficie sin fricción como se muestra a continuación, con m1 = 2.0kg, m2 = 6.0kg, y una fuerza aplicada de 24 N. (a) Encuentra la aceleración de el sistema de bloques. (b) Supongamos que los bloques se separan más tarde. ¿Qué fuerza le darás al segundo bloque, con la masa de 6.0 kg y la misma aceleración que el sistema de bloques en (a)?

422

En el siguiente objeto interactivo, diseñado por Carlos Alberto Serrato Hernández , podrás manipular la masa de un objeto que es empujado por una persona. Se observan las fuerzas de acción y reacción que intervienen en este evento. Las gráficas muestran las variaciones en la aceleración y la velocidad tanto del patinador como de la caja, así como el desplazamiento que experimentan. .



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423

5.7 Fuerzas comunes

Las fuerzas reciben muchos nombres, como empujar, tirar, punzar y pesar. Tradicionalmente, las fuerzas se han agrupado en varias categorías y nombres relacionados con su fuente, cómo se transmiten o sus efectos. Varias de estas categorías se discuten en esta sección, junto con algunas aplicaciones interesantes. Más ejemplos de fuerzas se discuten más adelante en este texto.

Un catálogo de fuerzas: normal, tensión y otros ejemplos de fuerzas

Un catálogo de fuerzas será útil como referencia ya que resolvemos varios problemas relacionados con la fuerza y ​​el movimiento. Estas fuerzas incluyen fuerza normal, tensión, fricción y fuerza de resorte.

Fuerza normal

El peso (también llamado la fuerza de la gravedad) es una fuerza penetrante que actúa en todo momento y debe contrarrestarse para evitar la caída de un objeto. Debes sostener el peso de un objeto pesado empujándolo hacia arriba cuando lo mantienes estático, como se ilustra en la Figura 5.21 (a). Pero, ¿cómo los objetos inanimados como una mesa soportan el peso de una masa colocada sobre ellos, como se muestra en la Figura 5.21 (b)? Cuando la bolsa de comida para perros se coloca sobre la mesa, la mesa se hunde levemente debajo de la carga. Esto sería notable si la carga se coloca en una mesa de cartas, pero incluso una mesa de roble resistente se deforma cuando se aplica una fuerza sobre ella. A menos que un objeto se deforme más allá de su límite, ejercerá una fuerza de restauración muy similar a la de un resorte deformado (o un trampolín). Cuanto mayor es la deformación, mayor es la fuerza de restauración. Por lo tanto, cuando la carga se coloca sobre la mesa, la mesa se hunde hasta que la fuerza de restauración llega a ser tan grande como el peso de la carga.

424

En este punto, la fuerza externa neta en la carga es cero. Esa es la situación cuando la carga está estática sobre la mesa. La mesa se hunde rápidamente y el pandeo es leve, por lo que no lo notamos. Pero es similar a la caída de un trampolín cuando subes a él.

Figura 5.21 (a) La persona que sostiene la bolsa de comida para perros debe suministrar una fuerza hacia arriba Fmano igual en magnitud y opuesta en dirección al peso de la comida w para que no caiga al suelo. (b) La mesa de cartas se hunde cuando se coloca la comida para perros, al igual que un trampolín rígido. Las fuerzas elásticas de restauración en la mesa crecen a medida que se hunden hasta que suministran una fuerza N igual en magnitud y opuesta en dirección al peso de la carga.

425

Debemos concluir que cualquier cosa que soporte una carga, ya sea animada o no, debe suministrar una fuerza ascendente igual al peso de la carga, como asumimos en algunos de los ejemplos anteriores. Si la fuerza que soporta el peso de un objeto, o una carga, es perpendicular a la superficie de contacto entre la carga y su soporte, esta fuerza se define como una fuerza normal y aquí viene dada por el símbolo N. (Esta no es la unidad newton para fuerza, o N.) La palabra normal significa perpendicular a una superficie. Esto significa que la fuerza normal experimentada por un objeto que descansa sobre una superficie horizontal puede expresarse en forma vectorial de la siguiente manera:

N = -mg

(5.11)

En forma escalar,

N = mg

(5.12)

La fuerza normal puede ser menor que el peso del objeto si el objeto está en una pendiente.

Ejemplo 5.12

Peso en un plano inclinado

Considera al esquiador en la pendiente en la Figura 5.22. Su masa, incluido el equipo, es de 60.0 kg. (a) ¿Cuál es su aceleración si la fricción es insignificante? (b) ¿Cuál es su aceleración si la fricción es de 45.0 N?

426

Figura 5.22 Como la aceleración es paralela al plano inclinado y actúa hacia abajo de la pendiente, es más conveniente proyectar todas las fuerzas en un sistema de coordenadas donde un eje es paralelo al plano inclinado y el otro es perpendicular a él (los ejes se muestran a la izquierda del esquiador). ) N es perpendicular a la pendiente y f es paralelo a la pendiente, pero w tiene componentes a lo largo de ambos ejes, a saber, wy y wx. Aquí, w tiene una línea ondulada para mostrar que ha sido reemplazado por estos componentes. La fuerza N es igual en magnitud a wy, por lo que no hay aceleración perpendicular a la pendiente, pero f es menor que wx, por lo que hay una aceleración descendente (a lo largo del eje paralelo a la pendiente).

Estrategia

Este es un problema bidimensional, ya que no todas las fuerzas en el esquiador (el sistema de interés) son paralelas. El enfoque que hemos utilizado en la cinemática bidimensional también funciona bien aquí. Elije un sistema de coordenadas conveniente y proyecta los vectores en sus ejes, creando dos problemas unidimensionales para resolver. El sistema de coordenadas más conveniente para el movimiento en un plano inclinado es uno que tiene una coordenada paralela a la pendiente y otra perpendicular a la pendiente.

427

(Los movimientos a lo largo de ejes mutuamente perpendiculares son independientes.) Usamos x e y para las direcciones paralelas y perpendiculares, respectivamente. Esta elección de ejes simplifica este tipo de problema, porque no hay movimiento perpendicular a la pendiente y la aceleración es descendente. En cuanto a las fuerzas, la fricción se dibuja en oposición al movimiento (la fricción siempre se opone al movimiento hacia adelante) y siempre es paralela al plano inclinado, wx se dibuja paralelo al plano inclinado y cuesta abajo (causa el movimiento del esquiador cuesta abajo), y wy se dibuja como el componente de peso perpendicular a la pendiente o plano inclinado. Entonces, podemos considerar los problemas separados de fuerzas paralelas a la pendiente y fuerzas perpendiculares a la pendiente.

Solución

La magnitud del componente de peso paralelo a la pendiente es

wx = wsen25° = mgsen25°

y la magnitud del componente del peso perpendicular a la pendiente es

wy = wcos25° = mgcos25°

a. Desprecia la fricción. Como la aceleración es paralela a la pendiente, solo necesitamos considerar fuerzas paralelas a la pendiente. (Las fuerzas perpendiculares a la pendiente se suman a cero, ya que no hay aceleración en esa dirección.) Las fuerzas paralelas a la pendiente son el componente del peso del esquiador paralelo a la pendiente wx y la fricción f. Usando la segunda ley de Newton, con subíndices para denotar cantidades paralelas a la pendiente,

428

ax = FNeta x/m

donde FNeta x = wx = mgsen25°, suponiendo que no haya fricción para esta parte. Por lo tanto,

ax = FNeta x/m = mgsen25°/m = gsen25° = (9.80 m/s2)(0.4226) = 4.14 m/s2

b. Incluye fricción. Tenemos un valor dado para la fricción, y sabemos que su dirección es paralela a la pendiente y se opone al movimiento entre las superficies en contacto. Entonces la fuerza externa neta es

FNeta x = wx − f

Sustituyendo esto en la segunda ley de Newton, ax = FNeta x/m, obtenemos

ax = FNeta x/m = wx - f/m = mgsen25° - f/m

Sustituyendo por los valores conocidos

ax = (60.0 kg)(9.80 m/s2)(0.4226)− 45.0 N/60.0 kg = 3.39 m/s2

que es la aceleración paralela al plano inclinado cuando hay 45.0 N de fricción opuesta.

429

Explicación

Como la fricción siempre se opone al movimiento entre superficies, la aceleración es menor cuando hay fricción que cuando no hay ninguna. Es un resultado general que si la fricción en un plano inclinado es despreciable, entonces la aceleración hacia abajo de la pendiente es a = gsenθ, independientemente de la masa. Como se discutió anteriormente, todos los objetos caen con la misma aceleración en ausencia de resistencia al aire. Del mismo modo, todos los objetos, independientemente de la masa, se deslizan hacia abajo por una inclinación sin fricción con la misma aceleración (si el ángulo es el mismo).

Cuando un objeto descansa sobre un plano inclinado que forma un ángulo θ con la horizontal, la fuerza de gravedad que actúa sobre el objeto se divide en dos componentes: una fuerza que actúa perpendicular al plano, wy, y una fuerza que actúa paralela al plano, wx (Figura 5.23). La fuerza normal N es típicamente igual en magnitud y opuesta en dirección al componente perpendicular del peso wy. La fuerza que actúa paralela al plano, wx, hace que el objeto se acelere por la pendiente.

Figura 5.23 Un objeto descansa sobre un plano inclinado que forma un ángulo θ con la horizontal.

430

Ten cuidado al descomponer el peso del objeto en sus componentes. Si la inclinación está en un ángulo θ respecto a la horizontal, entonces las magnitudes de los componentes de peso son

wx = wsenθ = mgsenθ

y

wy = wcosθ = mgcosθ

Usamos la segunda ecuación para escribir la fuerza normal generada un objeto que descansa sobre un plano inclinado:

N = mgcosθ.

(5.13)

En lugar de memorizar estas ecuaciones, es útil poder determinarlas a partir de la razón. Para hacer ésto, dibujamos el ángulo recto formado por los tres vectores de peso. El ángulo θ de la inclinación es el mismo que el formado entre w y wy. Al conocer esta propiedad, podemos utilizar la trigonometría para determinar la magnitud de los componentes de peso:

cosθ = wy/w con wy = wcosθ = mgcosθ

senθ = wx/w con wx = wsenθ = mgsenθ

431

Comprueba tu aprendizaje 5.8

Una fuerza de 1150 N actúa paralela a una rampa para empujar una caja fuerte de 250 kg en una camioneta móvil. La rampa es sin fricción e inclinada a 17°. (a) ¿Cuál es la aceleración de la seguridad en la rampa? (b) Si consideramos la fricción en este problema, con una fuerza de fricción de 120 N, ¿cuál es la aceleración de la caja fuerte?

Tensión

Una tensión es una fuerza a lo largo de un elemento; en particular, es una fuerza de tracción que actúa a lo largo de un conector flexible estirado, como una cuerda o cable. La palabra "tensión" proviene de una palabra latina que significa "estirar". No es coincidencia que los cordones flexibles que llevan las fuerzas musculares a otras partes del cuerpo se denominen tendones.

Cualquier conector flexible, como una cuerda, cadena, cable o alambre, solo puede ejercer un tirón paralelo a su longitud; por lo tanto, una fuerza portada por un conector flexible es una tensión con una dirección paralela al conector. La tensión es un tirón en un conector. Considera la frase: "No puedes empujar una cuerda". En cambio, la fuerza de tensión se extiende hacia afuera a lo largo de los dos extremos de una cuerda.

Considera a una persona sosteniendo una masa en una cuerda, como se muestra en la Figura 5.24. Si la masa de 5.00 kg en la figura es estática, entonces su aceleración es cero y la fuerza neta es cero.

432

Las únicas fuerzas externas que actúan sobre la masa son su peso y la tensión suministrada por la cuerda. Así,

FNeta = T − w = 0,

donde T y w son las magnitudes de la tensión y el peso, respectivamente, y sus signos indican dirección, siendo positivo hacia arriba. Como probamos usando la segunda ley de Newton, la tensión es igual al peso de la masa soportada:

T = w = mg.

(5.14)

Por lo tanto, para una masa de 5.00 kg (despreciando la masa de la cuerda), vemos que

T = mg = (5.00 kg)(9.80 m/s2) = 49.0N.

Si cortamos la cuerda e insertamos un resorte, el resorte se extendería a una longitud correspondiente a una fuerza de 49.0 N, proporcionando una observación directa y una medida de la fuerza de tensión en la cuerda.

Los conectores flexibles a menudo se utilizan para transmitir fuerzas alrededor de las esquinas, como en un sistema de tracción del hospital, un tendón o un cable de freno de bicicleta. Si no hay fricción, la transmisión de tensión no se reduce; solo su dirección cambia, y siempre es paralela al conector flexible, como se muestra en la Figura 5.25.

433

Figura 5.24 Cuando un conector perfectamente flexible (que no requiere fuerza para doblarlo) como esta cuerda transmite una fuerza T, esa fuerza debe ser paralela a la longitud de la cuerda, como se muestra. Según la tercera ley de Newton, la cuerda tira con la misma fuerza pero en direcciones opuestas en la mano y la masa apoyada (despreciando el peso de la cuerda). La cuerda es el medio que lleva las fuerzas iguales y opuestas entre los dos objetos. La tensión en cualquier parte de la cuerda entre la mano y la masa es igual. Una vez que has determinado la tensión en un lugar, has determinado la tensión en todos los lugares a lo largo de la cuerda.

Figura 5.25 a) Los tendones en el dedo llevan la fuerza T de los músculos a otras partes del dedo, por lo general cambiando la dirección de la fuerza pero no su magnitud (los tendones están relativamente libres de fricción). (b) El cable de freno en una bicicleta transporta la tensión T desde la palanca de freno en el manillar hasta el mecanismo de freno. Nuevamente, se cambia la dirección pero no la magnitud de T.

434

Ejemplo 5.13

¿Cuál es la tensión en una cuerda floja?

Calcula la tensión en el cable que soporta la cuerda floja de 70.0 kg que se muestra en la Figura 5.26.

Figura 5.26 El peso de un equilibrista de cuerda floja hace que un cable se combe en 5.0°. El sistema de interés es el punto en el que se encuentra la cuerda floja.

Estrategia

Como puedes ver en la Figura 5.26, el cable se dobla debajo del peso de la persona. Por lo tanto, la tensión en ambos lados de la persona tiene un componente ascendente que puede soportar su peso.

435

Como de costumbre, las fuerzas son vectores representados pictóricamente por flechas que tienen la misma dirección que las fuerzas y longitudes proporcionales a sus magnitudes. El sistema es el equilibrista, y las únicas fuerzas externas que actúan sobre él son su peso w y las dos tensiones TL (tensión izquierda) y TR (tensión derecha). Es razonable despreciar el peso del cable. La fuerza externa neta es cero, porque el sistema es estático. Podemos usar la trigonometría para encontrar las tensiones. Una conclusión es posible desde el principio: podemos ver en la Figura 5.26 (b) que las magnitudes de las tensiones TL y TR deben ser iguales. Sabemos esto porque no hay aceleración horizontal en la cuerda y las únicas fuerzas que actúan hacia la izquierda y la derecha son TL y TR. Por lo tanto, la magnitud de esas componentes horizontales de las fuerzas debe ser igual para que se cancelen unas a otras.

Siempre que tengamos problemas de vectores bidimensionales en los que no haya dos vectores paralelos, el método más fácil de solución es elegir un sistema de coordenadas conveniente y proyectar los vectores en sus ejes. En este caso, el mejor sistema de coordenadas tiene un eje horizontal (x) y un eje vertical (y).

Solución

Primero, necesitamos hallar los vectores de tensión en sus componentes horizontales y verticales. Ayuda observar un nuevo diagrama de cuerpo libre que muestra todos los componentes horizontales y verticales de cada fuerza que actúa sobre el sistema (Figura 5.27).

Considera las componentes horizontales de las fuerzas (denotados con un subíndice x):

FNeta x = TRx - TLx

436

Figura 5.27 Cuando los vectores se proyectan en ejes verticales y horizontales, sus componentes a lo largo de estos ejes deben sumar cero, ya que el equilibrista está estático. El ángulo pequeño hace que T sea mucho mayor que w.

La fuerza horizontal externa es FNeta x = 0, ya que la persona está estática. Así,

FNeta x = 0 = TRx - TLx

TRx = TLx

Ahora observa la Figura 5.27. Puedes usar la trigonometría para determinar la magnitud de TL y TR:

cos5.0° = TLx/TL con TLx = TLcos5.0°

cos5.0° = TRx/TL con TRx = TLcos5.0°

437

Igualando TLx y TRx

TLcos5.0° = TRcos5.0°

Entonces

TL = TR = T

como se predijo. Ahora, considerando los componentes verticales (señalados por un subíndice y), podemos hallar T. De nuevo, dado que la persona está estática, la segunda ley de Newton implica que FNeta y = 0. Por lo tanto, como se ilustra en el diagrama de cuerpo libre,

FNeta y = TLy + TRy − w = 0.

Podemos usar la trigonometría para determinar las relaciones entre TLy, TRy y T. Como determinamos a partir del análisis en la dirección horizontal, TL = TR = T:

sen 5.0° = TLy/TL con TLy = TLsen 5.0°

sen 5.0° = TRy/TL con TRy = TLsen 5.0°

Ahora podemos sustituir los valores de TLy y TRy por la ecuación de fuerza neta en la dirección vertical:

438

FNeta y = TLy + TRy − w = 0.

FNeta y = Tsen 5.0° + Tsen 5.0° − w = 0.

2Tsen 5.0° = w

luego,

T = w/2sen 5.0° = mg/2sen 5.0°

Finalmente, obtenemos:

T = (70.0kg)(9.80m/s2)/2(0.0872) = 3930 N.

Explicación

La tensión vertical en el cable actúa como una fuerza que soporta el peso del equilibrista. La tensión es casi seis veces mayor que el peso 686 N del equilibrista. Como el cable es casi horizontal, la componente vertical de su tensión es solo una fracción de la tensión en el cable. Los grandes componentes horizontales están en direcciones opuestas y se cancelan, por lo que la mayor parte de la tensión en el cable no se usa para soportar el peso del equilibrista.

Si deseamos crear una gran tensión, todo lo que tenemos que hacer es ejercer una fuerza perpendicular a un conector flexible y tenso, como se ilustra en la figura 5.26.

439

Como vimos en el ejemplo 5.13, el peso de la cuerda floja actúa como una fuerza perpendicular a la cuerda. Vimos que la tensión en la cuerda está relacionada con el peso del equilibrista de la siguiente manera:

T = w/2senθ

Podemos extender esta expresión para describir la tensión T creada cuando se ejerce una fuerza perpendicular (F⊥) en el medio de un conector flexible:

T = F⊥/2senθ

El ángulo entre la horizontal y el cable está representado por θ. En este caso, T se vuelve grande a medida que θ se aproxima a cero. Incluso el peso relativamente pequeño de cualquier conector flexible hará que se pandee, ya que se produciría una tensión infinita si fuera horizontal (es decir, θ = 0 y sen θ = 0). Por ejemplo, la figura 5.28 muestra una situación en la que deseamos sacar un automóvil del barro cuando no hay una grúa disponible. Cada vez que el automóvil se mueve hacia adelante, la cadena se ajusta para mantenerlo lo más recto posible. La tensión en la cadena viene dada por T = F⊥/2senθ, y como θ es pequeño, T es grande. Esta situación es análoga a la del equilibrista, excepto que las tensiones que se muestran aquí son las transmitidas al automóvil y al árbol en lugar de las que actúan en el punto donde se aplica F⊥.

440

Figura 5.28 Podemos crear una gran tensión en la cadena (y potencialmente un gran desastre) al empujarla perpendicularmente a su longitud, como se muestra.

Comprueba tu aprendizaje 5.9

Un extremo de una cuerda de 3.0 m está atado a un árbol; el otro extremo está atado a un auto atrapado en el barro. El conductor se desplaza hacia los lados en el punto medio de la cuerda, desplazándola una distancia de 0.25 m. Si ejerce una fuerza de 200.0 N en estas condiciones, determina la fuerza ejercida sobre el automóvil.

En la Aplicaciones de las Leyes de Newton, ampliamos la discusión sobre la tensión en un cable para incluir casos en los que los ángulos mostrados no son iguales. Situación que anticipamos con el interactivo presentado en las siguiente página.

Fricción

La fricción es una fuerza resistiva que se opone al movimiento o a su tendencia. Imagina un objeto en reposo en una superficie horizontal. La fuerza neta que actúa sobre el objeto debe ser cero, lo que lleva a la igualdad del peso y la fuerza normal, que actúan en direcciones opuestas. Si la superficie está inclinada, la fuerza normal equilibra el componente del peso perpendicular a la superficie. Si el objeto no se desliza hacia abajo, el componente del peso paralelo al plano inclinado se equilibra con la fricción. La fricción se analiza con mayor detalle en el próximo capítulo.

441

El siguiente objeto interactivo, diseñado por Carlos Alberto Serrato Hernández, muestra un equilibrista recorriendo una cuerda en monociclo. En la parte superior se observan las magnitudes de las fuerzas que actúan sobre la cuerda en cada instante. En este caso se pueden observar ángulos diferentes para TLx y TRx.



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442

Fuerza de un resorte

Un resorte es un medio especial con una estructura atómica específica que tiene la capacidad de restaurar su forma, si se deforma. Para restaurar su forma, un resorte ejerce una fuerza de restauración que es proporcional a su deformación en la dirección opuesta en la que se estira o comprime. Esta es la declaración de una ley conocida como ley de Hooke, que tiene la forma matemática

F = −kx.

La constante de proporcionalidad k es una medida de la rigidez del resorte. La línea de acción de esta fuerza es paralela al eje del resorte, y el sentido de la fuerza está en la dirección opuesta del vector de desplazamiento (Figura 5.29). El desplazamiento debe medirse desde la posición relajada; x = 0 cuando el muelle está quieto.

Fuerzas reales y marcos inerciales

Hay otra distinción entre fuerzas: algunas fuerzas son reales, mientras que otras no. Las fuerzas reales tienen algún origen físico, como un tirón gravitacional. Por el contrario, las fuerzas ficticias surgen simplemente porque un observador se encuentra en un marco de referencia acelerado o no original, como uno que gira (como un tiovivo) o que experimenta una aceleración lineal (como un coche disminuyendo la velocidad). Por ejemplo, si un satélite se dirige hacia el norte sobre el hemisferio norte de la Tierra, entonces a un observador en la Tierra, parecerá que experimenta una fuerza hacia el oeste que no tiene un origen físico. En cambio, la Tierra está girando hacia el este y se mueve hacia el este bajo el satélite. En el marco de la Tierra, esto parece una fuerza hacia el oeste en el satélite, o puede interpretarse como una violación de la primera ley de Newton (la ley de la inercia).

443

Figura 5.29 Un resorte ejerce una fuerza proporcional a su desplazamiento, ya sea que esté comprimido o estirado. (a) El resorte está en una posición relajada y no ejerce ninguna fuerza sobre el bloque. (b) El resorte se comprime con un desplazamiento Δx1 del objeto y ejerce una fuerza de recuperación -kΔx1. (c) El muelle se estira por desplazamiento Δb>x2 del objeto y ejerce una fuerza de recuperación -kΔx2.

Podemos identificar una fuerza ficticia haciendo la pregunta, "¿Cuál es la fuerza de reacción?" Si no podemos nombrar la fuerza de reacción, entonces la fuerza que estamos considerando es ficticia. En el ejemplo del satélite, la fuerza de reacción debería ser una fuerza hacia el este en la Tierra. Recuerda que un marco de referencia inercial es aquel en el que todas las fuerzas son reales y, de manera equivalente, una en la que las leyes de Newton tienen las formas simples dadas en este capítulo.

444

La rotación de la Tierra es lo suficientemente lenta como para que la Tierra sea casi un marco inercial. Normalmente debes realizar experimentos precisos para observar las fuerzas ficticias y las ligeras desviaciones de las leyes de Newton, como el efecto que acabamos de describir. A gran escala, como para la rotación de los sistemas meteorológicos y las corrientes oceánicas, los efectos se pueden observar fácilmente (Figura 5.30).

Figura 5.30 El huracán Fran se muestra rumbo a la costa sudeste de los Estados Unidos en septiembre de 1996. Observa la forma característica del "ojo" del huracán. Esto es un resultado del efecto Coriolis, que es la desviación de los objetos (en este caso, el aire) cuando se considera en un marco de referencia giratorio, como el giro de la Tierra.

El factor crucial para determinar si un marco de referencia es inercial es si se acelera o gira en relación a un marco inercial conocido.

A menos que se indique lo contrario, todos los fenómenos discutidos en este texto están en marcos inerciales.

445

Las fuerzas discutidas en esta sección son fuerzas reales, pero no son las únicas fuerzas reales. La elevación y el empuje, por ejemplo, son fuerzas reales más especializadas. En la larga lista de fuerzas, ¿hay algunas más básicas que otras? ¿Hay algunas manifestaciones diferentes de la misma fuerza subyacente? La respuesta a ambas preguntas es sí, como verás en el tratamiento de la física moderna más adelante en el texto.



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446

En el interactivo anterior, diseñado en https://phet.colorado.edu/, puedes experimentar con la Ley de Hooke. Estira y comprime los resortes para explorar las relaciones entre la fuerza y la constante del resorte. Investiga lo que ocurre cuando dos resortes están conectados en serie y en paralelo.

5.8 Dibujando diagramas de cuerpo libre

El primer paso para describir y analizar la mayoría de los fenómenos en física implica el dibujo cuidadoso de un diagrama de cuerpo libre. Los diagramas de cuerpo libre se han usado en ejemplos a lo largo de este capítulo. Recuerda que un diagrama de cuerpo libre solo debe incluir las fuerzas externas que actúan sobre el cuerpo de interés. Una vez que hemos dibujado un diagrama preciso de cuerpo libre, podemos aplicar la primera ley de Newton si el cuerpo está en equilibrio (fuerzas equilibradas, es decir, FNeta = 0) o la segunda ley de Newton si el cuerpo se está acelerando (fuerza desequilibrada; es, FNeta ≠ 0).

Estrategia de resolución de problemas: construcción de diagramas de cuerpo libre

Observa las siguientes reglas para construir un diagrama de cuerpo libre:

  1. Dibuja el objeto bajo consideración; no tiene que ser artístico. Al principio, es posible que desees dibujar un círculo alrededor del objeto de interés para asegurarte de centrarte en etiquetar las fuerzas que actúan sobre el objeto. Si estás tratando el objeto como una partícula (sin tamaño ni forma ni rotación), representa el objeto como un punto. A menudo colocamos este punto en el origen de un sistema de coordenadas xy.
  2. Incluye todas las fuerzas que actúan sobre el objeto, representando estas fuerzas como vectores.

447

Considera los tipos de fuerzas descritas en el apartado anterior (fuerza normal, fricción, tensión y fuerza de resorte, así como el peso y la fuerza aplicada). No incluyas la fuerza neta en el objeto. Con la excepción de la gravedad, todas las fuerzas que hemos discutido requieren contacto directo con el objeto. Sin embargo, las fuerzas que el objeto ejerce sobre su entorno no deben incluirse. Nunca incluimos ambas fuerzas de un par de acción y reacción.

  1. Convierte el diagrama de cuerpo libre en un diagrama más detallado que muestre los componentes x e y de una fuerza dada (esto a menudo es útil cuando se resuelve un problema usando la primera o la segunda ley de Newton). En este caso, coloca una línea ondulada a través del vector original para mostrar que ya no está en juego: se ha reemplazado por sus componentes x e y.
  2. Si hay dos o más objetos, o cuerpos, en el problema, dibuja un diagrama separado de cuerpo libre para cada objeto.

Nota: Si hay aceleración, no la incluimos directamente en el diagrama de cuerpo libre; sin embargo, puede ayudar el indicar la aceleración fuera del diagrama de cuerpo libre. Puedes etiquetarlo en un color diferente para indicar que está separado del diagrama de cuerpo libre.

Vamos a aplicar la estrategia de resolución de problemas al dibujar un diagrama de cuerpo libre para un trineo. En la figura figura 5.31 (a), un trineo es tirado por la fuerza P en un ángulo de 30°. En la parte (b), mostramos un diagrama de cuerpo libre para esta situación, como se describe en los pasos 1 y 2 de la estrategia de resolución de problemas. En la parte (c), mostramos todas las fuerzas en términos de sus componentes x e y, de acuerdo con el paso 3.

448

Figura 5.31 (a) Un trineo móvil se muestra con una fuerza externa aplicada (b) un diagrama de cuerpo libre y (c) un diagrama de cuerpo libre con componentes de fuerza.

Ejemplo 5.14

Dos bloques en un plano inclinado

Construye el diagrama de cuerpo libre para el objeto A y el objeto B mostrados en la figura 5.32.

Estrategia

Seguimos los cuatro pasos enumerados en la estrategia de resolución de problemas.

Solución

Comenzamos creando un diagrama para el primer objeto de interés. En la figura 5.32 (a), el objeto A está aislado (en un círculo) y representado por un punto.

449

Figura 5.32 (a) El diagrama de cuerpo libre para el objeto aislado A. (b) El diagrama de cuerpo libre para el objeto aislado B. Al comparar los dos dibujos, vemos que la fricción actúa en la dirección opuesta en las dos figuras. Debido a que el objeto A experimenta una fuerza que tiende a tirar hacia la derecha, la fricción debe actuar hacia la izquierda. Debido a que el objeto B experimenta un componente de su peso que lo tira hacia la izquierda, hacia abajo de la inclinación, la fuerza de fricción debe oponerse a él y actuar sobre la rampa. La fricción siempre actúa frente a la dirección de movimiento deseada.

Ahora incluimos cualquier fuerza que actúe sobre el cuerpo. Aquí, no hay fuerza aplicada presente. El peso del objeto actúa como una fuerza que apunta verticalmente hacia abajo, y la presencia del cable indica una fuerza de tensión que apunta en dirección opuesta al objeto. El objeto A tiene una interfaz y, por lo tanto, experimenta una fuerza normal, alejada de la interfaz.

450

La fuente de esta fuerza es el objeto B, y esta fuerza normal está etiquetada. Como el objeto B tiene tendencia a deslizarse hacia abajo, el objeto A tiene tendencia a deslizarse hacia arriba con respecto a la interfaz, por lo que la fricción fBA se dirige hacia abajo en paralelo al plano inclinado.

Como se señaló en el paso 4 de la estrategia de resolución de problemas, luego construimos el diagrama de cuerpo libre en la Figura 5.32 (b) usando el mismo enfoque. El objeto B experimenta dos fuerzas normales y dos fuerzas de fricción debido a la presencia de dos superficies de contacto. La interfaz con el plano inclinado ejerce fuerzas externas de NB y fB, y la interfaz con el objeto B ejerce la fuerza normal NAB y la fricción fAB; NAB se aleja del objeto B, y fAB se opone a la tendencia del movimiento relativo del objeto B con respecto al objeto A.

Explicación

El objeto bajo consideración en cada parte de este problema fue marcado con un círculo en gris. Cuando aprendas por primera vez cómo dibujar diagramas de cuerpo libre, te resultará útil hacer un círculo alrededor del objeto antes de decidir qué fuerzas están actuando sobre ese objeto en particular. Esto enfoca tu atención, evitando que considere fuerzas que no están actuando sobre el cuerpo.

Ejemplo 5.15

Dos bloques en contacto

Se aplica una fuerza a dos bloques en contacto, como se muestra en la siguiente figura.

451

Estrategia

Dibuja un diagrama de cuerpo libre para cada bloque. Asegúrate de considerar la tercera ley de Newton en la interfaz donde se tocan los dos bloques.

Solución

Explicación

A21 es la fuerza de acción del bloque 2 sobre el bloque 1. A12 es la fuerza de reacción del bloque 1 sobre el bloque 2.

452

Ejemplo 5.16

Bloque en la mesa (bloques acoplados)

Un bloque descansa sobre la mesa, como se muestra. Una cuerda ligera está unida a ella y pasa sobre una polea. El otro extremo de la cuerda está unido a un segundo bloque. Se dice que los dos bloques están acoplados. El bloque m2 ejerce una fuerza debido a su peso, lo que hace que el sistema (dos bloques y una cuerda) se acelere.

Estrategia

Suponemos que la cuerda no tiene masa para que no tengamos que considerarla como un objeto separado. Dibuja un diagrama de cuerpo libre para cada bloque.

453

Solución

Explicación

Cada bloque se acelera (observa las etiquetas que se muestran para a1 y a2; sin embargo, suponiendo que la cuerda permanezca tensa, aceleran a la misma velocidad. Por lo tanto, tenemos a1 = a2. Si tuviéramos que seguir resolviendo el problema, podríamos simplemente llamarlos como aceleración a. Además, usamos dos diagramas de cuerpo libre porque usualmente encontramos la tensión T, lo que puede requerir que usemos un sistema de dos ecuaciones en este tipo de problema. La tensión es la misma tanto en m1 como en m2.

Comprueba tu aprendizaje 5.10

(a) Dibuja el diagrama de cuerpo libre para la situación que se muestra. (b) Redibujar mostrando los componentes; usa ejes x paralelos a las dos rampas.

454

En este puzle, diseñado por Juan Guillermo Rivera B., descubre frases de Newton.



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455

5.9 Preguntas y respuestas - Capítulo V

Respuestas



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456

En el siguiente objeto interactivo, del repositorio de https://phet.colorado.edu/, se explica la tercera ley de Newton para las fuerzas gravitatorias, para ello, visualiza la fuerza gravitacional que dos objetos ejercen el uno sobre el otro. Ajusta las propiedades de los objetos para ver cómo el cambio de las propiedades afecta la atracción gravitacional.



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457

Capítulo vi

Dinámica: Aplicaciones de las leyes de Newton

6. Dinámica - Aplicaciones de las leyes de Newton

6.1 Introducción

Figura 6.1 Carrera Grand National Divisional en Iowa Speedway en mayo de 2015. Los automóviles a menudo alcanzan velocidades de 200 mph (320 km/h).

Las carreras de autos han crecido en popularidad en los últimos años. A medida que cada auto se mueve en una trayectoria curva alrededor del viraje, sus ruedas también giran rápidamente. Las ruedas completan muchas revoluciones, mientras que el automóvil forma solo una parte (un arco circular). ¿Cómo podemos describir las velocidades, aceleraciones y fuerzas involucradas? ¿Qué fuerza impide que un auto de carreras gire, golpeando la pared que bordea la pista? ¿Qué proporciona esta fuerza? ¿Por qué está la pista ladeada? Respondemos todas estas preguntas en este capítulo a medida que ampliamos nuestra consideración de las leyes de movimiento de Newton.

461

6.2 Solución de problemas con las leyes de Newton

El éxito en la resolución de problemas es necesario para comprender y aplicar los principios físicos. Desarrollamos un patrón de análisis y configuración de soluciones a problemas que involucran las Leyes del movimiento de Newton; en este capítulo, continuamos discutiendo estas estrategias y aplicando un proceso paso a paso.

Estrategias para resolver problemas

Seguimos aquí los conceptos básicos de resolución de problemas presentados anteriormente en este texto, pero enfatizamos estrategias específicas que son útiles para aplicar las leyes de movimiento de Newton. Una vez que identifiques los principios físicos involucrados en el problema y determines que incluyen las leyes de movimiento de Newton, puedes aplicar estos pasos para encontrar una solución. Estas técnicas también refuerzan conceptos que son útiles en muchas otras áreas de la física. Muchas estrategias de resolución de problemas se expresan directamente en los ejemplos trabajados, por lo que las siguientes técnicas deben reforzar las habilidades que ya has comenzado a desarrollar.

Estrategia de resolución de problemas: aplicación de las leyes Newton
1. Identifica los principios físicos involucrados al enumerar los datos y las cantidades que se calcularán.
2. Dibuja la situación, usando flechas para representar todas las fuerzas.
3. Determina el sistema de interés. El resultado es un diagrama de cuerpo libre que es esencial para resolver el problema.
4. Aplica la segunda ley de Newton para resolver el problema. Si es necesario, aplica las ecuaciones cinemáticas apropiadas.
5. Verifica la solución para ver si es razonable.

462

Apliquemos esta estrategia de resolución de problemas al desafío de levantar un piano de cola en un apartamento de un segundo piso. Una vez que hemos determinado que las leyes del movimiento de Newton están involucradas (si el problema involucra fuerzas), es particularmente importante hacer un esquema cuidadoso de la situación. Tal esquema se muestra en la figura 6.2 (a). Luego, como en la figura 6.2 (b), podemos representar todas las fuerzas con flechas. Siempre que haya suficiente información, es mejor etiquetar estas flechas con cuidado y hacer que la longitud y dirección de cada una correspondan a la fuerza representada.

Figura 6.2 (a) Se está levantando un piano de cola en un apartamento del segundo piso. (b) Las flechas se usan para representar todas las fuerzas: T es la tensión en la cuerda sobre el piano, FT es la fuerza que el piano ejerce sobre la cuerda, y w es el peso del piano. Todas las demás fuerzas, como el empuje del viento, se suponen insignificantes. (c) Supongamos que nos dan la masa del piano y nos piden que encontremos la tensión en la cuerda. Definimos el sistema de interés como se muestra en la figura y dibujamos un diagrama de cuerpo libre. Ahora FT ya no se muestra, porque no es una fuerza que actúa sobre el sistema de interés; más bien, FT actúa en el mundo exterior. (d) Mostrando solo las flechas, se usa el método de cabeza y cola para la suma. Es evidente que si el piano está estático, T = -w.

463

Al igual que en la mayoría de los problemas, debemos identificar lo que se debe determinar y lo que se sabe o se puede inferir del problema, es decir, hacer una lista de conocimientos e incógnitas. Es particularmente crucial identificar el sistema de interés, ya que la segunda ley de Newton implica solo fuerzas externas. Entonces podemos determinar qué fuerzas son externas y cuáles internas, un paso necesario para emplear la segunda ley de Newton. (Véase la figura 6.2 (c)). La tercera ley de Newton se puede usar para identificar si se ejercen fuerzas entre los componentes de un sistema (interno) o entre el sistema y algo externo (externo). Como se ilustra en Las leyes del movimiento de Newton, el sistema de interés depende de la pregunta que necesitamos responder. Solo las fuerzas se muestran en diagramas de cuerpo libre, no la aceleración o la velocidad. Hemos dibujado varios diagramas de cuerpo libre en ejemplos trabajados previos. La figura 6.2 (c) muestra un diagrama de cuerpo libre para el sistema de interés. Ten en cuenta que no se muestran fuerzas internas en un diagrama de cuerpo libre.

Una vez que se dibuja un diagrama de cuerpo libre, aplicamos la segunda ley de Newton. Esto se hace en la figura 6.2 (d) para una situación particular. En general, una vez que las fuerzas externas se identifican claramente en los diagramas de cuerpo libre, debe ser una tarea sencilla ponerlos en forma de ecuación y hallar los datos desconocidos, como se hizo en todos los ejemplos anteriores. Si el problema es unidimensional, es decir, si todas las fuerzas son paralelas, entonces las fuerzas se pueden manejar algebraicamente. Si el problema es bidimensional, debe dividirse en un par de problemas unidimensionales. Hacemos esto proyectando los vectores de fuerza en un conjunto de ejes elegidos por conveniencia. Como se vio en ejemplos anteriores, la elección de los ejes puede simplificar el problema. Por ejemplo, cuando se trata de una inclinación, es más conveniente un conjunto de ejes con un eje paralelo a la inclinación y uno perpendicular a él. Casi siempre es conveniente hacer un eje paralelo a la dirección del movimiento, si este se conoce.

464

En general, simplemente escribe la segunda ley de Newton en componentes a lo largo de las diferentes direcciones. Entonces, tienes las siguientes ecuaciones:

Fx = max, Fy = may

(Si, por ejemplo, el sistema está acelerando horizontalmente, entonces puedes establecer ay = 0). Necesitamos esta información para determinar las fuerzas desconocidas que actúan en un sistema.

Como siempre, debemos verificar la solución. En algunos casos, es fácil determinar si la solución es razonable. Por ejemplo, es razonable encontrar que la fricción hace que un objeto se deslice por una pendiente más lentamente que cuando no existe fricción. En la práctica, la intuición se desarrolla gradualmente a través de la resolución de problemas; con la experiencia, cada vez es más fácil juzgar si una respuesta es razonable. Otra forma de verificar una solución es verificar las unidades. Si resolvemos la fuerza y ​​terminamos con unidades de milímetros por segundo, cometemos un error.

Hay muchas aplicaciones interesantes de las leyes del movimiento de Newton, algunas más de las cuales se presentan en esta sección. Estos sirven también para ilustrar algunas sutilezas adicionales de la física y para ayudar a desarrollar habilidades para resolver problemas. Vemos primero los problemas que involucran el equilibrio de partículas, que hacen uso de la primera ley de Newton, y luego consideramos la aceleración de partículas, que implica la segunda ley de Newton.

Equilibrio de partículas

Recuerda que una partícula en equilibrio es aquella para la cual las fuerzas externas están equilibradas.

465

El equilibrio estático involucra objetos en reposo, y el equilibrio dinámico involucra objetos en movimiento sin aceleración, pero es importante recordar que estas condiciones son relativas. Por ejemplo, un objeto puede estar en reposo cuando se ve desde nuestro marco de referencia, pero el mismo objeto parece estar en movimiento cuando lo ve alguien que se mueve a una velocidad constante. Ahora hacemos uso del conocimiento obtenido en las Leyes del movimiento de Newton, con respecto a los diferentes tipos de fuerzas y el uso de diagramas de cuerpo libre, para resolver problemas adicionales en el equilibrio de partículas.

Ejemplo 6.1

Diferentes tensiones en diferentes ángulos

Considera el semáforo (masa de 15,0 kg) suspendido de dos cables como se muestra en la figura 6.3. Encuentra la tensión en cada cable, despreciando las masas de los cables.

466

Figura 6.3 Un semáforo está suspendido de dos cables. (b) Algunas de las fuerzas involucradas. (c) Aquí solo se muestran las fuerzas que actúan en el sistema. También se muestra el diagrama de cuerpo libre para el semáforo. (d) Las fuerzas proyectadas en ejes verticales (y) y horizontales (x). Los componentes horizontales de las tensiones deben cancelarse, y la suma de los componentes verticales de las tensiones debe ser igual al peso del semáforo. (e) El diagrama de cuerpo libre muestra las fuerzas verticales y horizontales que actúan sobre el semáforo.

Estrategia

El sistema de interés es el semáforo, y su diagrama de cuerpo libre se muestra en la figura 6.3 (c). Las tres fuerzas involucradas no son paralelas, por lo que deben proyectarse en un sistema de coordenadas. El sistema de coordenadas más conveniente tiene un eje vertical y uno horizontal, y las proyecciones vectoriales se muestran en la figura 6.3 (d). Hay dos incógnitas en este problema (T1 y T2), por lo que se necesitan dos ecuaciones para encontrarlas. Estas dos ecuaciones provienen de la aplicación de la segunda ley de Newton a lo largo de los ejes vertical y horizontal, señalando que la fuerza externa neta es cero a lo largo de cada eje porque la aceleración es cero.

467

Solución

Primero considere el eje horizontal o x:

Fneta x = T2x - T1x = 0.

Por lo tanto, como era de esperar,

T1x - T2x

Esto nos da la siguiente relación:

T1cos30° - T2cos45°.

Así,

T2 = 1.225T1

Ten en cuenta que T1 y T2 no son iguales en este caso porque los ángulos de cada lado no son iguales. Es razonable que T2 termine siendo mayor que T1 porque su aplicación es más vertical que T1.

Ahora considera los componentes de fuerza a lo largo del eje vertical o y:

Fneta y = T1y + T2y - w = 0.

Esto implica que T1y + T2y = w.

468

Al sustituir estas expresiones por los componentes verticales obtenemos

T1sen30° + T2sen45 ° = w.

Hay dos incógnitas en esta ecuación, pero al sustituir la expresión por T2 en términos de T1 se reduce a una ecuación con una incognita:

T1(0.500) + (1.225T1)(0.707) = w = mg,

simplificando:

1.366T1 = (15.0 kg)(9.80 m/s2).

La resolución de esta última ecuación da la magnitud de T1

T1 = 108 N.

Finalmente, encontramos la magnitud de T2 usando la relación entre ellos, T2 = 1.225T1, así obtenemos

T2 = 132 N.

Explicación

Ambas tensiones serían más grandes si ambos cables fueran más horizontales, y serán iguales si y solo si los ángulos de cada lado son los mismos (como lo fueron en el ejemplo anterior del equilibrista).

469

Aceleración de partículas

Hemos dado una variedad de ejemplos de partículas en equilibrio. Ahora volvemos nuestra atención a los problemas de aceleración de partículas, que son el resultado de una fuerza neta no nula. Consulta nuevamente los pasos dados al principio de esta sección y observa cómo se aplican a los siguientes ejemplos.

Ejemplo 6.2

Fuerza de arrastre en una barcaza

Dos remolcadores empujan una barcaza en diferentes ángulos (Figura 6.4). El primer remolcador ejerce una fuerza de 2.7 × 105 N en la dirección x, y el segundo remolcador ejerce una fuerza de 3.6 × 105 N en la dirección y. La masa de la barcaza es de 5.0 × 106 kg y su aceleración es de 7.5 × 10-2 m/s2 en la dirección que se muestra. ¿Cuál es la fuerza de arrastre del agua en la barcaza que resiste el movimiento? (Nota: La fuerza de arrastre es una fuerza de fricción ejercida por fluidos, como el aire o el agua. La fuerza de arrastre se opone al movimiento del objeto. Como la barcaza tiene fondo plano, podemos suponer que la fuerza de arrastre es opuesta al movimiento de la barcaza.)

Estrategia

Las direcciones y las magnitudes de aceleración y las fuerzas aplicadas se dan en la figura 6.4 (a). Definimos la fuerza total de los remolcadores en la barcaza como Fapp, tal que

Fapp = F1 + F2.

470

Figura 6.4 a) Una vista desde arriba de dos remolcadores empujando una barcaza. (b) El diagrama de cuerpo libre para la barcaza contiene solo fuerzas que actúan en el plano del agua. Omite las dos fuerzas verticales: el peso de la barcaza y la fuerza de flotación del agua que lo soporta se cancelan y no se muestran. Ten en cuenta que Fapp es la fuerza total aplicada de los remolcadores.

El arrastre del agua FD está en la dirección opuesta a la dirección del movimiento del barco; esta fuerza trabaja así contra Fapp, como se muestra en el diagrama de cuerpo libre en la figura 6.4 (b). El sistema de interés aquí es la barcaza, ya que las fuerzas sobre ella se dan, así como su aceleración. Debido a que las fuerzas aplicadas son perpendiculares, los ejes x e y están en la misma dirección que F1 y F2. El problema se convierte rápidamente en un problema unidimensional en la dirección de Fapp, ya que la fricción es en la dirección opuesta a Fapp. Nuestra estrategia es encontrar la magnitud y la dirección de la fuerza aplicada neta Fapp y luego aplicar la segunda ley de Newton para hallar la fuerza de arrastre FD.

471

Solución

Como Fx y Fy son perpendiculares, podemos encontrar la magnitud y dirección de Fapp directamente. Primero, la magnitud de la resultante viene dada por el teorema de Pitágoras:

Fapp = √F12 + F22/(2.7 × 105 N)2 + (3.6 × 105 N)2/ = 4.5 × 105 N.

El ángulo está dado por

θ = tan-1(F2/F1) = tan-1(3.6 × 105 N/2.7 × 105 N) = 53.1°.

Según la primera ley de Newton, sabemos que esta es la misma dirección que la aceleración. También sabemos que FD está en la dirección opuesta a Fapp, ya que actúa para ralentizar la aceleración. Por lo tanto, la fuerza externa neta está en la misma dirección que Fapp, pero su magnitud es ligeramente menor. El problema ahora es unidimensional. Del diagrama de cuerpo libre, podemos ver que

Fneta = Fapp - FD.

Sin embargo, la segunda ley de Newton establece que

Fneta = ma.

Entonces, Fapp - FD = ma.

472

Esto se puede resolver con la magnitud de la fuerza de arrastre del agua FD en términos de las cantidades conocidas:

FD = Fapp - ma.

Al sustituir los valores conocidos, obtenemos

FD = (4.5 × 105 N) − (5.0 × 106 kg)(7.5 × 10-2 m/s2) = 7.5 × 104 N.

La dirección de FD ya se ha determinado que está en la dirección opuesta a Fapp, o en un ángulo de 53° al suroeste.

Explicación

Los números utilizados en este ejemplo son razonables para una barcaza moderadamente grande. Es ciertamente difícil obtener aceleraciones más grandes con remolcadores, y se desean velocidades pequeñas para evitar que la barcaza entre en los muelles. El arrastre es relativamente pequeño para un casco bien diseñado a baja velocidad, consistente con la respuesta a este ejemplo, donde FD es menor a 1/600 del peso del barco.

En las Leyes del movimiento de Newton, hablamos de la fuerza normal, que es una fuerza de contacto que actúa de manera normal a la superficie de modo que un objeto no tiene una aceleración perpendicular a la superficie. La báscula de baño es un excelente ejemplo de una fuerza normal que actúa sobre un cuerpo. Proporciona una lectura cuantitativa de cuánto debe empujar hacia arriba para soportar el peso de un objeto. ¿Pero puedes predecir lo que verías en la esfera de una báscula de baño si te subes a ella durante un viaje en ascensor?.

473

¿Verás un valor mayor que tu peso cuando el ascensor arranque? ¿Qué pasa cuando el elevador se mueve hacia arriba a una velocidad constante? Adivina antes de leer el siguiente ejemplo.

Ejemplo 6.3

¿Qué lee la báscula de baño en un ascensor?

La figura 6.5 muestra un hombre de 75.0 kg (peso de alrededor de 165 lb) parado en una báscula de baño en un elevador. Calcula la lectura de la báscula: (a) si el elevador acelera hacia arriba a una velocidad de 1.20 m/s2, y (b) si el elevador se mueve hacia arriba a una velocidad constante de 1 m/s.

Estrategia

Si la báscula en reposo es precisa, su lectura es igual a Fp, que es la magnitud de la fuerza que la persona ejerce hacia abajo sobre ella. La figura 6.5 (a) muestra las numerosas fuerzas que actúan sobre el elevador, la báscula y la persona. Hace que este problema unidimensional parezca mucho más formidable que si se elige a la persona como el sistema de interés y se dibuja un diagrama de cuerpo libre, como en la figura 6.5 (b). El análisis del diagrama de cuerpo libre usando las leyes de Newton puede producir respuestas tanto a la figura 6.5 (a) como a la (b) de este ejemplo, así como a algunas otras preguntas que puedan surgir. Las únicas fuerzas que actúan sobre la persona son su peso w y la fuerza hacia arriba de la báscula FS. De acuerdo con la tercera ley de Newton, Fp y FS son iguales en magnitud y opuestos en dirección, por lo que necesitamos encontrar FS para encontrar lo que lee la báscula. Podemos hacer esto, como siempre, aplicando la segunda ley de Newton, Fneta = ma.

474

Figura 6.5 (a) Las diversas fuerzas que actúan cuando una persona se para en una báscula de baño en un ascensor. Las flechas son aproximadamente correctas para cuando el elevador está acelerando hacia arriba: las flechas rotas representan fuerzas demasiado grandes para ser arrastradas por una báscula. T es la tensión en el cable de soporte, w es el peso de la persona, wS es el peso de la báscula, we es el peso del ascensor, FS es la fuerza de la báscula en la persona, Fp es la fuerza de la persona en la báscula, Ft es la fuerza de la báscula sobre el piso del elevador, y N es la fuerza del piso hacia arriba sobre la báscula. (b) El diagrama de cuerpo libre muestra solo las fuerzas externas que actúan sobre el sistema de interés designado -la persona- y es el diagrama que usamos para la solución del problema.

475

Del diagrama de cuerpo libre, vemos que Fneta = FS - w, entonces tenemos

FS - w = ma.

La solución para FS nos da una ecuación con solo una incognita:

FS = ma + w,

o, porque w = mg, simplemente

FS = ma + mg.

No se hicieron suposiciones sobre la aceleración, por lo que esta solución debería ser válida para una variedad de aceleraciones además de las de esta situación. (Nota: estamos considerando el caso cuando el elevador está acelerando hacia arriba. Si el elevador está acelerando hacia abajo, la segunda ley de Newton se convierte en FS - w = -ma).

Solución

a. Tenemos a = 1.20 m/s2, por lo que

FS = (75.0kg)(9.80 m/s2) + (75.0kg)(1.20 m/s2)

Obtenemos,

FS = 825 N.

476

b. Ahora, ¿qué sucede cuando el elevador alcanza una velocidad constante hacia arriba? ¿La balanza aún leerá más que su peso? Para cualquier velocidad constante, la aceleración ascendente, descendente o estática es cero porque a = Δv/Δ1 y Δv = 0. Así,

FS = ma + mg = 0 + mg

o

FS = (75.0 kg)(9.80 m/s2),

lo que da

FS = 735 N.

Explicación

La lectura de la báscula en la figura 6.5 (a) es de aproximadamente 185 lb. ¿Qué leyó la báscula si estuviera parado? Como su aceleración sería cero, la fuerza de la escala sería igual a su peso:

Fneta = ma = 0 = FS - w

FS = w = mg

FS = (75.0 kg)(9.80 m/s2) = 735 N.

477

Por lo tanto, la lectura de la báscula en el elevador es mayor que su peso de 735 N (165 lb). Esto significa que la balanza está empujando hacia arriba a la persona con una fuerza mayor que su peso, como debe hacerlo para acelerarlo hacia arriba. Claramente, cuanto mayor sea la aceleración del elevador, mayor será la lectura de la báscula, de acuerdo con lo que usted siente en ascensores de aceleración rápida frente a aceleración lenta. En la figura 6.5 (b), la lectura de la escala es 735 N, que es igual al peso de la persona. Este es el caso siempre que el elevador tenga una velocidad constante, moviéndose hacia arriba, hacia abajo o estático.

Comprueba tu aprendizaje 6.1

Ahora calcula la lectura de la báscula cuando el elevador acelera hacia abajo a una velocidad de 1.20 m/s2.

La solución del ejemplo anterior también se aplica a un ascensor que se acelera hacia abajo, como se mencionó. Cuando un elevador acelera hacia abajo, a es negativo, y la lectura de la escala es menor que el peso de la persona. Si se alcanza una velocidad descendente constante, la lectura de la escala vuelve a ser igual al peso de la persona. Si el elevador está en caída libre y acelera hacia abajo en g, entonces la lectura de la escala es cero y la persona parece no tener peso.

Ejemplo 6.4

Dos bloques unidos

La figura 6.6 muestra un bloque de masa m1 en una superficie horizontal sin fricción. Se tira de una cuerda ligera que pasa sobre una polea sin masa y sin fricción.

478

El otro extremo de la cuerda está conectado a un bloque de masa m2. Encuentra la aceleración de los bloques y la tensión en la cuerda en términos de m1, m2, y g.

Figura 6.6 a) El bloque 1 está conectado por una cuerda ligera al bloque 2. (b) Los diagramas de cuerpo libre de los bloques.

Estrategia

Dibujamos un diagrama de cuerpo libre para cada masa por separado, como se muestra en la figura 6.6.

479

Luego analizamos cada uno para encontrar las incógnitas requeridas. Las fuerzas en el bloque 1 son la fuerza gravitacional, la fuerza de contacto de la superficie y la tensión en la cuerda. El bloque 2 está sujeto a la fuerza gravitacional y a la tensión de la cuerda. La segunda ley de Newton se aplica a cada uno, entonces escribimos dos ecuaciones de vectores:

Para el bloque 1: T + w1 + N = m1a1

Para el bloque 2: T + w2 = m2a2

Observa que T es el mismo para ambos bloques. Como la cuerda y la polea tienen una masa insignificante, y como no hay fricción en la polea, la tensión es la misma en toda la cuerda. Ahora podemos escribir ecuaciones en componentes para cada bloque. Todas las fuerzas son horizontales o verticales, por lo que podemos usar el mismo sistema de coordenadas horizontales / verticales para ambos objetos

Solución

Las ecuaciones componentes se derivan de las ecuaciones de vectores anteriores. Vemos que el bloque 1 tiene las fuerzas verticales equilibradas, por lo que las ignoramos y escribimos una ecuación que relaciona los componentes x. No hay fuerzas horizontales en el bloque 2, por lo que solo se escribe la ecuación y. Obtenemos estos resultados:

Bloque 1
Fx = max
Tx = m1a1x
Bloque 2
Fy = may
Ty - m2g = m2a2y

Cuando el bloque 1 se mueve hacia la derecha, el bloque 2 recorre una distancia igual hacia abajo; por lo tanto, a1x = -a2y.

480

Escribiendo la aceleración común de los bloques como a = a1x = -a2y, ahora tenemos

T = m1a

y

T − m2g = −m1xa.

A partir de estas dos ecuaciones, podemos expresar a y T en términos de las masas m1 y m2, y g:

a = m2/ m1 + m2g

y

T = m1m2/ m1 + m2g

Explicación

Observa que la tensión en la cuerda es menor que el peso del bloque que cuelga del extremo. Un error común en problemas como este es establecer T = m2g. Puedes ver en el diagrama de cuerpo libre del bloque 2 que no puede ser correcto si el bloque se está acelerando.

481

Comprueba tu aprendizaje 6.2

Calcula la aceleración del sistema y la tensión en la cuerda, cuando las masas son m1 = 5.00 kg y m2 = 3.00 kg.

Ejemplo 6.5

Máquina Atwood

Un problema clásico en física, similar al que acabamos de resolver, es el de la máquina Atwood, que consiste en una cuerda que pasa sobre una polea, con dos objetos de diferente masa unidos. Es particularmente útil para comprender la conexión entre la fuerza y el movimiento. En la figura 6.7, m1 = 2.00 kg y m2 = 4.00 kg. Considera que la polea no tiene fricción. (a) Si se libera m2, ¿cuál será su aceleración? (b) ¿Cuál es la tensión en la cuerda?

Estrategia

Dibujamos un diagrama de cuerpo libre para cada masa por separado, como se muestra en la figura. Luego analizamos cada diagrama para encontrar las incógnitas requeridas. Esto puede implicar la solución de ecuaciones simultáneas. También es importante tener en cuenta la similitud con el ejemplo anterior. A medida que el bloque 2 acelera con la aceleración a2 en la dirección descendente, el bloque 1 acelera hacia arriba con la aceleración a1. Por lo tanto, a = a1 = -a2.

482

Figura 6.7 Una máquina de Atwood y diagramas de cuerpo libre para cada uno de los dos bloques.

Solución

a. Tenemos.

Para m1
Fy = T - m1g = m1a
Para m2
Fy = T - m2g = m2a

El signo negativo al frente de m2a indica que m2 acelera hacia abajo; ambos bloques se aceleran a la misma velocidad, pero en direcciones opuestas).

483

Resuelve las dos ecuaciones simultáneamente (restarlas) y el resultado es

(m2 - m1) g = (m1 + m2) a.

Resolviendo para a:

a = m2 - m1/m1 + m2 = 4 kg − 2 kg/4 kg + 2 kg(9.8 m/s2) = 3.27 m/s2

b. Al observar el primer bloque, vemos que

T - m1g = m1a

T = m1(g + a) = (2 kg)(9.8 m/s2 + 3.27 m/s2) = 26.1 N.

Explicación

El resultado de la aceleración dada en la solución se puede interpretar como la relación de la fuerza desequilibrada en el sistema, (m2 - m1)g, con respecto a la masa total del sistema, m1 + m2. También podemos usar la máquina Atwood para medir la fuerza del campo gravitacional local.

Comprueba tu aprendizaje 6.3

Determina una fórmula general en términos de m1, m2 y g para calcular la tensión en la cuerda para la máquina Atwood que se muestra en la figura anterior.

484

Antes de continuar con este apartado, te invitamos a que practiques con dos objetos interactivos relacionados con poleas. En el primer objeto interactivo de poleas, diseñado por Mª del Mar Hijano Reyes, puedes elegir las masas de cada uno de los objetos (m2 es la masa que reposa sobre el plano inclinado y m1 es la masa que cuelga). Luego elige el ángulo, el coeficiente de rozamiento y si quieres que aparezcan o no las fuerzas. A continuación anima la escena.



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485

En el segundo objeto interactivo, tomado del repositorio de Walter Fendt, puedes elevar o bajar una carga mediante el ratón. Manteniendo el botón del ratón presionado, aparece un dinamómetro indicando la tensión en la cuerda. Se puede cambiar el peso de la carga y de las poleas colgantes en las casillas de valores correspondientes. Los datos de entrada, si son demasiado altos, se ajustan automáticamente al límite de la escala del dinamómetro (10 N).



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486

Las leyes del movimiento de Newton y la cinemática

La física es más interesante y más poderosa cuando se aplica a situaciones generales que involucran más que un conjunto limitado de principios físicos. Las leyes del movimiento de Newton también se pueden integrar con otros conceptos que se han discutido previamente en este texto para resolver problemas de movimiento. Por ejemplo, las fuerzas producen aceleraciones, un tema de cinemática y, por lo tanto, se justifica, en parte, la relevancia de capítulos anteriores.

Al abordar problemas que involucran varios tipos de fuerzas, aceleración, velocidad y / o posición, enumerar los datos y las cantidades a calcular te permitirá identificar los principios involucrados. Luego, puedes consultar los capítulos que tratan un tema en particular y resolver el problema utilizando las estrategias delineadas en el texto. El siguiente ejemplo ilustra cómo la estrategia de resolución de problemas presentada anteriormente en este capítulo, así como las estrategias presentadas en otros capítulos, se aplica a un problema conceptual integrado.

Ejemplo 6.6

¿Qué fuerza debe ejercer un jugador de fútbol para alcanzar la velocidad máxima?

Un jugador de fútbol comienza en reposo y acelera hacia adelante, alcanzando una velocidad de 8.00 m/s en 2.50 s. (a) ¿Cuál es su aceleración promedio? (b) ¿Qué fuerza promedio ejerce la tierra hacia adelante sobre el corredor para que logre esta aceleración? La masa del jugador es de 70.0 kg, y la resistencia del aire es insignificante.

487

Estrategia

Para encontrar las respuestas a este problema, usamos la estrategia de resolución de problemas dada anteriormente en este capítulo. Las soluciones para cada parte del ejemplo ilustran cómo aplicar pasos específicos de resolución de problemas. En este caso, no necesitamos usar todos los pasos. Simplemente identificamos los principios físicos, y por lo tanto los datos conocidos y las incógnitas; aplicar la segunda ley de Newton; y verificar si la respuesta es razonable.

Solución

a. Se nos dan las velocidades inicial y final (cero y 8.00 m/s hacia adelante); por lo tanto, el cambio en la velocidad es Δv = 8.00 m/s. Nos dan el tiempo transcurrido, entonces Δt = 2.50 s. La incognita es la aceleración, que se puede encontrar a partir de su definición:

a = Δv/Δt

Sustituyendo los valores conocidos

a = 8.00 m/s/2.50 s = 3.20 m/s2

b. Aquí se nos pide que descubramos la fuerza promedio que ejerce el suelo sobre el corredor para producir esta aceleración (Recuerda que estamos tratando con la fuerza o fuerzas que actúan sobre el objeto de interés).

488

Esta es la fuerza de reacción a la ejercida por el jugador hacia atrás contra el suelo, por la tercera ley de Newton. Despreciando la resistencia del aire, esto sería igual en magnitud a la fuerza externa neta en el jugador, ya que esta fuerza causa su aceleración. Como ahora sabemos la aceleración del jugador y se nos da su masa, podemos usar la segunda ley de Newton para encontrar la fuerza ejercida. Es decir,

FNeta = ma

Sustituyendo los valores conocidos de m y a, obtenemos

FNeta = (70.0 kg)(3.20 m/s2) = 224 N.

Este es un resultado razonable: la aceleración es alcanzable para un atleta en buenas condiciones. La fuerza es de aproximadamente 50 libras, una fuerza promedio razonable.

Explicación

Este ejemplo ilustra cómo aplicar estrategias de resolución de problemas a situaciones que incluyen temas de diferentes capítulos. El primer paso es identificar los principios físicos, los datos conocidos y las incógnitas involucradas en el problema. El segundo paso es hallar la o las incognitas, en este caso usando la segunda ley de Newton. Finalmente, verificamos nuestra respuesta para asegurarnos de que sea razonable. Estas técnicas para problemas conceptuales integrados serán útiles en aplicaciones de la física fuera de un curso de física, como en tu profesión, en otras disciplinas científicas y en la vida cotidiana.

489

Comprueba tu aprendizaje 6.4

El jugador de fútbol se detiene después de completar la jugada descrita anteriormente, pero ahora nota que la pelota está en posición de ser robada. Si ahora experimenta una fuerza de 126 N para intentar robar el balón, que está a 2.00 m de distancia de ella, ¿cuánto tiempo le tomará llegar al balón?

Ejemplo 6.7

¿Qué fuerzas actúan en un helicóptero modelo?

Un helicóptero modelo de 1.50 kg tiene una velocidad de 5.00j^ m/s en t = 0. Se acelera a una velocidad constante durante dos segundos (2,00 s) después de lo cual tiene una velocidad de (6.00i^ + 12.00j^) m/s. ¿Cuál es la magnitud de la fuerza resultante que actúa sobre el helicóptero durante este intervalo de tiempo?

Estrategia

Podemos configurar fácilmente un sistema de coordenadas en el que el eje x (dirección i^) es horizontal, y el eje y (dirección j^) es vertical. Sabemos que Δt = 2.00 s y Δv = (6.00i^ + 12.00j^) m/s - (5.00j^ m/s). A partir de esta información, podemos calcular la aceleración según la definición ; entonces podemos aplicar la segunda ley de Newton.

Solución

Tenemos

a = Δv/Δt = (6.00i^ + 12.00j^) m/s - (5.00j^ m/s)/2.00 s = 3.00i^ + 3.50j^ m/s2

490

F = ma = (1.50 kg)(3.00i^ + 3.50j^ m/s2) = 4.50i^ + 5.25j^ N

La magnitud de la fuerza se calcula fácilmente:

F = √(4.50 N)2 + (5.25 N)2/ = 6.91 N

Explicación

El problema original se estableció en términos de los componentes rectangulares i^ y j^, por lo que utilizamos métodos vectoriales. Compara este ejemplo con el ejemplo anterior.

Comprueba tu aprendizaje 6.5

Encuentra la dirección de la fuerza resultante para el helicóptero modelo de 1.50 kg.

Ejemplo 6.8

Tractor de equipaje

La figura 6.8 (a) muestra un tractor de equipaje que saca los carros de equipaje de un avión. El tractor tiene una masa de 650.0 kg, mientras que el carro A tiene una masa de 250.0 kg y el carro B tiene una masa de 150.0 kg. La fuerza impulsora que actúa durante un breve período de tiempo acelera el sistema desde el reposo y actúa durante 3.00 s. (a) Si esta fuerza motriz está dada por F = (820.0t) N, encuentra la velocidad después de 3.00 segundos. (b) ¿Cuál es la fuerza horizontal que actúa sobre el cable de conexión entre el tractor y el carro A en este momento?

491

Figura 6.8 (a) Se muestra un diagrama de cuerpo libre, que indica todas las fuerzas externas en el sistema consistentes en el tractor y los carros de equipaje para llevar el equipaje de la línea aérea. (b) Un diagrama de cuerpo libre del tractor solo, se muestra aislado para calcular la tensión en el cable a los carros.

Estrategia

Un diagrama de cuerpo libre muestra la fuerza motriz del tractor, que le da al sistema su aceleración. Solo tenemos que considerar el movimiento en la dirección horizontal. Las fuerzas verticales se equilibran entre sí y no es necesario considerarlas. Para la parte b, hacemos uso de un diagrama de cuerpo libre del tractor solo para determinar la fuerza entre él y el carrito A. Esto expone la fuerza de enganche T, que es nuestro objetivo.

Solución

a. Fx = msistemaax y Fx = 820.0t, entonces:

492

820.0 t = (650.0 +250.0 + 150.0)a

a = 0.7809t

Como la aceleración es una función del tiempo, podemos determinar la velocidad del tractor usando a = dv/dt con la condición inicial que v0 = 0 en t = 0. Integramos desde t = 0 hasta t = 3:

dv = adt, 03dv = 03adt =030.7809dt = 0.3905t2] 03.00 = 3.51 m/s

b. Consulta el diagrama de cuerpo libre en la figura 6.8 (b).

Fx = mtractorax

820.0t - T = mtractor(0.7805)t

(820.0)(3.00) − T = (650.0)(0.7805)(3.00)

T = 938 N.

Explicación

Dado que la fuerza varía con el tiempo, debemos usar el cálculo para resolver este problema. Observa cómo la masa total del sistema fue importante para resolver la figura 6.8 (a), mientras que solo la masa del camión (dado que suministró la fuerza) era útil en la figura 6.8 (b).

493

Recuerda que v = ds/dt y a = dv/dt. Si la aceleración es una función del tiempo, podemos usar las fórmulas de cálculo desarrolladas en el capítulo de cinemática, como se muestra en este ejemplo. Sin embargo, a veces la aceleración es una función del desplazamiento. En este caso, podemos derivar un resultado importante de estas relaciones de cálculo. Resolviendo para dt en cada uno, tenemos dt = ds/v y dt = dv/a. Ahora, equiparando estas expresiones, tenemos ds/v = dv/a. Podemos reorganizar esto para obtener ads = vdv.

Ejemplo 6.9

Movimiento de un proyectil disparado verticalmente

Una granada de mortero de 10.0 kg se dispara verticalmente hacia arriba desde el suelo, con una velocidad inicial de 50.0 m/s (ver la figura 6.9). Determina la altura máxima que recorrerá si la resistencia atmosférica se mide como FD = (0.0100v2) N, donde v es la velocidad en cualquier instante.

Estrategia

La fuerza conocida en el caparazón del mortero puede estar relacionada con su aceleración, usando las ecuaciones de movimiento. La cinemática se puede usar para relacionar la aceleración de la caparazón de mortero con su posición.

494

Figura 6.9 (a) El mortero dispara un proyectil hacia arriba; consideramos la fuerza de fricción proporcionada por el aire. (b) Se muestra un diagrama de cuerpo libre que indica todas las fuerzas en el caparazón de mortero.

Solución

Inicialmente, y0 = 0 y v0 = 50.0 m/s. En la altura máxima y = h, v = 0. El diagrama de cuerpo libre muestra que FD actúa hacia abajo, porque ralentiza el movimiento ascendente del caparazón de mortero. Por lo tanto, podemos escribir

495

Fy = may

−Fy − w = may

−0.0100v2 − 98.0 = 10.0a

a = −0.00100v2 − 9.80.

La aceleración depende de v y, por lo tanto, es variable. Como a = f(v), podemos relacionar a y v usando la reordenación descrita anteriormente,

ads = vdv.

Reemplazamos ds por dy porque estamos tratando con la dirección vertical,

ady = vdv, (-0.00100v2 - 9.80)dy = vdv.

Ahora separamos las variables (v's y dv's en un lado; dy en el otro):

0hdy = 50.00vdv/(−0.00100v2 − 9.80)

0hdy = - 50.00vdv/(0.00100v2 + 9.80) = (-5 × 103)ln(0.00100v2 + 9.80)] 050.0

Luego, h = 114m.

496

Explicación

Observa la necesidad de aplicar el cálculo ya que la fuerza no es constante, lo que también significa que la aceleración no es constante. Para empeorar las cosas, la fuerza depende de v (no t), por lo que debemos usar el truco explicado antes del ejemplo. La respuesta para la altura indica una elevación más baja si hubo resistencia al aire. Trataremos los efectos de la resistencia del aire y otras fuerzas de arrastre con mayor detalle en el apartado de Fuerza de arrastre y Velocidad terminal.

Comprueba tu aprendizaje 6.6

Si se desprecia la resistencia atmosférica, encuentra la altura máxima para el mortero. ¿Se requiere el cálculo para esta solución?

6.3 Fricción

Cuando un cuerpo está en movimiento, tiene resistencia porque el cuerpo interactúa con su entorno. Esta resistencia es una fuerza de fricción. La fricción se opone al movimiento relativo entre los sistemas en contacto, pero también nos permite movernos, un concepto que se vuelve obvio si tratas de caminar sobre el hielo. La fricción es una fuerza común pero compleja, y su comportamiento todavía no se comprende por completo. Aún así, es posible entender las circunstancias en las que se comporta.

Fricción estática y cinética

La definición básica de fricción es relativamente simple de declarar.

497

FRICCIÓN
La fricción es una fuerza que se opone al movimiento relativo entre sistemas en contacto.

Hay varias formas de fricción. Una de las características más simples de la fricción deslizante es que es paralela a las superficies de contacto entre los sistemas y siempre está en una dirección que se opone al movimiento o al intento de movimiento de los sistemas entre sí. Si dos sistemas están en contacto y se mueven entre sí, entonces la fricción entre ellos se denomina fricción cinética. Por ejemplo, la fricción ralentiza un disco de hockey deslizándose sobre hielo. Cuando los objetos están estáticos, la fricción estática puede actuar entre ellos; la fricción estática suele ser mayor que la fricción cinética entre dos objetos.

FRICCIÓN ESTÁTICA Y CINÉTICA
Si dos sistemas están en contacto y estáticos entre sí, entonces la fricción entre ellos se llama fricción estática. Si dos sistemas están en contacto y se mueven entre sí, entonces la fricción entre ellos se denomina fricción cinética.

Imagina, por ejemplo, tratar de deslizar una caja pesada sobre un piso de concreto; puedes empujar con fuerza sobre la caja y no moverla en absoluto. Esto significa que la fricción estática responde a lo que haces: aumenta para ser igual y en la dirección opuesta a la de tu empuje. Si finalmente empujas con fuerza, la caja parece resbalar de repente y comienza a moverse. Ahora la fricción estática da paso a la fricción cinética. Una vez en movimiento, es más fácil mantenerlo, lo que indica que la fuerza de fricción cinética es menor que la fuerza de fricción estática. Si agregas masa a la caja, por ejemplo colocando una caja encima, debes empujar aún más para que comience y mantenerla en movimiento. Además, si aceitas el concreto, te resultaría más fácil empujar la caja (como era de esperar).

498

La figura 6.10 es una representación gráfica de cómo se produce la fricción en la interfaz entre dos objetos. La inspección de cerca de estas superficies muestra que son ásperas. Por lo tanto, cuando empujas para que un objeto se mueva (en este caso, una caja), debes levantar el objeto hasta que pueda saltar junto con las aristas de la superficie que golpean, rompiéndolas.

Una fuerza considerable puede ser resistida por la fricción sin movimiento aparente. Cuanto más se junten las superficies (por ejemplo, si se coloca otra caja encima), más fuerza se necesita para moverlas.

Figura 6.10 Las fuerzas de fricción, como f, siempre se oponen al movimiento o al intento de movimiento entre los objetos en contacto. La fricción surge en parte debido a la rugosidad de las superficies en contacto, como se ve en la vista ampliada. Para que el objeto se mueva, debe elevarse hasta donde los picos de la superficie superior pueden saltar a lo largo de la superficie inferior. Por lo tanto, se requiere una fuerza solo para poner el objeto en movimiento. Algunos de los picos se romperán y también requerirán una fuerza para mantener el movimiento. Gran parte de la fricción se debe en realidad a fuerzas atractivas entre las moléculas que componen los dos objetos, de modo que incluso las superficies perfectamente lisas no están libres de fricción. (De hecho, se adherirían superficies perfectamente lisas y limpias de materiales similares, formando un enlace llamado "soldadura en frío").

499

Parte de la fricción se debe a las fuerzas adhesivas entre las moléculas de superficie de los dos objetos, lo que explica la dependencia de la fricción de la naturaleza de las sustancias. Por ejemplo, los zapatos con suela de goma se deslizan menos que los que tienen suela de cuero. La adherencia varía con las sustancias en contacto y es un aspecto complicado de la física de la superficie. Una vez que un objeto se está moviendo, hay menos puntos de contacto (menos moléculas se adhieren), por lo que se requiere menos fuerza para mantener el objeto en movimiento. A velocidades pequeñas pero distintas de cero, la fricción es casi independiente de la velocidad.

La magnitud de la fuerza de fricción tiene dos formas: una para situaciones estáticas (fricción estática) y la otra para situaciones que implican movimiento (fricción cinética). Lo que sigue es un modelo empírico aproximado (determinado experimentalmente). Estas ecuaciones para la fricción estática y cinética no son ecuaciones vectoriales.

MAGNITUD DE LA FRICCIÓN ESTÁTICA

La magnitud de la fricción estática fs es

fs ≤ μsN,


donde μs es el coeficiente de fricción estática y N es la magnitud de la fuerza normal.

(6.1)

El símbolo ≤ significa menor o igual a, lo que implica que la fricción estática puede tener un valor máximo de μsN. La fricción estática es una fuerza sensible que aumenta para ser igual y opuesta a cualquier fuerza que se ejerza, hasta su límite máximo. Una vez que la fuerza aplicada excede fs(max), el objeto se mueve. Así,

500

fs(max) = μsN.

MAGNITUD DE LA FRICCIÓN CINÉTICA

La magnitud de la fricción cinética fk está dada por

fk = μkN,


donde μk es el coeficiente de fricción cinética.

(6.2)

Un sistema en el que fk = μkN se describe como un sistema en el cual la fricción se comporta de manera simple. La transición de la fricción estática a la fricción cinética se ilustra en la figura 6.11.

Las ecuaciones 6.1 y 6.2 incluyen la dependencia de la fricción de los materiales y de la fuerza normal. La dirección de la fricción es siempre opuesta a la del movimiento, paralela a la superficie entre los objetos y perpendicular a la fuerza normal. Por ejemplo, si la caja que intentas empujar (con una fuerza paralela al piso) tiene una masa de 100 kg, entonces la fuerza normal es igual a su peso,

w = mg = (100 kg)(9.80 m / s2) = 980N,

perpendicular al piso. Si el coeficiente de fricción estática es 0.45, deberías ejercer una fuerza paralela al piso mayor que

fs(max) = μsN = (0.45)(980N) = 440N

501

para mover la caja Una vez que hay movimiento, la fricción es menor y el coeficiente de fricción cinética puede ser 0.30, por lo que una fuerza de solo

fk = μkN = (0.30)(980N) = 290N

lo mantiene en movimiento a una velocidad constante. Si el suelo está lubricado, ambos coeficientes son considerablemente menores de lo que serían sin lubricación. El coeficiente de fricción es una cantidad sin unidades con una magnitud generalmente entre 0 y 1.0. El valor real depende de las dos superficies que están en contacto.

Figura 6.11 (a) La fuerza de fricción f entre el bloque y la superficie rugosa se opone a la dirección de la fuerza aplicada F. La magnitud de la fricción estática se equilibra con la de la fuerza aplicada. Esto se muestra en el lado izquierdo del gráfico en (c). (b) En algún punto, la magnitud de la fuerza aplicada es mayor que la fuerza de fricción cinética, y el bloque se mueve hacia la derecha. Esto se muestra en el lado derecho del gráfico. (c) La gráfica de la fuerza de fricción versus la fuerza aplicada; ten en cuenta que fs(max)> fk. Esto significa que μs > μk.

502

Como puedes ver en la Tabla 6.1, los coeficientes de fricción cinética son menores que sus contrapartes estáticas. Los valores aproximados de μ se indican con solo uno o dos dígitos para indicar la descripción aproximada de la fricción dada por las dos ecuaciones anteriores.

Tabla 6.1 Coeficientes aproximados de fricción estática y cinética

Muchas personas han experimentado el deslizamiento al caminar sobre hielo. Sin embargo, muchas partes del cuerpo, especialmente las articulaciones, tienen coeficientes de fricción mucho más pequeños, a menudo tres o cuatro veces menos que el hielo.

503

Una articulación está formada por los extremos de dos huesos, que están conectados por tejidos gruesos. La articulación de la rodilla está formada por el hueso de la parte inferior de la pierna (la tibia) y el fémur. La cadera es una articulación esférica (al final del fémur) y un alvéolo (parte de la pelvis). Los extremos de los huesos de la articulación están cubiertos por cartílago, que proporciona una superficie lisa y casi vidriosa. Las articulaciones también producen un fluido (líquido sinovial) que reduce la fricción y el desgaste. Una articulación dañada o artrítica puede reemplazarse por una articulación artificial (Figura 6.12). Estos reemplazos pueden estar hechos de metales (acero inoxidable o titanio) o plástico (polietileno), también con coeficientes de fricción muy pequeños.

Figura 6.12 El reemplazo artificial de rodilla es un procedimiento que se ha realizado durante más de 20 años. Estas radiografías postoperatorias muestran un reemplazo de la articulación de la rodilla derecha. (crédito: Mike Baird)

Los lubricantes naturales incluyen la saliva producida en la boca para ayudar en el proceso de deglución, y la mucosidad resbaladiza que se encuentra entre los órganos del cuerpo, lo que les permite moverse libremente unos a otros durante los latidos del corazón, durante la respiración y cuando una persona se mueve.

504

Los hospitales y clínicas generalmente usan lubricantes artificiales, como geles, para reducir la fricción.

Las ecuaciones dadas para la fricción estática y cinética son leyes empíricas que describen el comportamiento de las fuerzas de fricción. Si bien estas fórmulas son muy útiles para fines prácticos, no tienen el estado de enunciados matemáticos que representan principios generales (por ejemplo, la segunda ley de Newton). De hecho, hay casos para los que estas ecuaciones ni siquiera son buenas aproximaciones. Por ejemplo, ninguna de las fórmulas es precisa para superficies lubricadas o para dos superficies que se colocan una sobre otra a altas velocidades. A menos que se especifique, no nos preocuparemos por estas excepciones.

Ejemplo 6.10

Fricción estática y cinética

Una caja de 20.0 kg está en reposo en un piso como se muestra en la Figura 6.13. El coeficiente de fricción estática entre la caja y el piso es 0.700 y el coeficiente de fricción cinética es 0.600. Una fuerza horizontal P se aplica a la caja. Encuentra la fuerza de fricción si (a) P = 20.0 N, (b) P = 30.0 N,, (c) P = 120.0 N, y ( d) P = 180.0 N.

Estrategia

El diagrama de cuerpo libre de la caja se muestra en la figura 6.13 (b). Aplicamos la segunda ley de Newton en las direcciones horizontal y vertical, incluida la fuerza de fricción en oposición a la dirección del movimiento de la caja.

505

Figura 6.13 El reemplazo artificial de rodilla es un procedimiento que se ha realizado durante más de 20 años. Estas radiografías postoperatorias muestran un reemplazo de la articulación de la rodilla derecha. (crédito: Mike Baird)

Solución

Usando la segunda ley de Newton, obtenemos:

Fx = max     Fy = may

P - f = max     N - w = 0

Aquí estamos usando el símbolo f para representar la fuerza de fricción ya que aún no hemos determinado si la caja está sujeta a la fricción estática o la fricción cinética. Hacemos esto cuando no estamos seguros de qué tipo de fricción está actuando. Ahora el peso de la caja es

506

w = (20.0 kg)(9.80 m/s2) = 196 N,

que también es igual a N. La fuerza máxima de fricción estática es por lo tanto (0.700)(196 N) = 137 N. Siempre que P sea menor que 137 N, la fuerza de fricción estática mantiene la caja estacionaria y fs = P. Por lo tanto, (a) fs = 20.0 N, (b) fs = 30.0 N, y (c) fs = 120.0 N.

(d) Si P = 180.0 N, la fuerza aplicada es mayor que la fuerza máxima de fricción estática (137 N), por lo que la caja ya no puede permanecer en reposo. Una vez que la caja está en movimiento, actúa la fricción cinética. Entonces

fk = μkN = (0.600)(196 N) = 118N,

y la aceleración es

ax = P - fk/m = 180.0 N − 118 N/20.0 kg = 3.10 m/s2.

Explicación

Este ejemplo ilustra cómo consideramos la fricción en un problema de dinámica. Observa que la fricción estática tiene un valor que coincide con la fuerza aplicada, hasta que alcanzamos el valor máximo de fricción estática. Además, no puede ocurrir movimiento hasta que la fuerza aplicada sea igual a la fuerza de fricción estática, pero la fuerza de la fricción cinética se volverá más pequeña.

507

Comprueba tu aprendizaje 6.7

Un bloque de 1.0 kg de masa descansa sobre una superficie horizontal. Los coeficientes de fricción para el bloque y la superficie son μs = 0.50 y μk = 0.40. (a) ¿Cuál es la fuerza horizontal mínima requerida para mover el bloque? (b) ¿Cuál es la aceleración del bloque cuando se aplica esta fuerza?

Fricción y el plano inclinado

Una situación donde la fricción juega un papel obvio es la de un objeto en una pendiente. Puede ser una caja que se empuja por una rampa hasta un muelle de carga o un skater que desciende por una montaña, pero la física básica es la misma. Usualmente generalizamos la superficie inclinada y la llamamos un plano inclinado. Veamos un ejemplo de análisis de movimiento en un plano inclinado con fricción.

Ejemplo 6.11

Esquiador cuesta abajo

Un esquiador con una masa de 62 kg se desliza por una pendiente nevada a una velocidad constante. Encuentra el coeficiente de fricción cinética para el esquiador si se sabe que la fricción es 45.0 N.

Estrategia

La magnitud de la fricción cinética se da como 45.0 N. La fricción cinética está relacionada con la fuerza normal N por fk = μkN; por lo tanto, podemos encontrar el coeficiente de fricción cinética si podemos encontrar la fuerza normal en el esquiador.

508

La fuerza normal es siempre perpendicular a la superficie, y como no hay movimiento perpendicular a la superficie, la fuerza normal debe ser igual al componente del peso del esquiador perpendicular a la pendiente. (Véase la figura 6.14, que repite una figura del capítulo sobre las leyes del movimiento de Newton).

Figura 6.14 El movimiento del esquiador y la fricción son paralelos a la pendiente, por lo que es más conveniente proyectar todas las fuerzas en un sistema de coordenadas donde un eje es paralelo a la pendiente y el otro es perpendicular (los ejes se muestran a la izquierda del esquiador). La fuerza normal N es perpendicular a la pendiente, y la fricción f es paralela a la pendiente, pero el peso del esquiador w tiene componentes a lo largo de ambos ejes, a saber wy y wx. La fuerza normal N es igual en magnitud a wy, por lo que no hay movimiento perpendicular a la pendiente. Sin embargo, f es menor que wx en magnitud, por lo que hay aceleración en la pendiente o plano inclinado(a lo largo del eje x).

Tenemos

N = wy = wcos25° = mgcos25°.

509

Sustituyendo en la expresión de fricción cinética, obtenemos

fk = μkmgcos25°,

que ahora puede ser resuelto por el coeficiente de fricción cinética μk.

Solución

La solución para μk da

μk = fk/N = fk/wcos25° = fk/mgcos25°.

Sustituyendo los valores conocidos en el lado derecho de la ecuación,

μk = 45.0 N/(62 kg)(9.80 m/s2)(0.906) = 0.082.

Explicación

Este resultado es un poco más pequeño que el coeficiente enumerado en la Tabla 6.1 para madera encerada en nieve, pero aún es razonable ya que los valores de los coeficientes de fricción pueden variar mucho. En situaciones como esta, donde un objeto de masa m se desliza por una pendiente que forma un ángulo θ con la horizontal, la fricción viene dada por fk = μkmgcosθ. Todos los objetos se deslizan por una pendiente con aceleración constante bajo estas circunstancias.

510

Hemos discutido que cuando un objeto descansa sobre una superficie horizontal, la fuerza normal que lo soporta es igual en magnitud a su peso. Además, la fricción simple siempre es proporcional a la fuerza normal. Cuando un objeto no está sobre una superficie horizontal, como ocurre con el plano inclinado, debemos encontrar la fuerza que actúa sobre el objeto que se dirige perpendicularmente a la superficie; que es un componente del peso.

Ahora derivamos una relación útil para calcular el coeficiente de fricción en un plano inclinado. Ten en cuenta que el resultado se aplica solo a situaciones en las que el objeto se desliza a velocidad constante por la rampa.

Un objeto se desliza por un plano inclinado a una velocidad constante si la fuerza neta en el objeto es cero. Podemos usar este hecho para medir el coeficiente de fricción cinética entre dos objetos. Como se muestra en el ejemplo 6.10, la fricción cinética en una pendiente es fk = μkmgcosθ. La componente del peso en la pendiente es igual a mgsinθ(ver el diagrama de cuerpo libre en la figura 6.14). Estas fuerzas actúan en direcciones opuestas, por lo que cuando tienen la misma magnitud, la aceleración es cero. Escribiendo esto,

μkmgcosθ = mgsinθ.

Resolviendo para μk, encontramos que

μk = mgsinθ/mgcosθ = tanθ.

Pon una moneda en un libro e inclínalo hasta que la moneda se deslice a una velocidad constante por el libro.

511

Es posible que deba tocar ligeramente el libro para que la moneda se mueva. Mide el ángulo de inclinación relativo a la horizontal y encuentre μk. Ten en cuenta que la moneda no comienza a deslizarse en absoluto hasta que se alcanza un ángulo mayor que θ, ya que el coeficiente de fricción estática es mayor que el coeficiente de fricción cinética. Piensa en cómo esto puede afectar el valor de μk.

Explicaciones de fricción a escala atómica

Los aspectos más simples de la fricción tratados hasta ahora son sus características macroscópicas (a gran escala). Se han dado grandes pasos en la explicación de la fricción a escala atómica durante las últimas décadas. Los investigadores están descubriendo que la naturaleza atómica de la fricción parece tener varias características fundamentales. Estas características no solo explican algunos de los aspectos más simples de la fricción, también tienen el potencial para el desarrollo de entornos libres de fricción que podrían ahorrar cientos de miles de millones de dólares en energía que actualmente se está convirtiendo (innecesariamente) en calor.

La figura 6.15 ilustra una característica macroscópica de la fricción que se explica por la investigación microscópica (a pequeña escala). Hemos notado que la fricción es proporcional a la fuerza normal, pero no a la cantidad de área en contacto, una noción algo contra intuitiva. Cuando dos superficies ásperas están en contacto, el área de contacto real es una pequeña fracción del área total porque solo tocan los puntos altos de sus aristas o rugosidades. Cuando se ejerce una fuerza normal mayor, el área de contacto real aumenta, y encontramos que la fricción es proporcional a esta área.

Sin embargo, la vista a escala atómica promete explicar mucho más que las características más simples de la fricción. El mecanismo de cómo se genera el calor ahora se está determinando. En otras palabras, ¿por qué las superficies se calientan más cuando se frotan?

512

Figura 6.15 Dos superficies rugosas en contacto tienen un área mucho más pequeña de contacto real que su área total. Cuando la fuerza normal es mayor como resultado de una fuerza aplicada mayor, el área de contacto real aumenta, al igual que la fricción.

Esencialmente, los átomos están vinculados entre sí para formar redes.

Cuando las superficies se frotan, los átomos de la superficie se adhieren y hacen que las redes atómicas vibren, creando esencialmente ondas de sonido que penetran en el material. Las ondas de sonido disminuyen con la distancia, y su energía se convierte en calor. Las reacciones químicas que están relacionadas con el desgaste por fricción también pueden ocurrir entre átomos y moléculas en las superficies. La figura 6.16 muestra cómo la punta de una sonda atravesada por otro material se deforma por fricción a escala atómica. La fuerza necesaria para arrastrar la punta puede medirse y se encuentra relacionada con el esfuerzo cortante, que se analizará en el capítulo de Equilibrio estático y Elasticidad. La variación en el esfuerzo cortante es notable (más que un factor de 1012) y es difícil de predecir teóricamente, pero el esfuerzo cortante está produciendo una comprensión fundamental de un fenómeno a gran escala conocido desde la antigüedad: la fricción.

513

Figura 6.16 La punta de una sonda se deforma lateralmente por la fuerza de fricción cuando la sonda se arrastra a través de una superficie. Las mediciones de cómo varía la fuerza para diferentes materiales arrojan información fundamental sobre la naturaleza atómica de la fricción.

En el siguiente objeto interactivo, observa cómo la fricción causa que un material se caliente y se funda ¿Qué pasa a nivel atómico cuando se frotan dos objetos entre sí? Describe un modelo de fricción a nivel molecular, la materia en términos de movimiento molecular. La descripción debe incluir: esquemas de apoyo a la descripción, cómo la temperatura afecta la imagen, cuáles son las diferencias y similitudes entre el movimiento de partículas de los sólidos, líquidos y gases; cómo el tamaño y la velocidad de las moléculas de gas se relacionan con los objetos cotidianos.

514





Ampliar

515

Ejemplo 6.12

Bloques deslizantes

Los dos bloques de la figura 6.17 están unidos entre sí por una cuerda sin masa que está envuelta alrededor de una polea sin fricción. Cuando el bloque inferior de 4.00 kg es empujado hacia la izquierda por la fuerza constante P, el bloque superior de 2.00 kg se desliza hacia la derecha. Encuentra la magnitud de la fuerza necesaria para mover los bloques a velocidad constante. Supó que el coeficiente de fricción cinética entre todas las superficies es 0.400.

Figura 6.17 (a) Cada bloque se mueve a velocidad constante. (b) Diagramas de cuerpo libre para los bloques.

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Estrategia

Analizamos los movimientos de los dos bloques por separado. El bloque superior está sujeto a una fuerza de contacto ejercida por el bloque inferior. Los componentes de esta fuerza son la fuerza normal N1 y la fuerza de fricción -0.400N1 . Otras fuerzas en el bloque superior son la tensión Ti en la cuerda y el peso del propio bloque superior, 19.6 N. El bloque inferior está sometido a fuerzas de contacto debido al bloque superior y al piso. La primera fuerza de contacto tiene componentes -N1 y 0.400N1 , que son simplemente fuerzas de reacción a las fuerzas de contacto que ejerce el bloque inferior en el bloque superior. Las componentes de la fuerza de contacto del piso son N2 y 0.400N2. Otras fuerzas en este bloque son -P, la tensión Ti y el peso -39.2 N.

Solución

Como el bloque superior se mueve horizontalmente hacia la derecha a velocidad constante, su aceleración es cero tanto en la dirección horizontal como en la vertical. De la segunda ley de Newton,

Fx = m1ax     Fy = m1ay.

T - 0.400N1 = 0     N1 -19.6 N = 0.

Resolviendo para las dos incógnitas, obtenemos N1 = 19.6N y T = 0.40N1 = 7.84 N. El bloque inferior tampoco se está acelerando, por lo que la aplicación de la segunda ley de Newton a este bloque da

Fx = m2ax     Fy = m2ay.

517

T - P + 0.400N1 + 0.400N2 = 0     N2 -39.2 N - N1 = 0.

Los valores de N1 y T se encontraron con el primer conjunto de ecuaciones. Sustituyendo en el segundo conjunto de ecuaciones, podemos determinar N2 y P, así:

N2 = 58.8N y P = 39.2 N.

Explicación

Comprender en qué dirección dibujar la fuerza de fricción suele ser problemático. Observa que cada fuerza de fricción etiquetada en la figura 6.17 actúa en la dirección opuesta al movimiento de su bloque correspondiente.

Ejemplo 6.13

Una caja en un camión acelerado

Una caja de 50.0 kg descansa sobre la plataforma de un camión como se muestra en la figura 6.18. Los coeficientes de fricción entre las superficies son μk = 0.30 y μs = 0.400. Encuentra la fuerza de fricción en la caja cuando la carretilla está acelerando hacia adelante en relación con el suelo a (a) 2.00 m/s2, y (b) a 5.00 m/s2.

Estrategia

Las fuerzas en la caja son su peso y las fuerzas normales y de fricción debidas al contacto con la plataforma del camión. Comenzamos por asumir que la caja no se está deslizando. En este caso, la fuerza de fricción estática fs actúa sobre la caja. Además, las aceleraciones de la caja y el camión son iguales.

518

Figura 6.18 (a) Una caja descansa sobre la plataforma del camión que está acelerando hacia adelante. (b) El diagrama de cuerpo libre de la caja.

Solución

De la aplicación de la segunda ley de Newton a la caja, usando el marco de referencia unido al suelo, resulta

Fx = max     Fy = may.

fs = (50.0 kg)(2.00 m/s2)     N − 4.90 × 102 N = (50.0kg)(0)

= 1.00 × 102 N              N = 4.90 × 102 N

Ahora podemos verificar la validez de nuestra suposición de no deslizamiento. El valor máximo de la fuerza de fricción estática es

μsN = (0.400)(4.90 × 102 N) = 196 N,

519

Como esto excede el máximo de 196 N, la caja debe deslizarse. La fuerza de fricción es por lo tanto cinética y es

fk = μkN = (0.300)(4.90 × 102 N) = 147 N.

La aceleración horizontal de la caja en relación con el suelo ahora se encuentra a partir de

Fx = max

147 N = (50.0 kg)ax

ax = 2.94 m/s2.

Explicación

En relación con el suelo, el camión está acelerando hacia adelante a 5,0 m/s2 y la caja está acelerando hacia adelante a 2.94 m/s2. Por lo tanto, la caja se desliza hacia atrás en relación con la plataforma del camión con una aceleración de 2.94 m/s2 - 5.00 m/s2 = -2.06 m/s2.

Ejemplo 6.14

Esquiando

Anteriormente, analizamos la situación de un esquiador cuesta abajo moviéndose a velocidad constante para determinar el coeficiente de fricción cinética.

520

Ahora hagamos un análisis similar para determinar la aceleración. El esquiador de la figura 6.19 se desliza por una pendiente inclinada a θ = 130 con la horizontal. El coeficiente de fricción cinética entre el tablero y la nieve es μk = 0.20. ¿Cuál es la aceleración del esquiador?

Figura 6.19 (a) Un esquiador se desliza por una pendiente inclinada a 13° con respecto a la horizontal. (b) El diagrama de cuerpo libre del esquiador.

Estrategia

Las fuerzas que actúan sobre el esquiador son su peso y la fuerza de contacto de la pendiente, que tiene una componente normal a la inclinación y una componente a lo largo de la inclinación (fuerza de fricción cinética). Debido a que se mueve a lo largo de la pendiente, el marco de referencia más conveniente para analizar su movimiento es uno con el eje x a lo largo del plano inclinado y el eje y perpendicular a la inclinación.

521

En este marco, tanto las fuerzas normales como las de fricción se encuentran a lo largo de ejes coordenados, las componentes del peso son mgsenθ a lo largo de la pendiente y mgcosθ en ángulo recto con la pendiente, y la única aceleración es a lo largo del eje x (ay = 0).

Solución

Ahora podemos aplicar la segunda ley de Newton al esquiador:

Fx = max     Fy = may.

mgsenθ − μkN = max     N − mgcosθ = m(0).

A partir de la segunda ecuación, N = mgcosθ. Al sustituir esto en la primera ecuación, encontramos

ax = g(senθ − μkcosθ) = g(sen13° - 0.20cos13°) = 0.29 m/s2.

Explicación

Fíjate en esta ecuación que si θ es lo suficientemente pequeño o μk es lo suficientemente grande, ax es negativo, es decir, el esquiador se ralentiza.

Comprueba tu aprendizaje 6.8

El esquiador ahora se mueve cuesta abajo con una inclinación de 10.0°. ¿Cuál es la aceleración del esquiador?

522

6.4 Fuerza centrípeta

En el capítulo de movimiento en dos y tres dimensiones, examinamos los conceptos básicos del movimiento circular. Un objeto que se mueve circularmente, como uno de los autos de carreras que se muestran al comienzo de este capítulo, debe estar acelerando porque está cambiando la dirección de su velocidad. Probamos que esta aceleración dirigida centralmente, llamada aceleración centrípeta, viene dada por la fórmula

ac = v2/r

donde v es la velocidad del objeto, dirigida a lo largo de una línea tangente a la curva en cualquier instante. Si conocemos la velocidad angular ω, entonces podemos usar

ac = rω2.

La velocidad angular da la velocidad a la que el objeto está girando a través de la curva, en unidades de rad/s. Esta aceleración actúa a lo largo del radio de la trayectoria curva y, por lo tanto, también se denomina aceleración radial.

Una aceleración debe ser producida por una fuerza. Cualquier fuerza o combinación de fuerzas puede causar una aceleración centrípeta o radial. Algunos ejemplos son la tensión en la cuerda que sujeta una bola, la fuerza de la gravedad terrestre en la Luna, la fricción entre patines y el suelo de la pista, la fuerza de un camino inclinado sobre un automóvil y fuerzas en el tubo de una centrífuga giratoria . Cualquier fuerza neta que causa un movimiento circular uniforme se llama fuerza centrípeta.

523

La dirección de una fuerza centrípeta es hacia el centro de curvatura, lo mismo que la dirección de la aceleración centrípeta. De acuerdo con la segunda ley del movimiento de Newton, la fuerza neta es la aceleración de la masa por tiempo: Fneta = ma. Para un movimiento circular uniforme, la aceleración es la aceleración centrípeta: a = ac. Por lo tanto, la magnitud de la fuerza centrípeta Fc es

Fc = mac

Sustituyendo las expresiones de aceleración centrípeta acac (ac = v2/r;ac = rω2), obtenemos dos expresiones para la fuerza centrípeta Fc en términos de masa, velocidad, velocidad angular y radio de curvatura:

Fc = mv2/r, Fc = mrω2

(6.3)

Puedes usar cualquier expresión de fuerza centrípeta que sea más conveniente. La fuerza centrípeta Fc es siempre perpendicular a la trayectoria y apunta al centro de curvatura, porque ac es perpendicular a la velocidad y apunta al centro de curvatura. Ten en cuenta que si resuelve la primera expresión para r, obtenemos

r = mv2/Fc

Esto implica que para una masa y velocidad dada, una gran fuerza centrípeta causa un pequeño radio de curvatura, es decir, una curva cerrada, como en la figura 6.20.

524

Figura 6.20 La fuerza de fricción suministra la fuerza centrípeta y es numéricamente igual a ella. La fuerza centrípeta es perpendicular a la velocidad y causa un movimiento circular uniforme. Cuanto mayor es Fc, menor es el radio de curvatura ry de la curva. La segunda curva tiene la misma v, pero una Fc mayor produce un peuqeño radio de curvatura r'

Ejemplo 6.15

¿Qué coeficiente de fricción necesitan los automóviles en una curva plana?

(a) Calcula la fuerza centrípeta ejercida sobre un automóvil de 900.0 kg que rueda sobre una curva de radio de 500.0 m a 25.00 m/s. (b) Suponiendo una curva no peraltada, encuentra el coeficiente de fricción estático mínimo entre los neumáticos y la carretera, siendo la fricción estática la razón que impide que el automóvil se deslice (Figura 6.21).

525

Figura 6.21 Este automóvil en terreno llano se está alejando y girando hacia la izquierda. La fuerza centrípeta que hace que el automóvil gire en una trayectoria circular se debe a la fricción entre los neumáticos y la carretera. Se necesita un coeficiente de fricción mínimo, o el automóvil se moverá en una curva de radio mayor y saldrá de la carretera.

Estrategia

Sabemos que Fc = mv2/r. Así,

Fc = (900.0 kg)(25.00 m/s)2/r = mv2/(500.0 m) = 1125 N.

526

La Figura 6.21 muestra las fuerzas que actúan sobre el automóvil en una curva no bancarizada (nivel plano). La fricción está a la izquierda, lo que impide que el automóvil se deslice, y debido a que es la única fuerza horizontal que actúa sobre el automóvil, la fricción es la fuerza centrípeta en este caso. Sabemos que la fricción estática máxima (a la cual los neumáticos ruedan, pero no resbalan) es μsN, donde μs es el coeficiente de fricción estático y N es la fuerza normal. La fuerza normal es igual al peso del auto en terreno llano, entonces N = mg.. Por lo tanto, la fuerza centrípeta en esta situación es

Fc ≡ f = μsN = μsmg.

Ahora tenemos una relación entre la fuerza centrípeta y el coeficiente de fricción. Usando la ecuación

Fc = mv2/r

Obtenemos

mv2/r = μsmg.

Resolvemos esto para μs, observando que la masa se cancela, y obtenemos

μs = v2/rg

527

Sustituyendo:

μs = (25.00 m/s)2/(500.0 m)(9.80 m/s2) = 0.13

(Debido a que los coeficientes de fricción son aproximados, la respuesta se da a solo dos dígitos).

Explicación

El coeficiente de fricción que se encuentra en la Figura 6.21 (b) es mucho más pequeño que el que se encuentra típicamente entre los neumáticos y las carreteras. El automóvil todavía rueda en la curva si el coeficiente es mayor que 0.13, porque la fricción estática es una fuerza sensible, capaz de asumir un valor menor que, pero no más que μsN. Un coeficiente más alto también permitiría que el automóvil ruede sobre la curva a una velocidad más alta, pero si el coeficiente de fricción es menor, la velocidad de seguridad sería inferior a 25 m/s. Ten en cuenta que la masa se cancela, lo que implica que, en este ejemplo, no importa qué tan cargado esté el automóvil para realizar el giro. La masa se cancela porque la fricción se supone proporcional a la fuerza normal, que a su vez es proporcional a la masa. Si la superficie de la carretera se acumulara, la fuerza normal sería menor, como veremos a continuación.

Comprueba tu aprendizaje 6.9

Un automóvil que se mueve a 96.8 km/h viaja alrededor de una curva circular de radio 182.9 m en una carretera llana. ¿Cuál debe ser el coeficiente mínimo de fricción estática para evitar que el automóvil se resbale?

528

Curvas con peraltes

Consideremos ahora las curvas peraltadas, donde la pendiente del camino ayuda a rodar la curva (Figura 6.22). Cuanto mayor es el ángulo θ, más rápido puedes tomar la curva. Las pistas de carreras para bicicletas y automóviles, por ejemplo, a menudo tienen curvas muy inclinadas. En una "curva peraltada idealmente", el ángulo θ es tal que puedes rodar por la curva a una cierta velocidad sin la ayuda de la fricción entre los neumáticos y la carretera. Obtendremos una expresión para θ en una curva idealmente peraltada y consideraremos un ejemplo relacionado con ella.

Figura 6.22 El automóvil en esta curva inclinada se aleja y gira hacia la izquierda.

Para una banca ideal, la fuerza externa neta es igual a la fuerza centrípeta horizontal en ausencia de fricción. Los componentes de la fuerza normal N en las direcciones horizontal y vertical deben ser iguales a la fuerza centrípeta y al peso del automóvil, respectivamente. En los casos en que las fuerzas no son paralelas, es más conveniente considerar componentes a lo largo de ejes perpendiculares, en este caso, las direcciones vertical y horizontal.

529

La Figura 6.22 muestra un diagrama de cuerpo libre para un automóvil en una curva con banca sin fricción. Si el ángulo θ es ideal para la velocidad y el radio, entonces la fuerza externa neta es igual a la fuerza centrípeta necesaria. Las únicas dos fuerzas externas que actúan sobre el automóvil son su peso w y la fuerza normal de la carretera N (Una superficie sin fricción solo puede ejercer una fuerza perpendicular a la superficie, es decir, una fuerza normal). Estas dos fuerzas deben sumarse para dar una fuerza externa neta que es horizontal hacia el centro de curvatura y tiene una magnitud mv2/r. Debido a que esta es la fuerza crítica y es horizontal, utilizamos un sistema de coordenadas con ejes verticales y horizontales. Solo la fuerza normal tiene un componente horizontal, por lo que debe ser igual a la fuerza centrípeta, es decir,

Nsenθ = mv2/r.

Debido a que el automóvil no abandona la superficie de la carretera, la fuerza vertical neta debe ser cero, lo que significa que las componentes verticales de las dos fuerzas externas deben ser iguales en magnitud y opuestas en la dirección. En la Figura 6.22, vemos que la componente vertical de la fuerza normal es Ncosθ, y la única otra fuerza vertical es el peso del automóvil. Estos deben ser iguales en magnitud; así,

N cosθ = mg.

Ahora podemos combinar estas dos ecuaciones para eliminar N y obtener una expresión para θ, como se deseaba. Resolviendo la segunda ecuación para N = mg/(cosθ) y sustituyéndola en la ecuación anterior:

mgsenθ/cosθ = mv2/r

530

mgtanθ = mv2/r

tanθ = v2/rg

Calulando la inversa de la tangente, obtenemos

θ = tan-1v2/rg

(6.4)

Esta expresión puede entenderse considerando cómo θ depende de v y r. Se obtiene un ángulo θ grande para una v grande y una r pequeña. Es decir, las carreteras deben tener una inclinación abrupta para altas velocidades y curvas pronunciadas. La fricción ayuda, porque le permite tomar la curva a mayor o menor velocidad que si la curva no tuviera fricción. Ten en cuenta que θ no depende de la masa del vehículo.

Ejemplo 6.16

¿Cuál es la velocidad ideal para tomar una curva cerrada firmemente inclinada?

Las curvas en algunas pistas de prueba y carreras, como el Daytona International Speedway en Florida, están muy peraltadas. Esta banca, con la ayuda de la fricción de los neumáticos y las configuraciones de automóviles muy estables, permite que las curvas se tomen a una velocidad muy alta.

531

Para ilustrar, calcula la velocidad a la que una curva de 100.0 m de radio peraltada a 31.0° debe conducirse si la carretera no tiene fricción.

Estrategia

Primero notamos que todos los términos en la expresión para el ángulo ideal de una curva peraltada a excepción de la velocidad son conocidos; por lo tanto, solo tenemos que reorganizarlo para que la velocidad aparezca en el lado izquierdo y luego sustituir cantidades conocidas.

Solución

Empezando con

tanθ = v2/rg

Obtenemos

v = √rgtanθ/

Teniendo en cuenta que tan 31.0° = 0.609, obtenemos

v = √(100.0 m)(9.80 m/s2)(0.609)/ = 24.4 m/s

Explicación

Esto es solo alrededor de 165 km/h, consistente con una curva muy inclinada y bastante pronunciada.

532

La fricción de los neumáticos permite que un vehículo tome la curva a velocidades significativamente más altas.

Los aviones también se turnan con los peraltes. La fuerza de elevación, debido a la fuerza del aire en el ala, actúa en ángulo recto con el ala. Cuando el avión se peraltea, el piloto está obteniendo una sustentación mayor de la necesaria para un vuelo nivelado. El componente vertical del ascenso equilibra el peso del avión y la componente horizontal acelera el avión. El ángulo del peralte que se muestra en la Figura 6.23 viene dado por θ. Analizamos las fuerzas de la misma manera en que tratamos el caso del automóvil que rodea una curva apilada.

Figura 6.23 En un giro inclinado, el componente horizontal del ascenso está desequilibrado y acelera el avión. El componente normal de la elevación equilibra el peso del avión. El ángulo del peralte viene dado por θ. Compara el diagrama vectorial con el que se muestra en la Figura 6.22.

533

Modelo de Tiovivo (Fuerza Centrípeta)

La velocidad de un cuerpo, en módulo, dirección y sentido, permanece constante de acuerdo con la primera ley de Newton (ley de la inercia) si no actúa ninguna fuerza sobre el o la resultante de todas las fuerzas que actúan es cero. Las circunstancias de un movimiento circular son diferentes: En este caso debe haber una fuerza, llamada fuerza centrípeta, dirigida hacia el eje de rotación. Este modelo sencillo de un tiovivo muestra esta fuerza.

Si selecciona la segunda de las cuatro opciones que se encuentran en la parte superior derecha del modelo interactivo, se dibujarán los vectores de las fuerzas que se ejercen sobre cada una de las ocho masas de los péndulos: la fuerza del peso se dibuja en negro, la fuerza ejercida por la cuerda de azul. La suma de estos vectores nos da la fuerza resultante (roja) que es la fuerza centrípeta que apunta hacia adentro y que se mencionó antes.

Además de la simulación del tiovivo (con las flechas que representan las fuerzas o sin ellas) el programa ofrece un boceto bidimensional de los vectores fuerzas y valores importantes del movimiento circular.

Si deseas observar con detenimiento las flechas de las fuerzas, puedes detener el giro utilizando el botón "Pausa / Reanudar" o hacerlo diez veces más lento con la opción "Movimiento lento". Los campos de texto permiten variar los parámetros entre ciertos límites (¡no olvides presionar la tecla "Intro"!).

Nota: La simulación supone un movimiento circular con velocidad angular constante; los procesos mientras las masas se aceleran o enlentecen no se tienen en cuenta. También se desprecian los efectos de la resistencia del aire.

534

El modelo interactivo fue tomado del repositorio de Walter Fendt



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535

Fuerzas inerciales y marcos no originales (acelerados): la fuerza de Coriolis

¿Qué tienen en común el despegue en un avión a reacción, doblar una esquina en un automóvil, montar en un carrusel y el movimiento circular de un ciclón tropical? Cada uno exhibe fuerzas inerciales, fuerzas que simplemente parecen surgir del movimiento, porque el marco de referencia del observador se está acelerando o rotando. Al despegar en un avión, la mayoría de la gente estaría de acuerdo en que se siente como si lo estuvieran empujando hacia atrás en el asiento mientras el avión acelera en la pista. Sin embargo, un físico diría que tiendes a permanecer inmóvil mientras el asiento te empuja. Una experiencia aún más común ocurre cuando haces una curva cerrada en tu automóvil, por ejemplo, hacia la derecha (Figura 6.24). Te sientes como si hubieras sido arrojado (es decir, forzado) hacia la izquierda en relación con el automóvil. Una vez más, un físico diría que vas en línea recta (recuerda la primera ley de Newton) pero el automóvil se mueve hacia la derecha, no es que estés experimentando una fuerza desde la izquierda.

Podemos reconciliar estos puntos de vista examinando los marcos de referencia utilizados. Concentrémonos en las personas en un automóvil. Los pasajeros usan instintivamente el automóvil como marco de referencia, mientras que un físico puede usar la Tierra. El físico podría hacer esta elección porque la Tierra es casi un marco de referencia inercial, en el que todas las fuerzas tienen un origen físico identificable. En tal marco de referencia, las leyes del movimiento de Newton toman la forma dada. El automóvil es un marco de referencia no original porque se acelera hacia un lado. La fuerza hacia la izquierda detectada por los pasajeros del automóvil es una fuerza inercial que no tiene un origen físico (se debe puramente a la inercia del pasajero, no a una causa física como la tensión, la fricción o la gravitación). El auto, al igual que el conductor, en realidad está acelerando hacia la derecha. Se dice que esta es una fuerza inercial porque no tiene un origen físico, como la gravedad.

536

Figura 6.24 (a) El conductor del automóvil se siente forzado hacia la izquierda en relación con el automóvil cuando gira a la derecha. Esta es una fuerza inercial que surge del uso del automóvil como marco de referencia. (b) En el marco de referencia de la Tierra, el conductor se mueve en línea recta, obedeciendo la primera ley de Newton, y el automóvil se mueve hacia la derecha. No hay fuerza a la izquierda en el conductor en relación con la Tierra. En cambio, hay una fuerza a la derecha en el automóvil para que gire.

Un físico elegirá el marco de referencia más conveniente para la situación que se analiza. No hay problema para un físico en incluir fuerzas de inercia y la segunda ley de Newton, como de costumbre, si es más conveniente, por ejemplo, en un tiovivo o en un planeta en rotación. Se utilizan marcos de referencia no originales (acelerados) cuando es útil hacerlo. Se deben considerar diferentes marcos de referencia al analizar el movimiento de un astronauta en una nave espacial que viaja a velocidades cercanas a la velocidad de la luz, como apreciaráS en el estudio de la teoría especial de la relatividad.

537

Démonos un paseo mental en un tiovivo, específicamente, un carrusel de patio de recreo que gira rápidamente (Figura 6.25). Tomas el tiovivo como tu marco de referencia porque rotan juntos. Al girar en ese marco de referencia no original, sientes una fuerza inercial que tiende a tirarte; esto a menudo se conoce como una fuerza centrífuga (que no debe confundirse con la fuerza centrípeta). La fuerza centrífuga es un término comúnmente usado, pero en realidad no existe. Debes aguantar bien para contrarrestar tu inercia (a la que las personas suelen llamar fuerza centrífuga). En el marco de referencia de la Tierra, no hay fuerza que intente desanimarte; enfatizamos que la fuerza centrífuga es una ficción. Debes esperar para darte vuelta en círculo porque, de lo contrario, irías en línea recta, justo fuera del carrusel, de acuerdo con la primera ley de Newton. Pero la fuerza que ejerces actúa hacia el centro del círculo.

Figura 6.25 a) Un jinete en un tiovivo se siente como si lo estuvieran tirando. Esta fuerza inercial a veces se denomina erróneamente fuerza centrífuga en un esfuerzo por explicar el movimiento del conductor en el marco de referencia giratorio. (b) En un marco de referencia inercial y de acuerdo con las leyes de Newton, es su inercia lo que lo lleva (el jinete no sombreado tiene Fneta = 0 y se dirige en línea recta). Se necesita una fuerza, Fcentrípeta, para generar una trayectoria circular.

538

Este efecto de inercia, que te aleja del centro de rotación, si no hay fuerza centrípeta para causar un movimiento circular, se aprovecha en centrifugadoras (Figura 6.26). Una centrífuga hace girar una muestra muy rápidamente. Visto desde el marco de referencia giratorio, la fuerza inercial arroja las partículas hacia afuera, acelerando su sedimentación. Cuanto mayor es la velocidad angular, mayor es la fuerza centrífuga. Pero lo que realmente sucede es que la inercia de las partículas las lleva a lo largo de una línea tangente al círculo, mientras que el tubo de ensayo se ve forzado en una trayectoria circular por una fuerza centrípeta.

Figura 6.26 Las centrífugas usan la inercia para realizar su tarea. Las partículas en el sedimento líquido se sedimentan porque su inercia las aleja del centro de rotación. La gran velocidad angular de la centrífuga acelera la sedimentación. En última instancia, las partículas entran en contacto con las paredes del tubo de ensayo, que luego suministran la fuerza centrípeta necesaria para hacer que se muevan en un círculo de radio constante.

539

Consideremos ahora qué pasa si algo se mueve en un marco de referencia rotativo. Por ejemplo, ¿qué pasa si deslizas una pelota directamente lejos del centro del tiovivo, como se muestra en la Figura 6.27? La bola sigue un camino recto con respecto a la Tierra (asumiendo una fricción insignificante) y un camino curvado hacia la derecha en la superficie del carrusel. Una persona de pie junto al tiovivo ve la pelota moviéndose en línea recta y el tiovivo girando debajo de ella. En el marco de referencia del tiovivo, explicamos la curva aparente hacia la derecha utilizando una fuerza inercial, llamada fuerza de Coriolis, que hace que la bola se curve hacia la derecha. La fuerza de Coriolis puede ser utilizada por cualquiera en ese marco de referencia para explicar por qué los objetos siguen trayectorias curvas y nos permite aplicar las leyes de Newton en marcos de referencia no originales.

Figura 6.27 Mirando hacia abajo en la rotación en sentido antihorario de un tiovivo, vemos que una pelota deslizada directamente hacia el borde sigue un camino curvado hacia la derecha. La persona desliza la bola hacia el punto B, comenzando en el punto A. Ambos puntos giran hacia las posiciones sombreadas (A' y B') que se muestran en el tiempo que la bola sigue la trayectoria curva en el marco giratorio y una trayectoria recta en el marco de la Tierra .

540

Hasta ahora, hemos considerado que la Tierra es un marco de referencia inercial con poca o ninguna preocupación acerca de los efectos debido a su rotación. Sin embargo, tales efectos existen, por ejemplo, en la rotación de los sistemas climáticos. La mayoría de las consecuencias de la rotación de la Tierra pueden ser entendidas cualitativamente por analogía con el tiovivo. Vista desde arriba del Polo Norte, la Tierra gira en sentido antihorario, como lo hace el tiovivo en la Figura 6.27. Como en el tiovivo, cualquier movimiento en el hemisferio norte de la Tierra experimenta una fuerza de Coriolis a la derecha. Todo lo contrario ocurre en el Hemisferio Sur; allí, la fuerza está a la izquierda. Debido a que la velocidad angular de la Tierra es pequeña, la fuerza de Coriolis suele ser insignificante, pero para los movimientos a gran escala, como los patrones del viento, tiene efectos sustanciales.

La fuerza de Coriolis causa que los huracanes en el hemisferio norte giren en el sentido contrario a las agujas del reloj, mientras que los ciclones tropicales en el hemisferio sur rotan en el sentido de las agujas del reloj. (Los términos huracán, tifón y tormenta tropical son nombres regionales específicos para ciclones, que son sistemas de tormentas caracterizados por centros de baja presión, fuertes vientos y fuertes lluvias). La Figura 6.28 ayuda a mostrar cómo se producen estas rotaciones. El aire fluye hacia cualquier región de baja presión, y los ciclones tropicales contienen presiones particularmente bajas. Por lo tanto, los vientos fluyen hacia el centro de un ciclón tropical o un sistema meteorológico de baja presión en la superficie. En el hemisferio norte, estos vientos hacia adentro se desvían hacia la derecha, como se muestra en la figura, produciendo una circulación en sentido antihorario en la superficie para zonas de baja presión de cualquier tipo. La baja presión en la superficie se asocia con el aumento de aire, que también produce enfriamiento y formación de nubes, haciendo que los patrones de baja presión sean bastante visibles desde el espacio. Por el contrario, la circulación del viento alrededor de las zonas de alta presión es en el sentido de las agujas del reloj en el Hemisferio Sur, pero es menos visible porque la alta presión está asociada con el aire que se hunde, produciendo cielos despejados.

541

Figura 6.28 (a) La rotación en sentido antihorario de este huracán del hemisferio norte es una consecuencia importante de la fuerza de Coriolis. (b) Sin la fuerza de Coriolis, el aire fluiría directamente a una zona de baja presión, como la que se encuentra en los ciclones tropicales. (c) La fuerza de Coriolis desvía los vientos hacia la derecha, produciendo una rotación en sentido antihorario. (d) El viento que fluye lejos de una zona de alta presión también se desvía hacia la derecha, produciendo una rotación en el sentido de las agujas del reloj. (e) La dirección de rotación opuesta es producida por la fuerza de Coriolis en el Hemisferio Sur, lo que genera ciclones tropicales. (crédito a y crédito e: modificaciones del trabajo por parte de la NASA)

La rotación de los ciclones tropicales y la trayectoria de una pelota en un carrusel también pueden explicarse por la inercia y la rotación del sistema que se encuentra debajo. Cuando se utilizan marcos no originales, se deben inventar fuerzas de inercia, como la fuerza de Coriolis, para explicar la trayectoria curva. No hay una fuente física identificable para estas fuerzas de inercia. En un marco inercial, la inercia explica el camino, y no se encuentra ninguna fuerza sin una fuente identificable. Cualquier punto de vista nos permite describir la naturaleza, pero uno de ellos es un marco inercial, pues todas las fuerzas tienen orígenes y explicaciones.

542

6.5 Fuerza de arrastre y velocidad terminal

Otra fuerza interesante en la vida cotidiana es la fuerza de arrastre sobre un objeto cuando se mueve en un fluido (ya sea un gas o un líquido). Sientes la fuerza de arrastre cuando mueves tu mano a través del agua. También puedes sentirla si mueves tu mano durante un viento fuerte. Cuanto más rápido muevas tu mano, más difícil será moverla. Siente una fuerza de arrastre menor cuando inclinas la mano para que solo el lado pase por el aire; ha disminuido el área de la mano que mira en la dirección del movimiento.

Fuerzas de arrastre

Al igual que la fricción, la fuerza de arrastre siempre se opone al movimiento de un objeto. A diferencia de la fricción simple, la fuerza de arrastre es proporcional a alguna función de la velocidad del objeto en ese fluido. Esta funcionalidad es complicada y depende de la forma del objeto, su tamaño, su velocidad y el fluido en el que se encuentra. Para la mayoría de objetos grandes como ciclistas, autos y pelotas de béisbol que no se mueven demasiado despacio, la magnitud de la fuerza de arrastre FD es proporcional al cuadrado de la velocidad del objeto. Podemos escribir esta relación matemáticamente como FD α v2. Al tomar en cuenta otros factores, esta relación se vuelve

FD = 1/2CρAv2

donde C es el coeficiente de arrastre, A es el área del objeto que está frente al fluido, y ρ es la densidad del fluido (Recuerda que la densidad es masa por unidad de volumen).

(6.5)

543

Esta ecuación también se puede escribir de forma más general como FD = bv2, donde b es una constante equivalente a 0.5CρA. Hemos establecido el exponente n para estas ecuaciones como 2 porque cuando un objeto se mueve a alta velocidad a través del aire, la magnitud de la fuerza de arrastre es proporcional al cuadrado de la velocidad. Como veremos en Mecánica de Fluidos, para partículas pequeñas que se mueven a bajas velocidades en un fluido, el exponente n es igual a 1.

FUERZA DE ARRASTRE
La fuerza de arrastre FD es proporcional al cuadrado de la velocidad del objeto. Matemáticamente,

FD = 1/2CρAv2


donde C es el coeficiente de arrastre, A es el área del objeto que está frente al fluido, y ρ es la densidad del fluido.

Tanto los atletas como los diseñadores de automóviles buscan reducir la fuerza de arrastre para disminuir sus tiempos de carrera (Figura 6.29). La forma aerodinámica de un automóvil puede reducir la fuerza de arrastre y así aumentar el consumo de combustible de un automóvil.

El valor del coeficiente de arrastre C se determina empíricamente, generalmente con el uso de un túnel de viento (Figura 6.30).

544

Figura 6.29 Desde coches de carreras hasta corredores de bobsled, la conformación aerodinámica es crucial para alcanzar velocidades máximas. Bobsleds están diseñados para la velocidad y tienen forma de bala con aletas cónicas. (crédito: "Ejército de EE. UU." / Wikimedia Commons)

Figura 6.30 Los investigadores de la NASA prueban un avión modelo en un túnel de viento. (crédito: NASA / Ames)

545

El coeficiente de arrastre puede depender de la velocidad, pero suponemos que es una constante aquí. La Tabla 6.2 enumera algunos coeficientes de arrastre típicos para una variedad de objetos. Ten en cuenta que el coeficiente de arrastre es una cantidad adimensional. A velocidades de autopista, más del 50% de la potencia de un automóvil se usa para superar la resistencia al aire. La velocidad de crucero más eficiente en consumo de combustible es de aproximadamente 70-80 km/h (alrededor de 45-50 mi/h). Por esta razón, durante la crisis del petróleo de los años setenta en los Estados Unidos, las velocidades máximas en las carreteras se establecieron a aproximadamente 90 km/h (55 mi/h).

Tabla 6.2 Valores típicos del coeficiente de arrastre C

546

Se están llevando a cabo importantes investigaciones en el mundo deportivo para minimizar el arrastre. Los hoyuelos en las pelotas de golf están siendo rediseñados, al igual que la ropa que usan los atletas. Los corredores de bicicletas y algunos nadadores y corredores usan monos llenos. La australiana Cathy Freeman vistió un traje de cuerpo completo en los Juegos Olímpicos de Sydney 2000 y ganó una medalla de oro en la carrera de 400 m. Muchos nadadores en los Juegos Olímpicos de Beijing 2008 llevaban trajes de cuerpo (Speedo); podría haber hecho una diferencia al romper muchos récords mundiales (Figura 6.31). La mayoría de los nadadores de élite (y ciclistas) se afeitan el pelo. Tales innovaciones pueden tener el efecto de cortar milisegundos en una carrera, a veces haciendo la diferencia entre una medalla de oro y una de plata. Una consecuencia es que las pautas cuidadosas y precisas se deben desarrollar continuamente para mantener la integridad del deporte.

Figura 6.31 Trajes corporales, como este LZR Racer Suit, han sido reconocidos por ayudar en muchos récords mundiales después de su lanzamiento en 2008. Una "piel" más suave y más fuerzas de compresión en el cuerpo de un nadador proporcionan al menos un 10% menos de resistencia. (crédito: NASA / Kathy Barnstorff)

547

Velocidad terminal

Algunas situaciones interesantes relacionadas con la segunda ley de Newton ocurren cuando se consideran los efectos de las fuerzas de arrastre sobre un objeto en movimiento. Por ejemplo, considera un paracaidista que cae al aire bajo la influencia de la gravedad. Las dos fuerzas que actúan sobre él son la fuerza de la gravedad y la fuerza de arrastre (ignorando la pequeña fuerza de flotación). La fuerza hacia abajo de la gravedad permanece constante independientemente de la velocidad a la que la persona se está moviendo. Sin embargo, a medida que la velocidad de la persona aumenta, la magnitud de la fuerza de arrastre aumenta hasta que la magnitud de la fuerza de arrastre sea igual a la fuerza de la gravedad, produciendo así una fuerza neta de cero. Una fuerza neta cero significa que no hay aceleración, como lo muestra la segunda ley de Newton. En este punto, la velocidad de la persona permanece constante y decimos que la persona ha alcanzado su velocidad terminal (vT). Como FD es proporcional a la velocidad al cuadrado, un paracaidista más pesado debe ir más rápido para que FD iguale su peso. Veamos cómo funciona esto de manera más cuantitativa.

En la velocidad terminal,

Fneta = mg − FD = ma =0.

Despejando,

mg = FD.

Usando la ecuación para la fuerza de arrastre, tenemos

548

mg = 1/2CρAvT2

Despejando la velocidad, obtenemos

Supón que la densidad del aire es ρ = 1.21 kg/m3. El paracaidista de 75 kg que desciende primero tiene un área de sección transversal de aproximadamente A = 0.18m2 y un coeficiente de arrastre de aproximadamente C = 0.70. Encontramos que,

Esto significa que un paracaidista con una masa de 75 kg logra una velocidad máxima de aproximadamente 350 km/h mientras viaja en una posición de picada (cabeza primero), minimizando el área y su resistencia. En una posición de águila extendida, esa velocidad terminal puede disminuir a aproximadamente a 200 km/h a medida que aumenta el área. Esta velocidad terminal se vuelve mucho más pequeña después de que se abre el paracaídas.

549

Ejemplo 6.17

Velocidad terminal de un paracaidista

Encuentra la velocidad terminal de un paracaidista de 85 kg que cae en posición de águila extendida.

Estrategia

En velocidad terminal, Fneta = 0. Por lo tanto, la fuerza de arrastre en el paracaidista debe ser igual a la fuerza de la gravedad (el peso de la persona). Usando la ecuación de fuerza de arrastre, encontramos mg = 1/2CρAv2

Solución

La velocidad terminal vT se puede escribir como

Explicación

Este resultado es consistente con el valor de vT mencionado anteriormente. El paracaidista de 75 kg que iba primero en picada tenía una velocidad terminal de vT = 98 m/s. Pesaba menos, pero tenía un área frontal más pequeña y, por lo tanto, una menor resistencia al aire.

550

Comprueba tu aprendizaje 6.10

Encuentra la velocidad terminal de un paracaidista de 50 kg cayendo en forma de águila extendida.

El tamaño del objeto que cae por el aire presenta otra aplicación interesante de resistencia aerodinámica. Si se cae de una rama de un árbol de 5 m de altura, es probable que se lastime, posiblemente fracturando un hueso. Sin embargo, una pequeña ardilla hace esto todo el tiempo, sin lastimarse. No alcanzas una velocidad terminal en una distancia tan corta, pero la ardilla sí.

La siguiente cita interesante sobre el tamaño de los animales y la velocidad terminal proviene de un ensayo de 1928 realizado por un biólogo británico, J. B. S. Haldane, titulado "Sobre el tamaño correcto".

"Para el ratón y cualquier animal más pequeño, ésta [la gravedad] prácticamente no representa ningún peligro. Podemos arrojar a un ratón a un pozo de mil metros y al llegar al fondo, sufre una pequeña conmoción pero se aleja caminando. Una rata probablemente se mataría, aunque puede caer sin peligro desde un undécimo piso; un hombre se mataría, un caballo salpicaría. Y esto es porque la resistencia al movimiento que presenta el aire es proporcional a la superficie del objeto en movimiento. Dividamos entre diez el largo, ancho y alto de un animal; su peso se reduce a un milésimo, pero su superficie a un centésimo. Por lo tanto, la resistencia a caer en el caso del pequeño animal es relativamente diez veces mayor".

La dependencia cuadrática anterior de la resistencia aerodinámica a la velocidad no se cumple si el objeto es muy pequeño, va muy lento o está en un medio más denso que el aire. Luego, encontramos que la fuerza de arrastre es proporcional solo a la velocidad. Esta relación está dada por la ley de Stokes.

551

LEY DE STOKES

Para un objeto esférico que cae en un medio, la fuerza de arrastre es

Fs = 6πrηv,

donde r es el radio del objeto, η es la viscosidad del fluido y v es la velocidad del objeto.

(6.6)

Buenos ejemplos de la ley de Stokes son proporcionados por microorganismos, polen y partículas de polvo. Debido a que cada uno de estos objetos son tan pequeños, encontramos que muchos viajan sin ayuda solo a una velocidad constante (terminal). Las velocidades terminales para bacterias (tamaño alrededor de 1μm) pueden ser de aproximadamente 2 μm/s. Para moverse a mayor velocidad, muchas bacterias nadan usando flagelos (organelos con forma de pequeñas colas) que funcionan como pequeños motores incrustados en la célula.

Los sedimentos en un lago pueden moverse a una mayor velocidad terminal (alrededor de 5 μm/s), por lo que pueden pasar varios días hasta que lleguen al fondo del lago después de haber sido depositados en la superficie.

Si comparamos los animales que viven en la tierra con los que están en el agua, puedes ver cómo la resistencia ha influido en la evolución. Los peces, los delfines y hasta las ballenas tienen una forma aerodinámica para reducir las fuerzas de arrastre. Las aves se racionalizan y las especies migratorias que vuelan grandes distancias a menudo tienen características particulares, como cuellos largos. Las bandadas de pájaros vuelan en forma de punta de lanza a medida que la bandada forma un patrón aerodinámico (Figura 6.32).

552

En los seres humanos, un ejemplo importante de racionalización es la forma de los espermatozoides, que deben ser eficientes en el uso de la energía.

Figura 6.32 Los gansos vuelan en formación V durante sus largos viajes migratorios. Esta forma reduce el arrastre y el consumo de energía para aves individuales, y también les permite una mejor manera de comunicarse. (crédito: "Julo" / Wikimedia Commons)

El cálculo de las fuerzas friccionales dependientes de la velocidad

Cuando un cuerpo se desliza sobre una superficie, la fuerza de fricción es aproximadamente constante y está dada por μkN. Desafortunadamente, la fuerza de fricción en un cuerpo que se mueve a través de un líquido o un gas no se comporta de manera tan simple.

553

Esta fuerza de arrastre generalmente es una función complicada de la velocidad del cuerpo. Sin embargo, para un cuerpo que se mueve en línea recta a velocidades moderadas a través de un líquido como el agua, la fuerza de fricción a menudo se puede aproximar mediante

fR = -bv,

donde b es una constante cuyo valor depende de las dimensiones y la forma del cuerpo y las propiedades del líquido, y v es la velocidad del cuerpo. Dos situaciones para las cuales la fuerza de fricción se puede representar con esta ecuación son una lancha a motor que se mueve a través del agua y un pequeño objeto que cae lentamente a través de un líquido.

Consideremos un objeto caer a través de un líquido. El diagrama de cuerpo libre de este objeto con la dirección positiva hacia abajo se muestra en la Figura 6.33. La segunda ley de Newton en la dirección vertical da la ecuación diferencial

mg − bv = mdv/dt

donde hemos escrito la aceleración como dv/dt. A medida que v aumenta, la fuerza de fricción -bv aumenta hasta que coincide con mg. En este punto, no hay aceleración y la velocidad permanece constante a la velocidad terminal vT. De la ecuación anterior,

mg - bvT = 0,

vT = mg/b

554

Figura 6.33 Diagrama de cuerpo libre de un objeto que cae a través de un medio resistivo.

Podemos encontrar la velocidad del objeto integrando la ecuación diferencial para v. Primero, reorganizamos los términos en esta ecuación para obtener

dv/g − (b/m)v = dt

Suponiendo que v = 0 en t = 0, la integración de esta ecuación sería:

0vdv'/g − (b/m)v' = 0vt/dt'

555

Resolviendo la integral

-m/bln(g - b/mv')]0v = t']0t

donde v' y t' son variables ficticias de integración. Con los límites dados, encontramos

-m/b[ln(g - b/mv') - ln g] = t

Como lnA - lnB = ln(A/B), y ln(A/B) = x implica que ex = A/B, entonces:

g − (bv/m)/g = e-bt/m

Luego,

v = mg/b(1 - e-bt/m)

Observa que como t → ∞, v → mg/b = vT, que es la velocidad terminal.

La posición en cualquier momento se puede encontrar integrando la ecuación para v. Con v = dy/dt,

dy = mg/b(1 - e-bt/m)dt.

556

Suponiendo que y = 0 cuando t = 0,

0ydy' = mg/b0t(1 - e-bt'/m)dt'

Al integrar, obtenemos:

y = mg/bt + m2g/b2(e-bt/m - 1)

Ejemplo 6.18

Efecto de la fuerza resistiva en una lancha

Una lancha a motor se mueve a través de un lago a una velocidad v0 cuando su motor se congela repentinamente y se detiene. El barco entonces disminuye la velocidad bajo la fuerza de fricción fR = -bv. (a) ¿Cuál es la velocidad y la posición del barco como funciones del tiempo? (b) Si el barco disminuye la velocidad de 4.0 a 1.0 m/s en 10 s, ¿qué distancia recorre antes de detenerse?

Solución

a. Con el motor parado, la única fuerza horizontal en el bote es fR = -bv, por lo que según la segunda ley de Newton,

mdv/dt = -bv,

557

la expresión anterior la podemos escribir como:

dv/v = -b/mdt

integrando esta ecuación entre el tiempo cero cuando la velocidad es v0 y el tiempo t cuando la velocidad es v, tenemos

0vdv'/v' = -b/m0tdt'

Al resolver las integrales, obtenemos:

lnv/v0 = -b/mt

Como lnA = x, entonces ex = A. Podemos escribir esto como

v = v0e-bt/m

Ahora, desde la definición de velocidad

dx/dt = v0e-bt/m

entonces tenemos

558

dx = v0e-bt/mdt

Con la posición inicial cero, tenemos

0xdx' = v00te-bt'/mdt'

y

x = -mv0/be-bt'/m]0t = mv0/b(1 - e-bt/m)

A medida que aumenta el tiempo, e-bt/m → 0, y la posición de la lancha se aproxima a un valor límite

xmax = mv0/b

Aunque esto nos dice que el barco tarda una cantidad de tiempo infinita para alcanzar xmax, la lancha se detiene efectivamente después de un tiempo razonable. Por ejemplo, en t = 10 m/b, tenemos

v = v0e−10 ≈ 4.5×10−5v0,

considerando que también tenemos

x = xmax(1 - e−10) ≈ 0.99995xmax.

559

Por lo tanto, la velocidad y posición del bote han alcanzado esencialmente sus valores finales.

b. Con v0 = 4.0 m/s y v = 1.0 m/s, tenemos 1.0m / s = (4.0 m/s) e-(b/m)(10s), entonces

ln 0.25 = −ln 4.0 = −b/m(10s),

y

b/m = 1/10ln 4.0 s-1 = 0.14 s-1

Ahora, la posición límite de la lancha es

xmax = mv0/b = 4.0 m/s/0.14 s-1 = 29m.

Explicación

En los dos ejemplos anteriores, encontramos valores "limitantes". La velocidad terminal es la misma que la velocidad límite, que es la velocidad del objeto que cae después de que ha transcurrido un tiempo (relativamente) largo. De manera similar, la distancia límite del barco es la distancia que recorrerá el barco después de que haya transcurrido un largo período de tiempo.

560

Debido a las propiedades de decaimiento exponencial, el tiempo requerido para alcanzar cualquiera de estos valores no es demasiado largo (¡ciertamente no es una cantidad infinita de tiempo!) Pero se encuentran rápidamente llevando el límite al infinito.

Comprueba tu aprendizaje 6.11

Supongamos que la fuerza resistiva del aire en un paracaidista se puede aproximar mediante f = -bv2. Si la velocidad máxima de un paracaidista de 100 kg es de 60 m/s, ¿cuál es el valor de b?

Observa el siguiente vídeo



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561

Para terminar este apartado, te invitamos a que observes el siguiente objeto interactivo, diseñado por Juan Guillermo Rivera Berrío, publicado en su libro Métodos Numéricos. Se trata del problema clásico del descenso de un paracaidista y el cálculo de la velocidad límite o terminal.



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562

6.6 Preguntas y respuestas - Capítulo VI

Respuestas



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563

Capítulo vii

Trabajo y energía cinética

7. Trabajo y energía cinética

7.1 Introducción

Figura 7.1 Una velocista ejerce su potencia máxima para hacer tanto trabajo sobre sí misma como sea posible en el poco tiempo que su pie está en contacto con el suelo. Esto se suma a su energía cinética, evitando que disminuya la velocidad durante la carrera. Retroceder fuertemente en la pista genera una fuerza de reacción que impulsa a la velocista hacia adelante para ganar al final. (crédito: modificación del trabajo de Marie-Lan Nguyen)

En este capítulo, discutimos algunos conceptos físicos básicos involucrados en cada movimiento físico en el universo, iremos más allá de los conceptos de fuerza y ​​cambio en movimiento, que discutimos en cinemática y dinámica. Estos conceptos son trabajo, energía cinética y potencia. Explicamos cómo estas cantidades se relacionan entre sí, lo que nos llevará a una relación fundamental llamada el teorema del trabajo y energía.

567

En el próximo capítulo, generalizamos esta idea al principio más amplio de la conservación de la energía.

La aplicación de las leyes de Newton generalmente requiere resolver ecuaciones diferenciales que relacionan las fuerzas que actúan sobre un objeto con las aceleraciones que producen. A menudo, una solución analítica es intratable o imposible, y requiere soluciones numéricas largas o simulaciones para obtener resultados aproximados. En tales situaciones, las relaciones más generales, como el teorema del trabajo y energía (o la conservación de la energía), aún pueden proporcionar respuestas útiles a muchas preguntas y requieren una cantidad más modesta de cálculo matemático. En particular, verás cómo el teorema energía-trabajo es útil para relacionar las velocidades de una partícula, en diferentes puntos a lo largo de su trayectoria, con las fuerzas que actúan sobre ella, incluso cuando la trayectoria es demasiado complicada de manejar. Por lo tanto, algunos aspectos del movimiento se pueden abordar con menos ecuaciones y sin descomposiciones de vectores.

7.2 Trabajo

En física, se trabaja en un objeto cuando la energía se transfiere al objeto. En otras palabras, el trabajo se realiza cuando una fuerza actúa sobre algo que sufre un desplazamiento de una posición a otra. Las fuerzas pueden variar en función de la posición, y los desplazamientos pueden ser a lo largo de varios caminos entre dos puntos. Primero definimos el incremento del trabajo dW hecho por una fuerza F que actúa a través de un desplazamiento infinitesimal dr como el producto escalar de estos dos vectores:

dW = F•dr = |F||dr|cosθ

(7.1)

568

Luego, podemos sumar las contribuciones para desplazamientos infinitesimales, a lo largo de una ruta entre dos posiciones, para obtener el trabajo total.

TRABAJO HECHO POR UNA FUERZA

El trabajo realizado por una fuerza es la integral de la fuerza con respecto al desplazamiento a lo largo de la ruta o trayectoria del desplazamiento:

WAB = ruta AB F•dr

(7.2)

Los vectores implicados en la definición del trabajo realizado por una fuerza que actúa sobre una partícula se ilustran en la Figura 7.2.

Figura 7.2 Vectores utilizados para definir el trabajo. La fuerza que actúa sobre una partícula y su desplazamiento infinitesimal se muestran en un punto a lo largo del camino entre A y B. El trabajo infinitesimal es el producto escalar de estos dos vectores; el trabajo total es la integral del producto punto a lo largo del camino o ruta.

569

Elegimos expresar el producto punto en términos de la magnitud de los vectores y el coseno del ángulo entre ellos, porque el significado del producto escalar para el trabajo se puede expresar en palabras más directamente en términos de magnitudes y ángulos. Igualmente podríamos haber expresado el producto punto en términos de los diversos componentes introducidos en los Vectores. En dos dimensiones, estos fueron los componentes x e y en coordenadas cartesianas, o los componentes r y φ en coordenadas polares; en tres dimensiones, solo eran los componentes x-, y- y z-. Cuál opción es más conveniente depende de la situación. En palabras, puedes expresar la ecuación 7.1 para el trabajo realizado por una fuerza que actúa sobre un desplazamiento como producto de un componente que actúa en paralelo al otro componente. A partir de las propiedades de los vectores, no importa si se toma el componente de la fuerza paralelo al desplazamiento o el componente del desplazamiento paralelo a la fuerza; se obtiene el mismo resultado de cualquier manera.

Recuerda que la magnitud de una fuerza por el coseno del ángulo que hace la fuerza con una dirección dada es la componente de la fuerza en la dirección dada. Los componentes de un vector pueden ser positivos, negativos o cero, dependiendo de si el ángulo entre el vector y la dirección del componente está entre 0° y 90° o 90° y 180°, o es igual a 90°. Como resultado, el trabajo realizado por una fuerza puede ser positivo, negativo o cero, dependiendo de si la fuerza está en la dirección del desplazamiento, opuesta al desplazamiento, o perpendicular al desplazamiento. El trabajo máximo se realiza con una fuerza dada cuando está en la dirección del desplazamiento (cosθ = ± 1), y el trabajo cero se realiza cuando la fuerza es perpendicular al desplazamiento (cosθ = 0).

Las unidades de trabajo son unidades de fuerza multiplicadas por unidades de longitud, que en el sistema SI son newtons multiplicados por metros, N•m. Esta combinación se llama joule, por razones históricas que mencionaremos más adelante, y se abrevia como J.

570

En el sistema inglés, aún utilizado en los Estados Unidos, la unidad de fuerza es la libra (lb) y la unidad de distancia es el pie (ft), por lo que la unidad de trabajo es el pie-libra (ft•lb).

Trabajo realizado por fuerzas constantes y fuerzas de contacto

El trabajo más simple de evaluar es el realizado por una fuerza que es constante en magnitud y dirección. En este caso, podemos restar importancia a la fuerza; la integral resultante es solo el desplazamiento total, que solo depende de los puntos finales A y B, pero no de la ruta entre ellos:

WAB = FABdr = F•(rB - rA) = |F||rB - rA|cosθ (fuerza constante)

También podemos ver esto escribiendo la Ecuación 7.2 en coordenadas cartesianas y usando el hecho de que las componentes de la fuerza son constantes:

WAB = ruta AB Fdr = ruta AB (Fxdx + Fydy + Fzdz) = FxABdx + FyABdy + FzABdz

= Fx(xB − xA) + Fy(yB − yA) + Fz(zB − zA)= F•(rBrA).

La Figura 7.3 (a) muestra a una persona ejerciendo una fuerza constante F a lo largo del mango de una cortadora de césped, que forma un ángulo θ con la horizontal. El desplazamiento horizontal del cortacésped, sobre el que actúa la fuerza, es d. El trabajo realizado en la cortadora de césped es W = Fd = Fdcosθ, que la figura también ilustra como la componente horizontal de la fuerza multiplicada por la magnitud del desplazamiento.

571

Figura 7.3 Trabajo realizado por una fuerza constante. (a) Una persona empuja una cortadora de césped con una fuerza constante. El componente de la fuerza paralelo al desplazamiento es el trabajo realizado, como se muestra en la ecuación en la figura. (b) Una persona tiene un maletín. No se realiza ningún trabajo porque el desplazamiento es cero. (c) La persona en (b) camina horizontalmente mientras sujeta el maletín. No se realiza ningún trabajo porque cosθ es cero.

572

La Figura 7.3 (b) muestra a una persona sosteniendo un maletín. La persona debe ejercer una fuerza ascendente, igual en magnitud al peso del maletín, pero esta fuerza no funciona, porque el desplazamiento sobre el que actúa es cero. Entonces, ¿por qué finalmente te sientes cansado solo con sostener el maletín, si no estás trabajando en eso? La respuesta es que las fibras musculares de tu brazo se contraen y trabajan dentro de tu brazo, a pesar de que la fuerza que tus músculos ejercen externamente en el maletín no funciona (Parte de la fuerza que ejerces también puede ser tensión en los huesos y ligamentos de tu brazo, pero otros músculos en tu cuerpo estarían trabajando para mantener la posición de tu brazo).

En la Figura 7.3 (c), donde la persona en (b) camina horizontalmente con velocidad constante, el trabajo realizado por la persona en el maletín sigue siendo cero, pero ahora porque el ángulo entre la fuerza ejercida y el desplazamiento es 90° (F es perpendicular a d) y cos90° = 0.

Ejemplo 7.1

Calculando el trabajo para empujar una cortadora de césped

¿Cuánto trabajo realiza la persona en la podadora de césped en la figura Figura 7.3 (a) si ejerce una fuerza constante de 75.0 N en un ángulo de 35° por debajo de la horizontal y empuja la podadora a 25.0 m sobre una superficie nivelada?

Estrategia

Podemos resolver este problema sustituyendo los valores dados en la definición de trabajo realizado en un objeto por una fuerza constante, expresada en la ecuación W = Fdcosθ. La fuerza, el ángulo y el desplazamiento se dan, por lo que solo el trabajo W es desconocido.

573

Solución

La ecuación para el trabajo es

W = Fdcosθ.

Sustituyendo:

W = (75.0 N)(25.0 m)cos(35.0°) = 1.54×103J.

Explicación

Pese a que uno y medio de kilojulio puede parecer mucho trabajo, veremos en Energía potencial y Conservación de energía que solo se trata de trabajar tanto como se puede quemar un sexto de un gramo de grasa.

Cuando cortas el pasto, otras fuerzas actúan sobre el cortacésped además de la fuerza que ejerces, es decir, la fuerza de contacto del suelo y la fuerza gravitatoria de la Tierra. Consideremos el trabajo realizado por estas fuerzas en general. Para un objeto que se mueve sobre una superficie, el desplazamiento dr es tangente a la superficie. La parte de la fuerza de contacto en el objeto que es perpendicular a la superficie es la fuerza normal N. Como el coseno del ángulo entre la normal y la tangente a una superficie es cero, tenemos

dWN = N•dr = 0.

La fuerza normal nunca funciona en estas circunstancias (Ten en cuenta que si el desplazamiento r tuviera una componente relativa perpendicular a la superficie, el objeto abandonaría la superficie o la rompería, y ya no existiría ninguna fuerza de contacto normal.

574

Sin embargo, si el objeto es más que una partícula, y tiene una estructura interna, la fuerza de contacto normal puede trabajar en ella, por ejemplo, al desplazarla o deformarla. Esto se mencionará en el próximo capítulo).

La parte de la fuerza de contacto en el objeto que es paralela a la superficie es la fricción, f. Para que este objeto se deslice por la superficie, la fricción cinética fk es opuesta a dr, con respecto a la superficie, por lo que el trabajo realizado por la fricción cinética es negativo. Si la magnitud de fk es constante (como lo sería si todas las otras fuerzas en el objeto fueran constantes), entonces el trabajo hecho por fricción es

Wfr = ABfk•dr = fkAB|dr| = -fk|lAB|

(7.3)

donde |lAB| es la longitud del camino en la superficie (ten en cuenta que, especialmente si el trabajo realizado por una fuerza es negativo, las personas pueden referirse al trabajo realizado contra esta fuerza, donde dWen contra = -dWa favor. El trabajo realizado contra una fuerza también puede verse como el trabajo requerido para superar esta fuerza, como en "¿Cuánto trabajo se requiere para superar ...?"). La fuerza de fricción estática, sin embargo, puede hacer un trabajo positivo o negativo. Cuando caminas, la fuerza de fricción estática ejercida por el suelo sobre tu pie trasero te acelera por una parte de cada paso. Si estás disminuyendo la velocidad, la fuerza del suelo sobre tu pie delantero te desacelera. Si conduces tu automóvil al límite de velocidad en un tramo recto y nivelado de la carretera, el trabajo negativo realizado por la fricción cinética de la resistencia del aire se equilibra con el trabajo positivo realizado por la fricción estática de la carretera en las ruedas. Puedes sacar la alfombra de debajo de un objeto de tal forma que se deslice hacia atrás con respecto a la alfombra, pero hacia adelante con respecto al piso.

575

En este caso, la fricción cinética ejercida por la alfombra sobre el objeto podría estar en la misma dirección que el desplazamiento del objeto, en relación con el piso, y hacer un trabajo positivo. La conclusión es que debes analizar cada caso particular para determinar el trabajo realizado por las fuerzas, ya sea positivo, negativo o cero.

Ejemplo 7.2

Moviendo un sofá

Decides mover tu sofá a una nueva posición en el piso de tu sala de estar. La fuerza normal en el sofá es 1 kN y el coeficiente de fricción es 0.6. (a) Primero empuja el sofá 3 m paralelos a una pared y luego 1 m perpendicular a la pared (A a B en la Figura 7.4). ¿Cuánto trabajo se realiza por la fuerza de fricción? (b) No te gusta la nueva posición, por lo que mueves el sofá directamente a su posición original (B a A en la Figura 7.4). ¿Cuál fue el trabajo total realizado contra la fricción al mover el sofá de su posición original y viceversa?

Figura 7.4 Vista superior de los caminos para mover un sofá.

Estrategia

La magnitud de la fuerza de fricción cinética en el sofá es constante, igual al coeficiente de fricción multiplicado por la fuerza normal, fK = μKN.

576

Por lo tanto, el trabajo que hace es Wfr = -fKd, donde d es la longitud de la ruta atravesada. Los segmentos de las rutas son los lados de un triángulo rectángulo, por lo que las longitudes de ruta se calculan fácilmente. En la parte (b), puedes usar el hecho de que el trabajo realizado contra una fuerza es el resultado negativo del trabajo realizado por la fuerza.

Solución

a. El trabajo hecho por fricción es

W = −(0.6)(1 kN)(3 m + 1 m) = −2.4kJ

b. La longitud del camino a lo largo de la hipotenusa es de √10/ m, por lo que el trabajo total realizado contra la fricción es

W = (0.6)(1 kN)(3 m + 1 m + √10/ m) = 4.3kJ

Explicación

El camino total sobre el cual se evaluó el trabajo de fricción comenzó y terminó en el mismo punto (era un camino cerrado), de modo que el desplazamiento total del sillón era cero. Sin embargo, el trabajo total no fue cero. La razón es que fuerzas como la fricción se clasifican como fuerzas no conservativas o fuerzas disipativas, como veremos en el próximo capítulo.

577

Comprueba tu aprendizaje 7.1

¿Puede la fricción cinética ser alguna vez una fuerza constante para todos los caminos?

La otra fuerza en el cortacésped mencionada anteriormente era la fuerza gravitacional de la Tierra o el peso de la podadora. Cerca de la superficie de la Tierra, la fuerza gravitacional sobre un objeto de masa m tiene una magnitud constante, mg, y dirección constante, verticalmente hacia abajo. Por lo tanto, el trabajo hecho por la gravedad sobre un objeto es el producto punto de su peso y su desplazamiento. En muchos casos, es conveniente expresar el producto escalar para el trabajo gravitatorio en términos de los componentes x, y y z. Un sistema de coordenadas típico tiene el eje x horizontal y el eje y vertical. Entonces la fuerza gravitatoria es -mgj^, por lo que el trabajo hecho por la gravedad, en cualquier camino de A a B, es

Wgrav,AB = −mgj^•(rBrA) = −mg(yB − yA).

(7.4)

El trabajo realizado por una fuerza de gravedad constante sobre un objeto depende únicamente del peso del objeto y la diferencia de altura a través de la cual se desplaza el objeto. La gravedad funciona negativamente en un objeto que se mueve hacia arriba (yB > yA), o, en otras palabras, debes hacer un trabajo positivo contra la gravedad para levantar un objeto hacia arriba. Alternativamente, la gravedad hace un trabajo positivo en un objeto que se mueve hacia abajo (yB < yA), o haces un trabajo negativo contra la gravedad para "levantar" un objeto hacia abajo, controlando su descenso para que no caiga al suelo. ("Levante" se usa en lugar de "soltar").

578

Ejemplo 7.3

Estanterías de un libro

Levanta un libro de la biblioteca sobredimensionado, que pesa 20 N, 1 m verticalmente desde un estante, y lo llevas 3 m horizontalmente a una mesa (Figura 7.5). ¿Cuánto trabajo hace la gravedad en el libro? (b) Cuando hayas terminado, mueve el libro en línea recta a su lugar original en el estante. ¿Cuál fue el trabajo total realizado contra la gravedad, alejando el libro de su posición original en el estante y viceversa?

Figura 7.5 Vista lateral de las rutas para mover un libro hacia y desde un estante.

Estrategia

Acabamos de ver que el trabajo realizado por una fuerza de gravedad constante depende únicamente del peso del objeto movido y la diferencia de altura para el camino tomado, WAB = -mg (yB - yA). Podemos evaluar la diferencia de altura para responder (a) y (b).

579

Solución

a. Como el libro comienza en el estante y se baja yB - yA = -1 m, tenemos

W = - (20 N)(- 1 m) = 20J.

b. Hay una diferencia de altura cero para cualquier ruta que comience y termine en el mismo lugar en el estante, entonces W = 0.

Explicación

La gravedad hace un trabajo positivo (20 J) cuando el libro baja del estante. La fuerza gravitacional entre dos objetos es una fuerza atractiva, que hace un trabajo positivo cuando los objetos se acercan. La gravedad no funciona (0 J) cuando el libro se mueve horizontalmente del estante a la mesa y el trabajo negativo (-20 J) cuando el libro se mueve de la mesa al estante. El trabajo total realizado por gravedad es cero [20J + 0J + (- 20J) = 0]. A diferencia de la fricción u otras fuerzas de disipación, descritas en el ejemplo 7.2, el trabajo total realizado contra la gravedad, sobre cualquier trayectoria cerrada, es cero. El trabajo positivo se realiza contra la gravedad en las partes ascendentes de un camino cerrado, pero se realiza una cantidad igual de trabajo negativo contra la gravedad en las partes descendentes. En otras palabras, el trabajo realizado contra la gravedad, levantar un objeto hacia arriba, se "devuelve" cuando el objeto vuelve a bajar. Fuerzas como la gravedad (aquellas que hacen cero el trabajo sobre cualquier camino cerrado) se clasifican como fuerzas conservadoras y juegan un papel importante en la física.

580

Comprueba tu aprendizaje 7.2

¿Puede la gravedad de la Tierra ser alguna vez una fuerza constante para todos los caminos?

El trabajo realizado por las fuerzas que varían

En general, las fuerzas pueden variar en magnitud y dirección en puntos en el espacio, y las trayectorias entre dos puntos pueden ser curvas. El trabajo infinitesimal realizado por una fuerza variable se puede expresar en términos de los componentes de la fuerza y el desplazamiento a lo largo de la trayectoria,

dW = Fxdx + Fydy + Fzdz.

Aquí, los componentes de la fuerza son funciones de posición a lo largo de la trayectoria, y los desplazamientos dependen de las ecuaciones de la trayectoria (aunque elegimos ilustrar dW en coordenadas cartesianas, otras coordenadas se adaptan mejor a algunas situaciones). La ecuación 7.2 define el trabajo total como una integral de línea, o el límite de una suma de cantidades infinitesimales de trabajo. El concepto físico de trabajo es sencillo: calcula el trabajo para desplazamientos pequeños y los suma. Algunas veces las matemáticas pueden parecer complicadas, pero el siguiente ejemplo demuestra cuán limpiamente pueden operar.

Ejemplo 7.4

Trabajo realizado por una fuerza variable sobre un camino curvo

581

Un objeto se mueve a lo largo de una trayectoria parabólica y = (0.5 m-1)x2 desde el origen A = (0,0) hasta el punto B = (2 m, 2 m ) bajo la acción de una fuerza F = (5 N/m)yi^ + (10 N/m)xj^ (Figura 7.6) . Calcula el trabajo realizado.

Figura 7.6 La trayectoria parabólica de una partícula actuada por una fuerza dada.

Estrategia

Los componentes de la fuerza tienen funciones de x e y. Podemos usar la ecuación de la trayectoria para expresar y y dy en términos de x y dx; a saber,

y = (0.5 m-1)x2 y dy = 2(0.5 m-1)xdx.

Entonces, la integral para el trabajo es solo una integral definida de una función de x.

Solución

El elemento de trabajo infinitesimal es

dW = Fxdx + Fydy = (5 N/m)ydx + (10 N/m)xdy

582

dW = (5 N/m)(0.5 m-1)x2dx + (10 N/m)2(0.5 m-1)x2dx = (12.5 N/m2)x2dx.

La integral de x2 es 3/e, entonces:

W = 02m(12.5 N/m2)x2dx = (12.5 N/m2)x3/3]02m = (12.5 N/m2)(8/3) = 33.3 J

Explicación

Esta integral no fue difícil de calcular. Puedes seguir los mismos pasos, como en este ejemplo, para calcular integrales de línea que representan el trabajo para fuerzas y trayectorias más complicadas. En este ejemplo, todo fue dado en términos de componentes x e y, que son los más fáciles de usar al evaluar el trabajo en este caso. En otras situaciones, las magnitudes y los ángulos pueden ser más fáciles.

Comprueba tu aprendizaje 7.3

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